謝曉東，李志強(qiáng)，劉志成，李志龍，楊智勇，李衛(wèi)京，韓建民

(1.北京交通大學(xué) 機(jī)械與電子控制工程學(xué)院，北京，100044；2.中車青島四方機(jī)車車輛股份有限公司，山東 青島，266111)

隨著鑄造技術(shù)的不斷進(jìn)步，鑄鋼制動(dòng)盤的性能得到很大提高，我國(guó)現(xiàn)役高速列車已大規(guī)模采用了鑄鋼制動(dòng)盤[1-2]。鑄鋼制動(dòng)盤有以下特點(diǎn)：1) 較高的耐磨性能；2) 良好的抗疲勞性能；3) 優(yōu)良的耐熱裂性能；4) 穩(wěn)定的摩擦性能。然而，循環(huán)制動(dòng)所引發(fā)的熱機(jī)載荷會(huì)使服役中鑄鋼制動(dòng)盤材料微觀組織發(fā)生演變，制動(dòng)盤表層在制動(dòng)高溫下會(huì)產(chǎn)生相變、晶粒細(xì)化等現(xiàn)象[3-4]，這會(huì)對(duì)制動(dòng)盤的力學(xué)性能和列車的安全服役造成不良影響。NAOKI 等[5]分析了服役過程中新干線的鑄鋼制動(dòng)盤表層的微觀組織的轉(zhuǎn)變現(xiàn)象，研究發(fā)現(xiàn)服役后制動(dòng)盤表層部分組織由細(xì)長(zhǎng)的針狀組織轉(zhuǎn)變?yōu)榧?xì)小的球粒狀組織，但未對(duì)相變情況進(jìn)行充分介紹。LI等[3]對(duì)鍛鋼制動(dòng)盤熱斑區(qū)域的組織轉(zhuǎn)變特征進(jìn)行了分析，研究發(fā)現(xiàn)在循環(huán)高溫加熱和冷卻作用下，熱斑周圍的顯微組織開始有細(xì)小的馬氏體出現(xiàn)。可見在服役過程中，制動(dòng)盤摩擦面局部溫度已經(jīng)超過材料的相變溫度。李繼山等[6]進(jìn)行了初速度為270 km 的鍛鋼制動(dòng)盤緊急制動(dòng)實(shí)驗(yàn)，結(jié)果表明制動(dòng)盤局部的閃點(diǎn)溫度最高可達(dá)900 ℃；在高溫區(qū)域出現(xiàn)了明顯的熱斑且熱斑處晶粒被明顯細(xì)化并發(fā)生了相變。相變以及晶粒的細(xì)化必然會(huì)對(duì)材料的力學(xué)性能造成影響。

鑄鋼制動(dòng)盤組織由鐵素體和滲碳體構(gòu)成，SYN 等[7]對(duì)多組低碳鐵素體/滲碳體復(fù)相鋼開展的拉伸試驗(yàn)結(jié)果可知，該類材料的斷后伸長(zhǎng)率隨著晶粒粒徑減小而減小，并且當(dāng)晶粒粒徑減至約1 μm 時(shí)，斷后伸長(zhǎng)率下降最為顯著。晶粒細(xì)化以及相變一般發(fā)生在制動(dòng)盤摩擦面熱斑區(qū)域[8]，熱斑在摩擦面上并非均勻分布，這意味著發(fā)生微觀組織演變區(qū)域也是非均勻分布的。同時(shí)，力學(xué)性能的變化也主要出現(xiàn)在微觀組織演變區(qū)域。這意味著局部微觀組織演變同時(shí)破壞了制動(dòng)盤組織和力學(xué)性能的一致性，需要借助試驗(yàn)對(duì)力學(xué)性能的變化進(jìn)行表征。王堯[9]測(cè)試了經(jīng)表面處理后車軸鋼表層到心部的顯微硬度和拉伸性能，發(fā)現(xiàn)材料沿徑向表面由表及里呈現(xiàn)出強(qiáng)度硬度逐漸減低、塑性逐漸提升的特點(diǎn)。WANG 等[10]從發(fā)生晶粒細(xì)化的鍛鋼制動(dòng)盤摩擦面附近分別取出了厚度介于0.05～0.40 mm 的多組拉伸試樣，拉伸試驗(yàn)的結(jié)果表明，近表層材料斷后伸長(zhǎng)率明顯比心部材料的低，并表現(xiàn)出一定的硬脆性。邢佶慧等[11]針對(duì)Q460 高強(qiáng)鋼材及T 形對(duì)接焊接接頭進(jìn)行試驗(yàn)和數(shù)值分析研究，發(fā)現(xiàn)熱影響區(qū)及微觀組織演變區(qū)的塑性變形能力較母材的略差。對(duì)于鑄鋼制動(dòng)盤在制動(dòng)影響下的材料組織演變與力學(xué)性能的表征，目前還沒有比較系統(tǒng)的研究?；谝延械难芯客茢?，鑄鋼制動(dòng)盤表層的組織演變主要包括相變以及晶粒的細(xì)化，且與制動(dòng)盤表層出現(xiàn)的熱斑存在明顯關(guān)聯(lián)。闡明鑄鋼制動(dòng)盤微觀組織和力學(xué)性能特征及演變對(duì)了解鑄鋼制動(dòng)盤的失效機(jī)理具有重要的理論意義，同時(shí)也可為高速列車的運(yùn)營(yíng)、檢修工作提供科學(xué)依據(jù)。本文作者通過金相、掃描電子顯微鏡(SEM)、透射電子顯微鏡(TEM)、拉伸試驗(yàn)開展服役后鑄鋼制動(dòng)盤的微觀組織演變及力學(xué)性能的表征研究；結(jié)合斷口分析，探討材料力學(xué)性能的劣化機(jī)制。

