鞏緒安，張鑫，馬興宇，范子椰，唐湛棋, 2，姜楠, 2

1.天津大學(xué) 機(jī)械工程學(xué)院力學(xué)系，天津 300354 2.天津市現(xiàn)代工程力學(xué)重點實驗室，天津 300354 3.中國空氣動力研究與發(fā)展中心 空氣動力學(xué)國家重點實驗室，綿陽 621000

0 引 言

流動分離是工程中常見的流動現(xiàn)象。分離剪切流的非定常運動和分離導(dǎo)致的旋渦脫落是造成機(jī)體失速、機(jī)身共振、劇烈風(fēng)噪的重要因素。低成本的流動控制方法可以帶來顯著的安全保障和經(jīng)濟(jì)收益。

目前主要的流動控制技術(shù)可分為主動和被動兩大類。主動流動控制技術(shù)包括合成射流[1]、吹吸氣結(jié)合[2]、等離子激勵[3]等，由于激勵器需輸入能量以產(chǎn)生氣流或等離子擾動，需攜帶大質(zhì)量的供能設(shè)備，導(dǎo)致效率降低。被動流動控制技術(shù)由來已久，主要有控制翼尖渦的翼刀、壁面的溝槽和旋渦發(fā)生器等。其中，不同形狀參數(shù)的各類旋渦發(fā)生器可以安裝于不同位置，向邊界層中注入高能流體控制流動分離，具有效率高、安裝方便、易于排列組合等優(yōu)點，得到了廣泛應(yīng)用。Zhou等[4]通過數(shù)值模擬發(fā)現(xiàn)翼型前緣安裝的旋渦發(fā)生器可以有效控制流動分離，但控制效果受限于旋渦發(fā)生器的長度和安裝位置。Lin[5]對各類小型旋渦發(fā)生器進(jìn)行了總結(jié)歸納，發(fā)現(xiàn)不同形狀和尺寸參數(shù)的旋渦發(fā)生器對流動分離的控制效果差異較大。其中，鋸齒形旋渦發(fā)生器控制效率更高，同時還具有潛在的降噪效果（鋸齒的峰谷間會產(chǎn)生壓差[6-8]，從而產(chǎn)生微射流抑制流動分離和降低噪聲[9]）。在 Huang[6]、Chong[7]、Arce león[8]等的理論、仿真和實驗研究中，剛性鋸齒形旋渦發(fā)生器均取得了較好的降噪效果。

機(jī)翼在大迎角下產(chǎn)生的噪聲通常是由偶極子噪聲和部分四極子噪聲組成[10]，噪聲的源頭正是分離泡內(nèi)大量脫落的旋渦，張攀峰[11]、吳鋆[12]、黃勇[13]、王萬波[14]等通過實驗對這些脫落渦結(jié)構(gòu)之間的作用方式進(jìn)行了研究。柔性體變形對來流具有相位滯后作用[15]，從而可以影響這些脫落渦的生成和傳播。與彈性或剛性材料不同，柔性材料不僅可以吸收來流能量進(jìn)行更大振幅的顫振，還可以隨來流發(fā)生自適應(yīng)的大幅變形擺動，相當(dāng)于來流自動對柔性體各相位的變形姿態(tài)進(jìn)行了負(fù)反饋調(diào)節(jié)。柔性材料和鋸齒形旋渦發(fā)生器結(jié)合，可以減小湍渦的耗散噪聲和大壓力梯度下的大尺度氣動噪聲，獲得優(yōu)良的控制分離和降噪性能。

本文利用熱線風(fēng)速儀在風(fēng)洞中測量二維翼型在大迎角下的尾流區(qū)流場，對比3種不同材料尾緣對分離區(qū)邊界和內(nèi)部各頻率脈動的控制和優(yōu)化效果，通過對各測點處的脈動速度進(jìn)行小波變換，在時頻域同時分析各尺度渦包的破碎和摻混過程，并從中提取誘導(dǎo)分離的主體相干結(jié)構(gòu)，比較其相位平均和發(fā)生頻率的變化情況。

