空化是流體動(dòng)力學(xué)領(lǐng)域液體特有的流動(dòng)現(xiàn)象,本質(zhì)是液體與蒸汽間的相變?？栈侵敢后w內(nèi)局部壓強(qiáng)降低到飽和蒸汽壓之下時(shí),液體內(nèi)部或液固交界面上出現(xiàn)的空泡形成、發(fā)展、脫落和潰滅的過程

,常發(fā)生于泵與閥等水力機(jī)械內(nèi)

?？张萜屏褧?huì)形成激波與微射流,引起水力機(jī)械不同程度的振動(dòng)、沖擊與噪聲;空泡破裂會(huì)產(chǎn)生很高的局部壓力,加劇物體表面空蝕,使結(jié)構(gòu)提早發(fā)生疲勞破壞

。

這套房子將近100萬元，首付至少要交一半才能成交。郭啟明心急如焚地再次找家人借錢未果后，又來到北京找昔日的同事借錢，但跑了幾天，一分錢也沒借著，他只好灰頭土臉地又回家了。后來，還花了幾千塊差旅費(fèi)，他無計(jì)可施，只得撥打了偶然問在電線桿上看見的“信用卡、醫(yī)?？ㄌ赚F(xiàn)”的電話，收取了一定手續(xù)費(fèi)后，他用醫(yī)?？ê腿龔埿庞每ㄍ钢Я?2萬元，但即使如此，錢也遠(yuǎn)遠(yuǎn)不夠。關(guān)小美怕他為難，一番思忖之后，她變賣了20歲生日的時(shí)候父母親戚送給她的一對玉石手鐲，換了5萬塊錢，說這是自己找親戚借來的，郭啟明感激涕零。

由于空化現(xiàn)象的存在嚴(yán)重影響水力機(jī)械的水動(dòng)力性能,因而對其抑制一直備受國內(nèi)外學(xué)者廣泛關(guān)注,大多通過改變物理模型結(jié)構(gòu)來實(shí)現(xiàn)。Kawanami等

提出在翼型表面設(shè)置障礙物阻擋回射流來控制云空化的方法,可顯著改變空化演化過程。王巍等

通過在水翼吸力面布置凹槽的方法改變表面結(jié)構(gòu)實(shí)現(xiàn)對空化流動(dòng)的調(diào)節(jié)。Choi等

通過在靠近葉頂?shù)臍んw壁上布置J型溝槽,并配合后掠誘導(dǎo)輪,使得在標(biāo)準(zhǔn)流量與設(shè)計(jì)流量下,均可顯著改善渦輪泵的吸入性能;另一方面,可完全抑制小流量下的旋轉(zhuǎn)回流空化和最佳效率點(diǎn)附近的空化喘振。類似的,Liu等

在Clark-Y翼型上開槽抑制因空化所形成的不穩(wěn)定性。恰當(dāng)?shù)膸缀谓Y(jié)構(gòu)可阻擋回射流,從而抑制非定常空化發(fā)展。鄔偉等

采取在翼型表面設(shè)置一段拱弧對回射流進(jìn)行阻擋,經(jīng)證明該拱弧對云狀空化的抑制作用較為明顯。Fujii等

通過在誘導(dǎo)輪上方布置8個(gè)噴嘴并沿周向噴射射流,研究對空化的抑制得到,改變噴嘴軸向位置、射流速度與噴射方向,在射流流量約占總流量10%時(shí),與軸旋轉(zhuǎn)方向相同的射流可顯著減少誘導(dǎo)輪內(nèi)空化不穩(wěn)定性的發(fā)生范圍。Yang等

數(shù)值研究噴嘴擋板伺服閥內(nèi)空化流動(dòng)的抑制,相較于圓形噴嘴出口,三角形噴嘴出口在相同幾何形狀和進(jìn)口壓力下可有效減弱空化。Rhee等

