彭 旸 Ronald J.Steel 龔承林 魏小潔 盛莉娜

1 油氣資源與工程全國重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，中國石油大學(xué)（北京），北京102249

2 中國石油大學(xué)（北京）地球科學(xué)學(xué)院，北京102249

3 Jackson School of Geosciences，The University of Texas at Austin，Austin，Texas 78712，USA

4 中國地質(zhì)科學(xué)院地質(zhì)力學(xué)研究所，北京100081

潮汐沉積是沉積學(xué)領(lǐng)域的一個(gè)重要組成部分。在全球許多現(xiàn)代大型河流三角洲中普遍存在潮汐作用，例如亞馬遜河三角洲、長江三角洲、恒河—雅魯藏布江三角洲、弗萊河三角洲等。潮汐作用影響的沉積環(huán)境有很多，包括潮控三角洲（Willis and Gabel，2001；Horietal.，2002；Dalrympleetal.，2003；Lambiaseetal.，2003；Goodbred and Saito，2010；Legleretal.，2013；Chenetal.，2014；Gugliotta and Saito，2019）、潮控河口灣（Hassanetal.，2012；Tessier，2012；Yuetal.，2012；Lietal.，2018）、有障壁海岸體系中的潮汐三角洲（FitzGerald，1984；Berelson and Heron，1985；Longhitanoetal.，2010；FitzGeraldetal.，2012）、海峽（Longhitano and Steel，2017；單新等，2022；Dalrymple，2023）以及分布廣泛的潮坪體系（Yangetal.，2008；Fanetal.，2013；Choi，2014）。在這些沉積環(huán)境中，有時(shí)潮流的能量超過了河流和波浪，從而在沉積物的搬運(yùn)和沉積過程中發(fā)揮主導(dǎo)作用。

自20世紀(jì)50年代以來，學(xué)者們針對(duì)現(xiàn)代潮汐影響或者主控的沉積體系展開了廣泛研究。這些研究包括加拿大的芬迪灣（Swift and McMullen，1968；Dalrymp leetal.，1990；Dalrymple and Zaitlin，1994；Shawetal.，2012），巴布亞新幾內(nèi)亞的弗萊河三角洲（Harrisetal.，1993；Dalrymp leetal.，2003；Walshetal.，2004），南亞的恒河—雅魯藏布江三角洲（Allisonetal.，2003；Kuehletal.，2005）和湄公河三角洲（Taetal.，2002；Tamuraetal.，2012；Gugliottaetal.，2019），中國沿海潮坪和錢塘江河口灣（Fanetal.，2013，2014；Zhangetal.，2018，2021；郭芪恒等，2022）等。這些對(duì)現(xiàn)代潮汐沉積的研究不僅為學(xué)者們提供了對(duì)潮汐沉積特征和沉積模式等方面的新認(rèn)識(shí)，還為古代潮汐沉積的識(shí)別提供了一定的對(duì)比基礎(chǔ)。近年來，學(xué)者們認(rèn)識(shí)到潮汐沉積的韻律性和周期性等特殊性質(zhì)可以作為沿海潮汐環(huán)境對(duì)海平面上升和氣候變化的記錄（Kvaleetal.，1994；Archer and Johnson，1997；Hovikoskietal.，2005），因此，研究潮汐沉積具有重要的科學(xué)意義。

在現(xiàn)代沉積中，潮汐作用的影響可以通過一些地貌特征得以體現(xiàn)，例如，潮汐影響的三角洲或者河口灣通常會(huì)發(fā)育一系列與岸線垂直的潮汐水道和細(xì)長的潮汐沙壩。然而，在古代沉積中，由于缺乏明顯的地貌特征，學(xué)者們需要依賴沉積特征來研究潮汐沉積體系，同時(shí)也需要對(duì)潮汐沉積過程有一定的了解。因此，作者首先介紹潮汐形成機(jī)制和影響因素，然后闡述潮汐的搬運(yùn)和沉積過程，最后梳理與潮汐沉積作用相關(guān)的沉積構(gòu)造和沉積特征。希望通過對(duì)這些內(nèi)容的總結(jié)和探討，提高對(duì)潮汐沉積的相關(guān)認(rèn)識(shí)，并對(duì)相關(guān)油氣勘探和開發(fā)產(chǎn)生積極的推動(dòng)作用。

