吳夢(mèng)婷　曹世權(quán)　蘇茂根

摘要：利用自主搭建的馬赫－曾德?tīng)柤す飧缮嬖\斷系統(tǒng)研究了空氣壓強(qiáng)在1 atm和0.1 atm以及氬氣在1 atm下納秒脈沖激光燒蝕產(chǎn)生Al等離子體的沖擊波膨脹和電子密度演化.從測(cè)量的干涉圖中提取了等離子體沖擊波的膨脹輪廓，診斷了等離子體的電子密度.研究結(jié)果表明，在空氣背景氣壓為0.1 atm時(shí)，等離子體沖擊波輪廓和速度都較大；而壓強(qiáng)在1 atm時(shí)，氬氣環(huán)境中等離子體沖擊波的膨脹速率和輪廓均較小.空氣環(huán)境在0.1 atm下，沖擊波的橫向膨脹速度在50 ns時(shí)達(dá)到了約3.4 km·s-1，但隨著延遲時(shí)間的增加快速衰減，5 μs后，3種情況下的沖擊波均接近聲速.此外，空氣環(huán)境0.1 atm下等離子體空間區(qū)域較大，整體電子密度較低;而氬氣環(huán)境在1 atm下，等離子體空間區(qū)域較小，整體的電子密度較高，在300 ns時(shí)核心區(qū)域電子密度達(dá)到了1018 cm-3.結(jié)果進(jìn)一步顯示了背景氣壓對(duì)等離子體膨脹約束具有主導(dǎo)作用，而壓強(qiáng)相同時(shí)，氬氣環(huán)境對(duì)等離子體的約束要強(qiáng)于空氣環(huán)境.

關(guān)鍵詞：激光等離子體；干涉診斷；沖擊波；電子密度

中圖分類號(hào)：O 53；TN 249文獻(xiàn)標(biāo)志碼：A文章編號(hào)：1001－988Ⅹ（2024）02－0043－08

Interferometric diagnosis of laser－produced Al plasma evolutionunder different background gases and pressures

WU Meng－ting，CAO Shi－quan，SU Mao－gen

Abstract：The study of laser－produced plasma under different background gases and pressures is of great significance for optimizing the application of laser induced breakdown spectroscopy（LIBS）.In this work，the shock wave expansion and electron density evolution of Al plasma produced by nanosecond pulsed laser ablation under 0.1atm，1 atm in air environment and 1 atm in argon environment were studied by using a self－built Mach－Zehnder laser interference diagnostic system.The expansion profile of shock wave is extracted and the electron density of plasma is diagnosed from the measured interferograms.The results show that in the air environment，when the background pressure is low（0.1 atm），the profile and velocity of the plasma shock wave are large，while when the pressure is consistent（1 atm），the profile and velocity of the shock wave in the argon environment are small.The horizontal expansion velocity of shock wave reaches about 3.4 km/s，1.9km/s and 1.3 km/s under 0.1 atm，1 atm in air and 1 atm in argon，respectively，and they decrease rapidly with increasing delay time，approaches the speed of sound after 5 μs.In addition，the plasma space area is large and the overall electron density is low under 0.1 atm in air，while under 1 atm in argon，the plasma space area is small and the overall electron density is high，the electron density in the plasma core area reaches 1018cm-3.The results further show that the background pressure plays a dominant role in the plasma expansion constraint.When the background pressure is consistent，the confinement of argon environment to plasma is stronger than that of air environment.The research results provide a reference for understanding the evolution behavior of laser－produced plasma under different background gases and pressures and optimizing LIBS technology in the related application.

Key words：laser－produced plasmas；interference diagnosis；shock wave；electron density