通過實(shí)驗(yàn)與數(shù)值仿真相結(jié)合開展舵間隙空化抑制的研究得到,間隙阻流裝置可有效抑制空化發(fā)展并顯著提高升力。Jin

發(fā)現(xiàn)NACA0015水翼尾部固定單側(cè)翼的設(shè)計(jì)能夠持續(xù)抑制流體邊界層分離,實(shí)現(xiàn)空化穩(wěn)定性,并進(jìn)一步實(shí)現(xiàn)NACA0015水翼的非空化控制。Qian等

提出抑制雙葉瓣機(jī)械心臟瓣膜空化的策略,通過增大葉片厚度和減小旋轉(zhuǎn)半徑可有效抑制空化發(fā)展。部分學(xué)者從仿生學(xué)角度出發(fā)研究對空化的抑制。例如,Zhao等

將鰭狀棘的仿生結(jié)構(gòu)布置于NACA0015翼型吸力面,發(fā)現(xiàn)翼型吸力面空泡體積與湍動(dòng)能均降低,同時(shí)翼型升阻比增加約15.4%,流場變得更加穩(wěn)定。陳柳等

仿座頭鯨鰭肢前緣的不規(guī)則凸結(jié)結(jié)構(gòu),將其作用于翼型前緣,弦向空化發(fā)展得到控制,尺度顯著減小,實(shí)現(xiàn)抑制空化的目的。陳思青等

為緩解空化對水液壓系統(tǒng)的破壞,采用類烏賊射流孔的仿生結(jié)構(gòu),將大部分空泡轉(zhuǎn)移至非重要區(qū)域,達(dá)到抑制閥芯密封面空化的目的。

綜上所述,常規(guī)改變模型結(jié)構(gòu)來抑制空化所取得的成果較為豐碩,但是通過仿生學(xué)角度來改變模型結(jié)構(gòu)進(jìn)而抑制空化的研究相對較少。鯽魚對多種不同復(fù)雜環(huán)境均具有較強(qiáng)的適應(yīng)能力,其身體布滿的鱗片至關(guān)重要

。受其啟發(fā),本文以NACA0015翼型為研究對象,以布滿鯽魚身體的鱗片為原型,通過構(gòu)建水翼表面仿生特殊構(gòu)型(鱗片構(gòu)型)來實(shí)現(xiàn)對云空化演化的被動(dòng)控制。開展水翼性能、空泡演化、空泡體積與空化柔度的對比分析,確定該仿生構(gòu)型的作用效果;通過壓力、渦旋與湍動(dòng)能的對比研究,闡明相應(yīng)的控制機(jī)理。

腎臟組織 ApoE-/-小鼠腎臟組織分為3種結(jié)構(gòu)即腎皮質(zhì)、腎髓質(zhì)和腎集合系統(tǒng)，選取CD34、CD117和PDGFR-α 3種免疫組織化學(xué)指標(biāo)分別單染腎臟的以上3個(gè)結(jié)構(gòu)，發(fā)現(xiàn)腎臟內(nèi)特洛細(xì)胞對CD117和PDGFR-α陰性表達(dá)，腎小管上皮細(xì)胞卻對以上兩種免疫標(biāo)記物出現(xiàn)陽性表達(dá)；在腎臟的3種不同結(jié)構(gòu)中的特洛細(xì)胞對CD34陽性表達(dá)，特洛細(xì)胞在腎髓質(zhì)內(nèi)存在最為密集廣泛，形成的細(xì)胞間網(wǎng)狀結(jié)構(gòu)最為明顯，其次是腎皮質(zhì)和腎集合系統(tǒng)，且特洛細(xì)胞形成的三維結(jié)構(gòu)皆圍繞腎小管分布，在腎小球周圍少見(圖7～11)。

1 數(shù)值算法

1.1 控制方程

空化流動(dòng)為一種作用機(jī)理復(fù)雜的水汽間存有相變的多相流動(dòng)。數(shù)值計(jì)算過程中,清水介質(zhì)為主相,水蒸氣為次相,兩者均為均質(zhì)混合流體?？刂品匠?/p>

