呂綺夢(mèng)，吳迎春，曾?磊，李?燦，徐東炎，吳學(xué)成

環(huán)境壓力對(duì)液滴流瞬態(tài)蒸發(fā)影響的實(shí)驗(yàn)測(cè)量

呂綺夢(mèng)，吳迎春，曾?磊，李?燦，徐東炎，吳學(xué)成

(浙江大學(xué)能源清潔利用國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，杭州 310027)

為了研究壓力條件下液滴間相互作用對(duì)其蒸發(fā)速率的影響，采用相位粒子干涉成像(PHIPI)技術(shù)對(duì)無水乙醇的單分散液滴流在定壓腔內(nèi)的蒸發(fā)進(jìn)行了研究．將射流破碎產(chǎn)生的單分散液滴流注入定壓腔中，利用高速顯微陰影法對(duì)液滴流的尺寸和間距進(jìn)行了標(biāo)定．采用粒子測(cè)速成像技術(shù)對(duì)液滴流附近氣體運(yùn)動(dòng)進(jìn)行表征．隨后，在環(huán)境壓力0.1～0.8MPa下，對(duì)粒徑范圍100～200μm的液滴在無量綱間距參數(shù)2～4、液滴速度4.1～7.3m/s等工況下的蒸發(fā)速率進(jìn)行了測(cè)量．實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明，液滴相對(duì)間距越小，液滴蒸發(fā)速率越慢；在室溫下，環(huán)境壓力對(duì)液滴的蒸發(fā)起抑制作用；液滴流速越小，壓力對(duì)其蒸發(fā)的影響越明顯．

液滴蒸發(fā)；液滴流；環(huán)境壓力；相位粒子干涉成像

液體燃料在內(nèi)燃機(jī)、航空發(fā)動(dòng)機(jī)及燃汽輪機(jī)等場(chǎng)合具有廣泛應(yīng)用．為了優(yōu)化發(fā)動(dòng)機(jī)燃燒室的設(shè)計(jì)和燃燒組織，需要對(duì)液滴的傳熱傳質(zhì)進(jìn)行可靠的描述．作為液滴蒸發(fā)的最小單元，單液滴的蒸發(fā)過程已得到較為完善的研究，相關(guān)的實(shí)驗(yàn)和模型研究總結(jié)了液滴初始粒徑、溫度及環(huán)境溫度、氣流速度等對(duì)液滴蒸發(fā)的影響規(guī)律[1-4]．在工程應(yīng)用中，為了提高熱效率，實(shí)際運(yùn)行壓力通常在燃料的臨界壓力或超臨界壓力下．因而，理解和量化環(huán)境壓力對(duì)液滴蒸發(fā)的影響具有重要意義．對(duì)高壓條件下單液滴蒸發(fā)的模擬研究發(fā)現(xiàn)，液滴壽命受環(huán)境溫度和壓力的耦合影響[5]；經(jīng)典的2定律在亞臨界條件下仍然成立，而在超臨界條件下偏離較大[4, 6]．

對(duì)于噴霧燃燒發(fā)動(dòng)機(jī)，燃油的蒸發(fā)過程實(shí)際上是離散液滴群的蒸發(fā)．由于液滴間的相互作用，與孤立液滴相比，液滴群的傳熱傳質(zhì)過程顯著降低．液滴的相互作用與液滴初始尺寸、間距及液滴陣列的排列方式有關(guān)．Chiang和Imaoka等[7-9]研究了不同相對(duì)間距的多個(gè)液滴矩陣的蒸發(fā)速率及發(fā)展規(guī)律，擬合得到液滴尺寸、相對(duì)間距對(duì)液滴蒸發(fā)的影響關(guān)系式．法國(guó)Lemoine團(tuán)隊(duì)[10-11]對(duì)單分散液滴流的蒸發(fā)進(jìn)行了大量實(shí)驗(yàn)研究，主要利用雙色激光誘導(dǎo)熒光法、粒子干涉成像和高速陰影等方法對(duì)液滴蒸發(fā)過程液相及氣相參數(shù)的變化進(jìn)行研究．國(guó)內(nèi)對(duì)密集液滴簇的蒸發(fā)研究還處于起步階段．于磊[12]利用高速陰影法對(duì)乙醇單分散液滴的蒸發(fā)進(jìn)行了研究．段小龍等[13]采用懸掛液滴法，對(duì)高溫下單、雙液滴的蒸發(fā)進(jìn)行了研究．結(jié)果表明，雙液滴間的相互作用導(dǎo)致液滴與周圍環(huán)境的傳質(zhì)速度降低，蒸發(fā)減緩．諸如此類研究，對(duì)蒸發(fā)液滴粒徑變化檢測(cè)大都基于直接成像，其精度為微米級(jí)，難以檢測(cè)到瞬態(tài)下更為細(xì)小的粒徑變化．Wu[14-15]和Li等[16]基于相位彩虹技術(shù)研究了單分散液滴流的蒸發(fā)，該技術(shù)可以同時(shí)測(cè)量液滴的溫度、微米級(jí)粒徑和納米級(jí)粒徑變化．針對(duì)高壓條件下、運(yùn)動(dòng)多液滴蒸發(fā)的實(shí)驗(yàn)研究還未見報(bào)道，實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)的缺乏導(dǎo)致相關(guān)數(shù)值模型的建立和驗(yàn)證困難．

