鄒高翔,童創(chuàng)明,王 童,孫華龍

(空軍工程大學(xué)防空反導(dǎo)學(xué)院,西安 710051)

空間與地面菲涅爾區(qū)的特性研究

鄒高翔,童創(chuàng)明,王 童,孫華龍

(空軍工程大學(xué)防空反導(dǎo)學(xué)院,西安 710051)

雷達(dá)導(dǎo)引頭在下視探測超低空目標(biāo)時,集中在第一菲涅爾區(qū)的多徑能量會影響雷達(dá)的探測能力。針對菲涅爾區(qū)的特性,定義了電磁波傳輸?shù)目臻g菲涅爾區(qū)和超低空探測下的地面菲涅爾區(qū)。根據(jù)惠更斯-菲涅爾定理,建立了空間和地面菲涅爾區(qū)的數(shù)學(xué)模型。通過仿真分析了饋源與接收天線距離和工作波長對第一空間菲涅爾區(qū)的影響,得到了第一地面菲涅爾區(qū)隨彈目投影間距離和投射余角的變化規(guī)律。研究結(jié)果為處理多徑信號、對反射面進(jìn)行有限截斷提供了理論依據(jù)。

超低空探測;空間菲涅爾區(qū);地面菲涅爾區(qū)

0 引言

目前,超低空突防武器以其靈活機(jī)動、雷達(dá)散射截面小的特點(diǎn),使其被雷達(dá)所探測的概率大大降低,成為我國空防安全所面臨的一大難題[1]。雷達(dá)導(dǎo)引頭下視探測低空目標(biāo)時,接收到的除了目標(biāo)回波外,還包括多徑信號[2-3]和背景雜波[4]。背景雜波包括海浪、山脈和氣象等所帶來的復(fù)雜回波信號。多徑信號是由雷達(dá)的直射波、地面反射波和目標(biāo)回波組合產(chǎn)生的[5],多徑信號在空間中可以發(fā)生多次耦合,使得最終接收到的信號在幅度和相位上會發(fā)生較大變化,在仰角上會導(dǎo)致波束分裂[6-7],對雷達(dá)導(dǎo)引頭探測和跟蹤目標(biāo)會帶來較大的影響。

根據(jù)惠更斯-菲涅爾定理,在電磁波的傳輸過程中,由于波陣面上二次波源所輻射的電磁波相互干涉、疊加,波陣面上的每一點(diǎn)到接收點(diǎn)的距離各不相同,接收點(diǎn)所接收到的信號場強(qiáng)也會發(fā)生相應(yīng)的變化。在電磁波的傳輸過程中,電磁信號傳輸?shù)哪芰恐饕性诘谝环颇鶢枀^(qū)[8]。在對抗超低空突防的過程中,需要解決的主要問題之一是如何減小第一菲涅爾區(qū)中的多徑信號[9]。

目前,在微波和信號傳輸?shù)暮芏囝I(lǐng)域,都有關(guān)于菲涅爾區(qū)的研究。文獻(xiàn)[10]針對基于GPS信號的海面目標(biāo)的被動探測問題,研究了第一菲涅爾區(qū)隨衛(wèi)星高度角的變化規(guī)律;文獻(xiàn)[11]研究了傾斜地面對地面反射的最小菲涅爾橢圓區(qū)的影響;文獻(xiàn)[12]研究了在隨機(jī)海洋粗糙面上的有效散射區(qū)域的計算方法;文獻(xiàn)[13]研究了地基雷達(dá)的地面菲涅爾區(qū)的數(shù)學(xué)模型?？偟膩碚f,針對菲涅爾區(qū)的研究,缺乏統(tǒng)一的定義方式和分類方式,針對菲涅爾區(qū)特性的研究也比較少。文中針對空間菲涅爾區(qū)和地面菲涅爾區(qū)兩個方面,給出其完整的定義,并根據(jù)惠更斯-菲涅爾定理,建立了第一空間菲涅爾區(qū)和第一地面菲涅爾區(qū)的數(shù)學(xué)模型,分別對其隨不同因素的變化特性進(jìn)行了分析和研究。