如下

導(dǎo)向圖紙審核工作是新線導(dǎo)向系統(tǒng)籌備的物質(zhì)基礎(chǔ)，導(dǎo)向圖紙審核的質(zhì)量直接關(guān)系到實(shí)地施工能否順利進(jìn)行以及日常運(yùn)營中的良好應(yīng)用。由于圖紙?jiān)O(shè)計(jì)部門對于總部導(dǎo)向標(biāo)識(shí)系統(tǒng)規(guī)定熟悉程度不高，因此在新線導(dǎo)向系統(tǒng)建設(shè)過程中，應(yīng)該要更加注意圖紙審核模塊，把錯(cuò)誤杜絕在建設(shè)之前。而導(dǎo)向圖紙的審核重點(diǎn)可以簡單分為新線導(dǎo)向系統(tǒng)的完備性、連續(xù)性、準(zhǔn)確性及實(shí)用性等方面。

(1)

(2)

(3)

式中:

為混合相密度;

為混合相黏度;

與

分別為蒸發(fā)源項(xiàng)與凝結(jié)源項(xiàng);

為混合相速度;

為空間坐標(biāo);

與

值為1,2,3;

為清水介質(zhì)密度;

為清水的體積分?jǐn)?shù);

為壓力;

為時(shí)間。

安裝AIS后，船舶可以從VHF能夠覆蓋的海域內(nèi)識(shí)別對方（國際營運(yùn)船舶，強(qiáng)制要求安裝AIS，國內(nèi)營運(yùn)船舶目前也大多安裝了AIS）的船型、船長、吃水、船名、呼號(hào)、航向、航速、船籍港等。對國際營運(yùn)船舶而言，從公海上識(shí)別對方船舶信息是非常重要的。如果國際營運(yùn)船舶在2004年7月1日后未安裝AIS，那么就有嫌疑是海盜船，船舶就要作好應(yīng)對措施并和主管機(jī)關(guān)方聯(lián)系。

=

+

(4)

一天上午，我上課的時(shí)候突感身體不適，難受至極，苦挨到下課后直奔寢室睡了兩小時(shí)。這是我當(dāng)老師以來第一次不管不顧地睡過去。直到下午兩點(diǎn)多，我到辦公室繼續(xù)奮戰(zhàn)那還沒有批改完的一摞摞試卷，時(shí)不時(shí)有學(xué)生進(jìn)來問我好點(diǎn)了嗎。我突然心頭一震，回想這一年來，連調(diào)皮學(xué)生所給我的難堪，也都成了美好的回憶。

(5)

式中:

為水蒸氣密度;

為水蒸氣的體積分?jǐn)?shù);

為清水介質(zhì)黏度;

為水蒸氣黏度。

當(dāng)代英國著名作家A.S.拜厄特（A.S.Byatt，1936—）的一部題為《孔雀與藤》（Peacock&Vine）的隨筆于2016年夏由英國查托與溫都斯公司出版。這部作品的出版令讀者感到有些意外，因?yàn)榘荻蛱卦?012年接受中國學(xué)者徐蕾的采訪時(shí)曾說她的下一步小說將是一部超現(xiàn)實(shí)主義作品，小說標(biāo)題可能叫作《黑暗是我們的份》（徐蕾，2013：164）①。不過，這部精巧的隨筆也讓喜歡拜厄特的讀者再次感受到她獨(dú)特的語言魅力和高雅的藝術(shù)品位。

1.2 湍流模型

圖16為空化柔度在空泡脫落周期內(nèi)的變化規(guī)律。結(jié)果表明,對兩種不同翼型,空化柔度

均在正負(fù)之間交替變換,當(dāng)

小于0時(shí),若局部壓力降低,空泡體積減少,此時(shí)多出的空間將由周圍的流體補(bǔ)充,造成局部壓力進(jìn)一步降低,空泡在此種狀態(tài)下是靜態(tài)不穩(wěn)定的。

(6)

(7)

式中:

為湍動(dòng)能;

為對應(yīng)生成項(xiàng);

為湍流耗散率;

為對應(yīng)的生成項(xiàng);

為混合函數(shù);

為湍流黏度;