1 試驗(yàn)材料與方法

制動(dòng)盤鑄鋼為Cr-Ni-Mo 系低碳鋼，通過光譜分析測(cè)得其化學(xué)成分如表1所示。采用線切割從服役后的制動(dòng)盤摩擦面熱斑聚集區(qū)域取出塊狀試樣，如圖1所示。將試樣的摩擦面和縱剖面作為微觀分析的觀測(cè)面。對(duì)觀測(cè)面研磨、拋光后并用體積分?jǐn)?shù)為4%硝酸酒精溶液進(jìn)行腐蝕；采用AxioCamMR5型金相顯微鏡和S-8152 型掃描電子顯微鏡(SEM)觀察樣品顯微組織。通過聚焦離子束系統(tǒng)(FIB)從制動(dòng)盤摩擦面切下并減薄樣品，然后將樣品置于銅網(wǎng)，采用Tecnai G2F30型透射電子顯微鏡(TEM)對(duì)樣品沿截面方向進(jìn)行微觀形貌觀察，如圖2 所示。在選區(qū)電子衍射(SAED)分析中，TEM加速電壓為300 kV，選區(qū)光闌直徑為200 nm的光斑。

圖1 服役制動(dòng)盤取樣方式Fig.1 Sampling method for serviced brake discs

圖2 FIB制樣示意圖Fig.2 FIB sample preparation diagrams

表1 制動(dòng)盤鑄鋼化學(xué)成分(質(zhì)量分?jǐn)?shù))Table 1 Chemical composition of brake disc material %