本文基于相位粒子干涉成像(phase interferometric particle imaging，PHIPI)技術(shù)[17]，對(duì)環(huán)境壓力0.1～0.8MPa下的無水乙醇單分散液滴流的瞬態(tài)蒸發(fā)進(jìn)行了實(shí)驗(yàn)研究．下文將簡(jiǎn)要介紹實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)及測(cè)量原理，并對(duì)液滴相對(duì)間距、速度及環(huán)境壓力對(duì)液滴流蒸發(fā)的影響進(jìn)行分析．

1?實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)及測(cè)量技術(shù)

1.1?實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)

單分散液滴蒸發(fā)實(shí)驗(yàn)裝置如圖1所示，主要由高壓腔體、單分散液滴流發(fā)生器、注射泵、壓電驅(qū)動(dòng)器和激光測(cè)試單元組成．單分散乙醇液滴流由壓電陶瓷振動(dòng)的液體射流解體產(chǎn)生．通過調(diào)整高壓注射器的注射流量j，可控制液滴流的速度．在一定流量下，通過改變壓電驅(qū)動(dòng)器的頻率，可以改變液滴大小及間距．液滴流發(fā)生器安裝于高壓腔體中，腔體內(nèi)徑120mm，高度200mm．腔體外壁不同方向嵌有厚度為20mm的紫外熔融石英玻璃，作為激光入射和測(cè)量窗口．腔底部安裝有錐形空間，用于收集和排出實(shí)驗(yàn)過程中的燃料液體．腔內(nèi)的高壓惰性環(huán)境由高壓氮?dú)馓峁?，采用壓力傳感器?shí)時(shí)測(cè)量腔內(nèi)壓力．為減少供壓時(shí)空氣擾動(dòng)對(duì)液滴流的影響，在腔體上部的空氣入口處安裝有泡沫銅整流板，可將腔內(nèi)空氣流速控制在0.1m/s以下，并有效減少氣流的渦結(jié)構(gòu)．此外，在腔體外壁不同高度處還安裝有若干K型熱電偶，用于檢測(cè)壁面及腔內(nèi)不同位置的空氣溫度．在本實(shí)驗(yàn)中，腔體內(nèi)部及液體的溫度為(298.2±1.0)K．

圖1?實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)示意

1.2?液滴粒徑及蒸發(fā)率測(cè)量

如圖2所示，根據(jù)幾何光學(xué)原理，粒子干涉成像中的條紋結(jié)構(gòu)是由液滴外表面反射光(＝0)與直接透射光(＝1)之間的干涉產(chǎn)生的．干涉條紋的頻率r與液滴直徑有關(guān)，其關(guān)系可以表示為[17]：

式中：為入射光波長(zhǎng)；f為散射角．液滴粒徑發(fā)生微小變化時(shí)，其干涉條紋會(huì)產(chǎn)生相移．粒徑變化量D與條紋結(jié)構(gòu)的相移Dφ間的關(guān)系可表示為

系數(shù)c是液滴折射率的函數(shù)：

cδ隨折射率的相對(duì)變化非常小，在本實(shí)驗(yàn)中近似處理為常數(shù)．由式(2)可以看出，液滴干涉條紋的相移線性地依賴于其尺寸變化，但與液滴尺寸無關(guān)．這表明，該技術(shù)可以在相同靈敏度的情況下，對(duì)相當(dāng)大范圍的液滴尺寸變化進(jìn)行測(cè)量，且測(cè)量精度與液滴尺寸無關(guān)．