1 潮汐的形成機(jī)制

潮汐是指在月球和太陽的引力作用下，地球上的海平面周期性漲落的現(xiàn)象。盡管月球的質(zhì)量小于太陽，但由于月球距離地球較近，月球?qū)Φ厍虮砻娴某毕ζ鹬鲗?dǎo)作用。在月球引力和離心力的共同作用下，地球上的海水在正對(duì)和背對(duì)月球的位置分別向外膨脹，形成高潮，而其他區(qū)域受力較小，形成低潮（圖1）。通常情況下，隨著地球的自轉(zhuǎn)，地球表面某一位置1天會(huì)經(jīng)歷2次漲潮和退潮，一個(gè)漲潮—退潮的周期為 12.42 h（即半日潮）（Kvale，2012）（圖1）。在一個(gè)潮汐周期內(nèi)，相鄰高潮位和低潮位之間的高差被稱為潮差。平均低潮線和平均高潮線之間形成潮間帶，平均高潮線以上為潮上帶，平均低潮線以下為潮下帶。由于地球的自傳軸傾斜于月球軌道平面，地球表面的某一位置與兩側(cè)高潮（或低潮）位置的距離并不完全相等，導(dǎo)致當(dāng)該位置經(jīng)歷2次高潮（或低潮）時(shí)，一側(cè)的潮汐引力大于另一側(cè)。因此，每天的2次高潮（或低潮）的水位不相等，即月球半日潮中存在日不等現(xiàn)象，這就導(dǎo)致半日潮中存在1個(gè)日潮組分（Dalrymple，2010）（圖2）。

圖1 每日潮汐周期（高潮和低潮）形成的示意圖（據(jù)Brown et al.，1999；有修改）Fig.1 Schematic diagram showing generation of daily tidal cycles（high and low tides）（modified from Brown et al.，1999）

圖2 美國康涅狄格州Bridgeport 30天的潮汐數(shù)據(jù)Fig.2 Tidal data of thirty days from Bridgeport，CT，USA

按照潮汐的不同周期，潮汐通常可分為半日潮、全日潮和混合潮。半日潮指1天之內(nèi)發(fā)生2次漲潮和退潮；全日潮指1天內(nèi)只發(fā)生1次漲潮和退潮；混合潮則介于半日潮和全日潮之間，屬于兩者之間的過渡類型。實(shí)際上，潮汐是一種復(fù)雜的周期性潮波振動(dòng)，由與月球和太陽運(yùn)動(dòng)相關(guān)的多個(gè)不同周期和振幅的分潮疊加而成。目前已經(jīng)確認(rèn)的分潮超過100種（Defant，1961；Kvale，2012），其中最重要的分潮包括主太陰半日分潮（M2），主太陽半日分潮（S2），太陰—太陽赤緯全日分潮（K1），主太陰全日分潮（O1）。

除了每日的漲潮和退潮現(xiàn)象，海水還經(jīng)歷每個(gè)月周期性交替的大潮和小潮，這種潮汐現(xiàn)象主要是由月球和太陽共同對(duì)地球的引潮力共同引起（圖2）。當(dāng)月球、太陽和地球成一條直線時(shí)（即滿月和新月時(shí)），月球和太陽的引潮力疊加到一起，潮汐隆起達(dá)到最大幅度，此時(shí)會(huì)出現(xiàn)特大高潮和低潮（潮差最大），形成大潮；當(dāng)月球和太陽與地球成直角時(shí)，月球和太陽所產(chǎn)生的引力相互抵消一部分，此時(shí)潮汐隆起的幅度最小，出現(xiàn)最小的高潮與低潮（潮差最小），形成小潮（Kvale，2012）（圖3）。隨著月球繞地球轉(zhuǎn)動(dòng)，每個(gè)月會(huì)出現(xiàn)2次大潮和2次小潮（圖3）。潮汐可以看作是海洋中最大的波浪，即 “潮汐波”，其中高潮位相當(dāng)于波峰，低潮位相當(dāng)于波谷，潮汐波的波長（即2個(gè)波峰之間的距離）則是某個(gè)位置上地球周長的一半（Bridge and Demicco，2008）（圖1；圖3）。