1 空間與地面菲涅爾區(qū)

1.1 空間菲涅爾區(qū)

空間菲涅爾區(qū)是指在視距空間內(nèi),雷達(dá)饋源和接收天線間的電磁波信號進(jìn)行傳輸時,所占用的空間區(qū)域。這個區(qū)域在物理形狀上呈現(xiàn)的是一個橢球體,如圖1所示。

圖1 空間菲涅爾區(qū)示意圖

圖1中點(diǎn)A為雷達(dá)饋源,點(diǎn)B為接收天線,l1、l2、l3和l4為不同時刻的波陣面,根據(jù)惠更斯-菲涅爾定理,每一個波陣面上的點(diǎn)都是進(jìn)行第二次輻射的球面波波源,其具體特征表現(xiàn)在同一時刻到達(dá)接收天線時,波程差的不同。在實(shí)際的應(yīng)用中,只關(guān)注其能量主要集中的區(qū)域,即第一空間菲涅爾區(qū),即圖中橢球面S所指區(qū)域。

1.2 地面菲涅爾區(qū)

雷達(dá)導(dǎo)引頭在下視探測目標(biāo)時,會發(fā)射雷達(dá)信號來探測目標(biāo),目標(biāo)在接收到雷達(dá)波的照射后,會散射回波信號,雷達(dá)接收到回波信號后進(jìn)行信號處理從而得到目標(biāo)的方位、俯仰角和速度信息。然而在實(shí)際情況中,由于超低空突防目標(biāo)的飛行高度通常在較低位置,目標(biāo)所散射的回波會通過地面的反射再返回至雷達(dá)。通過地球表面反射到達(dá)雷達(dá)的信號稱為多徑信號。多徑信號由鏡面反射分量和漫反射分量構(gòu)成,當(dāng)反射面起伏程度較小時,以鏡面反射為主;當(dāng)反射面起伏程度較大時,以漫反射為主。

如圖2所示,G平面為水平面,C點(diǎn)為雷達(dá)導(dǎo)引頭,D點(diǎn)為突防目標(biāo),C′點(diǎn)為雷達(dá)導(dǎo)引頭在水平面上的投影,D′點(diǎn)為突防目標(biāo)在水平面上的投影,E點(diǎn)為突防目標(biāo)相對于水平面的鏡像,HC為雷達(dá)導(dǎo)引頭的高度,HD為突防目標(biāo)的飛行高度,橢球面S是以C點(diǎn)為源點(diǎn)、E點(diǎn)為接收點(diǎn)的第一空間菲涅爾區(qū)。

雷達(dá)下視探測目標(biāo)時,由于地面的反射作用,在相對于水平面會形成一個“鏡像”目標(biāo),源點(diǎn)與“鏡像”目標(biāo)所構(gòu)成的空間菲涅爾區(qū)與地面相交所形成的橢圓面,稱為地面菲涅爾區(qū)。同空間菲涅爾區(qū)相同,在實(shí)際的應(yīng)用中,只關(guān)注其能量主要集中的區(qū)域,即第一地面菲涅爾區(qū),即圖中橢圓面F所指區(qū)域。通常,反射面也就是圖2中G平面所表示的水平面往往是遠(yuǎn)大于第一菲涅爾區(qū)F,但多徑反射的能量絕大多數(shù)來自于反射面的第一地面菲涅爾區(qū),反射面的特性主要取決于第一地面菲涅爾區(qū)。