1 實驗裝置

實驗在天津大學(xué)直流式風(fēng)洞中進(jìn)行，如圖1所示。實驗段尺寸600 mm（長）×250 mm（寬）×250 mm（高），來流風(fēng)速 u∞=17.6 m/s，湍流度 I0=0.92%。采用 NACA0018二維翼型，雷諾數(shù) Re=1.2×105（以弦長c=100 mm為特征長度）。由翼型表面壓力測量結(jié)果可知，翼型前緣在迎角α=15°下發(fā)生流動分離。結(jié)合流動顯示方法確定尾流區(qū)分離泡位置，利用熱線風(fēng)速儀垂直掃描該位置的湍流剪切層，分別對尾流中的16個測點（間隔5 mm）以頻率f=5 000 Hz采樣52 s，得到高分辨率且收斂的湍流脈動信號，該采樣頻率滿足后續(xù)數(shù)據(jù)處理工作要求。

圖1 直流式風(fēng)洞Fig.1 Straight-type wind tunnel

2 柔性鋸齒形尾緣的參數(shù)和振動特性

如圖2所示，以二維翼型中心位置（50%弦長處）為原點建立坐標(biāo)系，沿流向的x軸和沿法向的y軸正交于原點。將翼型迎角α調(diào)整至15°，產(chǎn)生湍流剪切層。在x/c=0.75的剖面位置，利用熱線風(fēng)速儀沿法向采集16個測點（y/c=–0.25～0.50）的速度信號。

結(jié)合二維翼型尾緣鋸齒的設(shè)計經(jīng)驗[16-17]，本文選取了無齒、大齒和小齒的尾緣（均為柔性材料），分別將其安裝于翼型尾緣位置進(jìn)行風(fēng)洞實驗。翼型安裝綠色無齒尾緣后，翼尖被間接延長，無法像鋸齒形尾緣一樣破碎和摻混尾流中的各尺度脫落渦，在尾緣附近會產(chǎn)生固定頻率的擾動峰值；通過頻譜分析可以發(fā)現(xiàn)，其功率譜密度比小齒尾緣情況下大2倍，卻無法充分吸收其他頻段的湍動能。經(jīng)過對比，紅色小齒尾緣吸收湍動能的效果最好，在本文實驗中采用q=10 mm、s=10 mm、h=5 mm的小齒尾緣（圖2）。

圖2 實驗示意圖Fig.2 Schematic diagram of the experiment

本文選取3種代表性尾緣材料：剛性、彈性和柔性材料。剛性材料幾乎不發(fā)生顫振；彈性材料具有很高的回彈響應(yīng)，可進(jìn)行高頻率小振幅顫振；柔性材料可隨流體變形，自適應(yīng)調(diào)整各相位姿態(tài)，通過示蹤粒子流動顯示發(fā)現(xiàn)其能夠持續(xù)產(chǎn)生低頻率大振幅擾流渦，傳播距離和范圍更遠(yuǎn)更廣。本文在4種工況下進(jìn)行風(fēng)洞實驗：無控工況、加裝剛性鋸齒形尾緣工況、加裝彈性鋸齒形尾緣工況和加裝柔性鋸齒形尾緣工況。后3種工況如圖3所示。

圖3 3種控制工況Fig.3 Three control conditions

3 數(shù)據(jù)處理和分析

3.1 不同材料尾緣的分離控制效果

圖4中的u＇rms/u∞為無量綱脈動速度均方根，表征尾流分離區(qū)法向各位置的湍流強(qiáng)度。無控工況的藍(lán)色曲線具有2個峰值，分別位于y/c=–0.10和0.25處，說明在壁面逆壓梯度和剪切層外高速流體作用下，整個分離區(qū)會產(chǎn)生尾緣和前緣兩個湍流剪切層。加裝3種不同材料的鋸齒形尾緣后，尾緣下方區(qū)域（y/c=–0.20～–0.15）的曲線都處于較低水平，說明各種材料的鋸齒形尾緣均能緩和此區(qū)間內(nèi)的動量交換過程。

圖4 無量綱脈動速度均方根Fig.4 Dimensionless RMS of fluctuation velocity

如圖4中的紅色曲線所示，柔性尾緣對分離區(qū)的控制效果最為明顯，與無控工況的藍(lán)色曲線相比，y/c=–0.10處的峰值下降了近20%，前緣剪切層的脈動峰值位置從y/c=0.25處壓低至y/c=0.20處，強(qiáng)度下降了4%，說明柔性鋸齒形尾緣充分吸收了尾緣附近的湍流能量用于自適應(yīng)振動，同時誘導(dǎo)剪切層的上邊界下移了0.05 c，分離區(qū)厚度總共減小了0.10 c。