圖3 月球和太陽對(duì)地球上海水共同作用形成月潮汐周期Fig.3 Generation ofmonthly tidal cycles by the combined influence of the Sun and Moon

2 潮汐搬運(yùn)和沉積過程

海平面的周期性漲落引起海水在水平方向上周期性的往復(fù)運(yùn)動(dòng)，形成潮流，而潮流對(duì)于沉積物的搬運(yùn)和沉積具有重要作用。潮流具有一個(gè)典型特征，即潮流的方向和流速會(huì)周期性地變化（圖4）。潮流具有雙向性，漲潮時(shí)潮流向岸流動(dòng)，退潮時(shí)潮流向海流動(dòng)。在高潮和低潮時(shí)，潮流流速接近為零（被稱為平潮或停潮），此時(shí)細(xì)粒沉積物沉降下來，形成泥質(zhì)披覆層；而在漲潮和退潮的中間過程中，潮流的流速達(dá)到最大值，此時(shí)潮流可搬運(yùn)和沉積砂質(zhì)沉積物（Dalrymple，2010）（圖4）。

圖4 一個(gè)潮汐周期內(nèi)潮流速度的變化和相應(yīng)的沉積產(chǎn)物（據(jù)Dalrymple，2010；有修改）Fig.4 Variation of tidal current velocity over a tidal cycle and the corresponding tidal deposits（modified from Dalrymple，2010）

在開闊的海洋中，潮汐波通常是對(duì)稱的，漲潮和退潮具有相同的流速和持續(xù)時(shí)間，因此漲潮和退潮會(huì)形成2個(gè)厚度相等的沙層（圖4－A）。然而，當(dāng)潮汐波接近淺水區(qū)時(shí)，潮汐波具有明顯的不對(duì)稱性，這主要是受到底床摩擦作用的影響。由于退潮時(shí)水位較低且離底床更近，退潮流會(huì)受到更大的摩擦力作用，因此一般來說，漲潮流比退潮流的流速更快且持續(xù)時(shí)間更短。由于水流搬運(yùn)泥沙的能力隨著流速的增加呈指數(shù)增加，因此在大部分區(qū)域中，漲潮流起主導(dǎo)作用，并且在漲潮的方向上形成較厚的砂質(zhì)沉積層，而在退潮時(shí)只會(huì)形成較薄的砂質(zhì)沉積物（圖4－B）。有時(shí)退潮流速度非常小，無法搬運(yùn)砂質(zhì)沉積物，這種情況下，在一個(gè)潮汐周期內(nèi)只會(huì)沉積一層沙層（圖4－C）。

潮流流速（尤其是最大流速）受控于納潮量，即每半個(gè)潮汐周期內(nèi)通過某一位置的水量（Dalrymp le，2010）。納潮量與潮差和盆地表面積有直接關(guān)系，取決于區(qū)域地形和海岸線形態(tài)等因素。一般來說，發(fā)育在低坡度地形上、具有港灣形態(tài)的三角洲河口或者河口灣地區(qū)受潮汐影響較強(qiáng)烈，例如亞馬遜河、長江、恒河—雅魯藏布江、弗萊河等現(xiàn)代大型河流三角洲。當(dāng)潮汐波從開闊海洋流向形態(tài)呈港灣或漏斗狀的海灣或河口時(shí)，水體變淺以及海岸線的匯聚作用使得海水涌入逐漸減小的空間，導(dǎo)致潮差和潮流逐漸增大，隨后由于底床摩擦作用而減弱（Dalrymp le and Choi，2007；彭旸等，2022）。此外，沉積體表面和海岸地形的不規(guī)則性也對(duì)潮流和相應(yīng)的沉積物搬運(yùn)產(chǎn)生一定影響。