圖2 地面菲涅爾區(qū)示意圖

2 菲涅爾區(qū)計算模型建立

2.1 空間菲涅爾區(qū)計算模型

空間菲涅爾區(qū)的分區(qū)是根據(jù)該區(qū)域邊界上的二次波源,進(jìn)行二次輻射到達(dá)接收天線的波程差來定義的,如圖3所示。

圖3 空間菲涅爾區(qū)分區(qū)示意圖

圖3為空間垂直截面圖,圓面P為某一時刻電磁波的波陣面,橢圓面S1、S2和S3分別表示第一、二、三空間菲涅爾區(qū)的邊界,點(diǎn)P1、P2、P3分別為波陣面P與橢圓面S1、S2、S3的交點(diǎn),即屬于第一、二、三空間菲涅爾區(qū)的二次波源。將波程用d表示,dAB表示雷達(dá)饋源A與接收天線B的距離,即電磁波的直接傳輸波程;在波陣面P上易知關(guān)系dAP1=dAP2=dAP3,根據(jù)二次波源所在位置,其波程有如下關(guān)系:

(1)

(2)

(3)

經(jīng)過點(diǎn)P1的總波程與直接傳輸波程相差一個半波長λ/2;經(jīng)過點(diǎn)P2的總波程與直接傳輸波程相差兩個半波長λ/2;經(jīng)過點(diǎn)P3的總波程與直接傳輸波程相差3個半波長λ/2。由此歸納出空間菲涅爾區(qū)的分區(qū)條件:空間菲涅爾區(qū)的第n個區(qū)的邊界定義為有比直接傳輸波程長nλ/2的傳輸路徑,即:

(4)

式中n取正實(shí)數(shù)。

由上述推導(dǎo)可知,相鄰兩個菲涅爾區(qū)存在著λ/2的波程差,體現(xiàn)在相位上為反相關(guān)系,在空間的傳輸中能量會彼此削弱。設(shè)第n個區(qū)域所傳輸?shù)哪芰繛镻n,則有關(guān)系:P1>P2>…>Pn,根據(jù)相鄰菲涅爾區(qū)的反相關(guān)系,可以認(rèn)為最終接收天線B所接收到的能量為P≈P1/2,因此,在空間中電磁波能量的傳輸主要集中在第一空間菲涅爾區(qū)。

圖4 第一菲涅爾區(qū)示意圖

(5)

為了得到第一菲涅爾區(qū)的空間數(shù)學(xué)模型,建立空間直角坐標(biāo)系如圖5所示。

圖5 空間直角坐標(biāo)系下的第一空間菲涅爾區(qū)

在平面xoz中,第一空間菲涅爾區(qū)所在的橢球面與平面xoz相切的平面為橢圓面,其中有關(guān)系:

(6)

由上式可得:

(7)

聯(lián)立式(6)、式(7),得到橢圓面方程:

(8)

(9)

2.2 地面菲涅爾區(qū)計算模型

雷達(dá)導(dǎo)引頭工作時,通常是下視探測目標(biāo),而此時,地面菲涅爾區(qū)就是由源點(diǎn)與“鏡像”目標(biāo)所構(gòu)成的空間菲涅爾區(qū)與地面相交所形成的橢圓面。同空間菲涅爾區(qū)相同,在實(shí)際的應(yīng)用中,只關(guān)注其能量主要集中的區(qū)域,即第一地面菲涅爾區(qū)。在文獻(xiàn)[16]中,構(gòu)建了陸基雷達(dá)反射區(qū)域的計算模型,文中運(yùn)用該文獻(xiàn)中的建模方法,對雷達(dá)導(dǎo)引頭下視工作時地面菲涅爾區(qū)的模型進(jìn)行構(gòu)建,建立空間坐標(biāo)系如圖6所示。

圖6 空間直角坐標(biāo)系下的第一地面菲涅爾區(qū)

在圖6中,雷達(dá)導(dǎo)引頭投射余角為ε,點(diǎn)G為鏡面反射點(diǎn),橢球面S是以C點(diǎn)為源點(diǎn)、E點(diǎn)為接收點(diǎn)的第一空間菲涅爾區(qū),點(diǎn)S1、S2、S3和S4分別為橢球面S與xoz平面的交點(diǎn),橢圓F1F2F3F4是橢球面與水平面的交面,其中點(diǎn)F2和點(diǎn)F4位于線段C′D′上,其中線段F1F3⊥F2F4,線段IO是線段C′D′的中垂線。設(shè)橢圓F1F2F3F4的長軸、短軸和焦距分別為a、b和c,由下列幾何關(guān)系:

