鄒俊峻
(長(zhǎng)安大學(xué)汽車(chē)學(xué)院 陜西 西安 710064)
在大學(xué)物理教材中,利用法拉第電磁感應(yīng)定律求解變化磁場(chǎng)中導(dǎo)體線(xiàn)圈上的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)的例子很多,如長(zhǎng)直交變電流磁場(chǎng)中矩形線(xiàn)圈上的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì),變化的均勻磁場(chǎng)中矩形線(xiàn)圈和圓形線(xiàn)圈上的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)[1~3].但是,對(duì)于長(zhǎng)直交變電流磁場(chǎng)中圓形線(xiàn)圈上的電磁感應(yīng)問(wèn)題,很少有人求解過(guò).在本文中,利用磁場(chǎng)的安培環(huán)路定理、法拉第電磁感應(yīng)定律和高等數(shù)學(xué)知識(shí),對(duì)這個(gè)問(wèn)題進(jìn)行了討論,計(jì)算了導(dǎo)線(xiàn)與線(xiàn)圈圓心之間的距離大于線(xiàn)圈半徑時(shí)線(xiàn)圈中的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)和感應(yīng)電流.
如圖1所示,已知無(wú)限長(zhǎng)直導(dǎo)線(xiàn)AB中通有交變電流i(t)=I0sinωt,半徑為R的平面圓形線(xiàn)圈與長(zhǎng)直導(dǎo)線(xiàn)AB共面,導(dǎo)線(xiàn)與線(xiàn)圈圓心之間的距離為d,且有d>R.線(xiàn)圈處在導(dǎo)線(xiàn)AB的右邊,線(xiàn)圈平面內(nèi)磁場(chǎng)非均均分布,但方向總是相同.建立如圖所示坐標(biāo)系,在(r,θ)處取面積元dS=rdrdθ,由安培環(huán)路定理可得:長(zhǎng)直交變電流i(t)在dS處所產(chǎn)生的磁感應(yīng)強(qiáng)度大小為
(1)
方向垂直紙面向里.穿過(guò)dS的磁通為
(2)
圖1 圓形線(xiàn)圈平面的磁通(d>R)
則穿過(guò)圓形線(xiàn)圈的總磁通為
(3)
利用殘數(shù)定理[4]可以求解函數(shù)I的積分,令z=eiθ,得
(4)
令
且f(z)的分母有兩個(gè)一階零點(diǎn)
和
(5)
因此式(4)的積分為
(6)
將式(6)代入式(3),得穿過(guò)圓形線(xiàn)圈平面的總磁通為
(7)
由式(7)可知:載流直線(xiàn)和圓線(xiàn)圈之間的互感系數(shù)M為
(8)
由此可見(jiàn),互感系數(shù)M只與它們之間的相對(duì)位置、圓線(xiàn)圈的尺寸以及介質(zhì)有關(guān),與長(zhǎng)直交變電流大小無(wú)關(guān).
由法拉第電磁感應(yīng)定律可得圓形線(xiàn)圈中的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)為
-Emcosωt
(9)
假設(shè)圓線(xiàn)圈的自感系數(shù)為L(zhǎng),等效電阻為r,感應(yīng)電流為I(t),則圓線(xiàn)圈的等效電路如圖2所示.
圖2 圓形線(xiàn)圈平面的等效電路
由歐姆定律可得
(10)
即
(11)
式(11)是一階線(xiàn)性非齊次微分方程[5],為了求其解,先求解一階線(xiàn)性齊次微分方程
(12)
得
(13)
再令
(14)
代入式(11),化簡(jiǎn)可得
(15)
利用積分公式[6]
(16)
可得式(15)的解為
(17)
(18)
綜上所述, 本文計(jì)算了長(zhǎng)直交變電流在共面圓形線(xiàn)圈中產(chǎn)生的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)和感應(yīng)電流.利用磁場(chǎng)的安培環(huán)路定理、法拉第電磁感應(yīng)定律等物理原理,以及殘數(shù)定理、一階線(xiàn)性非齊次微分方程等高等數(shù)學(xué)知識(shí),詳細(xì)推導(dǎo)了導(dǎo)線(xiàn)與線(xiàn)圈圓心之間的距離大于線(xiàn)圈半徑時(shí)圓形線(xiàn)圈中產(chǎn)生的感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)和感應(yīng)電流,并得到了他們的解析表達(dá)式.希望本文可以為教師和同學(xué)們提供一些有用的參考,有利于同學(xué)們更好地掌握感應(yīng)電動(dòng)勢(shì)和感應(yīng)電流的求解方法以及高等數(shù)學(xué)知識(shí)的運(yùn)算.