摘 要： 正弦交流電路中相關(guān)物理量是正弦函數(shù)，計(jì)算繁瑣而復(fù)雜，學(xué)生在學(xué)習(xí)中特別難以掌握，作者先建立電路相量模型，再運(yùn)用前學(xué)的直流電路的相關(guān)定律、定理，以及分析方法來(lái)求解電路中待求電路物理量，從而使學(xué)生很快地掌握了該復(fù)雜電路的理論并能夠獨(dú)立運(yùn)用。
　　關(guān)鍵詞： 《電工電子學(xué)》教學(xué) 正弦交流電路 相量模型 基爾霍夫定律
　　
　　1.引言
　　在多年的《電工電子學(xué)》教學(xué)中，學(xué)時(shí)無(wú)論是56課時(shí)還是72課時(shí)，在學(xué)生學(xué)習(xí)正弦交流電路分析這部分內(nèi)容時(shí)，都是老師教得很辛苦，學(xué)生學(xué)得很糟糕，無(wú)法有效地掌握其核心內(nèi)容，應(yīng)用更無(wú)從說(shuō)起。因此，我建立了正弦交流電路的相量模型，將此前學(xué)的直流電路中的相關(guān)定律、定理、分析方法直接加以運(yùn)用，大大地降低了正弦交流電路學(xué)習(xí)的難度。
　　2.R、L、C三元件的相量模型
　　2.1電阻元件R
　　設(shè)電流的正弦量為i=Isin（ωt+?覫），則其相量為I=∠?覫，根據(jù)電阻歐姆定律u=iR，得到u=IRsin（ωt+?覫），由此得出相量歐姆定律=R。因電阻不改變相位，所以在電阻中電壓與電流同相位，故在其相量模型中，電阻的阻抗仍為電阻Z=R。（如圖1）
　　2.2電感元件L
　　根據(jù)電感的伏安關(guān)系u=Ldi/dt，求得u=IωLsin（ωt+?覫+90°）V，則其相量歐姆定律=jωL。在此電感改變了相位，電壓超前電流相位90度，在相量模型中Z=jωL。（如圖2）
　　2.3電容元件C
　　電流同上，根據(jù)電容的伏安關(guān)系i=Cdu/dt，求得電壓u=Isin（ωt+?覫-90°），則其相量歐姆定律=（-j）。同理，電容改變了相位，電壓滯后電流90度，則在相量模型中令Z=-j。（如圖3）
　　3.電路分析的主要方法
　　以一題為例。如圖4，令=220∠0°，=227∠0°，Z=（0.1+j0.5）Ω，Z=（0.1+j0.5）Ω，Z=（5+j5）Ω。求電流。
　　3.1支路電流法
　　應(yīng)用基爾霍夫定律列出下列相量方程：
　　+-=0
　　Z+Z=
　　Z+Z=
　　將已知參數(shù)代入，求得=31.3∠-46.1°A。
　　3.2結(jié)點(diǎn)電壓法
　　設(shè)A，B兩點(diǎn)間電壓為，如圖5所示。則運(yùn)用結(jié)點(diǎn)電壓公式得到：
　　=（/Z+/Z）/（1/Z+1/Z+1/Z）代入?yún)?shù)，求得=221∠-1.1°V。應(yīng)用電路歐姆定律，求得=/Z=31.3∠-46.1°A。
　　3.3戴維寧定理
　　3.3.1斷開(kāi)待求變量所在支路，如圖6，先求開(kāi)路電壓
　　=（-）/（Z+Z）×Z+=228.85∠0°V
　　3.3.2求等效內(nèi)阻Z
　　如圖7，求等效內(nèi)阻，令網(wǎng)絡(luò)內(nèi)所有電源值為零，電壓源處去電源且短路，電流源處去電源且開(kāi)路。由圖可見(jiàn)：Z=Z×Z/（Z+Z）=0.05+j0.25（Ω）。
　　3.3.3求
　　如圖8，電壓源接入待求變量所在支路，求得=/（Z+Z）=31.3∠-46.1°A
　　4.結(jié)語(yǔ)
　　盡管在直流電路分析中，有疊加定理、電源互換、諾頓定理的運(yùn)用，但在教學(xué)中建立了正弦交流電路的相量模型后，通過(guò)上述三種主要方法的學(xué)習(xí)和運(yùn)用，在有限的課堂學(xué)習(xí)中，學(xué)生很快地掌握了各種電路分析方法的要點(diǎn)，并快速地加以運(yùn)用，收到了很好的教學(xué)效果，解決了這部分學(xué)習(xí)難的問(wèn)題。
　　
　　參考文獻(xiàn)：
　?。?］秦曾煌.電工學(xué)［M］.北京：高等教育出版社，2004:36-100.