2 結(jié)果與分析

2.1 服役制動(dòng)盤微觀組織的演變分析

圖3(a)所示為縱剖面的金相組織，將服役制動(dòng)盤縱剖面分為摩擦面表層至亞表層之間產(chǎn)生明顯晶粒細(xì)化的表層區(qū)域和亞表層以下未產(chǎn)生明顯晶粒細(xì)化的心部區(qū)域。從圖3(a)可以看出：表層區(qū)域存在半橢圓形狀的熱斑并且熱斑內(nèi)的晶粒發(fā)生明顯細(xì)化，有微裂紋自表面萌生；而心部區(qū)域的晶粒粒徑更大一些。晶粒細(xì)化層的深度普遍大于500 μm，但在熱斑形狀的影響下呈現(xiàn)出層深分布不均勻的特點(diǎn)。圖3(b)所示為細(xì)化層較薄的位置在SEM 下的微觀形貌，可以看到表層區(qū)域的粒狀組織以及心部區(qū)域的針狀或板條狀組織特征較為明顯。在表層區(qū)域仍可見厚度不一的晶粒細(xì)化層，心部區(qū)域內(nèi)可見板條狀晶粒粒徑相近。總的來看，晶粒粒徑在表層至心部方向和沿表層方向上均呈現(xiàn)非均勻分布的特點(diǎn)。從圖3(c)和3(d)可以看出：心部區(qū)域和新材料的金相組織是保留馬氏體位向的回火索氏體，多數(shù)晶粒粒徑介于15～25 μm 且分布均勻。從圖3(e)可以看出：表層區(qū)域內(nèi)的晶粒非常小，多數(shù)晶粒粒徑在10 μm 以下甚至無法分辨，原始組織形貌特征已經(jīng)消失，在暗黑的基體上分布著細(xì)小的板條狀晶粒，這表明制動(dòng)過程中制動(dòng)盤局部閃點(diǎn)最高溫度超過了材料的相變點(diǎn)溫度，隨后在快速冷卻時(shí)形成了細(xì)小的馬氏體組織[12-13]并可能伴有殘余奧氏體。亞表層位置在制動(dòng)熱影響下同樣發(fā)生了晶粒的細(xì)化(圖3(f))，但細(xì)化程度比表層區(qū)域的低。晶粒粒徑的非均勻分布說明其受熱水平、冷卻速度以及發(fā)生相變的程度不同。而制動(dòng)盤心部承受的熱載荷水平較低使其未達(dá)到發(fā)生晶粒細(xì)化和相變的條件，因此，其微觀形貌與新造材料的相似。

圖3 服役制動(dòng)盤微觀形貌Fig.3 Microstructures of serviced brake disc

進(jìn)一步對(duì)表層晶粒的細(xì)化程度進(jìn)行TEM觀察，可以看到摩擦面表層組織內(nèi)部有著極高的位錯(cuò)密度(圖4(a))。從圖4(b)可以看出：在制動(dòng)盤摩擦面最表層處形成了細(xì)小的納米晶，多數(shù)晶粒粒徑不大于50 nm。采用選取電子衍射花樣分析可以確定這部分晶粒為在制動(dòng)過程中局部超相變點(diǎn)的高溫和極冷過程中形成的高位錯(cuò)密度馬氏體結(jié)構(gòu)[14]。此外，這些納米晶具有不規(guī)則片層狀或等軸狀結(jié)構(gòu)，在最表層還發(fā)現(xiàn)了孿晶的存在(圖4(c))，衍射結(jié)果顯示其為BCC 結(jié)構(gòu)，因此，可以確定其為形變孿晶[15]，這些特征一般是由大的塑性變形引起。適當(dāng)增大觀察范圍(圖4(d))，摩擦面最表層存在高水平的位錯(cuò)，且層片狀的納米晶(黑色箭頭)和位錯(cuò)堆疊(白色箭頭)沿著摩擦面存在明顯的取向性。

圖4 服役制動(dòng)盤表層TEM形貌特征Fig.4 TEM morphology characteristics of top layer of serviced brake disc

基于以上結(jié)果，可以得到制動(dòng)盤微觀組織的演化過程。在制動(dòng)過程中，摩擦動(dòng)能轉(zhuǎn)化為熱能，制動(dòng)盤摩擦面熱斑局部位置的溫度急劇上升并超過材料的相變點(diǎn)溫度達(dá)到奧氏體狀態(tài)，再加上鋼的過熱度極大，造成相變驅(qū)動(dòng)力很大[16]，導(dǎo)致奧氏體形核數(shù)量增多。與此同時(shí)，在高速流動(dòng)的空氣和與車輪的熱傳遞作用下，制動(dòng)盤摩擦面降溫速度很快，在局部高溫區(qū)域內(nèi)剛剛形成的奧氏體晶核來不及長(zhǎng)大，最終形成細(xì)小的馬氏體及碳化物(圖3(e))。加之組織中彌散的碳化物對(duì)奧氏體晶粒的長(zhǎng)大造成了阻礙作用，在馬氏體相變過程中，晶粒進(jìn)一步細(xì)化。這個(gè)過程與熱處理工藝中的表面“自淬火”過程類似[17]。在反復(fù)制動(dòng)的作用下，“自淬火”循環(huán)進(jìn)行，晶粒被不斷細(xì)化。當(dāng)?shù)竭_(dá)一定制動(dòng)次數(shù)后，淬火細(xì)化晶粒的效果逐漸減小[18]，最小晶粒粒徑會(huì)達(dá)到1個(gè)較低值。同時(shí)，劇烈的摩擦制動(dòng)會(huì)在制動(dòng)盤表層形成高水平的摩擦剪切應(yīng)力，在剪切應(yīng)力的作用下，晶粒產(chǎn)生大的塑性變形并沿不同滑移系分割；隨著塑性變形的進(jìn)行，表層晶粒位錯(cuò)不斷增殖導(dǎo)致晶粒被進(jìn)一步細(xì)化，這也使得最表層的位錯(cuò)密度明顯比亞表層的高。同時(shí)，隨著塑性變形的累積，局部應(yīng)變集中形成剪切帶，剪切帶不斷剪切片層細(xì)晶最終在制動(dòng)盤最表層形成帶有取向性的位錯(cuò)以及細(xì)小的納米晶和孿晶組織(圖4(c)和圖4(d))。但塑性變形細(xì)化晶粒是存在極限的，原因在于位錯(cuò)增殖主導(dǎo)的晶粒細(xì)化與位錯(cuò)遷移主導(dǎo)的晶粒粗化相平衡，其本質(zhì)上是超細(xì)晶結(jié)構(gòu)的穩(wěn)定性隨晶粒粒徑減小而降低[19]。