小波變換可以在時頻兩域同時重構(gòu)湍流脈動信號進(jìn)行“顯微”分析：

式中：u＇為脈動速度；子波母函數(shù)W在經(jīng)過算法無關(guān)性測試后得以確定；參數(shù)a、b分別控制窗函數(shù)Wab的伸縮和平移，決定了“顯微鏡”的“焦距”和“焦點”用于流場細(xì)節(jié)分析。

式中：E（a）為一定頻率尺度（Sf=fc/u∞）下的小波能量；Cw為小波變換的反演條件；W＇（ f ）為 W（t）的Fourier變換。根據(jù)泰勒凍結(jié)假設(shè)，可以基于足夠采樣時間的高分辨率時間信號得出波數(shù)譜：

式中：k為對應(yīng)于波長λ的波數(shù)；（y）為當(dāng)?shù)仄骄俣?。從時間域轉(zhuǎn)化至空間域后，波數(shù)譜E（k）就難以反映小波數(shù)低頻脈動的實際強(qiáng)度，而預(yù)乘能譜kE（k）為單位長度上的平均脈動強(qiáng)度，可以避免按波長λ積分所造成的偏差。

圖5的無量綱化預(yù)乘能譜反映了不同y/c、不同λ/c下的湍渦實際分布情況。與無控工況相比，在柔性尾緣工況下，y/c=0.05～0.40范圍內(nèi)各能級的分離渦都向下移動，而其他2種工況下則沒有誘導(dǎo)前緣剪切層下移。在尾緣y/c=–0.10附近，各材料尾緣的擾動效果各不相同：無控工況下，翼尖影響下的尾緣分離渦強(qiáng)度高，波長在λ/c=0.06～2.64之間分布范圍很廣；彈性尾緣通過顫振吸收了深紅色高強(qiáng)度渦，但由于顫振頻率較高，產(chǎn)生了大量高頻湍渦，頻率尺度的分布仍然很廣；柔性尾緣可以在各個相位以不同姿態(tài)利用鋸齒形有效調(diào)整旋渦的尺度分布，不僅高強(qiáng)度區(qū)域消失，旋渦范圍也變細(xì)變窄并向右下方傾斜，這表明柔性鋸齒可以有效消除分離區(qū)大量的高頻湍渦，促進(jìn)其相互融合，僅保留少量低強(qiáng)度的大尺度旋渦，尺度范圍變?yōu)棣?c=0.24～2.16，與無控工況相比縮短了近26%。

圖5（a）的y/c=0處有一黃色區(qū)域，前緣和尾緣剪切層在此交匯碰撞；而圖5（b）中，柔性鋸齒形尾緣消除了交匯區(qū)y/c=0處激烈的動量交換，原因在于柔性材料可以通過調(diào)整姿態(tài)將低頻大尺度擾動向y軸正方向傳播，使得兩剪切層相互靠近、平緩交匯。

圖5 不同工況下的無量綱預(yù)乘能譜Fig.5 Dimensionless pre-multiplied energy spectra under different working conditions

3.2 擾動源附近不同尺度旋渦的分布狀態(tài)

通過Fourier頻譜分析，可以得出尾緣剪切層脈動中心處不穩(wěn)定渦的頻率尺度Sf集中于0.10～1.00之間。對該測點處的脈動速度進(jìn)行小波變換，結(jié)果如圖6所示，圖中紅藍(lán)色塊和條帶實時反映了各尺度旋渦的摻混和破碎過程。從圖6（a）～（c）可以看出：各種材料的尾緣對其附近湍動能的吸收越來越好，柔性鋸齒消除了主頻率區(qū)間內(nèi)的高強(qiáng)度湍渦，且旋渦之間動量交換變得緩慢；同時，速度場狀態(tài)也與壓力場和氣動噪聲的生成和傳播密不可分[10]，說明柔性鋸齒可以減弱尾緣局部脫落渦包內(nèi)大量小尺度湍渦耗散時帶來的四極子噪聲。

