臨界角
- 地空導(dǎo)彈抗拖曳式誘餌干擾制導(dǎo)律設(shè)計(jì)可行性分析
特性,這里引入臨界角的概念,臨界角是目標(biāo)和誘餌即將離開(kāi)雷達(dá)導(dǎo)引頭主瓣時(shí)目標(biāo)、誘餌與導(dǎo)彈間的張角。2.1 基于臨界角的雷達(dá)導(dǎo)引頭測(cè)角分析實(shí)際對(duì)抗中,空襲方采用拖曳式誘餌對(duì)來(lái)襲地空導(dǎo)彈實(shí)施相干干擾,使來(lái)襲導(dǎo)彈雷達(dá)導(dǎo)引頭測(cè)角同時(shí)偏離目標(biāo)和誘餌,以達(dá)到同時(shí)保護(hù)載機(jī)和誘餌的的目。拖曳式誘餌要實(shí)現(xiàn)對(duì)單脈沖雷達(dá)導(dǎo)引頭的相干干擾需滿足目標(biāo)和誘餌均在雷達(dá)導(dǎo)引頭主瓣內(nèi)的前提條件。假設(shè)當(dāng)雷達(dá)導(dǎo)引頭視場(chǎng)內(nèi)只存在一個(gè)點(diǎn)源信號(hào),雷達(dá)導(dǎo)引頭能夠分辨目標(biāo)和誘餌,隨著彈目間距離減小,張角增
兵器裝備工程學(xué)報(bào) 2023年10期2023-11-13
- 260 t轉(zhuǎn)爐用六孔氧槍射流偏轉(zhuǎn)特性分析
究表明，可以用臨界角θe作為多孔氧槍射流發(fā)生交匯與不交匯的臨界值。(3)式中：θe為臨界角；θc為臨界傾斜角，由模擬仿真或?qū)嶒?yàn)確定；n為氧槍孔數(shù)。氧槍傾角對(duì)射流中心線偏轉(zhuǎn)影響如圖4所示。圖4 氧槍傾角對(duì)射流中心線偏轉(zhuǎn)的影響Ma=2.05時(shí)，不同氧槍傾角對(duì)射流中心線偏轉(zhuǎn)影響如圖4(b)所示。當(dāng)θ=14°～15°時(shí)，射流流股較短且過(guò)早發(fā)生聚并行為，大量交匯，射流偏轉(zhuǎn)明顯；當(dāng)θ=16°～17°時(shí)，獨(dú)立的射流流股明顯變長(zhǎng)且聚并行為一般，此時(shí)少量交匯或者幾乎不發(fā)生交
冶金能源 2023年4期2023-08-15
- 以透明體為載體的幾何光學(xué)問(wèn)題賞析
面發(fā)生全反射的臨界角為C,則,即C=45°。光在玻璃磚上表面發(fā)生折射時(shí),根據(jù)折射定律得, 解得,即r=30°。因?yàn)閞＜C,所以這束光能夠穿過(guò)玻璃磚從其下表面射出。這束光從玻璃磚下表面射出時(shí)的出射光與在玻璃磚上表面入射時(shí)的入射光平行,根據(jù)幾何關(guān)系得偏移量s=,解得。二、光線在三棱鏡中的傳播問(wèn)題如圖3所示,一束光從三棱鏡的一個(gè)側(cè)面入射,在三棱鏡的折射率大于其周?chē)橘|(zhì)折射率的情況下,這束光穿過(guò)三棱鏡后向底邊方向偏折。若入射光是一束白光,則它經(jīng)過(guò)三棱鏡后發(fā)生色散現(xiàn)
中學(xué)生數(shù)理化(高中版.高考理化) 2023年5期2023-04-25
- 微波布拉格衍射實(shí)驗(yàn)中異常峰值出現(xiàn)的原因分析
過(guò)的研究在求解臨界角時(shí)只考慮了發(fā)射喇叭的張角[4]，未考慮接收喇叭的接收范圍，這會(huì)使求得的臨界角偏大、約束條件過(guò)于嚴(yán)格，不能解釋實(shí)驗(yàn)中出現(xiàn)的所有異常峰值。文章在確定臨界角時(shí)，綜合考慮了發(fā)射喇叭和接收喇叭張角的影響，推算了更為精確的臨界角，在其約束下，對(duì)實(shí)驗(yàn)中出現(xiàn)的所有異常峰值進(jìn)行了解釋。1 實(shí)驗(yàn)條件采用DH926B微波實(shí)驗(yàn)儀，(100)型模擬晶面陣的晶格常數(shù)d=4.0 cm，微波波長(zhǎng)λ=3.303 cm。用(100)型模擬晶面陣作為散射點(diǎn)陣面時(shí)，以60°為
大學(xué)物理實(shí)驗(yàn) 2022年5期2022-11-17
- 光分支流現(xiàn)象理論與實(shí)驗(yàn)探究
支流現(xiàn)象時(shí)入射臨界角的差值，分析了波長(zhǎng)對(duì)現(xiàn)象的影響。一、光分支流現(xiàn)象的理論分析光分支流是一種在波中普遍存在的現(xiàn)象，當(dāng)波在關(guān)聯(lián)長(zhǎng)度大于其波長(zhǎng)的波導(dǎo)中傳播時(shí)，如果這個(gè)波導(dǎo)的折射率分布不均，出現(xiàn)漫折射現(xiàn)象，也稱(chēng)為焦散。肥皂膜是一個(gè)含水的雙層脂膜，中間層除了水分子之外，還有許多分布不均脂質(zhì)分子隨著水分子一起流動(dòng)，進(jìn)而引起肥皂膜各個(gè)位置厚度的不均勻，導(dǎo)致折射率分布呈現(xiàn)一個(gè)不均勻的狀態(tài)。通常來(lái)講，肥皂膜的厚度在50～550nm之間。由于激光進(jìn)入肥皂膜時(shí)是一個(gè)光斑，在光
科技風(fēng) 2022年28期2022-10-25
- 水平旋轉(zhuǎn)彈簧的臨界角速度
，文獻(xiàn)[3]把臨界角速度定義為彈簧長(zhǎng)度趨向無(wú)窮時(shí)所對(duì)應(yīng)的角速度，是不恰當(dāng)?shù)?，也不符合?shí)際物理情況．這是因?yàn)?，彈簧在其彈性限度?nèi)彈力和形變量服從胡克定律，超過(guò)彈性限度，不但胡克定律以及由其導(dǎo)出的公式不成立，甚至可能會(huì)被損壞．如何定義符合實(shí)際的臨界角速度，并導(dǎo)出其表達(dá)式，如何判斷彈簧是在安全范圍內(nèi)使用，將是本文研究的問(wèn)題．1 旋轉(zhuǎn)彈簧的長(zhǎng)度和臨界角速度定義設(shè)一勻質(zhì)圓柱形彈簧，質(zhì)量為m，勁度系數(shù)為k，原長(zhǎng)為l0，當(dāng)它靜止于水平面上時(shí)在彈性限度內(nèi)的極限長(zhǎng)度是lc．
大學(xué)物理 2022年7期2022-07-26
- 自由界面上SV波入射的反射系數(shù)變化特征*
探，入射角大于臨界角后，反射系數(shù)為復(fù)數(shù)，其相位會(huì)產(chǎn)生突變，使地震波反演變得困難許多，故反射系數(shù)在臨界角附近的突變也應(yīng)該成為油氣勘探研究的重點(diǎn)。前人對(duì)固體-固體界面的反射系數(shù)臨界角問(wèn)題與Zoeppritz方程的研究比較深入，如上個(gè)世紀(jì)Harri就提出泊松比對(duì)反射系數(shù)隨入射角的變化有很大影響[2]；2010年孟憲軍指出臨界角前后存在相角變化這一重要特征[3]；法林等人分析了巖石界面上入射P波與SV波的反射系數(shù)變化規(guī)律及彈粘性邊界平面波反射、投射系數(shù)數(shù)值計(jì)算問(wèn)題
石油管材與儀器 2022年3期2022-06-10
- 各向異性介質(zhì)界面模式轉(zhuǎn)換波II：仿真驗(yàn)證