、

、

、

為模型經(jīng)驗(yàn)常數(shù);

為0.09;

為1.176。

借鑒對

-

模型中湍流黏度修正的方法

,通過式(8)與(9)的結(jié)合,實(shí)現(xiàn)對SST

-

模型中湍流黏度的修正,密度修正函數(shù)如圖1所示,從而實(shí)現(xiàn)降低空化區(qū)域湍流黏度的目的,計(jì)算過程中,

取值為10,表達(dá)式如下

(8)

(9)

1.3 空化模型

本文采用Zwart-Gerber-Belamri空化模型

求解繞翼型的非定?？栈鲃?dòng),該模型是對Kubota模型的改進(jìn)

,可較好地捕捉空化流動(dòng)的非定常特征,蒸發(fā)與凝結(jié)源項(xiàng)如下

(10)

(11)

式中:

為空泡半徑,值為1×10

m;

為空化核體積分?jǐn)?shù);

為飽和蒸汽壓,數(shù)值計(jì)算過程中,

=3 169 Pa;

為蒸發(fā)系數(shù),值為50;

為凝結(jié)系數(shù),值為0.01

。

2 數(shù)學(xué)模型

2.1 物理模型

鯽魚身體表面布滿鱗片(圖2所示為鯽魚鱗片實(shí)物圖),不僅可起到保護(hù)作用,還可讓其在水中暢快移動(dòng)。受其啟發(fā),本文形成仿生特殊構(gòu)型,結(jié)構(gòu)示意圖如圖3所示,并布置于NACA0015翼型吸力面(后文均稱表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型,原模型稱為常規(guī)翼型),研究對水翼性能、空泡演化、空泡體積及其穩(wěn)定性的影響,表面含仿生特殊構(gòu)型的NACA0015翼型物理模型如圖4所示。

相較于傳統(tǒng)新聞敘事者而言，前文集中討論的數(shù)據(jù)新聞“謀劃者”是一種意圖上的敘事，它是一種職能的變更和讓渡。推動(dòng)數(shù)據(jù)新聞敘事者發(fā)展的卻不僅僅只有這一種因素，“數(shù)據(jù)”本身才是引起數(shù)據(jù)新聞敘事者質(zhì)變的根本因素。

該翼型的主要幾何尺寸如下:弦長

=100 mm,展向?qū)挾?/p>

=4 mm,攻角

=8°。為獲得理想的位置參數(shù),選取鱗片構(gòu)型最前端至翼型前緣的距離以及鱗片構(gòu)型距翼型吸力面的距離作為兩個(gè)可變參量,通過Design Expert軟件進(jìn)行正交實(shí)驗(yàn)從而獲得仿生特殊構(gòu)型的最佳位置幾何參數(shù)。

方向上,仿生構(gòu)型前緣距翼型前緣的水平距離為0.5

,構(gòu)型的最大長度

=5.5 mm,圓弧半徑

=

=

=2 mm;從翼型的展向(

方向)看,兩層鱗片的高度分別為

=1 mm,

=0.9 mm。

2.2 網(wǎng)格劃分

不同翼型網(wǎng)格無關(guān)性分析結(jié)果如表1與表2所示。隨網(wǎng)格總數(shù)不斷增加,空泡體積和升阻比的變化整體較小,對常規(guī)翼型,最大相對誤差分別為1.19%與1.05%,對表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型,最大相對誤差分別為2.24%與1.97%。在確保數(shù)值仿真結(jié)果準(zhǔn)確性的同時(shí),還需節(jié)約計(jì)算資源,最終確定用于開展數(shù)值計(jì)算的網(wǎng)格總數(shù)為0.7×10

。

=

+

式中:

為升力系數(shù);

為阻力系數(shù);

為翼型吸力面在

方向的投影面積。

計(jì)算域的網(wǎng)格離散是開展數(shù)值仿真與分析的核心步驟,網(wǎng)格質(zhì)量的高低及其與幾何模型的匹配程度將直接影響計(jì)算結(jié)果的可靠性。

