空間不均勻激發(fā)的湍流驅(qū)動[1-7].H模(H-mode)的出現(xiàn)通常伴隨湍流抑制和等離子體輸運(yùn)改善[8-10],湍流對H模輸運(yùn)特性有顯著影響.離子溫度梯度模(ion temperature gradient modes,簡稱ITG)湍流、捕獲電子模(trapped electron modes,簡稱TEM)湍流和電子溫度梯度模(electron temperature gradient modes,簡稱ETG)湍流是托卡馬克中幾種常見湍流.反常粒子輸運(yùn)由IT

作為基本湍流類型之一，熱湍流流動特征有別于壁湍流和自由剪切湍流等（例如：熱湍流速度和溫度場間的雙向耦合使其物理特征更豐富，更具普遍性），對其基本規(guī)律的探索有助于揭示湍流的本質(zhì)機(jī)理；另一方面，其又與很多工程應(yīng)用息息相關(guān)，如半導(dǎo)體晶體制備過程中的熱質(zhì)對流和溶質(zhì)分凝現(xiàn)象、核反應(yīng)堆的安全散熱問題等。理解浮力在熱湍流中的作用、將實(shí)驗(yàn)室尺度和參數(shù)下的熱湍流規(guī)律推廣到星體尺度和參數(shù)范圍、理解湍流結(jié)構(gòu)演化與熱輸運(yùn)的調(diào)控關(guān)系等是熱湍流研究的重點(diǎn)與難點(diǎn)。瑞利-伯納德熱湍流系統(tǒng)

工參數(shù)，子通道間湍流交混效應(yīng)使得通道內(nèi)臨界熱流密度(CHF)提高。研究反應(yīng)堆堆芯棒束子通道間湍流交混效應(yīng)有助于提高反應(yīng)堆的安全性和經(jīng)濟(jì)性[1]。子通道間的湍流交混效應(yīng)是一種由多因素(通道間壓差、幾何結(jié)構(gòu)和機(jī)械部件等)導(dǎo)致的一種綜合性交混效應(yīng)[2]。國內(nèi)外學(xué)者針對子通道間湍流交混效應(yīng)展開了大量研究。王正杰等[3]通過無因次分析方法得出了描述子通道間單相湍流交混率的無因次方程式，并通過示蹤法實(shí)驗(yàn)結(jié)果計(jì)算了近似方形排列的子通道單相湍流交混率以及無因次方程式的系數(shù)

8°時，澆鑄區(qū)的湍流強(qiáng)度較小，且鋼液的分布較為均勻，基本避免卷渣及鋼液對耐火材料的沖刷侵蝕。唐海燕等［12］建立六流H型通道感應(yīng)加熱中間包電磁-熱-流動耦合數(shù)學(xué)模型，研究電磁力的作用特點(diǎn)、鋼水的流動及傳熱規(guī)律。中間包結(jié)構(gòu)優(yōu)化后，距離通道較近的水口短路流消失，各流溫差明顯縮小，一致性得到改善，升溫速率加快。陳希青等［13］利用流動-傳熱耦合模型研究內(nèi)部控流裝置對通道式感應(yīng)加熱中間包的影響，結(jié)果表明，中間包在加熱狀態(tài)時，能夠?qū)︿撘哼M(jìn)行有效的熱補(bǔ)償，實(shí)現(xiàn)低過熱恒

被加速,并且伴有湍流度變大、氣流紊亂等特點(diǎn)。機(jī)翼處于剛啟動的分布式動力系統(tǒng)的噴流中,特征雷諾數(shù)極低,流場中的流動情況復(fù)雜多變,可能存在層流邊界層、層流分離、轉(zhuǎn)捩、湍流邊界層和湍流分離等現(xiàn)象[2]。另外,在分布式動力系統(tǒng)噴流的作用下,湍流度的變化也較為劇烈,其大小也同樣影響著機(jī)翼的氣動特性[3]。一般認(rèn)為湍流強(qiáng)度小于或等于1%的湍流為低強(qiáng)度湍流,大于10%為高強(qiáng)度湍流,而機(jī)翼在實(shí)際應(yīng)用中多處于大于5%湍流強(qiáng)度的氣流中。剛啟動的小型風(fēng)機(jī),其后方流動在受到大氣湍

