楊秀德，張遠(yuǎn)強(qiáng)

（1.遵義師范學(xué)院物理與電子科學(xué)學(xué)院，貴州遵義563006；2.西南大學(xué)材料與能源學(xué)部，重慶400715）

1 S矩陣元展開(kāi)過(guò)程

在上式中將矩陣元的顏色指標(biāo)進(jìn)行收縮后，利用Fierz恒等式

將強(qiáng)子矩陣元展開(kāi)，因?yàn)檠芯康哪B(tài)為矢量介子，所以其中有貢獻(xiàn)的部分為四項(xiàng)。對(duì)于初態(tài)粒子的矩陣元我們采用非相對(duì)論下的零點(diǎn)波函進(jìn)行處理，對(duì)于末態(tài)矢量介子采用強(qiáng)子矩陣元不同twist光錐分布振幅展開(kāi)。但是，強(qiáng)子矩陣元的分布振幅展開(kāi)在一般共形場(chǎng)論下有分母項(xiàng)和，不能對(duì)它像贗標(biāo)介子一樣進(jìn)行處理[1]，因此需要對(duì)矢量介子的強(qiáng)子矩陣元光錐分布振幅進(jìn)行重新研究。

2 分布振幅

首先要介紹幾個(gè)類光錐矢量，它們是由介子四動(dòng)量P和介子極化矢量構(gòu)成的P和x。在P和z→x的情況滿足以下關(guān)系[2]

在這個(gè)基礎(chǔ)上來(lái)展開(kāi)矢量介子強(qiáng)子矩陣元的分布振幅。我們以矩陣元關(guān)于Fierz恒等式展開(kāi)后得到的項(xiàng)矩陣元為例來(lái)說(shuō)明如何重新處理矢量介子強(qiáng)子矩陣元的分布振幅。根據(jù)文獻(xiàn)[2]可以給出這部分一般共形場(chǎng)論下矩陣元的形式：

其中為twist-2分布振幅，為twist-3分布振幅，h3為twist-4分布振幅。為衰變常數(shù)，它們分別由來(lái)定義[2]。很明顯在（2.1）中存在分母項(xiàng)和，因此需要對(duì)矩陣元進(jìn)行處理。首先我們將代入，考慮化簡(jiǎn)后得到：

3 小結(jié)

本文通過(guò)分部積分和時(shí)空平移處理了的矢量介子強(qiáng)子矩陣元展開(kāi)，消除了在一般共形場(chǎng)論下矢量介子強(qiáng)子矩陣元展開(kāi)中存在的分母項(xiàng)，再通過(guò)時(shí)空平移將共形場(chǎng)論下的矢量介子強(qiáng)子矩陣元變化從而得到為我們計(jì)算衰變所需要的末態(tài)矢量介子強(qiáng)子矩陣元