2.3 仿真參數(shù)設(shè)置

通過ANSYS-CFX開展穩(wěn)態(tài)與瞬態(tài)數(shù)值仿真計(jì)算,其中穩(wěn)態(tài)計(jì)算結(jié)果是瞬態(tài)計(jì)算的基礎(chǔ)。清水介質(zhì)與水蒸氣的密度分別為998.2 kg/m

與0.023 08 kg/m

,黏度分別為0.001 kg/(m·s)與1.26×10

kg/(m·s)。進(jìn)口設(shè)置為速度進(jìn)口,值為10 m/s;出口設(shè)置為壓力出口,空化數(shù)

=0.8,通過下式可計(jì)算出壓力

為43 049 Pa。

(12)

式中:

為無窮遠(yuǎn)處來流速度。

瞬態(tài)計(jì)算的時(shí)間步長為Δ

=5×10

s,總時(shí)長為0.6 s,共12 000步。計(jì)算域與邊界條件如圖6所示。

3 算法驗(yàn)證

為驗(yàn)證所構(gòu)建的數(shù)值仿真算法的可靠性,設(shè)置相同的條件,對NACA0015翼型的表面壓力系數(shù)進(jìn)行計(jì)算,并與實(shí)驗(yàn)結(jié)果做對比

。翼型表面壓力系數(shù)分布如圖7所示,數(shù)值仿真結(jié)果與實(shí)驗(yàn)結(jié)果吻合良好,當(dāng)

由0.012 5增至0.275時(shí),最大相對誤差為2.155%;當(dāng)

由0.417增至0.825時(shí),最大相對誤差為2.063%;其余情況下的最大相對誤差均小于1.9%。結(jié)果表明,通過所建立的數(shù)值仿真方法開展所研究內(nèi)容的數(shù)值計(jì)算,所獲結(jié)果是可靠的。

4 結(jié)果與討論

4.1 水翼性能分析

圖8與圖9分別為升力與阻力系數(shù)變化的時(shí)域分析,其變化反映出翼型的水動(dòng)力性能,表達(dá)式如下

(13)

(14)

本文通過ANSYS-ICEM軟件實(shí)現(xiàn)網(wǎng)格劃分,為更好的使網(wǎng)格與計(jì)算域邊界擬合,采用六面體結(jié)構(gòu)化網(wǎng)格,如圖5所示,并對翼型近壁面處網(wǎng)格做加密處理,設(shè)置第一層網(wǎng)格高度為0.001,增長率為1.2,邊界層厚度為3的15層網(wǎng)格。

斯特勞哈數(shù)

(Strouhal number)常用于衡量流動(dòng)的非定常特征,表達(dá)式如下

例如，heart一詞的基本意義是“心、心臟（身體內(nèi)輸送血液的重要器官）”，主要引申義有：（1）center of a person’s thoughts and emotions（心靈、衷心）；（2）enthusiasm(熱心、熱情)；（3）central,innermost or most important part of sth(核心部分、要點(diǎn))；（4）thing shaped like a heart(心形物)；（5）beloved person(心愛的人)。其意義之間的映射關(guān)系可以表示為圖1：

(15)

式中:

為空泡脫落的特征頻率;

為翼型上空泡最大長度。

由圖8和圖9可知,翼型升、阻力系數(shù)的變化具有明顯的周期性。表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型的升力系數(shù)波動(dòng)最大值超過1.18,阻力系數(shù)波動(dòng)最大值超過0.2;常規(guī)翼型的升力系數(shù)波動(dòng)最大值超過1.24,阻力系數(shù)波動(dòng)最大值超過0.25。升阻力系數(shù)的周期性變化不僅反映出云空化的周期性特征,還說明空化發(fā)展引起翼型周圍壓力場的劇烈變化表現(xiàn)為翼型升阻力的改變。

圖10為升阻比的時(shí)域分析。兩種不同翼型的升阻比的變化規(guī)律類似。對表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型,平均升阻比為3.10;對常規(guī)翼型,升阻比為2.89。升阻比的增加,表明表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型水動(dòng)力性能得到提高。