性，特別是考慮到湍流的影響，對于未來作為替代燃料得到更廣泛的利用是很有必要和有意義的［1～2］。實(shí)現(xiàn)湍流燃燒的實(shí)驗(yàn)裝置，在國內(nèi)外實(shí)驗(yàn)研究所中大致分為噴射式湍流試驗(yàn)裝置，風(fēng)扇式湍流燃燒裝置，孔板式湍流燃燒裝置［3～10］。本文模擬風(fēng)扇式湍流燃燒裝置，其湍流環(huán)境通過風(fēng)扇持續(xù)旋轉(zhuǎn)以及風(fēng)扇布局控制?；陲L(fēng)扇式湍流產(chǎn)生原理，英國帝國化學(xué)工業(yè)公司Harris等［11］設(shè)計(jì)了單風(fēng)扇式湍流燃燒定容彈，定容燃燒彈近似為球形，風(fēng)扇布置在定容彈中心正上方，定容燃燒彈內(nèi)的湍流強(qiáng)度

時空的不確定性是湍流的基本屬性，也是湍流研究的難點(diǎn)所在。20世紀(jì)60年代，人們發(fā)現(xiàn)在湍流的不確定性中存在確定的流動結(jié)構(gòu)，稱為相干結(jié)構(gòu)或擬序結(jié)構(gòu)。這些結(jié)構(gòu)產(chǎn)生的時刻和空間位置是隨機(jī)的，但一經(jīng)產(chǎn)生卻遵從確定的演化規(guī)律，在湍流的產(chǎn)生、發(fā)展和維持中起重要作用，是理解湍流、控制湍流的核心抓手，一直是國際湍流研究的熱點(diǎn)。多年以來，我國學(xué)者在湍流結(jié)構(gòu)方面開展了持續(xù)的研究工作。2017年國家自然科學(xué)基金委員會設(shè)立了“湍流結(jié)構(gòu)的生成演化及作用機(jī)理”重大研究計(jì)劃，更是集全國之

的因素為風(fēng)電場的湍流強(qiáng)度[1-3]，而機(jī)位點(diǎn)湍流強(qiáng)度受地形、地表粗糙度、測風(fēng)數(shù)據(jù)的質(zhì)量、測風(fēng)塔塔影風(fēng)資源評估軟件的準(zhǔn)確性的影響，都會對扇區(qū)的湍流強(qiáng)度造成潛在的畸變，但缺乏量化的評估方法和標(biāo)準(zhǔn)。IEC61400-1標(biāo)準(zhǔn)對風(fēng)電場機(jī)位點(diǎn)的湍流強(qiáng)度適用性采用等價湍流強(qiáng)度對結(jié)構(gòu)的安全性進(jìn)行評估[4]，但風(fēng)電機(jī)組結(jié)構(gòu)部件采用的材料種類較多，在適用性評估中，需根據(jù)不同材料的W?hler指數(shù)m[5]得到等價的湍流強(qiáng)度，進(jìn)行載荷迭代計(jì)算，依據(jù)迭代后的載荷進(jìn)行等效疲勞載荷的對

周培源先生是中國湍流理論研究的創(chuàng)始人和力學(xué)學(xué)科的締造者，是理論物理在相對論領(lǐng)域享譽(yù)海內(nèi)外的科學(xué)巨匠，是北大百余年來歷任校長中堪稱與蔡元培先生齊名并在歐美學(xué)界享有盛譽(yù)的大教育家，也是我國力學(xué)界唯一的一位與馮·卡門齊名并聯(lián)手創(chuàng)建國際理論和應(yīng)用力學(xué)聯(lián)合會( IUTAM) 的大力學(xué)家。周培源湍流學(xué)說創(chuàng)始于1940 年的抗戰(zhàn)艱難時期，先生時任清華大學(xué)教授，輾轉(zhuǎn)在西南聯(lián)大任教。鑒于我國航空事業(yè)十分落后，開始他從理論物理的高度研究湍流。周培源湍流學(xué)說首先指出湍流研究的關(guān)

