劉桂林，張忠揚(yáng)，席 曦，東為富，陳國慶，朱華新

(1.江南大學(xué)理學(xué)院，無錫 214122；2.江南大學(xué)化學(xué)與材料工程學(xué)院，無錫 214122；3.光響應(yīng)功能分子材料國際聯(lián)合研究中心，無錫 214122；4.浙江大學(xué)海洋學(xué)院，杭州 310058)

1 引 言

有機(jī)金屬雜化鈣鈦礦太陽能電池已經(jīng)吸引了科學(xué)界廣泛的研究熱情。正是由于其柔性、高效及低成本等特點(diǎn)，鈣鈦礦太陽能電池的發(fā)展十分迅猛[1-12]。由Graetzel教授等[13]引入高效電池器件結(jié)構(gòu)以來，鈣鈦礦太陽能電池的研究方法便層出不窮。總的來說，這些研究內(nèi)容主要基于三個出發(fā)點(diǎn)：(1)光吸收與電子激發(fā)；(2)載流子解離與輸運(yùn)；(3)電荷的抽取與收集。上述三點(diǎn)描述了鈣鈦礦太陽電池從光子吸收到電荷輸出的基本過程。為了進(jìn)一步提高鈣鈦礦太陽能電池的效率，很多科學(xué)研究都耗費(fèi)在厚度或結(jié)構(gòu)的優(yōu)化中。然而，鈣鈦礦太陽能電池的發(fā)展體系仍不完備，許多理論仍有待總結(jié)。其中，各層的厚度優(yōu)化就是一個非常值得研究的課題。目前，在該課題中的研究成果仍主要來自實(shí)驗(yàn)研究，而對其進(jìn)行的計(jì)算研究仍然缺乏。本文從自由載流子的角度出發(fā)，研究鈣鈦礦太陽能電池的厚度組合。利用有效載流子最大值的分析結(jié)果，大致推斷鈣鈦礦太陽電池的最優(yōu)厚度，從而有效地減少相應(yīng)的實(shí)驗(yàn)投入，提高實(shí)驗(yàn)效率。

2 模型建立

有效能流密度“S”是光強(qiáng)為I的光波入射至某一截面時(shí)的光子能量[15]，

(1)

其中ε0為真空中的介電常數(shù)，c為光速，n是介質(zhì)的折射率。對于非鐵磁性材料來說，光強(qiáng)大小通常與電場強(qiáng)度的平方成正比(I= |E|2)。

當(dāng)光束以能流密度S入射到材料表面時(shí)，其單位截面的平均能量密度為

(2)

其中，λ為特定光波的波長，κ為材料的消光系數(shù)。

所以，單位面積中每秒的光子吸收率可以被進(jìn)一步描述成

(3)

其中h為普朗克常量。

將πε0/h整理為常數(shù)C，則公式(3)可被簡化為

P=CκnI

(4)

假設(shè)所有光子在吸收后都能夠產(chǎn)生光生電子，則器件的量子效率將接近100%[14]。假設(shè)單位面積單位時(shí)間內(nèi)的載流子產(chǎn)率為g，則公式(4)可近似認(rèn)為

g=P=CκnI

(5)

在公式(5)中描述的載流子產(chǎn)率為單位時(shí)間內(nèi)單位面積中的光生電子產(chǎn)率。很顯然，產(chǎn)率g依賴于入射光強(qiáng)(I)，而根據(jù)菲涅爾反射原理[14]，材料的折射率(κ,n)可以調(diào)制不同厚度的光場強(qiáng)度；同時(shí)，光場強(qiáng)度的分布也依賴于入射光波的波長。根據(jù)上述限定，公式(5)可寫成與折射率和波長相關(guān)的函數(shù)

(6)

其中，在第j層中，gλ,j(x)代表特定位置x處吸收光子(光子波長為λ)的載流子產(chǎn)率。

公式(6)中可以看出，有效載流子產(chǎn)率與材料的吸收相關(guān)性很高，因此后續(xù)的討論僅包括活性層及電荷傳輸層。對于玻璃襯基等非吸收類介質(zhì)，由于材料的吸收系數(shù)較小，所以受激發(fā)的電子轉(zhuǎn)換成載流子的概率極低，通常認(rèn)為在非吸收介質(zhì)中的載流子產(chǎn)率gλ,j(x)≡0，文章后續(xù)也不再對非吸收類介質(zhì)進(jìn)行討論。

