楊風(fēng)利,張宏杰,王 飛,黃 國
(中國電力科學(xué)研究院有限公司,北京 100055)
準(zhǔn)確計算導(dǎo)線風(fēng)荷載是輸電線路桿塔結(jié)構(gòu)抗風(fēng)設(shè)計和防風(fēng)偏設(shè)計的基礎(chǔ),而考慮自然風(fēng)空間尺度影響的導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)是導(dǎo)線風(fēng)荷載計算的重要參數(shù)之一。自然界風(fēng)場中湍流普遍存在,大尺度空間結(jié)構(gòu)所受風(fēng)荷載不能用一點風(fēng)速表征,而應(yīng)進行適當(dāng)折減。導(dǎo)線風(fēng)場不均勻特征和風(fēng)振響應(yīng)特性共同影響其風(fēng)荷載大小,現(xiàn)行各國(組織)通過單一系數(shù)或組合系數(shù)兩種方式來考慮兩者的共同影響。美國ASCE規(guī)范[1]、歐洲標(biāo)準(zhǔn)[2]等采用導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)綜合表征導(dǎo)線風(fēng)場不均勻特征和風(fēng)振響應(yīng)特性,該系數(shù)物理意義較為明確,且綜合考慮了檔距、風(fēng)速及地貌類型、湍流積分尺度等因素影響。日本[3]和德國[4]規(guī)范采用風(fēng)壓不均勻系數(shù)(又稱“構(gòu)造規(guī)模折減系數(shù)”)來考慮結(jié)構(gòu)脈動風(fēng)荷載非均勻性對結(jié)構(gòu)風(fēng)致響應(yīng)的折減,其計算公式是由實測數(shù)據(jù)擬合得到的。GB 50545—2010[5]采用導(dǎo)線風(fēng)壓不均勻系數(shù)α和風(fēng)荷載調(diào)整系數(shù)βc的乘積來表征導(dǎo)線陣風(fēng)荷載特性,風(fēng)壓不均勻系數(shù)α計算公式的兩項常系數(shù)均取日本和德國規(guī)范的較大值;結(jié)合輸電線路運行經(jīng)驗,規(guī)定計算桿塔風(fēng)荷載時,不同風(fēng)速下導(dǎo)線風(fēng)荷載調(diào)整系數(shù)βc在1.0~1.3取值;總的來說,GB 50545—2010方法缺乏理論基礎(chǔ),且僅與導(dǎo)線檔距和風(fēng)速有關(guān),未考慮地貌類型和湍流積分尺度的影響。2019年頒布實施的DL/T 5551—2018規(guī)范[6]給出了導(dǎo)線陣風(fēng)系數(shù)和檔距折減系數(shù)的計算方法,兩個參數(shù)的乘積與ASCE規(guī)范陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)相當(dāng),只是具體計算方法略有差異。
目前,針對導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)或風(fēng)壓不均勻系數(shù)的研究手段包括理論分析和現(xiàn)場實測兩類。在理論分析方面,陣風(fēng)荷載因子法(GLF)是結(jié)構(gòu)等效靜力風(fēng)荷載計算的經(jīng)典方法,最早由Davenport[7]于20世紀(jì)60年代提出,Davenport[8-9]基于GLF方法推導(dǎo)了塔線體系風(fēng)振響應(yīng)的計算表達式,通過近似解耦方法分別得到了導(dǎo)線和輸電鐵塔陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)的計算公式,同時給出了考慮地貌類型影響的導(dǎo)線檔距系數(shù),這些理論被美國ASCE規(guī)范采用并沿用至今,后續(xù)其他學(xué)者[10-17]關(guān)于導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)的理論研究大都是基于GLF方法開展的。Loredo-Souza等[18-19]將背景響應(yīng)分量中的振型函數(shù)用影響線函數(shù)替代,發(fā)展了統(tǒng)計影響線法,但ASCE為保持規(guī)范的延續(xù)性,仍然延用了按原GLF方法推導(dǎo)的公式?,F(xiàn)有的導(dǎo)線陣風(fēng)荷載分析理論中,大都根據(jù)地貌類型假定湍流積分尺度為一定值,忽略了其隨高度的變化特性。