播時容易受到大氣湍流的影響, 其對傳輸光束的影響相當(dāng)于附加一個隨機(jī)噪聲相位, 導(dǎo)致傳輸光束質(zhì)量下降.本文提出了一種基于深度卷積神經(jīng)網(wǎng)絡(luò) (convolutional neural network, CNN)的湍流相位信息提取方法, 該方法采用受湍流影響的光強(qiáng)圖為特征提取對象, 經(jīng)過對海量樣本進(jìn)行自主學(xué)習(xí)后,CNN的損失函數(shù)值收斂到0.02左右, 其在測試集上的平均損失函數(shù)值低于0.03.訓(xùn)練好的CNN模型具有很好的泛化能力, 可以直接根據(jù)輸入的光強(qiáng)圖準(zhǔn)確提

8)1 引言大氣湍流廓線用于描述不同高度的湍流強(qiáng)度, 對其進(jìn)行準(zhǔn)確測量對于多層共軛自適應(yīng)光學(xué)系統(tǒng)[1](MCAO)、地表層自適應(yīng)光學(xué)系統(tǒng)[2](GLAO)、斷層掃描自適應(yīng)光學(xué)系統(tǒng)[3](TAO)的設(shè)計(jì)及太陽望遠(yuǎn)鏡的選址具有重要的意義.用于歐洲太陽望遠(yuǎn)鏡(EST)的MCAO系統(tǒng)需要結(jié)合大氣湍流廓線的詳細(xì)信息對變形鏡數(shù)目、共軛高度、單元數(shù)等參數(shù)進(jìn)行優(yōu)化設(shè)計(jì)[4], 以達(dá)到最好的校正效果.現(xiàn)今有很多方法用于測量大氣湍流廓線, 主要分為兩類: 基于探測圖像閃爍的方

算結(jié)果的因素中，湍流模型的選取至關(guān)重要。國內(nèi)外學(xué)者在湍流模型選取方面進(jìn)行了一系列研究，Michael Shives, Curran Crawford[5]在對潮流場驅(qū)動盤數(shù)值模擬中，比較了standardk-ε模型與SSTk-ω的適用性，并通過試驗(yàn)數(shù)據(jù)說明SSTk-ω在驅(qū)動盤模擬中更具有優(yōu)勢；Martin Miltner等[6]為選擇合適湍流模型進(jìn)行自由射流的模擬，對多種湍流模型(S-A、standardk-ε、RNG、Realizablek-ε、stan

機(jī)缸內(nèi)燃燒為預(yù)混湍流燃燒，缸內(nèi)湍流對可燃混合氣的形成、著火、燃燒和火焰?zhèn)鞑ミ^程有著重要影響。為進(jìn)一步探明湍流對火焰及燃燒的影響機(jī)理，進(jìn)而通過控制湍流合理組織缸內(nèi)燃燒，本研究從湍流脈動與火焰?zhèn)鞑ハ嗷プ饔玫慕嵌瘸霭l(fā)，通過數(shù)值仿真的方法進(jìn)行了研究。目前對發(fā)動機(jī)缸內(nèi)湍流的研究，多集中于湍流對燃燒及點(diǎn)火各參數(shù)的影響。Shy等[1]在甲烷-空氣混合氣中使用PLIF技術(shù)，從點(diǎn)火能量和火焰結(jié)構(gòu)演變的角度，研究了湍流逆流非預(yù)混燃燒中的火花點(diǎn)火對湍流燃燒的影響，發(fā)現(xiàn)點(diǎn)火所需能