射SV波的入射臨界角，即第二入射臨界角，但是，實(shí)際上該第二入射臨界角卻并不存在。對(duì)于該問(wèn)題，還有待進(jìn)一步進(jìn)行科學(xué)解釋。分析在界面系統(tǒng)I和界面系統(tǒng)II這兩個(gè)不同VTI-TTI界面產(chǎn)生的模式轉(zhuǎn)換波的慢度。顯然，界面系統(tǒng)I和界面系統(tǒng)II的入射介質(zhì)均為各向異性頁(yè)巖，且均為VTI介質(zhì)。泰勒砂巖和油質(zhì)頁(yè)巖分別為界面系統(tǒng)I和界面系統(tǒng)II的折射介質(zhì)，兩者均為T(mén)TI介質(zhì)。根據(jù)文獻(xiàn)[17]中求解相速度的計(jì)算公式和表1所示的3種巖石的各向異性參數(shù)和物理參數(shù)，取TTI折射介質(zhì)的傾
西安郵電大學(xué)學(xué)報(bào) 2022年4期2022-02-02
- 大導(dǎo)程螺母滾道型面數(shù)值分析與驗(yàn)證*
余量增量，設(shè)計(jì)臨界角指標(biāo)表征最終滾道是否符合設(shè)計(jì)要求，并分析了砂輪直徑、設(shè)計(jì)接觸角與磨削余量增量、臨界角的關(guān)系。1 螺母內(nèi)滾道磨削分析1.1 螺母內(nèi)滾道建模螺母滾道法向截形為哥特式雙圓弧，根據(jù)已有的建模方法[4]，在母線坐標(biāo)系O1-x1y1z1中，螺母滾道母線表達(dá)式：(1)其中，R表示滾道半徑值，μ為法向截形相位角參變量，μ1=cos-1((R1-rm+e1)/R)，R1為大徑的二分之一，e1,e2為偏心距。建立單側(cè)螺母滾道表達(dá)式：(2)式中，θ為參變量，
組合機(jī)床與自動(dòng)化加工技術(shù) 2021年7期2021-08-02
- 基于自由平拋水柱的激光束全反射條件研究
，當(dāng)入射角小于臨界角時(shí)，發(fā)生反射和折射，部分激光從水柱傳出進(jìn)入空氣傳播，部分反射光繼續(xù)在水柱中傳播。當(dāng)入射角大于臨界角時(shí)，發(fā)生全內(nèi)反射，激光全部從界面反射并在水柱中傳播。被反射的激光在傳播過(guò)程中會(huì)再次照射到水柱和空氣交界面，若滿足全反射條件，激光束將再次發(fā)生全反射并隨水流繼續(xù)傳播。圖1 自由平拋水導(dǎo)激光示意圖Fig.1 Diagram of the water-jet guided laser beam2 全反射條件計(jì)算如圖1所示，激光束經(jīng)過(guò)第一反射點(diǎn)（P
新一代信息技術(shù) 2021年9期2021-07-30
- FeCu模型合金中Cu析出物導(dǎo)致硬化的位錯(cuò)動(dòng)力學(xué)研究
釘扎力和脫釘扎臨界角θc等敏感參數(shù)對(duì)模擬結(jié)果的影響。1 模擬方法1.1 位錯(cuò)動(dòng)力學(xué)本文采用DD程序計(jì)算單晶內(nèi)輻照缺陷引起的臨界切應(yīng)力增量，通過(guò)在模擬盒中隨機(jī)分布一定數(shù)量的缺陷，模擬單根位錯(cuò)滑移并克服所有缺陷(位錯(cuò)不能離開(kāi)滑移面，即沒(méi)有交叉滑移和攀升)，計(jì)算克服每個(gè)缺陷所需的切應(yīng)力，該過(guò)程中的最大切應(yīng)力即為缺陷阻礙位錯(cuò)移動(dòng)的臨界切應(yīng)力(CRSS)。為獲得多晶體中輻照缺陷所引起的硬化，可將CRSS與泰勒系數(shù)相乘，即獲得屈服應(yīng)力增量Δσy。在應(yīng)力場(chǎng)σ的作用下，位
原子能科學(xué)技術(shù) 2021年7期2021-07-27
- 基于脈沖聲的海底單參數(shù)反演實(shí)驗(yàn)研究
一個(gè)劇變區(qū)后到臨界角趨近于常數(shù)。圖1 為文獻(xiàn)[3]中三種典型沉積物的海底反射損失值。圖1 三種沉積物的海底反射損失同時(shí)，水聲學(xué)上定義的淺海概念主要指聲傳播過(guò)程中與海底有多次接觸的區(qū)域。大掠射角區(qū)域在多次反射后對(duì)聲場(chǎng)的影響基本可以忽略，因此在一定距離外對(duì)聲場(chǎng)起主要貢獻(xiàn)的就是小掠射角下的聲波。假設(shè)海底符合Hamilton 反射規(guī)律，是用密度、壓縮波聲速和衰減系數(shù)表示的液態(tài)半無(wú)限空間。定義單參數(shù)FdB為小掠射角下海底反射損失隨角度變化率，其與高速海底反射損失BL
聲學(xué)與電子工程 2021年1期2021-04-19
- 圓錐擺模型中雙球問(wèn)題的探討
發(fā)生相對(duì)運(yùn)動(dòng)的臨界角速度，可見(jiàn)本題答案與A、B的質(zhì)量無(wú)關(guān)，故選項(xiàng)A錯(cuò)誤；由于傾角不同，A、B兩物體的臨界角速度不同，所以選項(xiàng)B錯(cuò)誤；因?yàn)棣?β，所以當(dāng)A的臨界角速度大于B，A不受摩擦力時(shí)，B所受摩擦力沿容器壁向下，所以選項(xiàng)C錯(cuò)誤；當(dāng)角速度大于A的臨界角速度時(shí)，則A、B摩擦力均沿容器壁向下，且隨著角速度的增加而增加，選項(xiàng)D正確。本題從運(yùn)動(dòng)小球受力分析出發(fā)，列出相關(guān)的方程，找到臨界點(diǎn)出現(xiàn)的規(guī)律，從而全面、直觀地分析整個(gè)運(yùn)動(dòng)過(guò)程。綜上所述，在圓錐擺模型中的雙球問(wèn)
物理之友 2020年11期2021-01-19
- 光學(xué)試題的歸類(lèi)分析
二，全反射1.臨界角：當(dāng)光從折射率為n的某種介質(zhì)射向真空（空氣）時(shí)發(fā)生全反射的臨界角為c，則 sin C=1/n。2.全反射的條件：（l）光從光密介質(zhì)射向光疏介質(zhì);（2）入射角大于或等于臨界角。3.在解釋全反射現(xiàn)象或運(yùn)用全反射原理求解有關(guān)實(shí)際問(wèn)題時(shí)，需要先確定臨界角，判斷是否滿足全反射條件，再根據(jù)相關(guān)規(guī)律及幾何關(guān)系進(jìn)行判斷或計(jì)算。例2 如圖5所示，一個(gè)半圓柱體玻璃磚的橫截面是半徑為R的半圓，AB為半圓的直徑，O為圓心。玻璃的折射率n=√2。（1）一束平行光
中學(xué)生數(shù)理化·高三版 2020年5期2020-02-07
- 善捕信息巧解題
叫作這種物質(zhì)的臨界角.當(dāng)入射角大于臨界角時(shí)，只發(fā)生反射，不發(fā)生折射.（1）上述玻璃的臨界角是（2）折射光線消失后，反射光線的亮度會(huì)增強(qiáng)，其原因是折射光消失后，入射光幾乎全部變?yōu)?（3）當(dāng)光從空氣射向玻璃時(shí)，____（填“會(huì)”或“不會(huì)”）發(fā)生光的全反射現(xiàn)象.（4）一個(gè)三棱鏡由上述材料中的玻璃構(gòu)成.讓一束光垂直于玻璃三棱鏡的一個(gè)面射入（如圖3所示），請(qǐng)?jiān)趫D中完成這束入射光的光路圖.解析：（1）由題意可知，當(dāng)入射角為41.8°時(shí)，折射光線消失了，所以玻璃的臨界角