3 潮汐沉積構(gòu)造（特征）與沉積環(huán)境

3.1 潮汐韻律層

潮汐韻律層是一種沙層和泥層交替、厚度上具有周期性變化的連續(xù)沉積層，是一種指示潮汐沉積過程的沉積構(gòu)造（Williams，1991；Kvale，2012）（圖5）。每個(gè)沉積層的厚度與潮流強(qiáng)度、沉積速度、沉積時(shí)間以及后續(xù)侵蝕情況密切相關(guān)（Bridge and Dem icco，2008；Kvale，2012）。通常情況下，由于次潮汐的潮流強(qiáng)度較弱，無法沉積沙層，因此每對(duì)沙—泥沉積層代表一個(gè)完整的潮汐周期的沉積產(chǎn)物。沙層內(nèi)部通常不具有層理結(jié)構(gòu)，反映了高濃度懸浮沉積物快速沉積的過程。在一些潮流足夠強(qiáng)的區(qū)域，較粗粒度的沉積層會(huì)有保存完好的流水沙紋。

圖5 河口灣和潮控三角洲中的潮汐韻律層Fig.5 Tidal rhythmites in estuaries and tide-dominated deltas

潮汐韻律層經(jīng)常表現(xiàn)出一定的周期性，這是識(shí)別潮流沉積的特殊沉積特征。理想情況下，一個(gè)大潮—小潮周期（14 d）內(nèi)，半日潮和全日潮分別可以形成28個(gè)和14個(gè)沙—泥層。如果某些次潮汐具有足夠的強(qiáng)度并可以沉積沙層時(shí)，則沙—泥層數(shù)量會(huì)多于28個(gè)或者14個(gè)。然而，當(dāng)后期潮流的強(qiáng)度較大時(shí)，可能會(huì)侵蝕先前的沉積層，或者在小潮期間主潮流較弱且沉積物供給不足時(shí)（Mazumder and Arima，2005），形成的沉積層會(huì)疊加在一起，難以區(qū)分層數(shù)，這些情況導(dǎo)致沙—泥層數(shù)量減少（圖5－B）。潮汐韻律層的沉積和保存需要在短期內(nèi)快速沉降，波浪、風(fēng)暴浪的侵蝕以及潮坪的淹沒或者抬升等因素均可導(dǎo)致潮汐韻律層的不完整性（Kvaleetal.，1995；O’Connelletal.，2017）。

潮汐韻律層經(jīng)常發(fā)育在潮間帶的潮坪環(huán)境中，潮坪可以形成于多種沉積環(huán)境中，包括潮汐影響的三角洲、河口灣以及障壁海岸體系的潟湖周圍（Fanetal.，2013）。潮坪在加積和進(jìn)積情況下更容易保存潮汐韻律層，其中的沉積物主要來自相鄰的潮下帶沉積環(huán)境（Davis，2012），并且該區(qū)域通常不受較大波浪和河流作用的影響（Tessieretal.，1995）。此外，開闊海岸的潮坪也可以發(fā)育潮汐韻律層，但由于受到波浪和風(fēng)暴浪的影響較大，潮汐韻律層通常是由潮汐與波浪—風(fēng)暴浪相互作用（Yangetal.，2008；Basilicietal.，2012）所形成。

潮汐韻律層作為重要的地質(zhì)記錄，不僅可用于重建古地理沉積環(huán)境，還可以用來估計(jì)古潮差（Archer，1995；Archer and Johnson，1997）、推斷沉積過程中的主要潮汐成分（Kvale，2006）、重建古氣候和地月軌道參數(shù)等（Kvaleetal.，1994；Miller and Eriksson，1997；Hovikoskietal.，2005）。在重建古地理和沉積環(huán)境時(shí)，對(duì)于那些缺乏古地理因素限定的盆地，從地層中提取潮汐記錄和信息有助于推斷或確定海洋潮汐系統(tǒng)的規(guī)模和幾何形態(tài)。