切相關(guān)，因此大氣湍流對激光束傳輸特性的影響長期受到科研工作者的關(guān)注。近年來，國內(nèi)外研究人員就多種光束在常規(guī)Kolmogorov湍流中的傳輸特性展開了大量研究[1-4]，如光束的相干性、偏振特性、光強(qiáng)分布、光束擴(kuò)展等。2007年起，研究人員發(fā)現(xiàn)用Non-Kolmogorov湍流模型來描述復(fù)雜的大氣環(huán)境與實(shí)際情況更相符。因此，一些相關(guān)的研究圍繞Non-Kolmogorov湍流模型開展，并發(fā)現(xiàn)光束傳輸特性與湍流廣義指數(shù)密切相關(guān)，表現(xiàn)出非線性變化[5-7]。最近，

430033)湍流中螺旋槳的低頻寬譜輻射噪聲一直都受到國外學(xué)者的關(guān)注和研究，但國內(nèi)在這方面的研究還相對較少，在這些研究中一般都使用建立在FWH理論上的頻譜法來分析旋轉(zhuǎn)機(jī)械遠(yuǎn)場噪聲問題。早在1975年，Amiet[1]理論推導(dǎo)了螺旋槳低頻寬譜輻射噪聲的公式，并將螺旋槳噪聲譜與湍流積分尺度、湍流度、來流速度以及螺旋槳旋轉(zhuǎn)速度等物理量聯(lián)系在一起。在研究螺旋槳的寬譜噪聲時，一般只關(guān)心遠(yuǎn)場點(diǎn)的噪聲問題，因此可假設(shè)螺旋槳槳葉沿弦長上是聲源致密的(忽略螺旋槳弦長帶來的

gorov 大氣湍流中 湍流距離的變化黃永平，段志春，賀也洹，等摘要：目的：平頂光束指的是強(qiáng)度分布均勻的光束，其獨(dú)有的近場分布均勻、遠(yuǎn)場能量集中的特性，引起眾多研究者的興趣,并將其應(yīng)用到諸多領(lǐng)域，如激光材料加工、慣性約束聚變、測距與雷達(dá)等。當(dāng)激光束在大氣中長距離傳輸時，受到大氣湍流效應(yīng)的影響會導(dǎo)致激光傳輸性能明顯降低，傳輸質(zhì)量變差。然而，激光束在傳輸過程中存在一個受湍流影響很小的傳輸范圍，被稱為湍流距離。如果湍流距離越大，則表明光束受湍流的影響越小，越有利

安全。其中,氣象湍流是影響飛機(jī)飛行安全的重要因素之一,嚴(yán)重的湍流不僅會使飛機(jī)顛簸,影響飛機(jī)結(jié)構(gòu)安全,更會影響機(jī)上人員的安全。2017年6月18日凌晨,從法國巴黎飛往中國昆明的東航MU774航班在飛行途中突遇強(qiáng)烈湍流,持續(xù)10多分鐘,造成28人受傷,其中4人重傷。為了避免這樣的安全事故發(fā)生,需要通過WXR進(jìn)行有效的湍流探測或預(yù)警。湍流是在一定時間和空間范圍內(nèi)風(fēng)速的隨機(jī)波動,波動的幅度越大,雷達(dá)回波信號多普勒譜寬越寬,湍流強(qiáng)度越大。引發(fā)湍流的原因有很多,包括氣

49)0 引 言湍流火焰結(jié)構(gòu)表征湍流火焰組分場、速度場、溫度場等標(biāo)量場信息，是湍流與火焰多尺度作用的現(xiàn)象學(xué)表現(xiàn)，也是驗(yàn)證和發(fā)展湍流燃燒模型的實(shí)驗(yàn)基礎(chǔ)。在預(yù)混湍流燃燒的眾多影響因素中，湍流強(qiáng)度(u′)、無量綱湍流強(qiáng)度(u′/U)以及湍流積分尺度(l0)是湍流燃燒中流場相關(guān)的決定性因素，不僅直接影響了預(yù)混湍流燃燒的火焰分區(qū)[1]和湍流燃燒速度(ST,GC)，并且在火焰結(jié)構(gòu)的層面上能直接影響火焰體積(Vf)、火焰刷厚度(δf)、火焰面密度(∑)、火焰面曲率(κ)