(10)

將長、短軸a、b代入求出橢圓F1F2F3F4的表達(dá)式:

(11)

式(11)即為過直線F2F4且垂直于IO的平面方程表達(dá)式。

由下列距離關(guān)系

(12)

(13)

(14)

(15)

將式(11)所表示的平面與橢球S1S2S3S4相交,得到橢圓F1F2F3F4,由圖6中幾何關(guān)系,運(yùn)用右手法則得到直線F1F3的方向向量

(16)

(17)

(18)

(19)

設(shè)橢圓F1F2F3F4面積為SF1F2F3F4,得到

(20)

如圖6中的幾何關(guān)系,由于:dC′G-dD′G=dC′D′-2HDcotε

(21)

工作波長λ?dC′D′,在實(shí)際情況中,擦地角ε很小,化簡式(11)、式(13),聯(lián)立式(20),得到

(22)

這就是第一地面菲涅爾區(qū)的數(shù)學(xué)模型。

3 菲涅爾區(qū)的特性研究

3.1 空間菲涅爾區(qū)的特性研究

由式(9)表示的第一空間菲涅爾區(qū)所在的橢球面可知,第一空間菲涅爾區(qū)的大小主要取決于雷達(dá)饋源A與接收天線B的距離dAB和雷達(dá)的工作波長λ,為了研究影響第一空間菲涅爾區(qū)的因素,下面分別對雷達(dá)饋源A與接收天線B的距離dAB和雷達(dá)的工作波長λ對第一空間菲涅爾區(qū)的影響進(jìn)行分析。

為了便于直觀的分析,在進(jìn)行分析前進(jìn)行條件假設(shè):由于第一空間菲涅爾區(qū)的半徑相對于雷達(dá)饋源與接收天線的距離是很小的,所以將其雷達(dá)饋源與接收天線的距離設(shè)置在百米范圍內(nèi),以便于從仿真圖中觀察其特性。

3.1.1 雷達(dá)饋源與接收天線距離的影響

在研究雷達(dá)饋源A與接收天線B的距離dAB對第一空間菲涅爾區(qū)的影響時,設(shè)置雷達(dá)饋源工作在S波段,雷達(dá)的工作頻率保持不變,其工作頻率為f=3 GHz,對應(yīng)工作波長為λ=0.1 m,對比3個不同距離dAB1=100 m、dAB2=200 m、dAB3=300 m下第一空間菲涅爾區(qū)的仿真圖如圖7所示。

圖7 第一空間菲涅爾區(qū)隨雷達(dá)饋源與接收天線距離變化的圖像

由圖7可以直觀地看到,在雷達(dá)的工作波長保持不變時,第一空間菲涅爾區(qū)的大小,隨著雷達(dá)饋源A與接收天線B的距離dAB增大而增大,其區(qū)域的主要形狀基本不發(fā)生變化。

3.1.2 雷達(dá)饋源與接收天線距離的影響

在研究雷達(dá)的工作波長λ對第一空間菲涅爾區(qū)的影響時,設(shè)置雷達(dá)饋源A與接收天線B的距離dAB=100 m,取雷達(dá)饋源工作在S、C、X波段,頻率分別為f1=3 GHz、f2=6 GHz、f3=10 GHz,對應(yīng)工作波長為λ1=0.1 m、λ2=0.05 m、λ3=0.03 m,對比3個不同工作波長下第一空間菲涅爾區(qū)的仿真圖如圖8所示。