中學(xué)生數(shù)理化·八年級(jí)物理人教版 2020年2期2020-01-30
- 雙板裝置的測(cè)角偏差及修正方法研究
OQB恰為所測(cè)臨界角α0，此時(shí)有式中：dt、dg——測(cè)量板厚度、基準(zhǔn)板厚度；R——車(chē)輪半徑。求解可得測(cè)量臨界角度為易知，當(dāng)測(cè)得角α不小于式（2）給出的臨界角時(shí)，測(cè)量板上表面能夠與輪胎圓相切（僅在臨界條件下切點(diǎn)為B），實(shí)測(cè)角即為車(chē)輛的實(shí)際通過(guò)角，測(cè)量結(jié)果是有效的。2.2 有效測(cè)量時(shí)測(cè)量板厚度由式（2）可知，當(dāng)待測(cè)實(shí)際角α≥α0= arccos[（R-dg）/（R+dt）]時(shí)，采用雙板測(cè)得角為精確角，整理該不等式，可得適用的雙板結(jié)構(gòu)形式需滿足因此，若要對(duì)車(chē)輪半
中國(guó)測(cè)試 2019年12期2020-01-09
- 海水折射率與溫度、鹽度關(guān)系的實(shí)驗(yàn)研究
法[5]、光學(xué)臨界角法等[1,6-8]。激光照射法和衍射法都是利用光的折射現(xiàn)象來(lái)測(cè)量折射率，原理簡(jiǎn)單，操作方便，適合工業(yè)上的在線測(cè)試[9]，但折射率的測(cè)量精度有局限性；基于全反射原理的光學(xué)臨界角法能應(yīng)用于各種復(fù)雜場(chǎng)合，且精度較好；掠面入射法所需待測(cè)溶液非常少，操作簡(jiǎn)單，精度高，應(yīng)用最廣泛。本論文的測(cè)量原理基于掠面入射法，利用阿貝折射儀測(cè)量不同溫度和鹽度下的海水折射率，并利用Origin軟件對(duì)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)進(jìn)行數(shù)值分析和模擬。1 實(shí)驗(yàn)1.1 儀器材料2WA-J阿貝
中國(guó)現(xiàn)代教育裝備 2019年17期2019-10-16
- 淺談一種可伸縮的氣流噴射增升裝置
速的發(fā)生，推遲臨界角度。關(guān)鍵詞：失速;臨界角;舵面引言：隨著科技的發(fā)展，飛行器的效率以及安全性能也都在與之進(jìn)步?，F(xiàn)代民航飛行器在考慮舒適度的問(wèn)題同時(shí)也在思索著如何更好的提供乘客的保障，以及用最小成本來(lái)?yè)Q來(lái)最大的經(jīng)濟(jì)效益。而戰(zhàn)斗機(jī)在追求更高更遠(yuǎn)的目標(biāo)以外也在考慮更好的靈活性以及如何把飛機(jī)的各項(xiàng)指標(biāo)都趨近于“無(wú)窮大”。針對(duì)上述問(wèn)題就產(chǎn)生了一個(gè)共同點(diǎn)，就是飛機(jī)的迎角和失速問(wèn)題。飛機(jī)的迎角，即飛機(jī)機(jī)翼的橫剖面和迎來(lái)氣流的夾角，它關(guān)乎到飛機(jī)的失速和機(jī)動(dòng)性能。飛機(jī)一旦
- 巧用摩擦角，妙解高考題
λ。已知存在一臨界角θ0，若θ≤θ0，則不管沿拖桿方向的推力多大，都不可能使拖把從靜止開(kāi)始運(yùn)動(dòng)。求這一臨界角的正切tanθ0。二、講解過(guò)程1、審題就是教學(xué)生的審題方法。審題實(shí)質(zhì)上還是理解能力，理解題目所涉及的物理現(xiàn)象和物理過(guò)程，明確題目中所提供的條件和要求。（1）、抓住關(guān)鍵字眼，突出物理狀態(tài)。（2）、分析已知條件、挖掘題目隱含條件。拖把是由拖桿和拖把頭構(gòu)成的擦地工具（如圖）。設(shè)拖把頭的質(zhì)量為m，拖桿質(zhì)量可以忽略;拖把頭與地板之間的動(dòng)摩擦因數(shù)為常數(shù)μ，重力加
高考·中 2019年6期2019-09-10
- Lamb波在水下彈性板散射聲場(chǎng)仿真實(shí)驗(yàn)
態(tài)Lamb波的臨界角為θc，當(dāng)聲波以θc入射到彈性板表面時(shí)，會(huì)激勵(lì)出Lamb波在彈性板中前向傳播，傳播至直角板端E處反射，并且發(fā)生模態(tài)轉(zhuǎn)換[2]。同時(shí)，Lamb波在傳播過(guò)程中，不斷向水中輻射聲波，一般稱(chēng)之為L(zhǎng)amb波的漏波。如圖1所示。圖1 聲波傳播示意圖Fig.1 Schematic diagram of propagation of sonic wave某模態(tài) Lamb波的漏波傳播方向，由該模態(tài)Lamb波的臨界角確定，可由公式（1）求得：式中：θc表示
數(shù)字海洋與水下攻防 2019年3期2019-08-28
- 利用彎曲晶體實(shí)現(xiàn)空間帶電粒子屏蔽方法及應(yīng)用初探
中，該角度稱(chēng)為臨界角。由于臨界角的存在，當(dāng)晶體發(fā)生彎曲時(shí)，彎曲半徑必須符合一定的條件，帶電粒子才可被捕獲在溝道中，該半徑稱(chēng)為臨界半徑。帶電粒子被捕獲到溝道中、運(yùn)動(dòng)一段距離后，存在一定的概率退出溝道效應(yīng)，該距離稱(chēng)為退溝道長(zhǎng)度。由于退溝道效應(yīng)，粒子只有一定的比例會(huì)發(fā)生預(yù)期的偏轉(zhuǎn)，該比例稱(chēng)為偏轉(zhuǎn)效率。從空間帶電粒子防護(hù)的角度，希望實(shí)現(xiàn)較大的偏轉(zhuǎn)效率以達(dá)到較好的防護(hù)效果。偏轉(zhuǎn)效率受到臨界角、臨界半徑、退溝道長(zhǎng)度等因素影響，下面將針對(duì)這些參數(shù)進(jìn)行分析。1）臨界角參考
航天器環(huán)境工程 2019年2期2019-04-25
- 同時(shí)測(cè)量?jī)煞N不同介質(zhì)折射率的一種新方法
于某一角度時(shí)(臨界角)會(huì)發(fā)生全反射現(xiàn)象，所以在玻璃和空氣界面會(huì)發(fā)生全反射現(xiàn)象，這就形成了內(nèi)面的暗環(huán)。反射下來(lái)的光又會(huì)經(jīng)過(guò)玻璃和液體薄膜界面，這又是光從光密介質(zhì)進(jìn)入光疏介質(zhì)，所以當(dāng)入射角大于某一角度(臨界角)時(shí)，又會(huì)出現(xiàn)全反射現(xiàn)象，而小于臨界角的光會(huì)照在白紙上，就形成了外面的亮環(huán)。經(jīng)過(guò)光闌的光照在O點(diǎn)，因?yàn)楣怅@孔徑較小，可以認(rèn)為是點(diǎn)光源。從O點(diǎn)發(fā)出的光束具有球?qū)ΨQ(chēng)性，被白紙遮擋后成為半球面形狀。此半球面形的光束被臨界角θ1分為兩部分，一部分是小于臨界角θ1的