74)高超聲速壁湍流入口條件生成方法的比較禹 旻*,袁湘江,朱志斌(中國航天空氣動力技術(shù)研究院,北京 100074)給定恰當(dāng)?shù)娜肟跅l件是開展壁湍流數(shù)值模擬的關(guān)鍵問題。選取基于有限差分的直接數(shù)值模擬方法結(jié)合高精度的計(jì)算格式，詳細(xì)討論了自然轉(zhuǎn)捩、波紋壁面結(jié)構(gòu)導(dǎo)致的“Bypass”轉(zhuǎn)捩和利用時間發(fā)展湍流場進(jìn)行參數(shù)回收促發(fā)轉(zhuǎn)捩這幾種湍流入口生成方法在高超聲速條件下的可行性，分析了這幾種方法各自存在的優(yōu)點(diǎn)和不足之處。計(jì)算結(jié)果表明，Bypass轉(zhuǎn)捩和利用時間發(fā)展流場進(jìn)

威大型海上風(fēng)電場湍流強(qiáng)度及風(fēng)電機(jī)組適應(yīng)性評估*文|張雙益，胡非，王益群，胡威我國海域面積遼闊、風(fēng)能資源豐富、發(fā)展海上風(fēng)電具有得天獨(dú)厚的優(yōu)勢。根據(jù)國家能源局《電力發(fā)展“十三五”規(guī)劃（2016-2020年）》，到2020年我國海上風(fēng)電裝機(jī)規(guī)模將達(dá)到500萬千瓦。與陸上風(fēng)電場相比，海上風(fēng)電場的風(fēng)況條件復(fù)雜，施工難度大，造價成本高，技術(shù)、經(jīng)濟(jì)風(fēng)險高。因此更需要科學(xué)評估場址風(fēng)況、合理選擇風(fēng)電機(jī)組機(jī)型、深入優(yōu)化排布方案，在保障風(fēng)電機(jī)組安全性的前提下，充分挖掘利用風(fēng)能資

單顆粒旋轉(zhuǎn)對氣體湍流變動影響分析劉 麗 朱玉全 王洪遠(yuǎn) 黃 杰 煙臺南山學(xué)院基于 Realize k-湍流模型對圓球繞流進(jìn)行數(shù)值模擬分析。改變顆粒雷諾數(shù)和旋轉(zhuǎn)速度系數(shù)，獲得單顆粒旋轉(zhuǎn)作用所引起的氣體湍流變動規(guī)律：顆粒旋轉(zhuǎn)速度系數(shù)越大，顆粒對尾跡區(qū)的湍流削弱作用越大，尾跡渦流區(qū)湍動能越小，氣體湍流變動相應(yīng)越小；單顆粒旋轉(zhuǎn)湍流變動與顆粒雷諾數(shù)、顆粒旋轉(zhuǎn)速度系數(shù)呈二次多項(xiàng)式。圓球繞流；顆粒旋轉(zhuǎn)；湍流變動引言顆粒對氣相湍流變動影響一直是多相流[1]研究領(lǐng)域的國際熱

000)激光束在湍流大氣中的傳輸特性是當(dāng)前國內(nèi)外熱點(diǎn)話題之一，其與衛(wèi)星遙感、光學(xué)雷達(dá)、監(jiān)測、遠(yuǎn)距離光通訊等緊密相關(guān)［1］．湍流環(huán)境相當(dāng)?shù)膹?fù)雜，因而要求科研工作者們在簡化的物理模型下進(jìn)行數(shù)值模擬計(jì)算，力求得到與實(shí)驗(yàn)更為相近的結(jié)果．近年來，國內(nèi)外諸多科研人員利用多種湍流模型研究了各類激光束在湍流中的傳輸特性，如:光束擴(kuò)展、相干性、方向性、光強(qiáng)分布等，并研究證實(shí)了部分相干光較完全相干光受湍流的影響更小［2-7］．然而，迄今為止，對于湍流對激光束等效曲率半徑的影響