高能量脈沖激光經(jīng)聚焦后燒蝕靶材產(chǎn)生高溫高密的等離子體，稱為激光等離子體（Laser－produced plasmas， 簡(jiǎn)稱LPP）.功率密度在109～1013 W·cm-2的激光等離子體具有高電荷、強(qiáng)流、窄帶輻射以及與天體和聚變等離子體局部類似的等離子體環(huán)境等，在重離子加速器離子源［1］、極紫外（EUV）光刻及軟X射線顯微成像［2－4］、脈沖激光沉積［5］、天體等離子體以及受控核聚變［6－7］等領(lǐng)域具有廣泛的應(yīng)用.此外，基于激光等離子體發(fā)展的激光誘導(dǎo)擊穿光譜技術(shù)（Laser－induced breakdown spectroscopy，簡(jiǎn)稱LIBS ）作為一種獨(dú)具特色的元素檢測(cè)手段已在火星探測(cè)［8］、冶金［9］、土壤監(jiān)測(cè)［10］、中藥材鑒定［11］、文物保護(hù)［12］等應(yīng)用領(lǐng)域發(fā)揮著重要作用.激光等離子體具有瞬態(tài)演化以及空間分布不均勻的本質(zhì)特征，相關(guān)應(yīng)用與其演化行為密切相關(guān).在氣體環(huán)境中，激光等離子體在膨脹過(guò)程中與背景氣體相互作用，主要表現(xiàn)為等離子體壓縮背景氣體所產(chǎn)生的沖擊波的膨脹以及背景氣體對(duì)等離子體的約束，這最終決定著激光等離子體在背景氣體中的演化行為.由于背景氣體以及壓強(qiáng)的不同，激光等離子體的演化行為也有較為顯著的差異.這種情形對(duì)激光等離子體的應(yīng)用十分重要，尤其是LIBS技術(shù)根據(jù)相關(guān)應(yīng)用領(lǐng)域的需求進(jìn)行優(yōu)化方面［13］.因此，開(kāi)展不同背景氣體以及壓強(qiáng)下激光等離子體的研究，深入認(rèn)識(shí)它們的演化行為具有重要意義.

由于激光等離子體的瞬態(tài)演化特征，在實(shí)驗(yàn)方面能夠進(jìn)行瞬態(tài)診斷才具有實(shí)際意義.近幾十年隨著診斷技術(shù)的發(fā)展形成了激光等離子體的幾種瞬態(tài)診斷方法，如時(shí)間分辨光譜法［14］、瞬態(tài)成像法［15］、激光干涉法［16］及湯姆遜散射法［17］等.對(duì)不同背景氣體及壓強(qiáng)下激光等離子體的演化已開(kāi)展的研究中，Harilal等［18］利用光譜法研究了空氣、氦氣及氬氣環(huán)境中不同壓強(qiáng)對(duì)激光產(chǎn)生碳等離子體電子溫度和電子密度的影響，發(fā)現(xiàn)氬氣環(huán)境下等離子體的溫度和密度更高.Cristoforetti等［19］也是利用光譜法研究了空氣環(huán)境中納秒脈沖激光燒蝕Cu－Zn合金靶產(chǎn)生的等離子體在不同背景氣壓（10-3～1 atm）下的輻射、電子溫度以及電子密度的差異.Glumac等［20］利用時(shí)間分辨光譜法和瞬態(tài)成像法研究了不同壓強(qiáng)下（0.1～1.0 atm）納秒脈沖激光擊穿空氣等離子體的演化行為，發(fā)現(xiàn)隨著背景氣壓的降低，等離子體的尺寸和電子密度都顯著減小，且電子密度對(duì)背景氣壓具有較強(qiáng)的依賴性［20］.Cowpe等［21］同樣利用時(shí)間分辨光譜法和瞬態(tài)成像法研究了（10-7～1 atm）納秒脈沖激光產(chǎn)生Si等離子體的演化特征，結(jié)果顯示等離子體羽的膨脹輪廓在不同氣壓下有著顯著的差異，也導(dǎo)致了電子溫度和電子密度演化的不同［21］.2014年，Dawood等［22］利用時(shí)間分辨光譜法研究了氬氣、氮?dú)夂秃猸h(huán)境中不同背景氣壓下（真空－大氣壓）納秒脈沖激光產(chǎn)生Al等離子體的演化行為，研究發(fā)現(xiàn)，隨著背景氣壓增大，等離子體的電子溫度和電子密度都增加，且在氬氣環(huán)境中等離子體具有較高的溫度密度.在利用其他手段研究方面，Soubacq等［23］利用干涉法研究了不同背景氣壓下激光誘導(dǎo)擊穿空氣等離子體的演化行為，并與自主發(fā)展的二維流體動(dòng)力學(xué)模型程序計(jì)算的結(jié)果進(jìn)行了比較，獲得了實(shí)驗(yàn)與理論較為一致的結(jié)果.陸建［16］課題組利用激光干涉法開(kāi)展了激光等離子體的診斷研究.在最近的工作［24］中他們利用馬赫－曾德?tīng)柛缮娣ㄑ芯苛丝諝猸h(huán)境中激光Al等離子體在不同背景氣壓下（0.05～1 atm）的演化行為，研究結(jié)果表明，相同延遲時(shí)間下，隨著背景氣壓的增加，等離子體電子密度增大；在不同氣壓下，等離子體電子密度隨著延遲時(shí)間的增加而降低.