但是，制動(dòng)形成細(xì)化組織并不是均勻分布在摩擦面上。從升溫的角度分析，熱斑和超相變點(diǎn)的高溫是在制動(dòng)盤摩擦面某處或某幾處局部微凸部位與閘片的偏磨作用下形成的[20-21]，這種微凸的產(chǎn)生機(jī)制非常復(fù)雜，在制動(dòng)盤摩擦面上也并非均勻分布。從降溫的角度分析，制動(dòng)盤背部不同形狀的散熱筋結(jié)構(gòu)使摩擦面各個(gè)位置在向深度方向上的傳熱速度存在差異，車輛在運(yùn)行時(shí)車底的空氣對(duì)流情況也非常復(fù)雜，這導(dǎo)致高溫區(qū)域在冷卻過程中必然存在溫度的非均勻分布以及冷速的差異，因此，發(fā)生在制動(dòng)盤摩擦面局部區(qū)域的“自淬火”是非均勻的且不可控的。在熱斑分布的非均勻以及非均勻“自淬火”的共同作用下，細(xì)化組織便會(huì)在摩擦面和亞表層均呈現(xiàn)出非均勻分布的特點(diǎn)。對(duì)于制動(dòng)盤的心部區(qū)域，雖然其冷速依然很快，但由于其溫度相對(duì)于表層較低，不存在發(fā)生奧氏體-馬氏體轉(zhuǎn)變的條件，因此，其組織并未發(fā)生明顯演變，與新材料接近。

2.2 力學(xué)性能表征

由微觀分析結(jié)果可知，制動(dòng)盤表層微觀組織演變特征主要包括局部晶粒細(xì)化造成的晶粒粒徑的非均勻分布。力學(xué)性能與微觀組織密切相關(guān)，因此，制動(dòng)盤的這種微觀組織演變必然會(huì)引起力學(xué)性能發(fā)生變化，需要對(duì)這種變化進(jìn)行分析和表征。