621703）高湍流度格柵的數(shù)值模擬及設(shè)計(jì)方法研究楊榮菲1，楊兵1，張曉東2，葛寧1（1.南京航空航天大學(xué)能源與動力學(xué)院江蘇省航空動力系統(tǒng)重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，南京210016；2.中國燃?xì)鉁u輪研究院航空發(fā)動機(jī)高空模擬技術(shù)重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，四川江油621703）為探討高湍流度格柵的幾何設(shè)計(jì)方法，采用基于非結(jié)構(gòu)網(wǎng)格的大渦模擬方法，以單平面格柵為研究對象，計(jì)算分析了不同格柵稠度、幾何形狀、來流雷諾數(shù)及表面粗糙度下，格柵后湍流度、各向同性特征沿流向的變化。結(jié)果表明，格柵稠度對各

00092)格柵湍流場風(fēng)參數(shù)沿風(fēng)洞軸向變化規(guī)律嚴(yán) 磊1,2, 朱樂東1,2,3(1. 同濟(jì)大學(xué) 橋梁工程系, 上海 200092; 2. 同濟(jì)大學(xué) 土木工程防災(zāi)國家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室, 上海 200092; 3. 同濟(jì)大學(xué) 橋梁結(jié)構(gòu)抗風(fēng)技術(shù)交通行業(yè)重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室, 上海 200092)格柵湍流場常用于各類風(fēng)洞試驗(yàn)中，橋梁斷面氣動參數(shù)均與來流風(fēng)參數(shù)有關(guān)。對不同格柵湍流場下的風(fēng)參數(shù)沿風(fēng)洞軸向變化的規(guī)律進(jìn)行了研究，得出風(fēng)參數(shù)主要與測點(diǎn)與格柵斷面間距、格柵板條厚度和單元格柵邊

言在激光理論中，湍流距離是用來定量描述湍流對光束擴(kuò)展影響的物理量，定義為由于湍流導(dǎo)致光束橫截面積擴(kuò)展達(dá)湍流中該處橫截面積10%時的距離。近年來，國內(nèi)外科研工作者們利用湍流距離定量地研究了湍流對激光束擴(kuò)展的影響［1-5］。2009年，ZHONG等人研究了環(huán)狀光束在湍流中的擴(kuò)展，并發(fā)現(xiàn)湍流距離隨光束遮攔比ε的增大而增大，即ε越大湍流對光束擴(kuò)展的影響就越?。?］。2011年，LIU等人求解出部分相干雙曲余弦高斯列陣光束的湍流距離的半解析表達(dá)式，并研究了湍流距離隨

穩(wěn)的層流和變化的湍流。在湍流中速度、壓強(qiáng)、溫度以及其它的一些流體力學(xué)特征量均以某種無序方式發(fā)生漲落，具有劇烈和無規(guī)的時空變化。實(shí)際上很多湍流都是從層流環(huán)境中生長起來的，通常都只能稱作是部分湍流，其中的湍流與層流部分共存在于同一流體中，而且不斷穿過兩者邊界發(fā)生著轉(zhuǎn)換。與通常的理論描述不同，它們既不是均勻的也不是各向同性的。這種部分湍流表現(xiàn)出明顯的隨機(jī)性和無序性，使得闡明湍流以及湍流的問題存在很大困難，甚至是不可能的。湍流的特征來自于觀測，如：內(nèi)在明顯的時空隨

450000）湍流行為的有限維非線性動力系統(tǒng)的漸近解接近不規(guī)則性，但是存在較大困難的是，從理論上把有限維非線性動力系統(tǒng)理論推廣到屬于無限維非線性動力系統(tǒng)的偏微分方程的初邊值問題。但是在湍流研究的實(shí)踐中，在大雷諾數(shù)的情況下，N-S方程的初邊值問題，漸近解的不規(guī)則性。其中一個證據(jù)是利用近代先進(jìn)的計(jì)算機(jī)來數(shù)值求解N-S方程的實(shí)驗(yàn)。在一些簡單幾何邊界流動的數(shù)值實(shí)驗(yàn)中，不規(guī)則解在時間、空間上得以模擬，并且可以得到由這些解的系綜統(tǒng)計(jì)或時間平均中得到和物理實(shí)驗(yàn)相同的統(tǒng)