圖6 尾緣附近小波系數(shù)云圖Fig.6 Contour of wavelet coefficient near trailing edge

根據(jù)小波分解的能量最大法則，在湍動能峰值處取得分離區(qū)對應(yīng)的頻率尺度。圖7中柔性尾緣（紅色曲線）的能量峰值下降近40%，尾緣分離區(qū)對應(yīng)的頻率尺度Sf從0.89降至0.44，說明柔性尾緣大量吸收了附近流場的能量，生成了低強(qiáng)度的低頻擾流渦，其附近較高頻率的噪聲得到了減弱。

圖7 不同頻率尺度小波能量分布圖Fig.7 Wavelet energy distribution at different scales

3.3 不穩(wěn)定性擾動對前緣剪切層的影響

3.3.1 擾流渦的傳播和不穩(wěn)定性

圖8給出了平坦因子Ff在法向上的分布，表征了脈動信號的間歇性。在前緣剪切層的脈動中心y/c=0.20 處，湍流度（u＇rms/u∞）高至 0.24，平坦因子卻低至2，說明前緣剪切層脈動中心處為高湍流度、湍流–非湍流比率低的脈動信號，這是由于測點距離前緣分離點較遠(yuǎn)，距離尾緣剪切層的分離泡較近。如圖9所示，旋渦在前緣不斷產(chǎn)生、脫落、傳播、回流，前一個旋渦連接并卷起后一個旋渦，這些相干脫落結(jié)構(gòu)在各種大迎角的分離實驗或仿真結(jié)果中都得到了證明[11,13]；同時，它們也與噪聲息息相關(guān)[18-20]，相鄰2個旋渦通過熱線風(fēng)速儀探針時，中間會含有大量小振幅隨機(jī)湍渦作為脫落渦包相干結(jié)構(gòu)的連接部分，表現(xiàn)為非湍流信號也被熱線風(fēng)速儀記錄下來，為擾流渦作用的絕對不穩(wěn)定性提供了條件。

圖8 平坦因子在法向上的分布Fig.8 Flat factor distribution in normal direction

圖9 前緣和尾緣剪切層旋渦脫落規(guī)律Fig.9 Vortex shedding law of leading edge and trailing edge shear layer

從圖8還可看到，在2個剪切層之間的交匯區(qū)域，其他3種工況下，平坦因子都維持在3.00附近，只有柔性尾緣的平坦因子在y/c=0.15處降至2.50（原因在于其包含了傳播中的擾動信號，湍流成分較高），說明尾緣不斷生成的擾動壽命較長、傳播距離較遠(yuǎn)，在非定常湍流剪切層中沿y軸正方向持續(xù)存在，表現(xiàn)為擾動的絕對不穩(wěn)定性，在y/c=0.15處開始與外層分離渦發(fā)生有效摻混和破碎后，使得前緣剪切層湍流成分更低，從而誘導(dǎo)前緣剪切層脈動中心下移。

圖10的無量綱功率譜密度圖給出了前緣剪切層受到擾動后在頻域上的旋渦分布情況，也間接表明了尾緣擾動對前緣剪切層噪聲的影響[10]。不穩(wěn)定分離渦的主要分布區(qū)間同樣為Sf=0.10～1.00，高頻峰值降低12%，低頻率峰值消失并降低了20%；在0.15～0.40帶寬內(nèi)，分離渦“平滑”效果顯著，低頻旋渦脫落產(chǎn)生的偶極子風(fēng)噪得到有效抑制，這種低頻偶極子噪聲，正是二維翼型上表面流動分離噪聲的主要來源[10,18-19]，這與各種柔性材料[20]、鋸齒狀旋渦發(fā)生器[17]的降噪實驗及仿真結(jié)論吻合。

圖10 無量綱功率譜密度圖Fig.10 Dimensionless power spectral density diagram

通過小波變換對不穩(wěn)定性旋渦的擾流結(jié)果進(jìn)行如圖11所示的“顯微”觀察。無控工況下，云圖由大中小3種“倒U”結(jié)構(gòu)融合交錯形成，其連接部分對應(yīng)的頻率尺度Sf分別為0.10、0.40和0.90。在時間軸上，從左到右每一個“倒U”結(jié)構(gòu)表示：高頻旋渦（U形腳）不斷融合，形成高強(qiáng)度的低頻旋渦（連接部分），接著自發(fā)破碎為高頻湍渦（U形腳），最后耗散消失。小型結(jié)構(gòu)充當(dāng)更大型結(jié)構(gòu)的U形腳，最終大型“倒U”結(jié)構(gòu)的連接部分將所有結(jié)構(gòu)包含起來，形成內(nèi)部激烈融合和破碎的高強(qiáng)度分離區(qū)渦包結(jié)構(gòu)。