圖8 第一空間菲涅爾區(qū)隨雷達(dá)工作波長變化的圖像

從外到內(nèi)分別為λ1、λ2和λ3所對應(yīng)的第一菲涅爾區(qū)。由圖8可以直觀地看到,在雷達(dá)饋源與接收天線的距離保持不變時,第一空間菲涅爾區(qū)的大小與形狀,均隨著工作波長的變化而變化。具體表現(xiàn)為,隨著工作波長的逐漸減小,第一空間菲涅爾區(qū)所在的橢球面逐漸收縮,而長軸端幾乎不發(fā)生變化,表明了電磁波在傳輸時,能量隨著工作頻率的增加,也就是工作波長的減小,其能量的傳輸更加集中于第一空間菲涅爾區(qū)。在進(jìn)一步的仿真中,在極高頻的情況下,第一空間菲涅爾區(qū)收縮近似為一條線段,能量的傳播集中在一條線段中,符合電磁波的光本質(zhì)。

3.2 地面菲涅爾區(qū)的特性研究

第一地面菲涅爾區(qū)的面積與突防目標(biāo)的高度HD、雷達(dá)導(dǎo)引頭的投射余角ε、雷達(dá)的工作波長λ和雷達(dá)導(dǎo)引頭在水平面上的投影點(diǎn)C′與突防目標(biāo)在水平面上的投影點(diǎn)D′的距離dC′D′有關(guān),下面根據(jù)式(21)所建立的模型,研究不同因素對地面反射區(qū)域面積的影響。

在進(jìn)行探討前設(shè)置下列假設(shè):

1)突防目標(biāo)為巡航導(dǎo)彈,因此設(shè)置突防目標(biāo)的高度HD為一常量;

2)突防目標(biāo)的高度HD單位在米數(shù)量級,雷達(dá)導(dǎo)引頭在水平面上的投影點(diǎn)C′與突防目標(biāo)在上平面上的投影點(diǎn)D′的距離dC′D′在千米數(shù)量級;

3)工作波長λ?dC′D′,且雷達(dá)導(dǎo)引頭的投射余角ε很小。

3.2.1 導(dǎo)引頭投影與目標(biāo)投影距離的影響

設(shè)置突防目標(biāo)的高度HD為20 m,雷達(dá)導(dǎo)引頭工作在S波段的6個點(diǎn)頻上(2 GHz、2.4 GHz、2.8 GHz、3.2 GHz、3.6 GHz、4 GHz),導(dǎo)引頭的投射余角ε為10°,導(dǎo)引頭投影與目標(biāo)投影距離dC′D′由100 m變化到3 000 m,其第一地面菲涅爾區(qū)的面積(m2)的模擬結(jié)果如圖9所示。

圖9 第一地面菲涅爾區(qū)的面積隨導(dǎo)引頭投影與目標(biāo)投影距離變化的圖像

通過觀察圖像,可以得到以下結(jié)論:

1)在導(dǎo)引頭投影與目標(biāo)投影距離較近時,第一地面菲涅爾區(qū)的面積隨著導(dǎo)引頭投影與目標(biāo)投影距離的增加而迅速增大,導(dǎo)引頭投影與目標(biāo)投影距離達(dá)到某一值時,面積的增長趨勢逐漸趨于平緩,最后到達(dá)某一值后幾乎不變;

2)在S波段,隨著頻率的增加,第一地面菲涅爾區(qū)的面積所達(dá)到的穩(wěn)定值變小,而趨勢變化的轉(zhuǎn)折點(diǎn)不隨頻率的變化而變化。

通過仿真分析,由于近程范圍內(nèi)所呈現(xiàn)的劇烈變化特性,在研究多徑條件下雷達(dá)第一地面菲涅爾區(qū)的面積時,主要以研究近程為主。在近空防御超低空目標(biāo)時,第一地面菲涅爾區(qū)面積變化趨勢的劇烈,對導(dǎo)引頭的探測能力的影響較大,與實(shí)際情況相符。

3.2.2 電磁波投射余角的影響

設(shè)置突防目標(biāo)的高度HD為100 m,導(dǎo)引頭投影與目標(biāo)投影距離dC′D′為1 000 m,雷達(dá)導(dǎo)引頭工作在S波段的6個點(diǎn)頻上(2 GHz、2.4 GHz、2.8 GHz、3.2 GHz、3.6 GHz、4 GHz),導(dǎo)引頭的投射余角ε由0.01 rad變化到0.25 rad,其第一地面菲涅爾區(qū)的面積(m2)模擬結(jié)果如圖10所示。