湍流普遍存在于科學(xué)、技術(shù)以及日常生活之中。盡管人們對湍流進(jìn)行了長時間的研究，但是對它的基本性質(zhì)的認(rèn)識仍然只是帶有試探性的和不完全的。一般說來，人們還缺乏研究湍流的工具，能被用來對具有強(qiáng)相互作用的多體系統(tǒng)進(jìn)行深刻的探索。本書包含幾位權(quán)威專家的評述，從理論、實(shí)驗(yàn)、觀測和數(shù)值模擬等各個方面，把人們對湍流的性質(zhì)的最新認(rèn)識進(jìn)行了全面的總結(jié)。書中內(nèi)容覆蓋的專題方面非常廣泛，包括近壁湍流的標(biāo)度問題和有序運(yùn)動，小尺度結(jié)構(gòu)，均勻湍流的動力學(xué)和統(tǒng)計(jì)學(xué)，湍流輸運(yùn)和混合，旋轉(zhuǎn)效應(yīng)

+Sagaut等湍流，是流體的一種流動狀態(tài)，當(dāng)流速很小時，流體分層流動，互不混合這種流動稱之為層流；當(dāng)流速逐漸增加到很大時，分層不再清楚可辨，流場中出現(xiàn)大小平等的許多漩渦，這種流動稱之為湍流。當(dāng)我們點(diǎn)燃一根香煙時，冒出來的煙最初是筆直向上的層流，隨著距離的上升，它開始變得不穩(wěn)定，變成了湍流?？諝庵形廴镜臄U(kuò)散通常是由湍流主宰的。本書總結(jié)人們在湍流研究中采用的多尺度/多分辨方法，從而給出了普遍的統(tǒng)一的表述。覆蓋的范圍從為解決工程問題發(fā)展起來的統(tǒng)計(jì)模型，到為直接

球物理學(xué)中，波與湍流是兩個永恒不變的主題。流體大多數(shù)處于旋轉(zhuǎn)、強(qiáng)分層的狀態(tài)，并受到周圍磁場的作用，基本上總是在動蕩，從而引發(fā)各種行為：如從吸積盤給恒星增加重量到太陽表面的爆炸，從傳播熱量到在地心深處產(chǎn)生地磁場等等。本書旨在描述旋轉(zhuǎn)、分層與磁場是如何影響湍流的。本書共有19章，1：波動與湍流的相互聯(lián)系，包括波動的三種類型、波與湍流、地球物理與天體物理中的湍流。從第2章開始分為3部分。第1部分為從流體力學(xué)到磁流體力學(xué)，討論了簡單旋轉(zhuǎn)液體、分層流體的基本理論和磁

0083)聚合物湍流減阻是指在湍流中添加極少量的聚合物高分子物質(zhì)而使得湍流作用于固體表面的摩擦阻力減小的現(xiàn)象。但是，對于這個現(xiàn)象的認(rèn)識目前還很不清晰，尚未建立起令人信服的物理圖像解釋，定量的理論更是缺乏。Toms［1］最先發(fā)現(xiàn)聚合物湍流減阻現(xiàn)象，其實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明:在湍流內(nèi)流的有機(jī)溶液中溶解極少量的聚甲基丙稀酸甲脂后其阻力大幅度降低。在隨后的幾十年，人們對這種現(xiàn)象進(jìn)行了大量的實(shí)驗(yàn)研究和理論探索。Virk［2］的實(shí)驗(yàn)揭示出聚合物湍流減阻onset現(xiàn)象和最大減阻現(xiàn)