在實(shí)際情況中，陽光入射到鈣鈦礦電池表面后，由于各層厚度不同進(jìn)而導(dǎo)致不同波長的光子產(chǎn)生一定的分布變化。所以，入射到活性層中的光子需要考慮玻璃襯基及前透光層對入射光子的調(diào)制作用，所以公式(6)將被進(jìn)一步改寫成

(7)

其中，Φλ是波長為λ的光子在AM 1.5G(1000 W/m2)條件下的光子流密度，Tλ是襯基的透過率。

基于不同波長的響應(yīng)情況，所以在某一特定波段([λ1,λ2])鈣鈦礦太陽能電池的載流子產(chǎn)率可以被描述為

(8)

這里需要指出，并不是所有的電荷都能夠被電極收集而對外輸出。由于鈣鈦礦太陽電池內(nèi)部存在復(fù)合缺陷，一部分載流子會被缺陷態(tài)束縛無法到達(dá)電極；另一方面，載流子吸收光能激發(fā)后需要克服內(nèi)建電場做功到達(dá)電極，若吸收的能量小于電勢能，這一部分載流子同樣無法到達(dá)電極表面，形成有效載流子。我們認(rèn)為這一部分能夠到達(dá)電極表面輸出供電的載流子是鈣鈦礦太陽電池中的有效載流子。隨后將電池的模型構(gòu)建成常見的P型/本征型/N型(PIN)結(jié)構(gòu)。有效載流子的模型便可根據(jù)器件的厚度方向進(jìn)一步描述為

(9)

在反式器件中，通常光子從空穴傳輸層(Hole transport layer, HTL)表面入射,x是器件中沿厚度維度方向的位置。dD,dA是器件中空穴傳輸層與電子傳輸層(Electron transport layer, ETL)的厚度。LD,LA是產(chǎn)生的不同電性的載流子在空穴與電子傳輸層中的自由擴(kuò)散長度。

在公式(9)中，有效載流子產(chǎn)率與器件內(nèi)部的光強(qiáng)分布|Eλ,j(x)|2直接相關(guān)。這其中，光通量Φλ與透過率Tλ控制活性層內(nèi)的光場分布，不同功能層的吸收特性κλ,j對載流子的產(chǎn)率起重要的貢獻(xiàn)作用?？紤]到上述的缺陷與載流子自由程的問題，將公式(9)總結(jié)成下列四種情況：

(10)

根據(jù)公式(10)，有效載流子產(chǎn)率與空穴傳輸層及電子傳輸層的厚度直接相關(guān)。當(dāng)載流子增益處于最大值的時(shí)候，顯然電極收集的電子數(shù)量最多，這也就意味著器件的光電轉(zhuǎn)換效率最優(yōu)。因此，對公式(9)進(jìn)行系統(tǒng)求解便可以求得該體系下的鈣鈦礦太陽電池的最佳厚度組合。

3 結(jié)果與討論

由于電磁波是一種正弦波，所以在入射進(jìn)單一膜層中的光波振幅可以利用折射率與膜厚進(jìn)行調(diào)制。當(dāng)光波被折射或投射進(jìn)下一膜層時(shí)(圖1(a))，其光學(xué)傳輸矩陣可表示為

(11)

若光波入射進(jìn)第m層(圖1(b))，則光波在該層的光學(xué)傳輸矩陣為

(12)

圖1 (a)描述光學(xué)傳輸矩陣跨越膜層的邊界情況；(b)展示的是單一膜層內(nèi)的光學(xué)傳輸矩陣Fig.1 (a) Describes the optical transmission at the interface of two films; (b) shows the optical transmission inside of a film

由于金屬對光具有強(qiáng)反射與吸收，因此可以認(rèn)為金屬電極的背表面強(qiáng)度為0。這樣便可以對光學(xué)傳輸矩陣進(jìn)行初始化設(shè)定。所以前表面的光強(qiáng)分布變化從金屬電極向ITO導(dǎo)電玻璃處的疊加：

(13)