目前，對(duì)不同背景氣體和壓強(qiáng)下等離子體的研究大多數(shù)采用的是光譜法和瞬態(tài)成像法.光譜法只能得到等離子體電子溫度和電子密度等參數(shù)，無(wú)法研究沖擊波及等離子體羽的膨脹行為.瞬態(tài)成像僅局限于等離子體羽輪廓的測(cè)量.相較而言，激光干涉診斷方法具有探測(cè)時(shí)間短（依賴于激光脈寬），能對(duì)等離子體沖擊波和等離子體羽整體密度分布同步診斷的優(yōu)勢(shì).另外，現(xiàn)有的LIBS元素檢測(cè)儀大部分工作于空氣或者氬氣環(huán)境，厘清這兩種氣體對(duì)等離子體的影響也有助于LIBS檢測(cè)儀器的研制和優(yōu)化.因而本工作利用激光干涉診斷方法，研究空氣和氬氣背景下的激光等離子體沖擊波膨脹以及電子密度分布及演化.

1 實(shí)驗(yàn)部分

1.1 實(shí)驗(yàn)裝置

由Dawa 100（脈寬：～7ns）輸出的波長(zhǎng)為1 064 nm激光，經(jīng)M1反射鏡反射和聚焦透鏡L1（f=10 cm）聚焦后水平作用于放置在真空腔室中的平面靶表面燒蝕產(chǎn)生等離子體.平面靶通過(guò)移動(dòng)控制在豎直面內(nèi)二維移動(dòng)保證激光每次作用于新的靶面區(qū)域.馬赫－曾德?tīng)柤す飧缮嫦到y(tǒng)由Pro350（脈寬：～8 ns）激光器二倍頻輸出的532 nm脈沖激光作為干涉探針光，其經(jīng)過(guò)空間濾波及擴(kuò)束后經(jīng)由分束立方體1分為兩路強(qiáng)度相等的探測(cè)光和參考光.其中探測(cè)光通過(guò)石英窗進(jìn)入真空腔室內(nèi)并穿過(guò)等離子體區(qū)域，然后穿出腔室經(jīng)反射鏡 M3 反射后與另一路空氣中的參考光在分束立方體2處合束產(chǎn)生干涉，由成像透鏡L2、衰減片F(xiàn)、窄帶濾光片BF和CCD相機(jī)組成的采集系統(tǒng)（放大率為1.4倍）進(jìn)行等離子體干涉圖的采集.實(shí)驗(yàn)過(guò)程中通過(guò)改變燒蝕激光和探針激光的時(shí)間間隔可以得到不同延遲時(shí)間下的等離子體干涉圖.實(shí)驗(yàn)裝置的時(shí)序由數(shù)字脈沖延時(shí)發(fā)生器DG645控制.為了獲得實(shí)驗(yàn)所需的的背景氣體及壓強(qiáng)，真空腔室上連接了一個(gè)氣體注入裝置.首先利用真空泵將真空腔室中的空氣抽出，形成一個(gè)真空密封環(huán)境.然后打開(kāi)氣體注入閥向真空腔室中注入目標(biāo)氣體，通過(guò)真空計(jì)監(jiān)測(cè)腔室內(nèi)的氣壓，當(dāng)注入的氣壓達(dá)到實(shí)驗(yàn)條件時(shí)，關(guān)閉注氣閥，從而獲得特定背景氣體和壓強(qiáng)環(huán)境.