從服役制動(dòng)盤有明顯熱斑存在的位置取出厚度d為3.0 mm(d=3.0 mm)的板狀拉伸試樣，亞表層和心部各取3個(gè)。從亞表層取樣的目的是排除摩擦面表層區(qū)域微裂紋對(duì)拉伸性能的影響。從金相分析可以看出，亞表層的微觀組織同樣呈現(xiàn)出晶粒粒徑非均勻分布的特征。可見，亞表層雖然不受閘片摩擦的直接影響，在制動(dòng)熱影響下同樣會(huì)發(fā)生晶粒的細(xì)化。同時(shí)，從新造制動(dòng)盤取3個(gè)試樣作為對(duì)照，拉伸試驗(yàn)后取3 個(gè)試樣力學(xué)性能的平均值，如圖5所示。從圖5(a)可以看出：服役制動(dòng)盤表層試樣(以下簡(jiǎn)稱表層試樣)的屈服強(qiáng)度、抗拉強(qiáng)度和伸長(zhǎng)率分別為975 MPa，1 038 MPa和7%，心部試樣的屈服強(qiáng)度、抗拉強(qiáng)度和伸長(zhǎng)率分別為1 043 MPa，1 152 MPa 和10.5%，新材料的屈服強(qiáng)度、抗拉強(qiáng)度和伸長(zhǎng)率分別為1 060 MPa，1 168 MPa和11%。可以看出，表層試樣的力學(xué)性能總是比心部試樣的低，而心部試樣的力學(xué)性能則與新造材料的接近。為了進(jìn)一步研究制動(dòng)盤表層的組織演變對(duì)材料力學(xué)性能衰退程度的影響，繼續(xù)從服役制動(dòng)盤亞表層、心部和新材料取出厚度為0.4 mm(d=0.4 mm)的微型拉伸試樣，每種材料共取3 個(gè)，拉伸試驗(yàn)后取3 個(gè)試樣力學(xué)性能的平均值。從圖5(b)可以看出：表層厚度為0.4 mm試樣屈服強(qiáng)度、抗拉強(qiáng)度以及斷后伸長(zhǎng)率分別為840 MPa，921 MPa和6.8%，其屈服強(qiáng)度、抗拉強(qiáng)度和斷后伸長(zhǎng)率低于相關(guān)標(biāo)準(zhǔn)[15]中所要求的最低值(900 MPa，1 050 MPa 和8%)；新造材料0.4 mm 厚度試樣與0.4 mm 厚度心部試樣的力學(xué)性能保持一致，這說明越是制動(dòng)盤表層的材料，其力學(xué)性能越差。經(jīng)計(jì)算，0.4 mm 厚度表層試樣與新材料試樣相比，其屈服強(qiáng)度、抗拉強(qiáng)度和斷后伸長(zhǎng)率最大分別下降了20.1%，21.2%和43.3%。另外，0.4 mm 厚度和3.0 mm 厚度表層試樣的屈服強(qiáng)度與抗拉強(qiáng)度的比值(屈強(qiáng)比)(0.94 和0.93)明顯比新造材料的屈強(qiáng)比(0.90 和0.89)大，這是塑性差、屈服后承載力不足以及快速斷裂的體現(xiàn)。

2.3 斷口分析

圖6 所示為0.4 mm 厚度表層試樣和新材料拉伸試樣的斷口形貌，其中，a1，a2和a3以及b1，b2和b3分別為前期至后期斷裂位置。從圖6(a)和6(b)可以看出：與新材料試樣相比，表層試樣的斷口面(綠色框)更大且顯得更加光滑。2 個(gè)試樣斷口上都分布著少量的微小孔洞(紅色箭頭)。通過斷口裂紋擴(kuò)展方向(黑色短箭頭)可以判斷，試樣由左向右斷裂。從圖6 中a1和b1可以看出：在斷裂起始位置，新材料試樣的韌窩尺寸和深度明顯比表層試樣的大，說明新材料的韌性較好。從圖6中a2和a3可以看出，新材料試樣斷裂前期和后期的形貌特征相近，斷口上分布著大小均勻的韌窩。然而，從圖6中b2和b3可以看出，表層試樣斷裂前期和后期的斷口均呈現(xiàn)出一種韌性斷裂與脆性斷裂的混合形貌。一方面，小而不明顯的韌窩(白色箭頭處)的存在說明材料表現(xiàn)出一定的韌性；另一方面，局部區(qū)域小的解理面或階梯狀的撕裂棱的存在(黑色箭頭位置)又體現(xiàn)出一定程度的準(zhǔn)解理斷裂特征，這是脆性斷裂的體現(xiàn)。

圖6 試樣斷口形貌Fig.6 Fracture morphologies of samples

2.4 服役制動(dòng)盤力學(xué)性能的退化機(jī)理分析

制動(dòng)盤表層晶粒細(xì)化會(huì)直接影響材料的力學(xué)性能。根據(jù)Hall-Petch公式，材料的強(qiáng)度與其晶粒粒徑密切相關(guān)，即隨著晶粒粒徑減小，材料的強(qiáng)度不斷提高。