物理與工程 2019年1期2019-03-22
- 沖擊單擺運(yùn)動(dòng)情況的角速度和張力研究
張力;角速度;臨界角中圖分類(lèi)號(hào)：TB 文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼：Adoi：10.19311/j.cnki.1672-3198.2019.09.0971 研究背景長(zhǎng)為l的輕線的一端固定，另一端系一質(zhì)量為m的小球就形成單擺模型。雖然單擺的動(dòng)力學(xué)方程是二階非線性微分方程，無(wú)法求得解析解。但前人的研究仍集中于嘗試得到誤差更小的近似解。近年來(lái)，隨著計(jì)算機(jī)技術(shù)的高速發(fā)展，對(duì)單擺模型數(shù)值解的討論取得了一定成效，發(fā)現(xiàn)了比較精確的數(shù)值模擬結(jié)果。阻尼單擺問(wèn)題的研究過(guò)程中發(fā)現(xiàn)了混沌效應(yīng);而且
現(xiàn)代商貿(mào)工業(yè) 2019年9期2019-03-21
- 正畸托槽與弓絲間摩擦力性能的實(shí)驗(yàn)研究
力的因素很多，臨界角是關(guān)鍵因素之一。臨界角是牙齒發(fā)生傾斜至弓絲剛剛開(kāi)始同時(shí)接觸槽溝齦牙合兩端時(shí)，托槽槽溝與弓絲之間的角度，是托槽與弓絲處于被動(dòng)狀態(tài)和主動(dòng)狀態(tài)交接點(diǎn)處的傾斜角度。當(dāng)傾斜角未達(dá)到臨界角時(shí)，摩擦力基本保持恒定，僅為經(jīng)典摩擦力，大小不隨傾斜角的變化而變化；當(dāng)傾斜角達(dá)到臨界角后（弓絲未達(dá)到刻痕狀態(tài)之前） ，摩擦力包括經(jīng)典摩擦力、約束摩擦力，大小隨傾斜角的增加而呈線性增大。本研究擬應(yīng)用自主研發(fā)的正畸摩擦力測(cè)試儀［1］，測(cè)試2種國(guó)產(chǎn)矯治器中的尖牙托槽與不
中國(guó)醫(yī)科大學(xué)學(xué)報(bào) 2019年1期2019-02-13
- “全反射”教學(xué)設(shè)計(jì)的新探索
全反射的定義和臨界角的概念及計(jì)算,最后,以全反射棱鏡和光導(dǎo)纖維為例,介紹全反射現(xiàn)象的應(yīng)用.研究發(fā)現(xiàn),基于三維課程目標(biāo)的教材[1]編寫(xiě)存在以下問(wèn)題: (1) 雖然教材通過(guò)演示實(shí)驗(yàn)展示了真實(shí)的全反射現(xiàn)象,但并未呈現(xiàn)直觀、動(dòng)態(tài)的光路圖,這就在一定程度上影響了學(xué)生對(duì)于全反射現(xiàn)象的理解; (2) 教學(xué)邏輯主線不甚清晰,缺乏全反射現(xiàn)象、概念、公式間的系統(tǒng)連接; (3) 學(xué)生對(duì)知識(shí)形成過(guò)程的體驗(yàn)不夠,忽視了過(guò)程展現(xiàn)對(duì)教學(xué)的重要作用.有鑒于此,本文針對(duì)以上問(wèn)題,基于物理概
物理教師 2019年12期2019-02-10
- 全反射現(xiàn)象 教學(xué)設(shè)計(jì)
射現(xiàn)象.②掌握臨界角的概念和發(fā)生全反射的條件.③知道自然界中的一些全反射現(xiàn)象.④知道光纖是利用全反射現(xiàn)象傳播光信號(hào)的.2.能力目標(biāo)①能通過(guò)觀察和分析，歸納總結(jié)出什么叫光的全反射現(xiàn)象.②能通過(guò)對(duì)光路圖的分析對(duì)比，從而得出發(fā)生全反射的條件.③能運(yùn)用所學(xué)知識(shí)解釋自然界中的一些全反射現(xiàn)象.3.情感目標(biāo)①體驗(yàn)從觀察、分析、比較等獲取知識(shí)的成功喜悅，從而培養(yǎng)學(xué)生熱愛(ài)實(shí)驗(yàn)、勤于思考、樂(lè)于探究的科學(xué)品質(zhì).②通過(guò)全反射現(xiàn)象的應(yīng)用，從而養(yǎng)成運(yùn)用科學(xué)理論觀察和分析周?chē)挛锏牧?xí)慣
衛(wèi)星電視與寬帶多媒體 2018年20期2019-01-28
- 論折返溜槽在倉(cāng)內(nèi)粒料散落的應(yīng)用
截面積都會(huì)影響臨界角。為方便，不考慮初速度，AB均必須大于等于物料的自溜角。（6）C為料粒從上一淌板落到下一淌板在空中自由落下的垂直高度，C主要受節(jié)高影響。B、C主要為設(shè)計(jì)驗(yàn)算用，也可用于排查失敗案例原因。2 工程應(yīng)用2.1 成品米倉(cāng)降碎溜槽設(shè)計(jì)某米廠粳米成品倉(cāng)內(nèi)防破碎溜槽設(shè)計(jì)，產(chǎn)量8 t·h-1。（1）設(shè)計(jì)過(guò)程。粳米成品米特性如下：容重750 kg·m3，尺寸約為5 mm（長(zhǎng)）×2.5 mm（寬）×2 mm（厚），在不銹鋼板自溜角為26°～28°。根據(jù)上
現(xiàn)代食品 2018年20期2019-01-03
- 運(yùn)用輔助角法對(duì)動(dòng)態(tài)平衡問(wèn)題的深入探討
λ.已知存在一臨界角θ0，若θ≤θ0，則不管沿拖桿方向的推力多大，都不可能使拖把從靜止開(kāi)始運(yùn)動(dòng).求這一臨界角的正切tanθ0.解：(1)設(shè)該同學(xué)沿拖桿方向用大小為F的力推拖把.將推拖把的力沿豎直和水平方向分解，按平衡條件有Fcosθ+mg=N①Fsinθ=f②式中N和f分別為地板對(duì)拖把的正壓力和摩擦力.按摩擦定律有f=μN(yùn)③(2)若不管沿拖桿方向用多大的力都不能使拖把從靜止開(kāi)始運(yùn)動(dòng)，應(yīng)有Fsinθ≤λN⑤這時(shí)①式仍滿足.聯(lián)立①⑤式得現(xiàn)考察使上式成立的θ角的
數(shù)理化解題研究 2018年34期2018-12-27
- 高速灰?guī)r屏蔽層下伏儲(chǔ)層預(yù)測(cè)技術(shù)組合研究與應(yīng)用
使地震波不能以臨界角入射到高速灰?guī)r層以下的地層，形成了地震勘探中的屏蔽效應(yīng)[5]，導(dǎo)致高速灰?guī)r屏蔽層下伏地層只能在近偏移距接收到弱反射地震信號(hào)，中遠(yuǎn)偏移距采集的是折射、多次和轉(zhuǎn)換波復(fù)合波(圖2)。該油田區(qū)巖石物理特征分析表明，僅疊前地震屬性才能有效識(shí)別儲(chǔ)層[6]，反演地層疊前屬性需要疊前地震道集高質(zhì)量的中遠(yuǎn)角度反射波信號(hào)，而實(shí)際道集中遠(yuǎn)角度反射波信號(hào)卻被干擾和屏蔽。近年來(lái)，該油田區(qū)開(kāi)展了多輪攻關(guān)研究與實(shí)踐，但效果最好的疊前共反射點(diǎn)道集上最大反射角度也僅為2
中國(guó)海上油氣 2018年6期2018-11-21
