王洪濤 石禮偉 李艷

(中國礦業(yè)大學(xué)物理科學(xué)與技術(shù)學(xué)院 江蘇 徐州 221116)

大學(xué)物理課程是本科教育階段的一門重要的公共基礎(chǔ)課程，是“新工科”建設(shè)中強調(diào)的“厚基礎(chǔ)”中的重要組成部分．而物理學(xué)內(nèi)容是由對現(xiàn)實問題的分解、簡化、抽象概括出來的，因此物理學(xué)知識在大多學(xué)生眼中是抽象的、不易理解的，而借助計算機的模擬仿真功能把抽象的物理規(guī)律直觀化、形象化、生動化，對教學(xué)效果的提升有重要的輔助作用[1]．目前有很多方便的繪圖或仿真工具軟件可以把抽象的理論轉(zhuǎn)化為直觀的圖形或動畫，比如Matlab[2]，Gnuplot，等等，但是這些軟件有一個共同特點就是需要學(xué)習(xí)專用的程序代碼，不易上手．GeoGebra是一款包含了幾何、代數(shù)、表格、圖形、統(tǒng)計和微積分等功能的自由的跨平臺的動態(tài)數(shù)學(xué)軟件[3]，不僅可以方便地通過鼠標(biāo)點擊進行簡單的幾何繪圖,也可以通過代數(shù)及指令輸入精確繪制復(fù)雜的圖形，而且還能夠方便地通過變量滑動條實現(xiàn)2D&3D圖形的動態(tài)變化演示． 目前GeoGebra動態(tài)繪圖已經(jīng)在初、高中及大學(xué)物理教學(xué)中得到了一定的應(yīng)用[4～6]，在物理教學(xué)過程中引入GeoGebra則可以通過直觀的圖形來展示抽象的物理過程及規(guī)律，加深學(xué)生對知識點的理解，在課外研討環(huán)節(jié)作為繪圖工具推薦給學(xué)生可以提升學(xué)生對物理知識的探索興趣，進一步激發(fā)其學(xué)習(xí)的主觀能動性．

1 雙縫干涉光強分布

楊氏雙縫干涉是大學(xué)物理波動光學(xué)的一個重要內(nèi)容，是通過分波陣面方法實現(xiàn)普通光的干涉的典型例子．教學(xué)中多采用點光源置于雙縫中垂線上，穿過狹縫光線沿小角度干涉的近似條件建立光程差關(guān)系，進而得到明暗相間的等間距條紋，條紋分布與雙縫寬度、縫屏間距、入射波長有關(guān)的結(jié)論．楊氏雙縫干涉中的點光源是一個理想概念，而且理論推導(dǎo)出的部分結(jié)論是在小角度近似條件下成立的，因此在實際干涉過程中理論結(jié)論和實驗結(jié)論之間存在差異，這個差異如果沒有被強調(diào)指出很容易給學(xué)生造成誤解．

如圖1所示， 把楊氏雙縫干涉的點光源替換為一束平行光且與水平方向成θ角方向斜入射到狹縫A和B上，在雙縫后相距L處的干涉屏上形成干涉光強的分布圖樣，干涉屏上P點的光強取決于兩束光的光程差．

圖1 雙縫干涉示意圖

圖中BC是垂直于入射光的線段，根據(jù)惠更斯原理可知，B，C兩點具有相同的相位．設(shè)入射光的振動方程為

x=Acos(ωt+φ0)

(1)

根據(jù)光的傳播規(guī)律，當(dāng)兩束光分別經(jīng)過A和B兩條狹縫傳播到P點時，在P點的振動方程分別可以表示為

(2)

(3)

根據(jù)疊加原理，P點合振動的振動方程可以表示為

(4)

(5)

2 GeoGebra動態(tài)繪圖實現(xiàn)

干涉屏上任一點P的光強大小根據(jù)式(5)可知與入射光波長λ，雙縫間距d=AB，縫屏間距L及入射平行光的方向角θ均有關(guān)．并且在干涉屏上不同點的光強不同，所以光強分布還同時與干涉屏上的位置有關(guān)．為了能夠?qū)崿F(xiàn)全參數(shù)可調(diào)，我們首先需要設(shè)定5個可調(diào)參數(shù)，即在GeoGebra中建立5個滑動條，考慮到可見光波長的范圍及干涉效果的區(qū)分度各參數(shù)的取值按照表1進行設(shè)置．

表1 滑動條參數(shù)設(shè)置

為了繪圖輸入數(shù)據(jù)方便，下述繪圖過程中所輸入的長度及坐標(biāo)單位均為10-4m．

輸入Segment((-0.5,0),(0.5,0))建立雙縫位置屏；

輸入C=(-0.5,L)，D=(0.5,L)，Segment(C,D)，建立可調(diào)位置干涉屏；

輸入E=(P,L)在干涉屏上建立干涉點，其坐標(biāo)與P和L關(guān)聯(lián)；

輸入Segment(A,E)，Segment(B,E)畫出兩條干涉光線；

輸入Segment((0,0),(0,L+0.3))作輔助虛線Oy;

輸入Angle(J,B,F) 標(biāo)注入射角大小;

為了顯示W(wǎng)點在不同位置上的光強大小，勾選W點屬性中的“顯示蹤跡”．繪制的圖像如圖2所示.