圖11 前緣剪切層子波系數(shù)云圖Fig.11 Contour of wavelet coefficient at leading edge shear layer

加裝柔性尾緣后，僅保留了Sf=0.90的U形腳結(jié)構(gòu)，且強(qiáng)度更低、高度更矮，“倒U”結(jié)構(gòu)的連接部分在不穩(wěn)定性擾流渦的摻混下消失，大型分離渦包破碎消失，其內(nèi)部動量交換激烈的旋渦被摻混為低強(qiáng)度低活性的小渦。

3.3.2 多頻率尺度脫落渦包的相干結(jié)構(gòu)提取

要建立三個一票否決制度。一是對擬引進(jìn)的思想政治課教師，非黨員的一票否決，不予聘用。二是對在崗的思想政治課教師政治素質(zhì)出現(xiàn)嚴(yán)重問題的實行一票否決，及時轉(zhuǎn)崗或解聘。三是對政治素質(zhì)有問題的思想政治課教師在評職評優(yōu)中一票否決。

通過圖8、9的間歇性分析可知，與尾緣測點距離翼尖分離泡較近不同，前緣剪切層測點可以測量到旋渦持續(xù)脫落的整個過程。式（9）中的表示平均速度，脈動速度信號u＇中包含了相鄰渦包相干結(jié)構(gòu)之間的連接結(jié)構(gòu)，表現(xiàn)為大量的隨機(jī)湍渦，難以直接反映旋渦真實脫落形態(tài)，需要利用檢測函數(shù)從中提取出脫落渦的相干結(jié)構(gòu)速度信號u＇＇，濾除隨機(jī)湍渦速度信號對分離區(qū)域的不確定影響。

瞬時強(qiáng)度因子I（a,b）同時在時域、頻域表示了湍流脈動的間歇性，反映了湍流與非湍流的過渡狀態(tài)，旋渦持續(xù)脫落對應(yīng)的相干結(jié)構(gòu)得以被提取出來。

瞬時強(qiáng)度因子決定了平坦因子與3的關(guān)系（是否偏離正態(tài)分布）[21]：F（a）＜3，說明該尺度湍渦是一種隨機(jī)結(jié)構(gòu)；F（a）＞3，則說明該湍渦結(jié)構(gòu)具有大幅值的樣本確定性，是該位置渦包的重要組成部分。定義檢測函數(shù)D（t）如下：

式中，小波周期T（a）可由重構(gòu)后的各頻率尺度脈動信號進(jìn)行自相關(guān)分析后得出，其中門限值L[21]采用如圖12所示的迭代算法確定。

圖12 提取相干結(jié)構(gòu)的迭代算法Fig.12 Iterative algorithm for extracting coherent structures

以無控工況下前緣剪切層脈動中心為例，提取2個相鄰頻率尺度下的相干脫落結(jié)構(gòu)，如圖13所示。圖中，每個紅色標(biāo)記處都包含若干次相干結(jié)構(gòu)，它們反映了渦包依次脫落的主體結(jié)構(gòu)，在時間軸上從左至右存在激發(fā)關(guān)系，相互促進(jìn)、交替出現(xiàn)，反映了圖11中“倒U”結(jié)構(gòu)的融合破碎過程。

圖13 不同頻率尺度相干結(jié)構(gòu)之間的激發(fā)關(guān)系Fig.13 Stimulation among coherent structures of different scales

從圖10可以直觀看出，3種工況下前緣剪切層湍動能均集中于Sf=0.50處，該頻率尺度渦包為分離渦脫落的主要載體，可將其相干結(jié)構(gòu)u＇＇視為脈動信號 u＇的載波[22]，通過多個 m（t）函數(shù)進(jìn)行頻率調(diào)制，簡化為一個函數(shù)，調(diào)制得到ω0、ω0±ωm三種信號，并不影響推導(dǎo)結(jié)果：

式中：A表示該相干結(jié)構(gòu)的權(quán)后幅值比；φ0表示該結(jié)構(gòu)誘導(dǎo)分離渦的相位延時；B表示該結(jié)構(gòu)和頻率調(diào)制的權(quán)重比值，實際反映了該結(jié)構(gòu)對分離的作用大小。