- 選取特殊光線作光路圖詮釋“蜃景”現(xiàn)象
反射；折射率；臨界角1 光路圖詮釋“海市蜃樓”現(xiàn)象1.1 海市蜃樓的成因在平靜無(wú)風(fēng)的海面、湖面，有時(shí)眼前會(huì)突然聳立起亭臺(tái)樓閣、城郭古堡，或者其他物體的幻影，虛無(wú)縹緲，變幻莫測(cè)，宛如仙境，這就是海市蜃樓，簡(jiǎn)稱(chēng)蜃景。因?yàn)楹Ｋ砻嬲舭l(fā)時(shí)要消耗熱量同時(shí)海水溫度的升高緩慢，而在冰雪覆蓋的地區(qū)由于冰雪面能將大部分太陽(yáng)光反射掉同時(shí)冰雪融化時(shí)也要消耗大量熱量，致使下層的溫度變得很低，因此在這些地方最容易出現(xiàn)強(qiáng)烈的逆溫現(xiàn)象。如果近地面層是強(qiáng)逆溫時(shí)，空氣密度會(huì)隨高度迅速減小，
科技風(fēng) 2018年24期2018-10-21
- 大型燈泡貫流機(jī)組定子空中翻身方案探討
中翻身；方案；臨界角；傾斜角前言江西省峽江水利樞紐工程位于贛江中游峽江縣巴邱鎮(zhèn)上游約6km，是一座以防洪、發(fā)電、航運(yùn)為主，兼有灌溉等綜合利用功能的水利樞紐工程。該樞紐電站安裝9臺(tái)燈泡貫流式機(jī)組，單機(jī)容量40MW，為當(dāng)今亞洲第一、全球第二大的燈泡貫流式機(jī)組，電站多年平均發(fā)電量11.42億kWh。樞紐工程于2009年動(dòng)工，2013年9月第一臺(tái)機(jī)組發(fā)電，2015年4月9臺(tái)機(jī)組全部投產(chǎn)發(fā)電。其中7#機(jī)組為東方電氣集團(tuán)東方電機(jī)有限公司產(chǎn)品，本機(jī)組于2014年4月投產(chǎn)
水能經(jīng)濟(jì) 2018年6期2018-10-19
- 圓柱形鎢破片撞擊鋁靶時(shí)的跳飛臨界角*
厚鋁板時(shí)的跳飛臨界角，并分析靶板的厚度、入射速度對(duì)跳飛臨界角的影響。1 破片跳飛臨界角計(jì)算模型1.1 破片斜侵徹過(guò)程受力分析當(dāng)破片以較大的入射角撞擊靶板時(shí)，在靶板抗力的作用下，破片的運(yùn)動(dòng)方向發(fā)生改變，出現(xiàn)跳飛。過(guò)程如圖1所示。破片撞擊侵入靶板的各個(gè)狀態(tài)如圖2所示，圖2(a)表示破片剛接觸靶板，圖2(b)表示破片在靶板中運(yùn)動(dòng)至靶板底面的過(guò)程，圖2(c)表示破片開(kāi)始穿出靶板一定距離。為了便于分析破片的受力及跳飛條件，假設(shè)破片撞擊侵入靶板過(guò)程中不變形。破片受力情
爆炸與沖擊 2018年6期2018-10-16
- 在習(xí)題教學(xué)中滲透物理思想方法
輸時(shí)相對(duì)外套的臨界角，得出光在左端面上射入光纖時(shí)的折射角，再根據(jù)折射定律得出相應(yīng)的入射角，最終再利用幾何關(guān)系求出O點(diǎn)到光纖端面距離的最小值.過(guò)程如下：同時(shí)，為保護(hù)轄區(qū)人民群眾“舌尖上的安全”，他帶領(lǐng)全體干部落實(shí)好“治理餐桌污染、建設(shè)食品放心工程”“食品放心工程三年行動(dòng)”方案和“全國(guó)文明城市”創(chuàng)建等工作任務(wù)，深入排查整治食品藥品安全隱患，嚴(yán)厲查處食品藥品違法違規(guī)行為，守住了涵江不發(fā)生食品藥品安全事故的底線。2014年組建以來(lái)，分局共開(kāi)展食品藥品安全執(zhí)法檢查1
數(shù)理化解題研究 2018年22期2018-09-22
- 液-固界面反射縱波的虛擬橫向位移
象:當(dāng)光波在過(guò)臨界角區(qū)域從光密介質(zhì)入射到光疏介質(zhì)時(shí)，全反射將產(chǎn)生相干干涉，在界面上合成相對(duì)入射點(diǎn)具有一個(gè)橫向位移的反射波。該現(xiàn)象被廣泛應(yīng)用于光學(xué)界面的研究和實(shí)際生活之中，如納米光子學(xué)[1]、光開(kāi)關(guān)和集成光學(xué)等。光學(xué)的某些物理現(xiàn)象與聲學(xué)相似，故考慮類(lèi)比光學(xué)對(duì)聲學(xué)[2]進(jìn)行研究，將光學(xué)中的“Goos-H?nchen效應(yīng)”直接推廣到聲學(xué)的相關(guān)應(yīng)用中。文獻(xiàn)[3-6]將其應(yīng)用到聲波測(cè)井和超聲無(wú)損探測(cè)中,文獻(xiàn)[7-8]討論在不同介質(zhì)中聲學(xué)橫向偏移模型產(chǎn)生的渡越時(shí)間對(duì)地
西安郵電大學(xué)學(xué)報(bào) 2018年2期2018-07-13
- 激光激發(fā)橫波作用垂直裂紋側(cè)面后的模式轉(zhuǎn)換
是模式轉(zhuǎn)換對(duì)應(yīng)臨界角的相關(guān)具體研究和應(yīng)用，目前仍需進(jìn)一步推進(jìn)。本文中首先采用有限元方法，建立了在空間2維半無(wú)限平面中，激光水平面激發(fā)、接收點(diǎn)垂直側(cè)面接收的數(shù)值模型，主要研究激光激發(fā)橫波在垂直裂紋側(cè)面所可能發(fā)生的模式轉(zhuǎn)換，尤其是橫波發(fā)生模式轉(zhuǎn)換時(shí)對(duì)應(yīng)臨界角與垂直側(cè)面接收點(diǎn)的位置關(guān)系。隨后又針對(duì)數(shù)值模擬的過(guò)程和結(jié)果，采用實(shí)驗(yàn)室自主研發(fā)激光超聲場(chǎng)檢測(cè)儀，進(jìn)行了對(duì)應(yīng)的激光超聲實(shí)驗(yàn)。實(shí)驗(yàn)中采取激光水平面輻照、表面波壓電探頭側(cè)面接收，主要研究了不同激發(fā)位置(水平面)、
激光技術(shù) 2018年4期2018-07-11
- 《光的全反射》探究式教學(xué)設(shè)計(jì)
射產(chǎn)生的條件、臨界角以及全反射的應(yīng)用.從教材編寫(xiě)的角度來(lái)說(shuō)，教材先介紹光疏、光密介質(zhì)，再根據(jù)觀察思考的實(shí)驗(yàn)得出全反射的現(xiàn)象以及全反射產(chǎn)生的條件，運(yùn)用折射定律推導(dǎo)臨界角與折射率的關(guān)系，最后簡(jiǎn)單介紹光纖原理.從情感上來(lái)說(shuō)，本節(jié)內(nèi)容理論與實(shí)驗(yàn)聯(lián)系十分緊密，充分體現(xiàn)了科學(xué)探究的課程理念.(二)教學(xué)目標(biāo)根據(jù)新課程標(biāo)準(zhǔn)，確定如下三維目標(biāo)：1.知識(shí)與技能目標(biāo)(1)認(rèn)識(shí)光的全反射現(xiàn)象并理解光的全反射條件；(2)理解臨界角的概念并能計(jì)算臨界角；(3)了解光導(dǎo)纖維的工作原理和
中國(guó)校外教育 2018年18期2018-06-28