鈣鈦礦太陽電池內(nèi)部的光場分布由公式(10)～(13)共同決定。在這里將分布方程引入公式(9)，便可以得到有效載流子產(chǎn)率的最優(yōu)模型。隨后，以甲胺鉛碘(Methylammonium Lead (II) Iodine, MAPbI3)為活性層，文章計(jì)算了結(jié)構(gòu)為玻璃襯基/ITO/PEDOT∶PSS/MAPbI3/PC61BM/Ag器件結(jié)構(gòu)的有效載流子產(chǎn)生速率。根據(jù)活性層的吸收特性，光波段選取300～800 nm波段[18]。材料的折射率與消光系數(shù)利用橢偏儀測定，結(jié)果如圖2所示。

圖2 材料的復(fù)折射率Fig.2 Complex refractive indices of the materials

圖3 玻璃襯基在AM1.5G能流密度條件下的投射光譜。光子流密度參考標(biāo)準(zhǔn)數(shù)據(jù)，大小為4.3243×1014 (cm2·s)-1，這一標(biāo)準(zhǔn)參照“IEC 60904-3: 2008, ASTM G-173-03 global”Fig.3 The transmissivity spectrum of the glass substrate and the photon flux density of AM 1.5 G. The photon flux density at each wavelength was related to the standard data, 4.3243×1014 (cm2·s)-1, from “IEC 60904-3: 2008, ASTM G-173-03 global”

玻璃襯基的投射光譜利用AM 1.5G條件下的能流密度進(jìn)行求解，結(jié)果如圖3所示。其中透射截面Φλ是一相對值，這一結(jié)果是基于全球標(biāo)準(zhǔn)“IEC 60904-3: 3009, ASTM G173-03 global”的基礎(chǔ)上根據(jù)公式(5)計(jì)算而來。

有效載流子產(chǎn)率的計(jì)算結(jié)果如圖4所示。從圖4中可以看出，有效載流子的產(chǎn)率隨著厚度的變化產(chǎn)生顯著的差異。從圖中可以看出，當(dāng)活性層厚度一定時(shí)，傳輸層的厚度對有效載流子幾乎沒有影響，有效載流子的衰減變化不大。另一方面，當(dāng)活性層厚度變化時(shí)，有效載流子的產(chǎn)率變化明顯：(1)當(dāng)厚度較薄時(shí)，由于活性層吸光強(qiáng)度不夠?qū)е鹿馍娮拥漠a(chǎn)率較低；(2)若厚度較厚，由于三維材料內(nèi)的晶界與體相復(fù)合逐漸積累，因此載流子很難達(dá)到傳輸層界面，使得有效載流子產(chǎn)率隨厚度的增加而減小。綜上所述，材料的各層優(yōu)化存在最優(yōu)值。根據(jù)圖4可以看出當(dāng)空穴傳輸層與電子傳輸層厚度為55/40 nm時(shí)，器件的效率最優(yōu)。

圖4 空穴傳輸層與電子傳輸層分別同活性層之間的有效載流子產(chǎn)率Fig.4 Relation between generation rate of effective carriers/thickness of HTL and ETL

4 結(jié) 論

本文利用光學(xué)傳輸矩陣研究了鈣鈦礦太陽電池中有效載流子的產(chǎn)率問題。利用材料的折射率與消光系數(shù)模擬材料中光電子的自由擴(kuò)散情況。研究發(fā)現(xiàn)，雖然鈣鈦礦層的厚度對鈣鈦礦太陽電池開路電壓的提升有明顯的幫助，但鈣鈦礦活性層的厚度并不能無限增加，這主要是由于活性層內(nèi)的體相復(fù)合與晶界會隨著厚度的增加而增加，而復(fù)合中心的增加會導(dǎo)致載流子的復(fù)合，這會降低電極收集有效載流子的概率，進(jìn)而減小鈣鈦礦太陽電池的短路電流密度與填充因子。根據(jù)擬合結(jié)果，文章認(rèn)為對于反式鈣鈦礦太陽電池來說，器件的最優(yōu)厚度組合應(yīng)該維持在ITO(220 nm)/HTL (55 nm)/active layer (80 nm)/ETL(40 nm)/Ag(100 nm)的范圍附近。本文的研究結(jié)果能夠?yàn)楹罄m(xù)實(shí)驗(yàn)提供一定的幫助，可以有效地縮短實(shí)驗(yàn)進(jìn)程，減少厚度優(yōu)化過程中的材料、人員與時(shí)間成本，為鈣鈦礦太陽電池的發(fā)展提供了一定的基礎(chǔ)性指導(dǎo)。