式中：σs為晶體的屈服強(qiáng)度；σ0為晶內(nèi)對(duì)變形的抗力，等價(jià)于極大單晶的屈服強(qiáng)度；k為常數(shù)；d為晶粒的平均直徑。OHMORI 等[22]的研究表明低碳復(fù)相鋼仍基本符合Hall-Petch關(guān)系。因此，制動(dòng)盤表層發(fā)生晶粒細(xì)化區(qū)域的強(qiáng)度應(yīng)比心部原始組織的強(qiáng)度大。但由拉伸試驗(yàn)結(jié)果可知，制動(dòng)盤表層局部的細(xì)晶粒并未提高材料的整體強(qiáng)度。這是因?yàn)椋杉?xì)晶強(qiáng)化理論可知，細(xì)晶粒受到外力發(fā)生塑性變形可分散在更多的晶粒內(nèi)進(jìn)行，塑性變形較均勻，應(yīng)力集中較小。然而，服役制動(dòng)盤表層局部晶粒細(xì)化特征，導(dǎo)致表層材料局部細(xì)晶區(qū)域比局部粗晶區(qū)域強(qiáng)度高，這使局部細(xì)晶區(qū)域相對(duì)于局部粗晶區(qū)域不容易發(fā)生變形，局部區(qū)域間變形能力上的差異會(huì)引發(fā)應(yīng)力、應(yīng)變的局域化，塑性變形無法均勻進(jìn)行，從而導(dǎo)致較大的應(yīng)力集中和裂紋的快速擴(kuò)展并留下光滑的脆性斷裂準(zhǔn)解理面，這已經(jīng)在斷口分析中得到證明。應(yīng)力集中導(dǎo)致的快速斷裂縮短了相鄰微孔洞之間的裂紋擴(kuò)展路徑，使材料難以緩慢的釋放變形以形成大而深的韌窩[23]，最終使服役制動(dòng)盤表層材料(表層試樣)的韌性比新造材料的韌性低。

為了更加直觀地表現(xiàn)晶粒粒徑非均勻分布下的材料變形特征，通過Gleeble-1500試驗(yàn)機(jī)對(duì)新造制動(dòng)盤材料(圖7(a)，長(zhǎng)、寬和高分別為70，10 和10 mm)進(jìn)行熱循環(huán)試驗(yàn)，以生成帶熱斑的非均勻組織。圖7(b)所示為熱循環(huán)的溫度-時(shí)間關(guān)系。將最高溫度設(shè)置為900 ℃，后迅速冷卻，以獲得充分細(xì)化的組織，加熱和冷卻時(shí)間是基于制動(dòng)盤實(shí)際制動(dòng)工況確定的[1-3]。加熱位置位于試樣中間位置，可看到加熱時(shí)有熱斑形成。加熱后的試樣可以按照熱斑特征分為熱斑區(qū)和熱影響區(qū)。從圖7(c)和圖7(d)可以看出：在超相變點(diǎn)的加熱溫度和極速冷卻后熱斑區(qū)主要由細(xì)小的馬氏體組成；熱影響區(qū)由于未被直接加熱，未產(chǎn)生明顯相變，其組織依然為原始的回火索氏體；晶粒粒徑由熱斑區(qū)到熱影響區(qū)逐漸變大，整個(gè)試樣形成明顯的非均勻組織分布特征。顯微硬度測(cè)試結(jié)果顯示該試樣在局部晶粒細(xì)化的作用下呈現(xiàn)出中間硬兩頭軟的特性(圖8)，這也佐證了馬氏體硬相的形成。圖9 所示為DIC拉伸試樣過程。從圖9(a)可以看出：在彈性階段，試樣上的晶粒細(xì)化區(qū)的一側(cè)已經(jīng)開始出現(xiàn)應(yīng)變集中。圖9(b)所示為試樣在屈服點(diǎn)的應(yīng)變分布情況，可見在熱斑區(qū)的兩側(cè)出現(xiàn)了明顯的應(yīng)變集中現(xiàn)象，而熱斑區(qū)并未產(chǎn)生較大的應(yīng)變，這說明整個(gè)試樣并未均勻地“分擔(dān)”拉伸載荷，局部變形量較大使試樣出現(xiàn)了明顯的應(yīng)變局域化。原因在于熱斑區(qū)晶粒細(xì)化使之與試樣其他位置相比表現(xiàn)出更高的強(qiáng)度，這使其在拉伸時(shí)不易發(fā)生變形，而在其他強(qiáng)度較低的區(qū)域便主要承擔(dān)拉伸載荷并產(chǎn)生變形，最終造成了試樣中間應(yīng)變小兩端應(yīng)變大的特點(diǎn)，這說明試樣的高強(qiáng)度區(qū)(細(xì)晶區(qū))對(duì)低強(qiáng)度區(qū)(粗晶區(qū))存在約束效應(yīng)。隨著變形的進(jìn)行，試樣發(fā)生頸縮(圖9(c))，熱斑區(qū)一端的應(yīng)變開始高于另一端的應(yīng)變，此時(shí)，熱斑區(qū)依然未產(chǎn)生明顯變形，直至試樣斷裂(圖9(d))，試樣在斷裂時(shí)最大應(yīng)變?yōu)?.25，斷裂位置緊靠熱斑區(qū)的一側(cè)。從圖9(e)可以看出應(yīng)變局域化使試樣的整體力學(xué)性能發(fā)生了明顯衰退。