- 全反射現(xiàn)象 教學(xué)設(shè)計(jì)
射現(xiàn)象.②掌握臨界角的概念和發(fā)生全反射的條件.③知道自然界中的一些全反射現(xiàn)象.④知道光纖是利用全反射現(xiàn)象傳播光信號(hào)的.2.能力目標(biāo)①能通過(guò)觀察和分析，歸納總結(jié)出什么叫光的全反射現(xiàn)象.②能通過(guò)對(duì)光路圖的分析對(duì)比，從而得出發(fā)生全反射的條件.③能運(yùn)用所學(xué)知識(shí)解釋自然界中的一些全反射現(xiàn)象.3.情感目標(biāo)①體驗(yàn)從觀察、分析、比較等獲取知識(shí)的成功喜悅，從而培養(yǎng)學(xué)生熱愛(ài)實(shí)驗(yàn)、勤于思考、樂(lè)于探究的科學(xué)品質(zhì).②通過(guò)全反射現(xiàn)象的應(yīng)用，從而養(yǎng)成運(yùn)用科學(xué)理論觀察和分析周?chē)挛锏牧?xí)慣
學(xué)校教育研究 2018年26期2018-05-14
- 聲速測(cè)井中盲區(qū)問(wèn)題的若干討論
生的聲波以第一臨界角入射，經(jīng)泥漿到達(dá)井壁形成滑行縱波，滑行縱波沿井壁滑行后分別在A、B點(diǎn)對(duì)應(yīng)位置以第一臨界角出射，并被R1和R2接收，記錄時(shí)間分別為T(mén)11、T12。同理，T2產(chǎn)生的聲波分別在C、D兩點(diǎn)對(duì)應(yīng)位置以第一臨界角出射后被R1和R2接收，記錄時(shí)間分別為T(mén)21、T22。據(jù)此可以分別計(jì)算得到兩個(gè)聲波時(shí)差值：取兩次時(shí)差的平均值作為最終的時(shí)差值：設(shè)接收器間距為d，則：實(shí)際上，Δt是兩個(gè)厚度為d的地層(AB和CD對(duì)應(yīng)深度段地層)聲速的平均貢獻(xiàn)，因此，它在一定程
石油化工應(yīng)用 2018年3期2018-04-19
- 雙軸各向異性介質(zhì)表面的Goos-H?nchen位移和Imbert-Fedorov位移
逐漸增大至超過(guò)臨界角θc后，全反射發(fā)生，ktx變?yōu)樘摂?shù)，倏逝波生成進(jìn)而產(chǎn)生兩種位移。而在圖2b中光由光密介質(zhì)進(jìn)入光疏介質(zhì)(ε1μ11.2 雙軸各向異性介質(zhì)表面全反射條件由麥克斯韋方程組，我們可以得到TE波和TM波在雙軸各向異性介質(zhì)當(dāng)中的色散方程[1]。(5)(6)不同于各向同性介質(zhì)中色散方程滿足圓形，根據(jù)式(5)、式(6)，可以看出k表面在雙軸各向異性介質(zhì)當(dāng)中滿足由介質(zhì)參數(shù)決定的圓錐曲線[9]。如圖3。(7)雙軸各向異性介質(zhì)當(dāng)中有多種介質(zhì)參數(shù)的組合可以滿足
- SV波斜入射形成的動(dòng)應(yīng)力路徑及影響因素分析
V波入射角大于臨界角的特殊情況。在此基礎(chǔ)上，分析了入射角、土體泊松比、單位波長(zhǎng)深度等因素對(duì)動(dòng)應(yīng)力路徑形狀和大小的影響；并將本文方法與Seed給出的SV波垂直入射時(shí)產(chǎn)生的地震剪應(yīng)力進(jìn)行了對(duì)比。1 斜入射SV波形成的應(yīng)力路徑1.1 入射角小于臨界角情況基于彈性波動(dòng)理論，P波和SV波斜入射在半無(wú)限空間的自由表面形成反射，地基土中任一點(diǎn)地震波引起的動(dòng)應(yīng)力是入射和反射波場(chǎng)的疊加。但不同的是，SV波斜入射存在一個(gè)臨界入射角，臨界角γc可由下式計(jì)算：(1)式中：vs為S
振動(dòng)與沖擊 2018年2期2018-02-10
- 光纖導(dǎo)光物理?xiàng)l件與數(shù)值孔徑物理意義演示儀
光的入射角趨于臨界角的動(dòng)態(tài)過(guò)程、纖芯包層折射率對(duì)光纖導(dǎo)光性能的決定性影響以及光纖數(shù)值孔徑的物理意義. 為此，筆者設(shè)計(jì)了光纖導(dǎo)光物理?xiàng)l件與數(shù)值孔徑物理意義演示儀[5]，該演示儀結(jié)構(gòu)簡(jiǎn)單，操作方便，成本低，演示效果明顯，使用安全可靠.1 設(shè)計(jì)原理當(dāng)光線從光密介質(zhì)斜入射光疏介質(zhì)時(shí)，折射角大于入射角，當(dāng)入射角增大至某一角度(即臨界角)時(shí)，折射光線消失，光線被完全限制在光密-光疏界面以下，此即光的全反射現(xiàn)象[6]. 顯然，當(dāng)入射角一定時(shí)，通過(guò)改變光密介質(zhì)折射率與光疏
物理實(shí)驗(yàn) 2017年12期2017-12-29
- 光的折射和全反射演示實(shí)驗(yàn)改進(jìn)的探究
大于某一角度(臨界角)時(shí)才能發(fā)生全反射現(xiàn)象;③ 發(fā)生全反射時(shí)折射光消失,光(能)全部被反射,反射光變強(qiáng).還可以幫助學(xué)生得出以下結(jié)論: ① 不同顏色的光發(fā)生全反射時(shí)的臨界角不一樣; ② 藍(lán)光的臨界角小于綠光的臨界角,綠光的臨界角小于紅光的臨界角,進(jìn)而可以總結(jié)出n藍(lán)光>n綠光>n紅光這個(gè)關(guān)系式. 這部分知識(shí)的理解對(duì)后續(xù)光的色散及光電效應(yīng)課程的學(xué)習(xí)非常有幫助.(a) 6束光的折射現(xiàn)象(b) 6束光的全反射現(xiàn)象(c) 6束光的全反射現(xiàn)象的俯視圖3.2 觀察同一頻率
物理教師 2017年10期2017-11-13
- 基于穩(wěn)定性理論的張力腿平臺(tái)橫搖固有周期分析
型，分析了橫搖臨界角對(duì)平臺(tái)橫搖穩(wěn)定性的影響，并將其應(yīng)用于分析平臺(tái)設(shè)計(jì)參數(shù)對(duì)橫搖固有周期的影響。提出在一個(gè)橫搖周期里，最后穩(wěn)定橫搖臨界角對(duì)應(yīng)的時(shí)間歷程為1/4橫搖固有周期這一假設(shè)，基于此假設(shè)，編制計(jì)算機(jī)計(jì)算程序，計(jì)算橫搖運(yùn)動(dòng)中每一個(gè)橫搖角，判斷其穩(wěn)定性，找出一個(gè)橫搖周期內(nèi)最后穩(wěn)定橫搖臨界角對(duì)應(yīng)的時(shí)間歷程，求解橫搖運(yùn)動(dòng)固有周期。考慮兩種橫搖阻尼情況，計(jì)算不同初始橫搖角、橫搖下沉位移、張力腱長(zhǎng)度、平臺(tái)重量和橫搖阻尼的橫搖固有周期，論證了平臺(tái)設(shè)計(jì)參數(shù)對(duì)橫搖固有周期
船舶力學(xué) 2017年7期2017-08-01
- 空氣耦合超聲斜入射均勻彈性層狀介質(zhì)材料的傳播特性