圖10 第一地面菲涅爾區(qū)的面積隨導(dǎo)引頭的投射余角變化的圖像

通過觀察圖像,可以得到以下結(jié)論:

1)第一地面菲涅爾區(qū)的面積在導(dǎo)引頭的投射余角ε較低時,隨著導(dǎo)引頭的投射余角的增加迅速增大,當(dāng)達(dá)到某一角度時,面積達(dá)到最大值;在此之后,隨著導(dǎo)引頭的投射余角的增加迅速減小,在大約0.08 rad時減小趨勢逐漸趨于平緩;

2)在S波段,隨著工作頻率的增加,第一地面菲涅爾區(qū)的面積的最大值逐漸減小,而所對應(yīng)導(dǎo)引頭的投射余角基本沒有變化,因此,可以認(rèn)為,面積最大值所對應(yīng)的導(dǎo)引頭的投射余角與頻率無關(guān),而最大值隨頻率的增大而減小。

由上可得,當(dāng)導(dǎo)引頭的投射余角為某角度時,其第一地面菲涅爾區(qū)的面積會達(dá)到一個最大值,而這個最大值在數(shù)值上是非常大的,由前文可知,這個面積的最大值就是,在突防目標(biāo)的高度確定的情況下,水平面與第一空間菲涅爾區(qū)所在的橢球體相切得到的最大面積,與定義是相符合的。

4 結(jié)束語

針對低空突防目標(biāo)的探測,面臨的最大問題就是來自地海面的多徑信號,在對目標(biāo)與環(huán)境散射特性進(jìn)行分析時,通常要對目標(biāo)和環(huán)境進(jìn)行建模,然而建立的環(huán)境模型如果過大,則對其散射特性計算的時間復(fù)雜度會大大增加,影響信號處理的速度。文中通過建立第一空間菲涅爾區(qū)和第一地面菲涅爾區(qū)的數(shù)學(xué)模型,并在數(shù)學(xué)模型的基礎(chǔ)之上對影響該區(qū)域范圍變化的多個因素進(jìn)行分析,得到第一空間菲涅爾區(qū)和第一地面菲涅爾區(qū)的變化特性。研究結(jié)果為處理多徑信號、對反射面進(jìn)行有限截斷提供了理論依據(jù)。真實(shí)環(huán)境中,空間和地面的物理屬性和電磁屬性往往是非常復(fù)雜的,對多重氣象條件下的第一空間菲涅爾區(qū),和粗糙、時變、多層介質(zhì)條件下的第一地面菲涅爾區(qū)研究是下一步的工作。

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Studies on the Characteristics of the Space Fresnel Zone and the Ground Fresnel Zone

ZOU Gaoxiang,TONG Chuangming,WANG Tong,SUN Hualong

(Air and Missile Defense College, Air Force Engineering University, Xi’an 710051, China)

When radar seeker detected ultra-low altitude targets in downward-looking, the energy of multipath signal which primarily concentrates on the first Fresnel zone would have impacts on the detection capability of radar. According to the characteristics of the Fresnel zone, the Space Fresnel zone of electromagnetic wave transmission and the ground Fresnel zone under ultra-low altitude detection were defined. According to Huygens-Fresnel theorem, the mathematic models of the space and ground Fresnel zone. The influences of the distance between the feed source and receiving antenna and operating wavelength on the first dimensional Fresnel zone was analyzed by simulation. The change regulation of the first Fresnel zone along with complement angle of the radar seeker and distance between projection of radar seeker and target was obtained. The research results provided the theoretical foundation for multipath signal processing and finite truncation of reflector.

ultra-low altitude detection; space Fresnel zone; ground Fresnel zone

2016-03-01

國家自然科學(xué)基金(61372033)資助

鄒高翔(1993-),男,湖南衡陽人,碩士研究生,研究方向:目標(biāo)和環(huán)境復(fù)合散射特性以及快速計算方法。

TN011

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