實(shí)驗(yàn)中采用高曝光時(shí)間，從而同時(shí)記錄液滴流軌跡上不同高度液滴的彩虹信號(hào)．經(jīng)標(biāo)定，PHIPI系統(tǒng)的測(cè)量高度為＝7.5mm．由于液滴流良好的單分散性，通過高速相機(jī)標(biāo)定的液滴速度，可由式＝/d將液滴位置信息轉(zhuǎn)換為時(shí)間信息，從而得到液滴的蒸發(fā)常數(shù)值．

2?實(shí)驗(yàn)結(jié)果與討論

2.1?液滴速度及間距測(cè)量結(jié)果

在一定流量下，調(diào)整壓電驅(qū)動(dòng)器的激勵(lì)頻率，以得到不同粒徑、間距的單分散液滴流．圖3為j＝1.4mL/min時(shí)，不同激勵(lì)頻率下液滴流的陰影圖像．

圖3?不同激勵(lì)頻率下的液滴流顯微陰影圖像

引入液滴流的無量綱間距參數(shù)＝/以量化液滴間的相互作用．圖4(a)中給出了高速顯微陰影法測(cè)量得到的液滴平均粒徑、間距及無量綱間距參數(shù)隨壓電驅(qū)動(dòng)器激勵(lì)頻率的變化．在一定范圍內(nèi)，隨著激勵(lì)頻率增加，液滴的粒徑、間距和無量綱間距參數(shù)均減?。诹髁?.4mL/min工況下，可以得到液滴的粒徑范圍為131～179μm，無量綱間距參數(shù)的范圍為2.1～3.9．

圖4 高速顯微陰影法測(cè)得的液滴尺寸、間距及不同注射流量下的液滴速度

液滴的速度可通過對(duì)相鄰兩幀圖像液滴位置的處理得到．理想情況下，液滴速度可通過d＝j(luò)/pinhole進(jìn)行估算，其中pinhole為液滴流發(fā)生器的噴嘴面積．但由于液滴下落過程中還受到曳力等影響，速度會(huì)偏離理論值．圖4(b)給出了不同流量下測(cè)量得到的液滴速度數(shù)據(jù)．可以看到，液滴速度隨注射流量近似呈線性變化．且隨著注射流量增大，液滴實(shí)際速度與理論速度的相對(duì)誤差減?。?/p>

2.2?腔內(nèi)氣流場(chǎng)標(biāo)定結(jié)果

在實(shí)驗(yàn)開始前，向腔內(nèi)加入示蹤粒子，并用片激光照射流場(chǎng)．在腔內(nèi)被照亮區(qū)域的垂直方向，利用高速相機(jī)記錄示蹤粒子的運(yùn)動(dòng)圖像，利用互相關(guān)算法進(jìn)行處理得到流場(chǎng)的速度矢量分布[18]．如圖5(a)是注射流量1.2mL/min工況下(對(duì)應(yīng)液滴流速度4.1m/s)，腔內(nèi)氣流場(chǎng)的速度矢量分布．由于液滴流與其附近示蹤粒子的光強(qiáng)差較大，對(duì)液滴流部分進(jìn)行了Mask處理．沿方向選中一條直線，繪制其上的速度分布，如圖5(b)．可以看出，越靠近液滴流，氣流速度越大．在距離液滴約15mm(100倍液滴粒徑)處，氣流速度衰減到0.1m/s以下．因而，在本實(shí)驗(yàn)中，將液滴的絕對(duì)速度視為其與氣流的相對(duì)速度．

圖5 液滴流周圍空氣流動(dòng)的PIV圖像和距液滴軸線不同位置的空氣速度分布

2.3?PHIPI測(cè)量結(jié)果

利用粒子干涉成像技術(shù)測(cè)量液滴粒徑，首先需要對(duì)相機(jī)進(jìn)行散射角標(biāo)定，即確定測(cè)量點(diǎn)處液滴的散射光絕對(duì)角度與相機(jī)像素的函數(shù)關(guān)系．本實(shí)驗(yàn)通過記錄一系列已知折射率、粒徑液滴的前向散射圖像，利用Mie散射理論計(jì)算相應(yīng)的散射信號(hào)，比較若干個(gè)條紋峰值對(duì)應(yīng)的散射角/像素點(diǎn)位置，經(jīng)過線性擬合可以得到相機(jī)靶面上的散射角分布．