在現(xiàn)場實測研究方面,樓文娟等[20]通過時長2 616 h、水平尺度涵蓋100 m范圍的風(fēng)場實測資料,建立了湍流尺度的空間范圍內(nèi)的水平相關(guān)函數(shù)模型,構(gòu)建了風(fēng)場相關(guān)函數(shù)表達式,并與現(xiàn)有的相關(guān)函數(shù)模型進行了對比。張宏杰等[21]研制了6點位脈動超聲風(fēng)和懸垂串風(fēng)偏傾角同步觀測系統(tǒng),采集了空間同步風(fēng)速數(shù)據(jù)和風(fēng)偏傾角數(shù)據(jù),分別參照Davenport空間相關(guān)性分析理論和合力比值法,提出了同時考慮平均風(fēng)和脈動風(fēng)不均勻性的風(fēng)壓不均勻系數(shù)計算公式。卞榮等[22]在丘陵地區(qū)輸電線路沿線構(gòu)建了一套多點同步風(fēng)速監(jiān)測系統(tǒng),基于現(xiàn)場實測數(shù)據(jù)分析了丘陵地形周邊的水平風(fēng)場特性,計算了不同檔距條件下的平均風(fēng)速不均勻系數(shù)和極值風(fēng)速不均勻系數(shù),但測試系統(tǒng)只包含3個超聲風(fēng)速儀且間距超過100 m,超過了湍流積分尺度,一定程度上限制了其研究結(jié)果的精確程度。20世紀(jì)90年代,美國電力科學(xué)研究院輸電線路力學(xué)研究中心(TLMRC)[23]通過實測研究了風(fēng)速峰值因子、構(gòu)件荷載響應(yīng)系數(shù)和導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù),并給出了詳細的觀測流程及數(shù)據(jù)處理方法。目前已開展的實測研究存在實測檔距小(一般在100~200 m)或測點間隔大的缺點,不能完全滿足大檔距導(dǎo)線陣風(fēng)荷載精確計算的要求,但實測結(jié)果可以作為理論分析研究的有益補充。
上述理論和實測研究為完善導(dǎo)線風(fēng)荷載及陣風(fēng)響應(yīng)計算理論提供了重要參考和依據(jù),但導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)計算時,影響因素眾多,大都對共振響應(yīng)分量、湍流積分尺度和分離系數(shù)等參數(shù)進行了簡化或近似,其對導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)的影響規(guī)律還不明確,需要開展進一步的研究。
針對以上問題,本文以陣風(fēng)荷載因子法(GLF)為基礎(chǔ),推導(dǎo)了不同檔數(shù)、影響線函數(shù)下導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)的計算公式,研究了湍流積分尺度、檔距、風(fēng)速、共振響應(yīng)分量、分離系數(shù)和峰值因子等因素對導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)的影響規(guī)律,并將其與美國ASCE規(guī)范和中國規(guī)范的導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)進行了比較分析,提出了現(xiàn)行規(guī)范導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)計算方法的改進建議。
與豎向風(fēng)剖面類似,在沿導(dǎo)線順線路的水平方向上,任意兩點的水平風(fēng)速不是完全相同的,可以采用圖1所示的曲線剖面來描述。
圖1 水平方向風(fēng)剖面Fig.1 Horizontal wind profile
風(fēng)荷載作用下的輸電線路塔線體系如圖2所示,坐標(biāo)原點位于中間1基桿塔的導(dǎo)線掛點上,x方向為順線路方向坐標(biāo)軸,兩側(cè)導(dǎo)線檔距分別為L1和L2,水平檔距Lp=(L1+L2)/2,s為導(dǎo)線弧垂,導(dǎo)線平均高度z為導(dǎo)線形心至地面的距離。具體來講,檔距為導(dǎo)線兩個懸掛點之間的水平距離,弧垂為導(dǎo)線最低點與兩懸掛點間連線的垂直距離。
圖2 輸電線路塔線體系定義Fig.2 Definition of the transmission tower-line system
(1)
當(dāng)忽略共振響應(yīng)分量時,導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)的表達式為
Gw=1+2gIzJ(x)
(2)
式中:Iz為導(dǎo)線平均高度z處的湍流強度;J(x)為導(dǎo)線風(fēng)致振動背景響應(yīng)分量的聯(lián)合接納函數(shù)。