通過計算u＇、u＇＇的互相關(guān)函數(shù)，消去幅值比A和U＇＇。當(dāng)采樣時間足夠長，即T趨于無窮大時，一階三角函數(shù)的積分項均化為0，得到R（Δt）的峰值位置Δt， Δt即 為相位延時φ0，峰值則反映了權(quán)重比值B。

仿真結(jié)果表明：權(quán)重比值B越大，則Rmax越大，采樣點數(shù)N0=262 144滿足式（18）“T趨于無窮大”的推導(dǎo)條件。加裝柔性尾緣后R從30.7%降至26.6%，式（19）對應(yīng)的B降低了14.5%，載波相對于調(diào)制波的占比減小。

提取出的相干結(jié)構(gòu)經(jīng)相位平均[23]后，可以反映各頻率尺度渦包在正負(fù)流向上的波形、幅值和周期變化：

式中：發(fā)生頻率f0表示單位時間內(nèi)某頻率尺度Sf區(qū)間內(nèi)脈動中相干結(jié)構(gòu)出現(xiàn)的次數(shù)，N為迭代算法得出的總次數(shù)，采樣時間T0約為52 s。

相干結(jié)構(gòu)發(fā)生頻率直觀表明了前后相鄰兩渦包傳播（沿流向或回流方向）的效率，其相位平均波形可以真實反映出導(dǎo)致分離的主體結(jié)構(gòu)。

圖14（a）和（b）為低頻相干結(jié)構(gòu)的相位平均波形，從圖中可以發(fā)現(xiàn)代表柔性尾緣的紅色曲線周期縮短了8%，說明低頻帶寬內(nèi)的分離渦包明顯破碎。“倒草帽”波形表示逆流向的相干結(jié)構(gòu)，3條曲線區(qū)別不大，說明分離中產(chǎn)生的回流現(xiàn)象仍然存在。“草帽”波形表示順流向的相干結(jié)構(gòu)，加裝控制后低頻和高頻結(jié)構(gòu)的線形近乎水平，紅色曲線本應(yīng)在半周期處出現(xiàn)的“帽尖”消失，衰減了80%左右，說明順流向相干結(jié)構(gòu)激發(fā)的模式被完全改變，柔性鋸齒在尾緣卷起的擾動顯著抑制了前緣剪切層旋渦脫落后順流傳播的過程，如圖15所示。

圖14 不同頻率尺度下相干結(jié)構(gòu)的無量綱相位平均圖Fig.14 Dimensionless phase average diagram of coherent structures at different scales

圖15 柔性鋸齒形尾緣擾流示意圖Fig.15 Schematic figure of flexible serrated trailing edge

在鋸齒形尾緣工況與無控工況下，將3種材料的前緣剪切層脈動中心處各頻率尺度旋渦發(fā)生頻率的變化率進(jìn)行對比，如表1所示?？梢钥闯觯瑑H柔性尾緣工況在Sf=0.11～14.20幾乎全頻率段上的衰減都相當(dāng)可觀，特別是在2個主頻率段0.22～0.44、0.44～0.89上分別衰減了54%和40%，在所有頻段中衰減率最高，說明柔性尾緣不僅降低了相干結(jié)構(gòu)的幅值，還顯著抑制了其發(fā)生的頻率（即渦包脫落的速度）。

表1 不同頻率尺度相干結(jié)構(gòu)的發(fā)生頻率變化率Table 1 Change rates of frequency of different scale coherent structures compared with no control condition

4 結(jié) 論

本文比較了剛性、彈性、柔性鋸齒形尾緣對分離剪切層的擾動，其中柔性材料具有較為優(yōu)秀的控制和降噪效果。

1）柔性材料充分吸收了本地湍流能量用于自適應(yīng)的隨流變形擺動，消除了尾緣附近的高頻湍渦，使得兩剪切層相互靠近、平緩交匯。

2）從鋸齒形尾緣卷起的擾動表現(xiàn)出絕對不穩(wěn)定性，傳播至分離區(qū)上邊界并使其下移，破碎了大型分離渦包并與其摻混為低強(qiáng)度、低活性的小渦。

3）柔性變形產(chǎn)生的擾流渦顯著減少了分離區(qū)相干結(jié)構(gòu)的發(fā)生，有效抑制了前緣剪切層旋渦脫落后的傳播擴(kuò)散過程。