圖6為大氣壓力下，注射流量1.4mL/min時(shí)不同激勵(lì)頻率下的PHIPI圖像及其歸一化光強(qiáng)分布．從圖6(b)中可以看出，隨著激勵(lì)頻率增加，液滴粒徑變小，條紋頻率減小．利用式(1)，對(duì)液滴粒徑進(jìn)行反演，并將結(jié)果與高速顯微陰影法得到的液滴粒徑進(jìn)行對(duì)比，其相對(duì)誤差在1.5%內(nèi)，證明了液滴發(fā)生系統(tǒng)運(yùn)行的穩(wěn)定性．

圖6 不同激勵(lì)頻率下的PHIPI圖像及其歸一化光強(qiáng)?分布

液滴在腔體中自上而下運(yùn)動(dòng)，伴隨著蒸發(fā)，導(dǎo)致微小的粒徑變化．在同一張圖像中(圖7(a))，繪制其不同像素行的條紋相對(duì)光強(qiáng)分布，如圖7(b)．可以觀察到，隨著像素行(時(shí)間)數(shù)值增大，液滴散射的條紋相對(duì)光強(qiáng)分布的頻率一致，即無法通過頻率分辨液滴粒徑的變化．然而，其條紋結(jié)構(gòu)向更大的散射角方向產(chǎn)生了明顯的相移．將圖7(a)中綠線標(biāo)示像素行(＝0ms)的光強(qiáng)分布作為參考r，并計(jì)算其與紅線標(biāo)示像素行(＝1.5ms)光強(qiáng)分布t的交叉功率譜密度rt(c)：

rt在相干頻率c處存在全局最大值．從＝0ms到1.5ms，干涉條紋的相移為0.5π，通過式(2)、(3)得出液滴的粒徑變化量約為140nm．

由液滴蒸發(fā)的經(jīng)典理論——2定律，液滴的蒸發(fā)常數(shù)可以表示為

基于此，計(jì)算不同工況下液滴流的蒸發(fā)常數(shù)數(shù)值.圖8(a)為1.6mL/min下，不同液滴流無量綱間距參數(shù)時(shí)的蒸發(fā)常數(shù)．在實(shí)驗(yàn)運(yùn)行范圍內(nèi)，液滴蒸發(fā)常數(shù)幾乎線性依賴于無量綱間距參數(shù)．隨著由1.81增加至3.22，液滴蒸發(fā)常數(shù)e由0.8×10-8升至1.2×10-8．由于實(shí)驗(yàn)溫度遠(yuǎn)低于液體沸點(diǎn)，液滴的蒸發(fā)主要由傳質(zhì)主導(dǎo)．隨著液滴的相對(duì)間距減小，液滴附近蒸氣濃度梯度減小，傳質(zhì)推動(dòng)力減小，導(dǎo)致蒸發(fā)常數(shù)變?。?/p>

為了對(duì)比液滴速度和環(huán)境壓力對(duì)液滴流蒸發(fā)的影響，在不同流量下，挑選液滴無量綱間距參數(shù)較相近的工況．如圖8(b)為≈2.9時(shí)，不同液滴速度和環(huán)境壓力下液滴流的蒸發(fā)常數(shù)．可以看出，液滴蒸發(fā)常數(shù)和液滴速度呈正相關(guān)，而與環(huán)境壓力呈負(fù)相關(guān)．環(huán)境壓力與溫度對(duì)液滴蒸發(fā)速率存在耦合影響：一方面，環(huán)境壓力升高會(huì)導(dǎo)致液滴的擴(kuò)散系數(shù)降低，蒸氣傳質(zhì)動(dòng)力減小，蒸發(fā)變慢；而另一方面，會(huì)使汽化潛熱減少，增強(qiáng)液滴表面與氣體的傳熱，使蒸發(fā)加快．在常溫時(shí)，前者的影響占據(jù)了主導(dǎo)，因而表現(xiàn)為蒸發(fā)常數(shù)隨環(huán)境壓力升高而減?。畬?shí)驗(yàn)過程中，在環(huán)境壓力從0.1MPa增至0.8MPa時(shí)，對(duì)于流速7.3m/s、6.1m/s、5.2m/s、4.1m/s的液滴流，其蒸發(fā)常數(shù)的相對(duì)變化分別為19.3%、20.4%、25.7%、27.6%．這一結(jié)果表明，環(huán)境壓力的變化對(duì)較低流速液滴蒸發(fā)的影響更為明顯．