與

表達(dá)式分別如下

由快速傅里葉變換,可獲取升、阻力系數(shù)頻域特性,如圖11與圖12所示。對表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型,由式(15)計(jì)算所得到的斯特勞哈數(shù)為0.18;對常規(guī)翼型,該值為0.19。結(jié)果表明,對表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型,非定常流動(dòng)特征減弱。另一方面,表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型在相同頻率下的幅值明顯小于常規(guī)翼型下的,且幅值波動(dòng)較弱,說明空化流場更加穩(wěn)定。

兩種不同翼型下均存有明顯的次頻。對表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型,升力系數(shù)的次頻依次分別為50 Hz、90 Hz、110 Hz;阻力系數(shù)的次頻依次分別為50 Hz、70 Hz、90 Hz。對常規(guī)翼型,次頻依次分別為50 Hz、70 Hz、90 Hz與60 Hz、100 Hz、120 Hz。這都表明,空泡脫落過程中,還存有更快的小的空泡結(jié)構(gòu)脫落和潰滅。

4.2 空泡周期性演化過程

圖13為兩種不同翼型下空泡周期性演化過程。

表示為一個(gè)周期,

為0.05 s。

=

時(shí),翼型前緣均形成微小附著空泡;常規(guī)翼型尾緣存有一個(gè)狹長空泡,而表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型尾緣處為一個(gè)體積較小的空泡。

=

+(2

8)

時(shí),附著空泡變大,且空泡尾緣脫離翼型吸力面;對常規(guī)翼型,空泡長度約為0.95

,尾緣脫離翼型表面,空泡呈內(nèi)凹狀;對表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型,空泡長度約為0.9

,尾緣處空泡呈橢圓狀。

=

+(4

8)

時(shí),附著空泡約在0.5

處被剪斷,形成云狀空泡脫落并向下游移動(dòng),此時(shí)常規(guī)翼型云狀脫落空泡體積明顯大于表面含仿生特殊構(gòu)型翼型的。

=

+(6

8)

時(shí),附著空泡全脫落;常規(guī)翼型尾緣存有一個(gè)體積較大的空泡,處于游離狀態(tài),另一個(gè)體積較小,黏連在翼型尾部;表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型流場中,為3個(gè)體積較小的空泡,一個(gè)靠近仿生構(gòu)型,另兩個(gè)位于翼型尾緣。

=

+(8

8)

時(shí),常規(guī)翼型尾緣脫落空泡更大,而表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型尾緣處空泡相對較小。整個(gè)周期內(nèi),仿生構(gòu)型對空化演化起到明顯的抑制作用。

4.3 空泡體積

空泡是空化演化過程的最直觀體現(xiàn)。圖14為兩種不同翼型空泡體積變化的時(shí)域分析圖,均具有明顯的周期性變化。對表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型,空泡體積隨時(shí)間的整體變化小于常規(guī)翼型的。0.1 s內(nèi),表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型所形成空泡的平均體積為2 010.65 mm

;對常規(guī)翼型,為2 415.54 mm

,兩者相差為404.89 mm

,差異較為顯著?？张蒹w積的變化表明,仿生結(jié)構(gòu)明顯抑制空化流動(dòng)的發(fā)展。

4.4 空化柔度

空化柔度

的定義

如下

通過閱讀文獻(xiàn)標(biāo)題和摘要進(jìn)行初篩；對初篩出的文獻(xiàn)，通過閱讀全文，由兩名醫(yī)學(xué)專業(yè)人員遵守嚴(yán)格的納入排除標(biāo)準(zhǔn)背對背進(jìn)行文獻(xiàn)復(fù)篩；如出現(xiàn)異議，則由第三名專業(yè)人員參與復(fù)篩審核，最終完成文獻(xiàn)的篩選。

(16)

式中:

為翼型上的空泡體積。監(jiān)測點(diǎn)示意圖如圖15所示,

為壓力監(jiān)測點(diǎn),位于翼型前緣,監(jiān)測點(diǎn)與翼型前緣間距離為2 mm。

通過SST

-

湍流模型

求解湍流流動(dòng),該模型最顯著的特征是將

-

模型與標(biāo)準(zhǔn)