072)盡管有關(guān)湍流的理論研究十分復(fù)雜，進(jìn)展緩慢［1－2］，但沒有人否定湍流研究的重要性.本文選取湍流研究中的能量級串問題，作為主要的關(guān)注對象，試圖分析湍流能量級串這一概念的起源和演化，以及目前的發(fā)展?fàn)顩r.簡單地講，湍流的多尺度和湍流的能量級串 (cascade)是湍流研究中一個十分重要的概念，由于非線性相互作用，湍流中存在尺度之間的逐級能量傳遞，一般是大尺度旋渦向小尺度旋渦輸送能量.然而，這一簡單的物理圖象卻蘊(yùn)涵十分令人困惑的數(shù)學(xué)物理問題，它一直是湍流理

技術(shù)研究工程常用湍流模式簡介李園園（華北電力大學(xué) 數(shù)理學(xué)院，北京 102206）總結(jié)了以往工程中常用的一些典型的湍流模式，分析了這些模式各自的優(yōu)缺點(diǎn)及適用范圍，其中遲豫模型是一種具有一定普適性的新的湍流遷移模型。湍流模式；雷諾方程；簡介湍流的研究可以追溯到O. Reynolds提出湍流統(tǒng)計(jì)平均方法，至今已有一個多世紀(jì)了。在這期間，科學(xué)家們一直沒有間斷過對湍流在理論與實(shí)驗(yàn)上的探索，使得人類從對其現(xiàn)象的簡單認(rèn)識，過渡到對湍流本質(zhì)的深入認(rèn)識。但由于其存在有結(jié)構(gòu)的

100084)在湍流傳質(zhì)和傳熱過程中,濃度擴(kuò)散系數(shù)和溫度擴(kuò)散系數(shù)不僅和流體的屬性有關(guān),而且和流動狀態(tài)密切相關(guān)。由于湍流在時間上的非定常性和空間上的各向異性,因而濃度或溫度的擴(kuò)散系數(shù)是時間和空間的函數(shù),所以相對于物性參數(shù),擴(kuò)散系數(shù)的取值相對較為困難。在湍流傳質(zhì)研究過程中,一般引入Schmidt數(shù)來表達(dá)湍流的擴(kuò)散能力。Schmidt數(shù)是一個無量綱參數(shù),定義為動量擴(kuò)散和質(zhì)量擴(kuò)散之比。由于湍流Schmidt數(shù)和具體的湍流場有較大關(guān)系,因而很多學(xué)者進(jìn)行了大量的調(diào)查、

版。導(dǎo)電流體中的湍流必然伴隨有磁場的波動, 磁場的波動將強(qiáng)力地影響動力學(xué)。在地球上, 湍流運(yùn)動中的導(dǎo)電流體很少, 但是, 在天體物理學(xué)中, 材料大部分是離子化的, 強(qiáng)的湍流是普遍的現(xiàn)象, 因此, 湍流磁場將起重要的作用, 所以, 天體物理界對磁流體動力學(xué)湍流有極大的興趣。本書全面論述磁流體動力學(xué)湍流的發(fā)展現(xiàn)狀。全書共12章, 按照內(nèi)容可分為四部分, 第一部分含1-3章, 討論磁流體動力學(xué)模型和轉(zhuǎn)捩到湍流;第二部分含4-7章, 論述不可壓湍流的理論和湍流譜的

等本書匯集了均相湍流動力學(xué)相關(guān)的最新理論、計(jì)算和實(shí)驗(yàn)結(jié)果，內(nèi)容涉及各向異性流動、波主導(dǎo)的流動和可壓縮湍流的流動，還包括旋轉(zhuǎn)、分層、剪切、激波和聲波等的相互作用，對于每一種情況，均用計(jì)算和實(shí)驗(yàn)結(jié)果來說明，包括線性理論和非線性理論的結(jié)果。這些成果對宇航工程、天體物理學(xué)和地球科學(xué)是相當(dāng)有用的。全書分為15章。1.引言；2.均相湍流流動的統(tǒng)計(jì)分析：提示；3.不可壓均相各向同性湍流；4.不可壓均相各向異性湍流：純旋轉(zhuǎn)；5.不可壓均相各向異性湍流：應(yīng)變；6.不可壓均相