導(dǎo)線風(fēng)致振動背景響應(yīng)分量的聯(lián)合接納函數(shù)平方項J2(x)的表達式如下
(3)
式中:Ld、Lu分別為導(dǎo)線檔距方向的積分上限和積分下限;x、x′為沿導(dǎo)線檔距方向的坐標(biāo);Ls為湍流積分尺度;i(x)、i(x′)為影響線函數(shù)。
(4)
假定桿塔兩側(cè)導(dǎo)線檔距L1=L2=L,采用MATLAB對式(3)進行符號積分,分別計算得到與兩種影響線函數(shù)和檔數(shù)對應(yīng)的聯(lián)合接納函數(shù)J2(n)表達式。Ld=0、Lu=L、i(x)=x/L時,J2(n)的表達式見式(4),其余3種情況的J2(n)表達式如下
(5)
(6)
(7)
(1) 美國ASCE規(guī)范導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw的計算方法如下
(8)
式中:峰值因子g取值范圍為3.5~4.0,推薦取值為3.6;ε為導(dǎo)線風(fēng)振響應(yīng)與輸電鐵塔風(fēng)振響應(yīng)平方項分離的近似系數(shù),ε=0.75;Bw為導(dǎo)線無量綱背景響應(yīng)分量;Rw為導(dǎo)線無量綱共振響應(yīng)分量,ASCE規(guī)范認為其對導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)的影響可以忽略;E為導(dǎo)線平均高度z處的暴露系數(shù),E=2Iz;Kv為3 s陣風(fēng)風(fēng)速與10 min平均風(fēng)速的比值,對應(yīng)的設(shè)計風(fēng)速時距為3 s。
導(dǎo)線無量綱背景響應(yīng)分量Bw的計算式為
(9)
(2) 中國DL/T 5551—2018《架空輸電線路荷載規(guī)范》給出了導(dǎo)線風(fēng)荷載計算方法,其中導(dǎo)線陣風(fēng)系數(shù)βc與檔距折減系數(shù)αL的乘積同ASCE規(guī)范的陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw相當(dāng),即
Gw=βcαL=γc(1+2gεcIzδL)
(10)
式中:γc為導(dǎo)線風(fēng)荷載折減系數(shù),用于考慮最不利風(fēng)向的折減,取0.9;峰值因子g取2.5;εc為導(dǎo)線風(fēng)荷載脈動折減系數(shù),其含義與ASCE規(guī)范中的分離系數(shù)ε類似,用于考慮結(jié)構(gòu)敏感性與塔線疊加相關(guān)性,但其取值結(jié)合了中國輸電線路行業(yè)多年來的設(shè)計和運行經(jīng)驗;δL為檔距相關(guān)性積分因子。
檔距相關(guān)性積分因子δL是關(guān)于水平檔距Lp和湍流積分尺度Ls的函數(shù),計算表達式為
(11)
結(jié)合1.1節(jié)導(dǎo)線風(fēng)振響應(yīng)隨機振動理論推導(dǎo)過程,根據(jù)ASCE規(guī)范和DL/T 5551—2018關(guān)于導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw的相關(guān)規(guī)定,可以得到背景響應(yīng)分量、檔距相關(guān)性積分因子和聯(lián)合接納函數(shù)存在如下關(guān)系
(12)
式(12)所列各項是計算導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw的關(guān)鍵參數(shù),后面統(tǒng)稱“聯(lián)合接納函數(shù)”。影響其數(shù)值的參數(shù)較多,下面分析湍流積分尺度按ASCE規(guī)范三類地貌取值,影響線函數(shù)和檔數(shù)對聯(lián)合接納函數(shù)的影響規(guī)律。
圖3給出了變化湍流積分尺度Ls、影響線函數(shù)i(x)和導(dǎo)線檔數(shù)等參數(shù)時,聯(lián)合接納函數(shù)J2(n)的變化曲線及與ASCE規(guī)范背景響應(yīng)分量系數(shù)Bw的對比情況。
由圖3(b)可以看出,僅考慮一檔導(dǎo)線風(fēng)場相關(guān)性,影響線函數(shù)分別為線性函數(shù)和正弦函數(shù)時,聯(lián)合接納函數(shù)J2(n)的數(shù)值非常接近,即影響線函數(shù)類型對聯(lián)合接納函數(shù)J2(n)的影響可以忽略。
由圖3(c)可以看出,與僅考慮單檔導(dǎo)線的風(fēng)場不完全相關(guān)性相比,考慮兩檔導(dǎo)線風(fēng)場不完全相關(guān)性計算得到的聯(lián)合接納函數(shù)J2(n)較?。粰n距L>260 m時,兩檔聯(lián)合接納函數(shù)J2(n)比單檔計算值小50%以上。