逐漸增大，入射臨界角逐漸變??；隨著聲入射角逐漸增大，截止聲波頻率與介質(zhì)厚度積也逐漸增大。實(shí)驗(yàn)驗(yàn)證表明，實(shí)驗(yàn)結(jié)果與數(shù)值模擬結(jié)果基本吻合。材料檢測(cè)與分析技術(shù)； 空氣耦合; 波動(dòng)方程; 透射系數(shù); 均勻彈性； 層狀介質(zhì)0 引言隨著材料科學(xué)技術(shù)的發(fā)展，各種先進(jìn)高性能材料已廣泛應(yīng)用于電站鍋爐、航天航空、石油管道等許多軍事和民用領(lǐng)域[1-2]，由于高溫、疲勞損傷以及材料老化等各種惡劣環(huán)境不利因素的影響，材料的力學(xué)性能將不可避免發(fā)生退化[3]。這些都會(huì)影響到材料的安全性
兵工學(xué)報(bào) 2016年11期2016-12-16
- SH波在0.71Pb(Mg1/3Nb2/3)O3-0.29PbTiO3/金剛石界面的反射和透射
切割角度越大，臨界角越小，隨著入射角的增大，切割角度對(duì)SH波反射系數(shù)的影響逐漸減小。這些結(jié)論可為PMN-PT單晶材料在傳感器和頻率控制等領(lǐng)域中的應(yīng)用提供有價(jià)值的理論參考。SH波；PMN-PT單晶；金剛石；反射系數(shù)；透射系數(shù)波在彈性介質(zhì)中反射與透(折)射問(wèn)題的研究成果被廣泛應(yīng)用于地震勘探、地震工程和非破壞性評(píng)估系統(tǒng)中。彈性波在壓電材料界面的反射透射問(wèn)題也涉及到許多工程和工業(yè)應(yīng)用，如傳感器、執(zhí)行器、智能結(jié)構(gòu)和超聲波等。在早期，AULD[1]詳細(xì)研究了彈性波在半
振動(dòng)與沖擊 2016年22期2016-12-12
- 滑坡臨界角測(cè)量裝置的設(shè)計(jì)
125）?滑坡臨界角測(cè)量裝置的設(shè)計(jì)李雪菱1，夏衛(wèi)生1，余 韻1，黃道友2（1湖南師范大學(xué)資源與環(huán)境科學(xué)學(xué)院，長(zhǎng)沙410081；2中國(guó)科學(xué)院亞熱帶農(nóng)業(yè)生態(tài)研究所，長(zhǎng)沙410125）摘 要：為了定量測(cè)量滑坡臨界角，筆者設(shè)計(jì)了一套能自動(dòng)測(cè)量土體滑坡臨界角系統(tǒng)。該裝置主要由體盒、水流裝置、旋轉(zhuǎn)斜面、旋轉(zhuǎn)驅(qū)動(dòng)機(jī)構(gòu)、標(biāo)尺和傳感器等組成。通過(guò)初步試驗(yàn)驗(yàn)證了本系統(tǒng)是可靠的，如進(jìn)一步分析土體水流與其土體之間的動(dòng)力學(xué)特征，就可以比較準(zhǔn)確地預(yù)測(cè)山體發(fā)生滑坡的可能區(qū)域。關(guān)鍵詞：滑
農(nóng)學(xué)學(xué)報(bào) 2016年4期2016-07-12
- 彈體斜侵徹混凝土靶的跳彈及其規(guī)律研究
跳彈規(guī)律和跳彈臨界角范圍；通過(guò)正交試驗(yàn)分析了跳彈現(xiàn)象由大到小的影響因素。結(jié)果表明，彈體頭部越銳長(zhǎng)，跳彈臨界角越大；隨著侵徹速度從652m/s增加到1022m/s，臨界角從44°增加到66°；跳彈現(xiàn)象由大到小的影響因素分別為：彈體頭部形狀、彈體材料和侵徹速度。關(guān)鍵詞：爆炸力學(xué)；跳彈；頭部形狀；侵徹試驗(yàn)；正交試驗(yàn)；彈體；跳彈臨界角；混凝土靶引 言彈體侵徹過(guò)程中的跳彈現(xiàn)象是彈體斜侵徹作用中產(chǎn)生的一種特殊現(xiàn)象。由于初始著角、攻角的存在，以及速度、彈頭形狀、彈靶材料
火炸藥學(xué)報(bào) 2016年2期2016-05-27
- 2015年高考物理光學(xué)試題真題賞析
選項(xiàng)為C．3對(duì)臨界角的考查臨界角問(wèn)題也是經(jīng)常出現(xiàn)的考點(diǎn),一般會(huì)以不同頻率的光在同一介質(zhì)中發(fā)生折射和全反射為情境來(lái)考查,思路比較清晰,只要牢固掌握知識(shí)點(diǎn),類(lèi)似考題即可迎刃而解．圖3例3(2015年四川卷) 直線P1P2過(guò)均勻玻璃球球心O,細(xì)光束a、b平行且關(guān)于P1P2對(duì)稱(chēng),由空氣射入玻璃球的光路如圖3所示．a(chǎn)、b光相比().A玻璃對(duì)a光的折射率較大;B玻璃對(duì)a光的臨界角較小;Cb光在玻璃中的傳播速度較小;Db光在玻璃中的傳播時(shí)間較短這里主要用到臨界角公式si
高中數(shù)理化 2016年1期2016-03-11
- 管道內(nèi)腐蝕直接評(píng)估技術(shù)與實(shí)踐應(yīng)用
道水積聚析出的臨界角冬季1月份為6.17°，夏季7月份為為1.97°。分析沿線高程數(shù)據(jù)，得出全線高程傾角分布圖，選擇多個(gè)傾角(大于臨界角)較大的高風(fēng)險(xiǎn)區(qū)域位置開(kāi)挖，發(fā)現(xiàn)管道無(wú)明顯壁厚減薄，管道狀況良好。通過(guò)內(nèi)腐蝕評(píng)估可進(jìn)一步確定管道的內(nèi)部狀況，對(duì)于不能實(shí)施內(nèi)檢測(cè)的管道安全狀況評(píng)估具有重要意義。管道；內(nèi)腐蝕；臨界角；直接評(píng)估；完整性0 引言油氣介質(zhì)具有易燃、易爆的特性，隨著輸送管線埋地時(shí)間的增長(zhǎng)，由于管道材質(zhì)問(wèn)題或施工期間造成的損傷，以及管道運(yùn)行期間第三方破
石油科學(xué)通報(bào) 2016年3期2016-02-09
- 泡沫鋁填充薄壁梁斜向碰撞的仿真研究
比等設(shè)計(jì)參數(shù)對(duì)臨界角和平均碰撞力的影響，并擬合出平均碰撞力和各設(shè)計(jì)參數(shù)及碰撞角度的解析式。結(jié)果表明，泡沫鋁填充薄壁梁的臨界彎折角小于無(wú)填充薄壁梁，并且泡沫鋁密度對(duì)臨界角的影響最大。隨著橫截面寬度從70 mm增大到90 mm，無(wú)填充薄壁梁彎折臨界角從6°增大到9°，而泡沫鋁填充薄壁梁彎折臨界角度則沒(méi)有明顯改變。壁厚越厚泡沫鋁填充薄壁梁的彎折臨界角越大，但無(wú)填充薄壁梁彎折臨界角不變。平均碰撞力和碰撞角度存在指數(shù)函數(shù)關(guān)系，且反比于長(zhǎng)寬比平方、正比于壁厚和泡沫鋁密
- 車(chē)載短波近距離通信分析與研究
波的電離層反射臨界角和雙層平谷電離層電子密度模式，以此電子密度模式和電離層波傳播特性分析近距離通信中的頻率選擇和仰角要求。電離層；臨界角；雙層平谷電離層電子密度模式；應(yīng)急通信引言短波分為地波和天波兩種,通常在0～30公里用地波傳播,而100公里以上用天波傳輸。對(duì)于30～100公里的距離通常稱(chēng)為短波通信盲區(qū)。短波的通信距離通常由電離層的高度、濃度,反射臨界角和短波發(fā)射仰角決定。本文選用雙層平谷電離層電子密度模式,研究近距離通信中頻率的選擇和仰角的選擇。1 理