圖7 熱模擬試驗(yàn)過程Fig.7 Thermal cycle test processes

圖8 熱循環(huán)試樣顯微硬度分布Fig.8 Microhardness distribution of thermal cycling sample

圖9 DIC拉伸試驗(yàn)過程和應(yīng)變分布Fig.9 DIC tensile test process and strain distribution

基于上述分析，可以將表層材料承載能力和力學(xué)性能的衰退看作是由晶粒粒徑分布不均勻或局部的晶粒細(xì)化導(dǎo)致材料強(qiáng)度分布出現(xiàn)分散性[24]所引起，材料強(qiáng)度分布的不均勻會(huì)使其在承載時(shí)產(chǎn)生不均勻變形，進(jìn)而導(dǎo)致應(yīng)變局域化、應(yīng)力集中以及裂紋快速擴(kuò)展，這對(duì)提高材料的力學(xué)性能是不利的。因此，不能簡(jiǎn)單地認(rèn)為細(xì)晶粒或者粗晶粒更有利于提高材料力學(xué)性能，細(xì)晶粒產(chǎn)生的硬化效果可以延緩裂紋的形核，但會(huì)提高裂紋的擴(kuò)展速率[25]。在此前的研究中[26]也發(fā)現(xiàn)了制動(dòng)盤表層裂紋的快速失穩(wěn)擴(kuò)展現(xiàn)象。由于表層試樣的韌性被明顯削弱，因此，其在快速斷裂下出現(xiàn)較大的斷面尺寸，所測(cè)得的屈服強(qiáng)度和抗拉強(qiáng)度也低于相關(guān)標(biāo)準(zhǔn)中的規(guī)定值，這會(huì)對(duì)制動(dòng)盤的整體性能和列車的安全服役造成不良影響，需在檢修中重點(diǎn)關(guān)注。

3 結(jié)論

1) 摩擦制動(dòng)會(huì)在鑄鋼制動(dòng)盤表層局部產(chǎn)生熱斑以及超相變點(diǎn)的高溫，并在大溫度梯度和極快冷速的作用下發(fā)生類似“自淬火”行為，局部晶粒發(fā)生明顯細(xì)化并伴有馬氏體形成。在摩擦剪切作用下，晶粒繼續(xù)被細(xì)化成高位錯(cuò)密度的納米晶。只受熱循環(huán)作用的亞表層位置同樣會(huì)發(fā)生局部晶粒細(xì)化，制動(dòng)盤表層局部組織晶粒粒徑在表層至心部方向以及沿表層方向上均呈現(xiàn)非均勻分布的特點(diǎn)。

2) 服役制動(dòng)盤表層局部細(xì)化組織的存在使局部區(qū)域間的變形能力出現(xiàn)了差異，進(jìn)而破壞了材料力學(xué)性能的均勻性，使材料呈現(xiàn)出韌性與脆性結(jié)合的快速斷裂。制動(dòng)熱循環(huán)的作用使材料呈現(xiàn)出硬度分布不均勻的特點(diǎn)，這會(huì)導(dǎo)致變形非均勻分布和應(yīng)力應(yīng)變局域化，最終都體現(xiàn)為服役制動(dòng)盤材料承載能力和力學(xué)性能劣化。

3)服役制動(dòng)盤最表層材料的屈服強(qiáng)度、抗拉強(qiáng)度和斷后伸長(zhǎng)率已經(jīng)低于相關(guān)標(biāo)準(zhǔn)中要求的最低值(900 MPa，1 050 MPa，8%)。這會(huì)對(duì)制動(dòng)盤的整體性能和列車服役安全造成不良影響，需在檢修中重點(diǎn)關(guān)注。