張小靜,吳國東,王志軍,胡哲成,董方棟
(1.中北大學(xué) 機(jī)電工程學(xué)院, 太原 030051; 2.瞬態(tài)沖擊技術(shù)重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室, 北京 102202)
為了提高常規(guī)彈藥的毀傷能力及應(yīng)對不同的裝甲目標(biāo),提出了許多不同的戰(zhàn)斗部方案,對藥型罩的改進(jìn)就是其中一個重要方向。隨著復(fù)合裝甲、反應(yīng)裝甲、主動防御裝甲等新型裝甲不斷出現(xiàn)并趨于成熟,許多新型戰(zhàn)斗部也被不斷設(shè)計(jì)出來,串聯(lián)藥型罩、復(fù)合藥型罩、匯聚式藥型罩、星型藥型罩、多層藥型罩和各種組合藥型罩等都已經(jīng)出現(xiàn),并且進(jìn)行進(jìn)一步優(yōu)化研究[1-3]。
桿式射流幾乎不形成杵體,所有的藥型罩都形成了射流,但是速度相比較于聚能射流(JET)較低;聚能射流速度很高,但是具有侵徹能力的射流部分只占藥型罩的百分之十幾。錐形罩-球缺罩組合藥型罩結(jié)合了聚能射流和桿式射流的優(yōu)點(diǎn),聚能射流形成小射流對桿式射流起到加速作用,使形成的復(fù)合射流速度高于普通桿式射流。V.F.Minin提出并定義了超聚能射流的概念,做了初步的仿真研究[4];徐文龍從理論和實(shí)驗(yàn)的角度研究了超聚能射流的成型過程[5];石軍磊研究了超聚能結(jié)構(gòu)中,輔助結(jié)構(gòu)的材料對射流性能的影響[6];陳莉等研究了截頂輔助藥型罩的材料對射流成型的影響,得出鈦和鉭組合優(yōu)于其他組合[7];伊建亞對偏心亞半球鉬罩形成桿式射流進(jìn)行結(jié)構(gòu)優(yōu)化[8];劉亞昆等研究了F裝藥內(nèi)外層密度和間距對形成包覆式復(fù)合侵徹體的影響[9];何洋揚(yáng)對圓錐、球缺組合式戰(zhàn)斗部空氣中成型技術(shù)進(jìn)行數(shù)值模擬研究[10];周方毅對圓錐-球缺藥型罩聚能戰(zhàn)斗部結(jié)構(gòu)優(yōu)化設(shè)計(jì)進(jìn)行研究,采用了正交優(yōu)化設(shè)計(jì)[11]。
本文將對錐形-球缺罩的成型過程進(jìn)行具體研究,并通過改變錐罩的材料,得到不同材料組合的特點(diǎn)。
為便于直觀地對戰(zhàn)斗部的結(jié)構(gòu)和各尺寸進(jìn)行觀察,在AutoCAD中繪制戰(zhàn)斗部的幾何模型,如圖1所示。各初始參數(shù)為:彈體直徑為D=100 mm,裝藥直徑為d=96 mm,殼體壁厚為t=2 mm,錐罩各部分厚度均勻且厚度為δ=3 mm,藥型罩高度h=86 mm,藥型罩錐角為2α=50°,球缺外徑為R1=51 mm,球缺內(nèi)徑為R2=48 mm,長徑比為1.5,裝藥長度L=150。
在Autodyn-2D中創(chuàng)建二分之一有限元模型,如圖2所示。有限元模型中所有的結(jié)構(gòu)均采用Euler算法,因?yàn)樵诒ㄖ校幮驼謺l(fā)生翻轉(zhuǎn)等變形很大的情況,而Euler算法中,網(wǎng)格固定,材料在網(wǎng)格之間流動,不會引起網(wǎng)格的大變形,從而大大減小計(jì)算出錯的概率;而Lagrange算法是網(wǎng)格隨材料一起運(yùn)動,所以只適用于小變形的靶板等結(jié)構(gòu)。
空氣域邊界類型定義為Flow-Out,是所有物質(zhì)可以流出,來模擬無限空間,以防止材料在邊界反射使得仿真結(jié)果出現(xiàn)較為嚴(yán)重的誤差,確保仿真的可靠性。
圖1 幾何模型
圖2 有限元模型
有限元仿真模型中所用到的材料均是從Autodyn自帶材料庫中選取[12],材料參數(shù)是默認(rèn)Autodyn給出的。殼體用硬鋁AL 2024-T4,藥型罩用紫銅COPPER;炸藥用COMP B,密度為1.717 g/cm3,爆速為7980.001 m/s,爆壓為2.95×107kPa。材料模型參數(shù)如表1所示。
表1 材料模型參數(shù)
從圖2中可以看出有COPPER1和COPPER兩種銅的編號,其實(shí)這兩種銅編號是一種材料,參數(shù)都一樣,這里采用不同編號是為了區(qū)分錐罩部分的射流和球缺藥型罩部分形成的桿式射流,為研究射流成型和分析射流參數(shù)等方面提供了方便。
為研究錐罩材料對錐罩-球缺組合藥型罩射流成型的影響,選擇硬鋁、鋼、紫銅、鉭和鎢作為錐罩材料,紫銅作為球缺罩材料進(jìn)行數(shù)值仿真研究。