圖2 全參數(shù)可調(diào)的雙縫干涉光強分布繪圖

3 各參數(shù)對光強分布的影響

圖3 縫屏間距對干涉光強分布的影響

由演示結(jié)果還可以觀察到當(dāng)L=1.5時，條紋間距基本上相等，而當(dāng)L=0.5時，條紋間距出現(xiàn)了很明顯的中間密集兩邊稀疏的特征．大多教材中只是給出了干涉條紋等間距分布的結(jié)論，而較少提及該條紋間距不均勻分布的特征，原因就在于教材上為了簡化計算采用了小角度近似，條紋等間距分布的結(jié)論也只在干涉角度很小的情況下成立．而我們采用GeoGebra繪圖時沒有進行簡化近似，所以得到的結(jié)論是嚴(yán)格的．

同樣的，由GeoGebra繪制的動態(tài)圖還可以對比以不同傾角入射的平行光通過雙縫后的干涉光強分布．如圖4所示，先后選擇θ=0(垂直入射)和θ=60°(斜入射)進行繪圖并進行對比．結(jié)果顯示兩種情況下的干涉光強分布圖通過橫向平移可以完全重合，當(dāng)入射光的傾角變化時干涉條紋間距不變只是在屏幕上進行了平移，這與理論推導(dǎo)結(jié)果一致．平行光傾斜入射在單縫衍射及光柵衍射中都有所涉及，因此也可以通過GeoGebra動態(tài)繪圖演示衍射條紋隨入射傾角的變化而變化． 由雙縫干涉理論可知，條紋間距正比于入射光的波長，圖5繪制了垂直入射時波長分別為λ=400 nm和λ=600 nm情況下的光強分布的對比圖，由圖可以明顯看出此兩種情況下對應(yīng)的干涉條紋的條紋間距之比恰好為2∶3．

圖4 入射光傾角對干涉光強分布的影響

圖5 入射光波長對干涉光強分布的影響

條紋寬度與雙縫間距成反比的結(jié)論則可以通過對比圖3～圖5中波長λ=8，縫屏間距L=1.0，雙縫間距d分別為0.04，0.08和0.12的3種情況，容易看出，在相同的長度范圍CD內(nèi)產(chǎn)生的條紋個數(shù)隨著d的增加而增加，即條紋寬度反比于雙縫間距．

此方法繪制的干涉光強分布圖由于全參數(shù)可調(diào)，便于對單一或協(xié)同的參量變化對干涉結(jié)果的影響進行動態(tài)觀察，并且不必為了簡化計算過程而進行近似處理，可以方便地得到雙縫干涉的真正的、準(zhǔn)確的、直觀的光強分布圖示．這樣一幅全參數(shù)可調(diào)動態(tài)圖基本上囊括了雙縫干涉教學(xué)中的所有知識點，具有較強的示范作用，并且該方法可以在大學(xué)物理教學(xué)中進行拓展應(yīng)用，能夠極大程度上使相關(guān)知識點的講授及學(xué)習(xí)一體化、動態(tài)化．并且GeoGebra繪圖過程簡單直觀，不像Matlab，Mathmatics等專業(yè)的程序繪圖軟件需要額外學(xué)習(xí)程序語言才能完成相應(yīng)的任務(wù)，在教學(xué)實踐及學(xué)生課下自主探索過程中具有很高的可執(zhí)行性．

4 總結(jié)

本文以波動光學(xué)中的雙縫干涉為例，采用動態(tài)數(shù)學(xué)繪圖工具GeoGebra進行了全參數(shù)可調(diào)的動態(tài)繪圖演示，使學(xué)生能夠直觀地觀察到入射角、波長、雙縫間距、縫屏間距等參數(shù)對雙縫干涉光強分布的影響，使學(xué)生能夠生動直觀地理解雙縫干涉這一教學(xué)內(nèi)容．而且也給他們提供了一種簡單易用的采用動態(tài)作圖方法理解抽象物理規(guī)律的可行方法. 此方法不需要專業(yè)的程序語言，而且不用為了簡化計算而引入近似模型，能夠準(zhǔn)確、生動地展示物理結(jié)果，值得在大學(xué)物理教學(xué)及學(xué)習(xí)中進行推廣和應(yīng)用.