(a) 湍流積分尺度Ls(b) 影響線函數(shù)(c) 檔數(shù)
以美國ASCE規(guī)范附錄F中的算例進行變參數(shù)分析。已知導(dǎo)線型號為LGJ 630/45,導(dǎo)線外徑d=33.6 mm,導(dǎo)線平均高度z=24.4 m,C類場地(與中國B類相當(dāng)),湍流積分尺度Ls=67.1 m,風(fēng)剖面冪指數(shù)αFM=7,梯度高度zg=274.5 m,表面阻力系數(shù)κ=0.005。后續(xù)2.3節(jié)~2.5節(jié)分析采用的導(dǎo)線等參數(shù)與2.2節(jié)相同。
3 s設(shè)計風(fēng)速v=28.6 m/s、35.75 m/s、42.9 m/s和50.05 m/s的情況下,對100~1 000 m檔距的導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw進行了計算,不同檔距導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)隨風(fēng)速的變化曲線如圖4所示。由圖4可以看出,在檔距一定的條件下,隨風(fēng)速v增加,導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw略有增大,增大幅度不超過2.1%。與風(fēng)速相比,檔距對導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)的影響更為顯著,隨著檔距差的增加,陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)最大降低25.9%。
美國ASCE規(guī)范沿用了Davenport理論,在未對湍流積分尺度Ls進行實測的情況下,B類場地統(tǒng)一取為67.1 m,這忽略了導(dǎo)線平均高度z對湍流積分尺度Ls的影響,也是實測導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw與ASCE規(guī)范取值差異較大的原因。為此,參考JTG/T 3360-01—2018《公路橋梁抗風(fēng)設(shè)計規(guī)范》[24],不同導(dǎo)線平均高度z對應(yīng)的湍流積分尺度Ls見表1,湍流積分尺度隨導(dǎo)線平均高度的增加而增大。
圖4 不同風(fēng)速下Gw隨檔距L的變化曲線Fig.4 Gw variation with the conductor span L and wind speed v
在3 s陣風(fēng)設(shè)計風(fēng)速v=42.9 m/s(10 min平均風(fēng)速為30 m/s)風(fēng)速下,對100~1 000 m檔距的導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)進行了計算,不同湍流積分尺度Ls下導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw隨檔距L的變化曲線如圖5所示。由圖5可知,檔距一定時,隨著導(dǎo)線平均高度z增加,湍流積分尺度Ls不斷增大,導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw略有增大,增大幅度不超過8.4%。與湍流積分尺度相比,檔距L對導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)的影響更為顯著,陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw隨檔距的增加而減小,不同湍流積分尺度下Gw隨Ls的變化趨勢基本一致,最大降低幅度為21.9%~23.9%。綜合2.2節(jié)分析結(jié)果,檔距由100 m增至1 000 m時,陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)至少降低20%以上。
表1 湍流積分尺度隨導(dǎo)線平均高度的變化
圖5 不同湍流積分尺度的Gw曲線Fig.5 Gw variation with the turbulence scale Ls