由圖3可以看到,錐罩形成的射流被球缺罩射流截成了兩段,為了便于敘述,將錐罩射流前面的那部分射流命名為射流1,尾部的射流命名為射流3,球缺罩射流命名為射流2。
1) 當(dāng)錐罩材料依次為鋁合金時,錐罩射流形成的射流1最長;銅和鋼作為錐罩材料時射流1長度次之;鎢作為錐罩材料時,錐罩幾乎沒有形成射流1,都聚集在尾部,形成杵體(即射流3)。
2) 當(dāng)錐罩材料依次為鎢時,球缺罩形成的桿式射流(即射流2)最長;鉭作為錐罩材料時射流2長度次之;銅、鋼、鋁作為錐罩材料時,射流2的長度逐漸減小。
3) 當(dāng)鋁合金作為錐罩材料時,射流直徑最大;鋼作為錐罩材料時,射流直徑最小。
圖3 80 μs時錐罩材料不同的射流成型
2.1節(jié)中詳細(xì)分析了錐罩材料不同時,對組合藥型罩射流成型效果的影響,可以看出,錐罩材料不同時,組合藥型罩的射流形態(tài)有很大的不同。接下來,將通過采集各組合在80 μs時錐罩射流與球缺罩射流的頭部速度、尾部速度、射流長度以及射流質(zhì)量進(jìn)行直觀研究。
圖4通過對射流長度和射流速度對錐罩-球缺組合藥型罩射流成型進(jìn)行了繪圖分析,可以看出:
1)從圖4 (a)可以發(fā)現(xiàn):鋁作為錐罩材料時,射流1頭部速度最大,射流2頭部速度最小;坦和鎢作為錐罩材料時,,射流1頭部速度最??;鎢作為錐罩材料時,,射流2頭部速度最大。
2)從圖4(b)可以發(fā)現(xiàn):錐罩材料不同,對射流2尾部速度影響不大;錐罩材料為鋼時,射流3頭部速度最大;錐罩材料為鋁時,射流3頭部速度最小。
3)從圖4 (c)可以發(fā)現(xiàn):鎢作為錐罩材料時,射流2最長,其次是鉭,最小的是鋁;鋁作為錐罩材料時,射流1最長,其次是鋼和銅,最小的是鎢。
圖4 錐罩材料對射流速度和長度的影響
圖5通過對射流1的質(zhì)量和有效射流有效質(zhì)量對錐罩-球缺組合藥型罩射流成型進(jìn)行了繪圖分析,可以看出:
1)從圖4 (c)中可以知道,錐罩材料不同時,射流1的長度也不同。錐罩材料不同,密度也不同,所以射流1的質(zhì)量也不同。圖5 (a)可以看出:銅作為錐罩材料時,射流1的質(zhì)量最大;鎢作為錐罩材料時,射流1的質(zhì)量最小。
2)圖5 (b)可以看出:銅作為錐罩材料時的組合藥型罩有效射流質(zhì)量最大;鎢作為錐罩材料時的組合藥型罩有效射流質(zhì)量最大。
圖5 錐罩材料對射流質(zhì)量的影響
組合藥型罩錐罩材料的不同,射流形態(tài)與頭部速度也不同。為研究錐罩材料不同對組合藥型罩形成射流的侵徹能力,將5組不同組合藥型罩的戰(zhàn)斗部對無限靶進(jìn)行侵徹。
由圖6、圖7和圖8可以發(fā)現(xiàn):
1) 鋁作為錐罩時,戰(zhàn)斗部對無限靶的侵徹孔呈現(xiàn)外寬內(nèi)窄的喇叭形,侵徹孔徑最大,結(jié)合圖3可以知道,這是由于錐罩射流使得球缺罩射流外徑變大,對侵徹孔有擴(kuò)孔作用;鋼、銅、鉭和鎢作為錐罩材料時,侵徹孔徑較為均勻。
2) 銅作為錐罩時,戰(zhàn)斗部對無限靶侵徹深度最大;鋁作為錐罩時,戰(zhàn)斗部對無限靶版侵徹深度最小。
3) 圖7表示:錐罩材料不同時,戰(zhàn)斗部對無限靶侵徹孔徑也不同(其中孔徑的數(shù)據(jù)是取侵徹孔徑最大處)??梢灾?,當(dāng)錐罩材料為鋁時,孔徑最大;錐罩材料為鋼時,孔徑最小。
4) 圖8表示:錐罩材料不同時,戰(zhàn)斗部對無限靶侵徹孔深也不同。可以看出,當(dāng)錐罩材料為銅時,孔深最大,這是由于錐罩材料為銅時的組合藥型罩形成的有效射流質(zhì)量最大;錐罩材料為鋁時,孔深最小,這是由于球缺罩射流主要作用于擴(kuò)孔,導(dǎo)致侵徹孔徑大而孔深小。
綜上所述,可以知道,對薄裝甲侵徹時,選擇鋁作為錐罩材料較好,可以獲得較大的侵徹孔徑,從而增大毀傷能力;銅作為錐罩材料時,對靶板的穿深最大,打穿靶板后射流離子的剩余速度最大,適合侵徹厚靶板。
圖6 錐罩材料不同時的侵徹深度
圖7 孔徑隨錐罩材料不同的變化
圖8 孔深隨錐罩材料不同的變化
1) 鋁最為錐罩材料時,射流直徑最大,侵徹?zé)o限靶板的孔徑最大,擴(kuò)孔能力最好。
2) 錐罩材料為銅時,射流有效質(zhì)量最大,侵徹?zé)o限靶板的孔深最大,侵徹能力最好。
綜合對比分析發(fā)現(xiàn):錐罩材料會直接影響射流成型的形態(tài)和射流速度、長度、質(zhì)量??梢愿鶕?jù)不同需要來選擇相應(yīng)的組合。
本研究內(nèi)容對優(yōu)化組合藥型罩的材料搭配,提高戰(zhàn)斗部的毀傷能力有一定的研究意義。