-

模型的優(yōu)勢結(jié)合起來。求解過程中,混合函數(shù)的使用可實(shí)現(xiàn)

-

模型對近壁面的求解和

-

模型對遠(yuǎn)離壁面處的求解,方程如下

圖16(a)為常規(guī)翼型

的變化過程,變化劇烈,這與吸力面上空泡脫落所造成的流體動(dòng)壓的劇烈變化有關(guān)。圖16(b)為表面含仿生特殊構(gòu)型翼型的

,雖然也在正負(fù)間變換,但是

變化的劇烈程度明顯減弱,

小于0所對應(yīng)的時(shí)間明顯減少,說明表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型在空化狀態(tài)下的不穩(wěn)定振蕩得到較為明顯的改善。

3.既借鑒歐洲經(jīng)驗(yàn)又從美國實(shí)際出發(fā)。整個(gè)美國社會(huì)的保障制度框架其實(shí)是從英國借鑒過來的，當(dāng)英國開始出現(xiàn)福利思想的源頭，即1601年英女王伊麗莎白一世頒布《濟(jì)貧法》時(shí)，美國還處于未開化時(shí)期。1607年第一批英國移民在弗吉尼亞詹姆斯敦安營扎寨后，美國進(jìn)入殖民期，開始逐漸受歐洲福利思想的影響并建立起一套自己的社會(huì)保障制度。同時(shí)，美國雖然看到這種“從搖籃到墳?zāi)埂蹦Ｊ降谋锥?，但在改革的過程中還是不可避免地出現(xiàn)了相對貧困的問題。

5 機(jī)理分析

5.1 壓力分布

圖17為兩種不同翼型下的壓力分布,低壓區(qū)的分布與空泡的分布吻合良好,準(zhǔn)確反映出空泡的演化發(fā)展過程。

=

時(shí),兩種不同翼型前緣均存有微小范圍的低壓區(qū),這與前緣空泡分布吻合良好;對常規(guī)翼型,吸力面尾緣低壓區(qū)范圍大于表面含仿生特殊構(gòu)型翼型下的。

=

+(2

8)

時(shí),對常規(guī)翼型,低壓區(qū)所延伸的范圍較表面含仿生特殊構(gòu)型翼型下的廣;

=

+(4

8)

時(shí),對比壓力云圖分布,常規(guī)翼型的整體平均壓力較表面含仿生特殊構(gòu)型翼型的低。

=

+(6

8)

時(shí),常規(guī)翼型吸力面低壓區(qū)較表面含仿生特殊構(gòu)型翼型的明顯大,且壓力更低。

=

+(8

8)

時(shí),兩種不同翼型的前緣均存有微小低壓區(qū),在尾緣處均存有較大范圍的低壓區(qū),且常規(guī)翼型下的更大。壓力的變化準(zhǔn)確反映出表面仿生特殊構(gòu)型顯著抑制空化的發(fā)展。

5.2 渦旋分布

圖18為兩種不同翼型吸力面渦旋分布。

=

時(shí),常規(guī)翼型吸力面兩個(gè)渦旋的分布范圍較大,兩者間的相互作用較強(qiáng);對表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型,兩個(gè)渦旋分布范圍較小,同時(shí)兩者間的相互作用也較弱。

=

+(2

8)

到

=

+(4

8)

時(shí),常規(guī)翼型吸力面渦旋不斷生長變厚且分布范圍持續(xù)擴(kuò)大;對表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型,吸力面渦旋變薄且長度有所變長。

=

+(6

8)

時(shí),常規(guī)翼型吸力面尾緣有較大范圍的區(qū)域被渦旋占據(jù);對表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型吸力面,存有兩個(gè)范圍較大的渦旋,影響范圍相對較長,但整體作用范圍仍小于常規(guī)翼型下的。

=

+(8

8)