1.2 測(cè)量方法

利用上述的實(shí)驗(yàn)裝置可以對(duì)不同氣體環(huán)境及壓強(qiáng)下的激光等離子體進(jìn)行干涉測(cè)量，獲得等離子體的沖擊波膨脹輪廓和電子密度分布.本實(shí)驗(yàn)中，燒蝕激光能量固定為32 mJ，靶材為高純平面Al靶（純度為99.999%），背景氣體分別為空氣和氬氣，其中空氣的壓強(qiáng)分別為1 atm和0.1 atm，氬氣壓強(qiáng)為1 atm.對(duì)沖擊波信息的提取和電子密度的診斷采用如下的方法進(jìn)行.

圖1為測(cè)量得到的空氣環(huán)境1 atm下激光Al等離子體延遲500 ns時(shí)的干涉圖，箭頭代表激光入射方向，干涉圖中藍(lán)色陰影區(qū)域內(nèi)的干涉條紋發(fā)生了偏移，沖擊波前沿用黃虛線標(biāo)出.由于等離子體在背景氣體中膨脹產(chǎn)生沖擊波，沖擊波壓縮波前氣體形成一個(gè)高密區(qū)域，反映在干涉圖中就會(huì)引起干涉條紋在沖擊波波面處有一個(gè)突變.圖1中干涉條紋發(fā)生突變的位置顯示了沖擊波的膨脹邊緣，因而從干涉圖中可以獲得等離子體沖擊波的膨脹輪廓.進(jìn)一步可以提取沖擊波橫向（垂直靶面方向）和縱向（沿著靶面方向）的膨脹尺寸，如圖1中分別用綠色和紅色標(biāo)識(shí).

從測(cè)量的等離子體干涉圖中可以獲得探針激光穿過(guò)等離子體后的相移，在這里我們利用快速傅里葉變換（FFT）法提取相移信息［25］.相位變化與介質(zhì)折射率的關(guān)系為

其中，n（r）為被探測(cè)介質(zhì)折射率的徑向分布;n0為周?chē)h(huán)境介質(zhì)的折射率;λ為探測(cè)光波長(zhǎng).相移分布是探測(cè)光在其傳播方向上積分的結(jié)果.假設(shè)等離子體沿著激光入射方向具有軸對(duì)稱性，就可以通過(guò)Abel變換得到等離子體在某一剖面折射率的徑向分布

在進(jìn)行Abel變換時(shí)，采用基于Fourier－Hanke方法的數(shù)值計(jì)算方法［26］.對(duì)于等離子體區(qū)域而言，其對(duì)折射率的貢獻(xiàn)主要來(lái)自自由電子的貢獻(xiàn)，等離子體的電子密度可近似表示為

其中，n為等離子體的折射率;Nc為探測(cè)光的臨界密度;Nc=ε0meω /e .通過(guò)上述方法可以從等離子體干涉圖中獲得等離子體電子密度分布，實(shí)現(xiàn)等離子體電子密度診斷.

2 結(jié)果與討論

為了研究不同背景氣體和壓強(qiáng)下等離子體的演化行為，我們對(duì)空氣環(huán)境1 atm和0.1 atm以及氬氣環(huán)境1 atm下的激光Al等離子進(jìn)行了激光干涉測(cè)量.圖2給出了3種實(shí)驗(yàn)條件下的等離子體干涉圖，測(cè)量的延遲時(shí)間分別為300 ns，500 ns，700 ns和900 ns.從干涉圖中反映出的等離子體沖擊波輪廓可以發(fā)現(xiàn)，在300～900 ns演化過(guò)程中，隨著延遲時(shí)間的增加沖擊波迎著激光方向逐漸擴(kuò)張，且不同條件下膨脹的情況不盡相同.進(jìn)一步按照前面所述的方法提取出了沖擊波的橫向和縱向的膨脹尺寸，如圖3所示.

從圖3中可以看到，從300～900 ns演化過(guò)程中，整體沖擊波的橫向膨脹尺寸大于縱向.空氣環(huán)境在0.1 atm下，沖擊波橫向膨脹尺寸較大，在900 ns時(shí)接近1.6 mm；空氣環(huán)境在1 atm下次之，而氬氣環(huán)境1 atm下較小.等離子體沖擊波在背景氣體中的傳播通過(guò)Taylor－Sedow理論描述［27］，即R=atb.式中，R為沖擊波的前沿位置.在這里我們使用方程R=R0+atb進(jìn)行擬合，從而進(jìn)一步研究沖擊波速度的演化.