圖8 液滴無量綱間距參數(shù)和環(huán)境壓力對(duì)蒸發(fā)常數(shù)的?影響

3?結(jié)?論

采用相位粒子干涉成像(PHIPI)技術(shù)，并結(jié)合PIV、高速顯微陰影法對(duì)不同流量、激勵(lì)頻率下的單分散液滴流在不同環(huán)境壓力下的蒸發(fā)進(jìn)行了測(cè)量．根據(jù)PHIPI圖像的相移，計(jì)算了液滴的瞬態(tài)蒸發(fā)量．基于實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)，得出以下結(jié)論：

(1) 液滴流無量綱間距參數(shù)越小，液滴間相互作用越明顯，液滴表面?zhèn)髻|(zhì)驅(qū)動(dòng)力越小，導(dǎo)致液滴蒸發(fā)速率減?。?/p>

(2) 隨著液滴速度增加，其與周圍氣體的傳熱、傳質(zhì)強(qiáng)度均增加，蒸發(fā)速率顯著增大．

(3) 在實(shí)驗(yàn)所處的室溫條件下，壓力升高對(duì)傳質(zhì)的抑制作用占主導(dǎo)低位，因而蒸發(fā)速率隨環(huán)境壓力增大而減?。?/p>

(4) 液滴流速越低，環(huán)境壓力對(duì)液滴蒸發(fā)的影響更明顯．

在下一步工作中，將對(duì)腔內(nèi)進(jìn)一步加壓，并對(duì)空氣和腔體升溫，綜合考慮環(huán)境溫度與壓力對(duì)液滴蒸發(fā)的耦合作用；結(jié)合其他光學(xué)測(cè)量技術(shù)，對(duì)液滴流溫度及其附近的蒸氣濃度等進(jìn)行測(cè)量．

［1］ 孫慧娟，張海濱，白博峰. 高溫燃?xì)庵袉蝹€(gè)液滴的蒸發(fā)特性[J]. 西安交通大學(xué)學(xué)報(bào)，2008，42(7)：833-837.

Sun Huijuan，Zhang Haibin，Bai Bofeng. Evaporation investigation of single droplet in high temperature fuel gas[J].，2008，42(7)：833-837(in Chinese).

［2］ Cooney A Y，Singer S L. Modeling multicomponent fuel droplet vaporization with finite liquid diffusivity using Coupled Algebraic-DQMoM with delumping[J].，2018，212：554-565.

［3］ Al Qubeissi M，Sazhin S，Elwardany A. Modelling of blended diesel and biodiesel fuel droplet heating and evaporation[J].，2017，187：349-355.

［4］ 周?舟，范?瑋，靳?樂，等. 單個(gè)RP-3航空煤油液滴的超臨界蒸發(fā)實(shí)驗(yàn)研究[J]. 推進(jìn)技術(shù)，2016，37(8)：1422-1430.

Zhou Zhou，F(xiàn)an Wei，Jin Le，et al. Experimental investigation on supercritical evaporation of RP-3 aviation kerosene droplet[J].，2016，37(8)：1422-1430(in Chinese).

［5］ 費(fèi)舒波，齊運(yùn)亮，李雁飛，等. 高溫高壓下機(jī)油液滴蒸發(fā)特性的數(shù)值模擬[J]. 內(nèi)燃機(jī)學(xué)報(bào)，2019，37(2)：114-122.

Fei Shubo，Qi Yunliang，Li Yanfei，et al. Simulation for oil droplet evaporation under high-temperature and high-pressure conditions[J].，2019，37(2)：114-122(in Chinese).

［6］ Nomura H，Murakoshi T，Suganuma Y，et al. Microgravity experiments of fuel droplet evaporation in sub-and supercritical environments[J].，2017，36(2)：2425-2432.

［7］ Chiang C，Sirignano W. Interacting，convecting，vaporizing fuel droplets with variable properties[J].，1993，36(4)：875-886.