美國ASCE規(guī)范給出的導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw完全表達式見式(8)。該規(guī)范附錄F4中認為,導(dǎo)線和輸電鐵塔的共振響應(yīng)分量Rw、Rt對塔線體系風(fēng)振響應(yīng)的貢獻可以忽略。這種假設(shè)的根據(jù)為,一是實際未觀測到輸電線路的塔線耦合共振現(xiàn)象,二是導(dǎo)地線、輸電鐵塔的峰值振動響應(yīng)不可能同時出現(xiàn)。此外,導(dǎo)地線的氣動阻尼會顯著削弱它們的共振響應(yīng),因而擬靜力背景響應(yīng)是起主導(dǎo)作用的響應(yīng)成分。下面按照美國ASCE規(guī)范的計算方法,定量評估導(dǎo)線共振響應(yīng)分量Rw對陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw的影響程度,本文共振響應(yīng)分量Rw采用了美國ASCE規(guī)范的計算公式。
3 s陣風(fēng)設(shè)計風(fēng)速v=10~56 m/s時,圖6(a)給出了考慮共振響應(yīng)分量Rw前后導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw的變化曲線??梢钥闯?,考慮共振響應(yīng)分量Rw影響后,不同設(shè)計風(fēng)速對應(yīng)的陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw增大2.2%~6.4%,Rw隨設(shè)計風(fēng)速v的增大逐漸增大,其對Gw影響程度也隨之增大。
檔距L=100~1 000 m(弧垂s=1~60 m)時,圖6(b)給出了考慮共振響應(yīng)分量Rw前后導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw的變化曲線??梢钥闯觯紤]共振響應(yīng)分量Rw影響后,不同檔距導(dǎo)線的陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw增大5.3%~6.9%,但Rw的影響程度與導(dǎo)線檔距L關(guān)系不大。
綜合上述分析,忽略導(dǎo)線共振響應(yīng)分量Rw影響,導(dǎo)致導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw計算值即導(dǎo)線設(shè)計風(fēng)荷載偏小5%以上。
(a) 設(shè)計風(fēng)速v
(b) 檔距L圖6 Gw隨共振響應(yīng)分量Rw的變化曲線
假定輸電線路塔線體系導(dǎo)線脈動風(fēng)風(fēng)振響應(yīng)和輸電鐵塔脈動風(fēng)風(fēng)振響應(yīng)之比的取值范圍為1~10,分離系數(shù)ε取值范圍為0.71~0.91。按照美國ASCE規(guī)范計算導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw,檔距L=381.25 m,弧垂s=10 m,計算得到的陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw曲線見圖7。可以看出,導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw隨分離系數(shù)ε的增大而線性增加,ε=0.91對應(yīng)的Gw比ε=0.75對應(yīng)的Gw增大約5.5%。
圖7 Gw隨分離系數(shù)ε變化曲線Fig.7 Gw variation with the response separation coefficient ε
美國ASCE規(guī)范中峰值因子g取3.5~4.0(典型取值為3.6),而DL/T 5551—2018中峰值因子g=2.5,兩者取值差異較大。Davenport按照首次穿越理論提出的峰值因子計算表達式為[25]
(13)
式中:n1為導(dǎo)線的一階自振頻率;T為脈動風(fēng)時距,即導(dǎo)線風(fēng)振響應(yīng)取得最大值的時間間隔,一般取600 s。
按照式(13)可以計算得到檔距100~1 000 m導(dǎo)線的峰值因子,導(dǎo)線一階自振頻率n1和峰值因子g隨導(dǎo)線檔距的變化曲線如圖8所示。隨檔距增大,導(dǎo)線一階自振頻率和峰值因子逐漸降低,峰值因子的變化范圍為2.95~3.58。
圖8 一階自振頻率n1和峰值因子g的變化曲線
下面分析峰值因子g在2~4取值時導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw的變化規(guī)律,其變化曲線見圖9??梢钥闯觯凑彰绹鳤SCE規(guī)范g=3.6比按照中國DL/T 5551—2018中g(shù)=2.5計算得到的陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw高8.6%。