電子世界 2015年14期2015-11-07
- 巧用摩擦角解力學(xué)中的摩擦臨界極值問(wèn)題
λ.已知存在一臨界角θ0，若θ≤θ0，則不管沿拖桿方向的推力多大，都不可能使拖把從靜止開(kāi)始運(yùn)動(dòng).求這一臨界角的正切tanθ0.解析：（1）由題意易知，（2）常規(guī)解法：聯(lián)立（1）～（3）式得當(dāng)F無(wú)限大時(shí)右式極值為0，則摩擦角解法：由題意，剛好開(kāi)始運(yùn)動(dòng)時(shí)的水平推力等于此時(shí)拖把受到的最大靜摩擦力fm，則比值λ即為拖把頭與地板間的靜摩擦因數(shù)，臨界角θ0即為靜摩擦角φ，設(shè)地板對(duì)拖把的正壓力為FN，由自鎖現(xiàn)象的結(jié)論則可得（2）通過(guò)控制傾斜面的方向而自鎖.圖4例2.如圖
物理教師 2015年10期2015-07-25
- 折射成像問(wèn)題定量研究
值范圍內(nèi)，有為臨界角)，對(duì)固定的h，x(α)是α單調(diào)增函數(shù).表示在x軸方向上，像介于物體和觀察點(diǎn)之間，所以像變小.x(α)是α單調(diào)增函數(shù)，最大值為，所以得.從式(7)，可知y(α)＞－h(huán)且是α的單調(diào)增函數(shù).有，y軸方向上像變小.y的極小值就是像的極大值，這只在α＝0出現(xiàn)，此時(shí)物點(diǎn)(0，－h(huán))對(duì)應(yīng)的像點(diǎn)為從而得出結(jié)論，除了(0，0)點(diǎn)之外的物點(diǎn)發(fā)出的光由光密介質(zhì)進(jìn)入光疏介質(zhì)中，不論是在x軸和y軸方向，像都落在觀察者和物體之間，可以認(rèn)為像變小.如圖3所示.圖3
物理實(shí)驗(yàn) 2015年7期2015-05-07
- 大傾角特厚煤層斜切分層綜放開(kāi)采實(shí)踐
得知，支架傾倒臨界角為28°，下滑臨界角為22～25°。由于中大槽煤層采用斜切分層綜放開(kāi)采，+735工作面傾角從40°降到28°，比支架下滑臨界角稍大，說(shuō)明支架仍需要采取防倒防滑技術(shù)措施。此外，對(duì)機(jī)采高度及上端頭區(qū)域加強(qiáng)支護(hù)進(jìn)行分析研究，并通過(guò)現(xiàn)場(chǎng)實(shí)踐，+735工作面實(shí)現(xiàn)了大傾角特厚煤層安全、高產(chǎn)、高效開(kāi)采。大傾角特厚煤層；斜切分層；綜放開(kāi)采；防倒防滑目前，對(duì)于大傾角特厚煤層通常采用分層或綜放開(kāi)采，其中分層方法主要有3種：水平分層、傾斜分層和斜切分層[1-
采礦與巖層控制工程學(xué)報(bào) 2014年6期2014-09-18
- 全反射例題賞析
，若入射角達(dá)到臨界角，將會(huì)發(fā)生全反射現(xiàn)象.全反射現(xiàn)象是幾何光學(xué)部分重頭戲，有關(guān)全反射的考題層出不窮，且屢“試”不爽.1.光線經(jīng)過(guò)全反射棱鏡發(fā)生全反射圖1例1 空氣中兩條光線a和b從方框左側(cè)入射，分別從方框下方和上方射出，其框外光線如圖1所示.方框內(nèi)有兩個(gè)折射率n=1.5的玻璃全反射棱鏡.能產(chǎn)生圖1效果的放置方式是解析 如圖2所示，畫(huà)出光路圖.當(dāng)光線與其一直角邊垂直入射時(shí)，光線在棱鏡的斜邊發(fā)生全反射，其傳播方向改變90度.故答案應(yīng)為B.圖2例2 如圖3所示為
理科考試研究·高中 2014年1期2014-03-26
- 用摩擦角概念理解自鎖問(wèn)題
λ.已知存在一臨界角θ0，若θ≤θ0，則不管沿拖桿方向的推力多大，都不可能使拖把從靜止開(kāi)始運(yùn)動(dòng).求這一臨界角的正切tanθ0.解析：(1)設(shè)該同學(xué)沿拖桿方向用大小為F的力推拖把.將推拖把的力沿豎直和水平方向分解，由平衡條件有Fcosθ+mg=N(1)Fsinθ=f(2)式中N和f分別為地板對(duì)拖把的正壓力和摩擦力.由摩擦定律有f=μN(yùn)(3)聯(lián)立式(1)～(3)得(4)(2)若不管沿拖桿方向用多大的力都不能使拖把從靜止開(kāi)始運(yùn)動(dòng)，應(yīng)有Fsinθ≤λN(5)這時(shí)，
物理通報(bào) 2013年2期2013-01-12
- 試從“五角度”商榷“拖把”題
λ.已知存在一臨界角θ0，若θ≤θ0，則不管沿拖桿方向的推力多大，都不可能使拖把從靜止開(kāi)始運(yùn)動(dòng).求這一臨界角的正切tanθ0.解析：(1)設(shè)該同學(xué)沿拖桿方向用大小為F的力推拖把.將推拖把的力沿豎直和水平方向分解，按平衡條件有Fcosθ+mg=N(1)Fsinθ=f(2)式中N和f分別為地板對(duì)拖把的正壓力和摩擦力.按摩擦定律有f=μN(yùn)(3)聯(lián)立式(1)～(3)得(4)(2)若不管沿拖桿方向用多大的力都不能使拖把從靜止開(kāi)始運(yùn)動(dòng)，應(yīng)有Fsinθ≤λN(5)這時(shí)式
物理通報(bào) 2013年2期2013-01-12
- 裂縫性儲(chǔ)層雙側(cè)向測(cè)井響應(yīng)臨界角影響因素分析
，還要充分考慮臨界角θc（深、淺側(cè)向測(cè)井響應(yīng)曲線的交點(diǎn)所對(duì)應(yīng)的角度）大小的影響。通常高角度裂縫的傾角大于臨界角，雙側(cè)向測(cè)井響應(yīng)呈正差異；低角度裂縫的傾角小于臨界角，測(cè)井響應(yīng)呈負(fù)差異。這種正負(fù)差異以臨界角為界，所以臨界角的大小對(duì)于劃分裂縫狀態(tài)的傾角范圍以及確定響應(yīng)差異具有重要意義。研究發(fā)現(xiàn)，裂縫臨界角的大小不僅與地層參數(shù)和井眼條件有關(guān)，而且還與所選用的儀器及電極系系數(shù)有關(guān)。不同參數(shù)條件下得到的裂縫臨界角的大小不同，這為合理劃分裂縫狀態(tài)的傾角范圍帶來(lái)了困難。為
測(cè)井技術(shù) 2012年5期2012-09-18
- 有關(guān)全反射的三個(gè)“魔術(shù)”表演
入射角便會(huì)大于臨界角(49°)，產(chǎn)生全反射，無(wú)法穿透水面.所以從水面向下看，只看到塑料袋上未著色的貓的框架，看不到卡片上的黑貓，感覺(jué)黑貓變成了白貓.圖32 硬幣隱身術(shù)取一枚硬幣放在桌上，硬幣上疊放一只空玻璃燒杯，可以明顯看到杯底的硬幣，如圖4所示.然后往燒杯內(nèi)注入清水，當(dāng)從燒杯側(cè)面尋找位于杯底的那枚硬幣時(shí)，卻發(fā)現(xiàn)硬幣不見(jiàn)了.其實(shí)硬幣并沒(méi)有消失，是由于光的全反射而使硬幣變得不可見(jiàn)了. 如圖5所示來(lái)自硬幣的光線從光密媒質(zhì)——水射入光疏媒質(zhì)——空氣的分界面時(shí)，由
物理通報(bào) 2010年3期2010-01-26