時(shí),翼型吸力面渦旋向尾緣移動(dòng),常規(guī)翼型渦旋的作用范圍仍大于表面含仿生特殊構(gòu)型翼型下的。整個(gè)周期內(nèi),表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型吸力面渦旋對空化流動(dòng)的影響較常規(guī)翼型下的弱,因此使流動(dòng)變得更加穩(wěn)定。

5.3 湍動(dòng)能分布

湍動(dòng)能是湍流強(qiáng)度的度量,是流動(dòng)穩(wěn)定性的重要標(biāo)志,其大小可以反映流場的非定常強(qiáng)度。圖19為一個(gè)周期內(nèi)兩種不同翼型下的湍動(dòng)能分布?？梢缘玫?對兩種不同翼型,空泡周期性脫落過程中,翼型尾緣附近及翼型后方的湍動(dòng)能整體較強(qiáng),說明該區(qū)域具有更強(qiáng)的非定常性。整個(gè)周期性變化過程中,表面含仿生特殊構(gòu)型翼型的湍動(dòng)能區(qū)域及湍動(dòng)能強(qiáng)度均小于常規(guī)翼型下的,說明流場更加穩(wěn)定。主要原因是,表面仿生特殊構(gòu)型會(huì)對主流和從翼型尾緣指向前緣的回射流均形成阻礙作用,流體的動(dòng)能在表面仿生特殊構(gòu)型周圍轉(zhuǎn)化為壓力勢能,使得流場中的局部壓力升高,進(jìn)而降低翼型周圍的湍動(dòng)能,達(dá)到對空化的抑制作用。

供應(yīng)鏈信息共享不只是在單個(gè)企業(yè)內(nèi)部信息管理與利用，也在整個(gè)供應(yīng)鏈流動(dòng)和傳遞。為了防止由于信息格式不統(tǒng)一、結(jié)構(gòu)各異而造成的信息共享的效率低下和質(zhì)量不好，供應(yīng)鏈共享的信息必須實(shí)現(xiàn)標(biāo)準(zhǔn)化。各節(jié)點(diǎn)企業(yè)都必需意識(shí)到信息標(biāo)準(zhǔn)化的重要性，并自覺遵循信息共享的標(biāo)準(zhǔn)。

6 結(jié) 論

本文通過驗(yàn)證的數(shù)值算法開展常規(guī)翼型與表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型空化流動(dòng)的數(shù)值計(jì)算,確定仿生特殊構(gòu)型對空化流動(dòng)影響的規(guī)律,并揭示機(jī)理。主要結(jié)論如下。

在園林花卉的管理過程中，應(yīng)及時(shí)做好花卉的整形修剪工作，從而保證花卉的形狀與周邊的建筑、山石水景等一致。整修和修剪主要是提升花卉的可觀賞性，同時(shí)調(diào)節(jié)花期。通常整形方式包括單干式、多干式、叢生式、懸崖式、攀緣式和匍匐式。修剪的主要內(nèi)容為摘心、除芽、剝蕾、短截、疏枝、剪殘花及去枯葉等。

(1)相同頻率下,表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型升阻力幅值均明顯小于常規(guī)翼型的,且幅值波動(dòng)較弱。表面含仿生特殊構(gòu)型翼型的平均升阻比為3.10,常規(guī)翼型的為2.89,水翼性能得到提高。

(2)對表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型,一個(gè)周期內(nèi)空泡演化過程弱于常規(guī)翼型的,且空泡體積小于常規(guī)翼型下的。

(3)兩種不同翼型的空化柔度均在正負(fù)之間變化。對常規(guī)翼型,空化柔度變化較劇烈,且小于0所對應(yīng)的時(shí)間較多。對表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型,變化減弱且相應(yīng)的時(shí)間減少。

(4)表面含仿生特殊構(gòu)型的翼型下的低壓區(qū)與渦旋整體分布范圍較常規(guī)翼型下的小,湍動(dòng)能分布區(qū)域較常規(guī)翼型的小且湍動(dòng)能強(qiáng)度較其弱,在其影響下抑制空化發(fā)展,流場變穩(wěn)定。

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