圖4給出了空氣環(huán)境1 atm和0.1 atm以及氬氣環(huán)境1 atm下激光Al等離子體沖擊波的橫向膨脹速率.從圖中可以得到在氣壓較低的空氣0.1 atm下，沖擊波的橫向膨脹速度較大，在50 ns時(shí)約為3.4 km·s-1，空氣環(huán)境在1 atm下的次之，而氬氣環(huán)境在1 atm下的較小，且三者的速度都隨著延遲時(shí)間增加呈快速衰減，在5 μs后接近聲速.上述結(jié)果表明，等離子體壓縮背景氣體所形成沖擊波的膨脹演化對(duì)背景氣壓有很強(qiáng)的依賴性，背景氣壓越高，沖擊波的膨脹輪廓和速度都較小，顯示了對(duì)沖擊波更強(qiáng)的約束.另外，氬氣環(huán)境對(duì)等離子體沖擊波膨脹的約束也強(qiáng)于空氣環(huán)境.

進(jìn)一步從干涉圖中診斷獲得等離子體的電子密度.圖5給出了3個(gè)條件下激光Al等離子體電子密度的二維分布，同時(shí)也代表等離子體羽的膨脹輪廓.從300～900 ns演化過(guò)程中，空氣環(huán)境在0.1 atm下的等離子體區(qū)域占據(jù)的空間較大，整體電子密度較低，而氬氣環(huán)境1 atm下的等離子體區(qū)域較小，整體的電子密度較高，在300 ns時(shí)超過(guò)了1018 cm-3.

為了細(xì)致研究等離子體電子密度的演化特征，我們提取出了電子密度橫向和縱向的結(jié)果.圖6給出了電子密度橫向的演化，可以發(fā)現(xiàn)，當(dāng)空氣環(huán)境氣壓在0.1 atm下時(shí)，隨著位置遠(yuǎn)離靶面，電子密度先略微增加，然后緩慢減小，在接近等離子體邊緣時(shí)迅速降低.類似的規(guī)律在空氣環(huán)境1 atm下也顯示出來(lái)，但電子密度增加不明顯.然而在氬氣環(huán)境1 atm下，隨著遠(yuǎn)離靶面位置，電子密度增加的現(xiàn)象幾乎沒(méi)有，尤其在較短延遲時(shí)間下，且電子密度隨著遠(yuǎn)離靶面持續(xù)降低.另外，空氣環(huán)境中較低氣壓在0.1 atm下，在垂直靶面方向，等離子體羽的膨脹尺寸近似線性增加，從300 ns的0.56 mm增加到了900 ns的1.26 mm.而在較大壓強(qiáng)1 atm下，等離子體的膨脹受到了明顯的約束，在700 ns之后不再有明顯的擴(kuò)張，接近Drag模型描述的截止尺寸［28］.可以發(fā)現(xiàn)背景氣體壓強(qiáng)對(duì)等離子體羽的膨脹約束起主導(dǎo)作用，而壓強(qiáng)一致時(shí)，氬氣環(huán)境對(duì)于等離子體的膨脹有更強(qiáng)的約束效應(yīng).