［8］ Chiang C，Sirignano W A. Axisymmetric calculations of three-droplet interactions[J].，1993，3(1)：91-107.

［9］ Imaoka R T，Sirignano W A. Vaporization and combustion in three-dimensional droplet arrays[J].，2005，30(2)：1981-1989.

［10］ Lavieille P，Lemoine F，Lavergne G，et al. Evaporating and combusting droplet temperature measurements using two-color laser-induced fluorescence[J].，2001，31(1)：45-55.

［11］ Castanet G，Lebouché M，Lemoine F. Heat and mass transfer of combusting monodisperse droplets in a linear stream[J].，2005，48(16)：3261-3275.

［12］于?磊. 高溫對(duì)流環(huán)境下單分散液滴流蒸發(fā)特性研究[D]. 青島：中國(guó)石油大學(xué)(華東)，2015.

Yu Lei. Research on Mono-disperse Droplets Evaporation with the High Temperature Convective Environment [D]. Qingdao：China University of Petroleum(East China)，2015(in Chinese).

［13］段小龍，仇性啟，馬?力，等. 高溫氣流中雙液滴蒸發(fā)過程實(shí)驗(yàn)研究[J]. 工業(yè)加熱，2014，43(1)：1-3，9.

Duan Xiaolong，Qiu Xingqi，Ma Li，et al. Experimental study on double-droplets evaporation in high temperature gas flow[J].，2014，43(1)：1-3，9(in Chinese).

［14］ Wu Y，Promvongsa J，Saengkaew S，et al. Phase rainbow refractometry for accurate droplet variation characterization[J].，2016，41(20)：4672-4675.

［15］ Wu Y，Crua C，Li H，et al. Simultaneous measurement of monocomponent droplet temperature/refractive index，size and evaporation rate with phase rainbow refractometry[J].，2018，214：146-157.

［16］ Li C，Lü Q，Wu Y，et al. Measurement of transient evaporation of an ethanol droplet stream with phase rainbow refractometry and high-speed microscopic shadowgraphy[J].，2020，146：118843.

［17］ Wu Y，Li H，Brunel M，et al. Phase interferometric particle imaging for simultaneous measurements of evaporating micron-sized droplet and nanoscale size changes[J].，2017，111(4)：1324-1347.

［18］ William Thielicke. PIVlab-Particle Image Velocimetry (PIV)Tool with GUI[EB/OL]. https://www.mathworks. com/matlabcentral/fileexchange/27659-pivlab-particle-image-velocimetry-piv-tool，2020.

Characterization of Effect of Ambient Pressure on Transient Evaporation of Droplet Stream

Lü Qimeng，Wu Yingchun，Zeng Lei，Li Can，Xu Dongyan，Wu Xuecheng

(State Key Laboratory of Clean Energy Utilization，Zhejiang University，Hangzhou 310027，China)

To investigate the effect of droplets interactions on their evaporation rates under high pressure conditions，the present study examines the use of phase interferometric particle imaging(PHIPI)technique to characterize the evaporation of a monodisperse ethanol droplet stream under pressure conditions. The monodisperse droplet stream，generated from jet disintegration，was injected into the constant pressure chamber. The droplet size and spacing were calibrated by high-speed microscopic shadowgraphy. Besides，the gas motion in the vicinity of the droplet stream was characterized by particle velocimetry imaging. Under different ambient pressures(ranging from 0.1 to 0.8MPa)，the evaporation rates of droplets(with the diameter ranging from 100 to 200μm)were measured using PHIPI. The dimensionless spacing parameter in this study was limited between 2 to 4，and the velocity of the droplet stream ranged from 4.1 to 7.3m/s. The experimental results demonstrate a great influence on droplet evaporation due to droplet interactions. Furthermore，ambient pressure decreases the droplet evaporation rate at room temperature and such influence is more significant for the droplet stream with smaller velocity.

droplet evaporation；droplet stream；ambient pressure；phase interferometric particle imaging

TK11

A

1006-8740(2022)04-0403-07

10.11715/rskxjs.R202206008

2021-02-21.

國(guó)家重大科技專項(xiàng)資助項(xiàng)目(J2019-III-0006-0049).

呂綺夢(mèng)（1996—??），女，博士研究生，lvqm@zju.edu.cn.

吳迎春，男，博士，研究員，wycgsp@zju.edu.cn.

(責(zé)任編輯：梁?霞)