圖9 Gw隨峰值因子g的變化曲線Fig.9 Gw variation with the peak factor g
B類場地、Ls=67.1 m時,單檔和連續(xù)兩檔、線性與正弦曲線影響線函數(shù)下的聯(lián)合接納函數(shù)曲線與ASCE規(guī)范的對比如圖10所示。由圖10可以看出,按單檔導(dǎo)線計算的聯(lián)合接納函數(shù)J2(n)明顯小于美國ASCE的Bw;按連續(xù)兩檔導(dǎo)線、影響線為正弦函數(shù)計算的聯(lián)合接納函數(shù)J2(n)與美國ASCE規(guī)范的Bw基本一致,最大相差不超過6%;影響線為線性函數(shù)計算的聯(lián)合接納函數(shù)J2(n)略高于美國ASCE規(guī)范的Bw,檔距L=180 m時最大相差約24.4%,即按照兩檔線性函數(shù)計算導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)偏于安全。
圖10 與規(guī)范曲線對比分析Fig.10 Comparison with the standard curves
當(dāng)僅計算單檔導(dǎo)線跨中最大風(fēng)致位移時,顯然應(yīng)該只考慮單檔導(dǎo)線上的風(fēng)場不完全相關(guān)性,即按式(4)或式(5)計算聯(lián)合接納函數(shù)J2(n),否則會導(dǎo)致結(jié)果偏于不安全。當(dāng)計算導(dǎo)線上風(fēng)荷載導(dǎo)致的輸電塔風(fēng)致響應(yīng)(力或位移)時,應(yīng)考慮輸電塔兩側(cè)共兩檔導(dǎo)線上的風(fēng)場不完全相關(guān)性。而在式(6)或式(7)兩種計算方法里,盡管式(7)和美國ASCE規(guī)范Bw值非常接近,但采用線性影響線函數(shù)即按照式(6)更為合理,式(6)與中國DL/T 5551—2018規(guī)范中δL的平方是完全一致的。
本文推導(dǎo)了單檔和連續(xù)兩檔、影響線函數(shù)為線性函數(shù)和正弦函數(shù)的輸電線路導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)計算公式,不考慮各參數(shù)間的耦合影響,分別研究了湍流積分尺度、檔距、風(fēng)速、共振響應(yīng)分量、分離系數(shù)和峰值因子等因素對導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)的影響規(guī)律,并將其與現(xiàn)行規(guī)范進行了比較分析,得到的主要結(jié)論如下:
(1) 計算導(dǎo)線跨中位移和輸電塔風(fēng)致響應(yīng)時,應(yīng)分別考慮單檔和相鄰兩檔導(dǎo)線上的風(fēng)場不完全相關(guān)性。影響線函數(shù)采用線性函數(shù)或正弦函數(shù)時,其差異對導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)的影響可以忽略。
(2) 檔距一定時,隨風(fēng)速增大,陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)略有增大,增大幅度不超過2.1%;隨導(dǎo)線平均高度增加,湍流積分尺度不斷增大,陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)略有增大,增大幅度不超過8.4%;與風(fēng)速和湍流積分尺度相比,檔距對陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)的影響更為顯著,檔距從100 m增至1 000 m,陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)至少降低20%。
(3) 忽略導(dǎo)線共振響應(yīng)分量Rw影響,導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw計算值即導(dǎo)線設(shè)計風(fēng)荷載會偏小5%以上,建議設(shè)計時予以考慮。
(4) 峰值因子對導(dǎo)線陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)的影響較為顯著,峰值因子g按照ASCE規(guī)范取3.6比按照DL/T 5551—2018規(guī)范取2.5計算得到的陣風(fēng)響應(yīng)系數(shù)Gw高8.6%。精細化計算導(dǎo)線陣風(fēng)荷載時,需要根據(jù)導(dǎo)線自振頻率和脈動風(fēng)時距計算確定。