進(jìn)一步，圖7給出了在700 ns延遲下，激光Al等離子體電子密度沿著靶面和垂直靶面方向的分布.可以看出，等離子體羽的橫向尺寸均大于縱向，這與沖擊波膨脹情況類似.在700 ns延遲時(shí)間下，沿著靶面方向，三個(gè)條件下的等離子體膨脹的尺寸比較接近，但空氣環(huán)境在0.1 atm下等離子體縱向膨脹尺寸相對(duì)更小，可能原因是由于較低背景氣壓下對(duì)等離子體膨脹的約束相對(duì)較弱，在演化過(guò)程中等離子體核會(huì)逐漸遠(yuǎn)離靶面從而在靶面位置處膨脹比較緩慢最終導(dǎo)致了這樣的結(jié)果.此外沿著靶面方向電子密度在空氣環(huán)境0.1 atm下較低，只有3.1×1017 cm-3，而氬氣環(huán)境在1 atm下的較高，超過(guò)了7.2×1017 cm-3.在垂直靶面方向上，空氣在0.1 atm下的等離子體膨脹更遠(yuǎn)，超過(guò)了1 mm，空氣環(huán)境在1 atm下的次之，而氬氣環(huán)境在1 atm下的較小，約0.9 mm.其電子密度分布與沿著靶面的情況基本一致.這些結(jié)果表明，較低氣壓下，環(huán)境氣體對(duì)等離子體的約束較弱，且等離子體高密的核心區(qū)域的位置在演化過(guò)程中在逐漸遠(yuǎn)離靶面.在大氣壓強(qiáng)下，不管是空氣環(huán)境還是氬氣環(huán)境，都對(duì)等離子體膨脹有更為明顯的約束，也導(dǎo)致了等離子體核心沒(méi)有明顯遠(yuǎn)離靶面的情況.表明背景壓強(qiáng)對(duì)等離子體膨脹的約束具有較強(qiáng)影響，這種約束效應(yīng)也導(dǎo)致了等離子體在演化過(guò)程中能夠維持一個(gè)較高的溫度密度.而壓強(qiáng)相同時(shí)，氬氣環(huán)境對(duì)等離子體膨脹的約束要強(qiáng)于空氣環(huán)境.

3 結(jié)論

利用自主搭建的馬赫－曾德?tīng)柤す飧缮嬖\斷系統(tǒng)對(duì)空氣環(huán)境不同壓強(qiáng)以及氬氣環(huán)境下激光Al等離子體沖擊波以及電子密度的演化行為進(jìn)行了研究.結(jié)果表明，在300～900 ns演化過(guò)程中，等離子體沖擊波的橫向膨脹尺寸大于縱向的.在空氣環(huán)境下，背景壓強(qiáng)在0.1 atm時(shí)，等離子體沖擊波膨脹速度和輪廓都較大；而壓強(qiáng)一致為1 atm時(shí)，相比于空氣環(huán)境，氬氣環(huán)境中等離子體沖擊波的膨脹速率和輪廓均較小.進(jìn)一步對(duì)電子密度的診斷結(jié)果顯示，在空氣環(huán)境0.1 atm時(shí)的等離子體的空間區(qū)域較大，整體電子密度較低，而氬氣環(huán)境在1 atm下的等離子體空間區(qū)域較小，整體的電子密度較高，在300 ns時(shí)超過(guò)了1018 cm-3.在較低氣壓下，環(huán)境氣體對(duì)等離子體的約束較弱，且等離子體核心區(qū)域的位置在演化過(guò)程中逐漸遠(yuǎn)離靶面.在大氣壓下，不管是空氣環(huán)境還是氬氣環(huán)境，都對(duì)等離子體有更為顯著的約束，且氬氣環(huán)境對(duì)等離子體的約束要強(qiáng)于空氣環(huán)境.通過(guò)文中研究進(jìn)一步認(rèn)識(shí)了激光產(chǎn)生的等離子體在不同背景氣體和壓強(qiáng)下的演化行為，獲得了背景氣體和壓強(qiáng)對(duì)等離子體沖擊波以及電子密度分布的影響規(guī)律，本工作獲得的結(jié)論對(duì)激光等離子體動(dòng)力學(xué)演化理論模型的校驗(yàn)以及LIBS在不同應(yīng)用領(lǐng)域的優(yōu)化提供有價(jià)值的參考.

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（責(zé)任編輯 孫對(duì)兄）

收稿日期：2023－08－20;修改稿收到日期：2023－12－15

基金項(xiàng)目：國(guó)家自然科學(xué)基金資助項(xiàng)目（12204382）;甘肅省創(chuàng)新群體資助項(xiàng)目（20JR5RA541）

作者簡(jiǎn)介：吳夢(mèng)婷（1998—），女，新疆精河人，碩士研究生.主要研究方向?yàn)榧す獾入x子體光譜.E－mail：13649925350@163.com

*通信聯(lián)系人，教授，博士，博士研究生導(dǎo)師.主要研究方向?yàn)榧す獾入x子體光譜與技術(shù).E－mail：sumg@nwnu.edu.cn