3.2 過渡性層理

過渡性層理是由沙層和泥層交替沉積形成的復(fù)合型層理（圖6；圖7），包括脈狀層理（或壓扁層理）、波狀層理、透鏡狀層理（Reineck and Wunderlich，1968）。這些層理在厚度上可呈現(xiàn)周期性變化，但韻律性并不明顯。在漲潮和退潮期間，強(qiáng)潮流會(huì)搬運(yùn)和沉積較粗粒的砂質(zhì)沉積物，形成沙層；而在平潮或停潮期間，潮流減弱，水體中的懸浮泥質(zhì)沉積物沉降在沙層上形成泥層。透鏡狀層理通常形成于懸浮泥質(zhì)沉積物濃度較高、砂質(zhì)沉積物供應(yīng)較少，水動(dòng)力條件較弱的沉積環(huán)境中。脈狀層理主要發(fā)育在潮流較強(qiáng)、砂質(zhì)沉積物供應(yīng)較充足的環(huán)境下，此時(shí)強(qiáng)潮流通常會(huì)侵蝕波脊上的泥層，因此通常僅有少量的泥層保存在波谷位置（圖6；圖7）。在泥沙供應(yīng)和水動(dòng)力條件方面，波狀層理處于脈狀層理和透鏡狀層理之間，通常會(huì)形成連續(xù)的泥層，形態(tài)上呈波狀。過渡性層理中的沙層中，有時(shí)可以觀察到流水沙紋，它們?cè)谛螒B(tài)上與由單向水流形成的沙紋基本相同，主要區(qū)別在于潮汐形成的流水沙紋具有雙向性（圖7）。在漲潮期間，潮流會(huì)沉積一層向陸遷移的流水沙紋；而在退潮期間，如果潮流足夠強(qiáng)，水流方向會(huì)反轉(zhuǎn)，侵蝕前期沉積的沙紋頂部，并沉積一層向海遷移的流水沙紋。

圖6 過渡性層理類型（據(jù)Reineck and Singh，1980；Dalrymple，2010；有修改）Fig.6 Transitional bedding type（modified from Reineck and Singh，1980；Dalrymp le，2010）

圖7 特立尼達(dá)古Orinoco三角洲Manzanilla組中的潮汐成因?qū)永鞦ig.7 Tidal bedding from the Manzanilla Formation，paleo-Orinoco Delta，Trinidad

圖8 大潮和小潮形成的潮汐束（據(jù)Tape et al.，2003；有修改）Fig.8 Tidal bundles generated by spring and neap tides（modified from Tape et al.，2003）

過渡性層理的發(fā)育需要泥沙沉積物的供給和變化的潮流，因此主要出現(xiàn)在潮下帶和潮間帶（Reineck and Wunderlich，1968），也可以發(fā)育在潮坪（Fanetal.，2013；Schwartz and Graham，2015）、潮汐影響的三角洲或者河口等環(huán)境（Chenetal.，2014；Rossi and Steel，2016；van Cappelleetal.，2016）。加拿大現(xiàn)代弗雷澤河的河流—潮汐過渡帶中，潮下帶上部和潮間帶位置的河道沙壩內(nèi)發(fā)育脈狀、波狀以及透鏡狀層理，其中脈狀和波狀層理主要發(fā)育在河口附近潮流較強(qiáng)的區(qū)域，而透鏡狀層理則發(fā)育在最大渾濁帶（La Croix and Dashtgard，2015）。在全新世湄公河三角洲和上新世Orinoco三角洲中，潮汐影響的水下臺(tái)地也發(fā)育了過渡性層理（Taetal.，2002；Pengetal.，2018a）。值得注意的是，脈狀、波狀和透鏡狀層理也可以在其他沉積環(huán)境中發(fā)育，比如透鏡狀層理在前三角洲或者河流堤岸也可發(fā)育，因此不能僅通過這3種沉積構(gòu)造來識(shí)別潮汐沉積。

3.3 潮汐束與再作用面

潮汐束和再作用面是潮汐沉積的典型沉積構(gòu)造。漲潮流或退潮流形成一系列沿主潮流方向遷移的沙丘，沙丘剖面上可見一系列向流水方向傾斜的交錯(cuò)層理砂巖，這些交錯(cuò)層理沙巖或前積層被稱為潮汐束序列（Terwindt，1971；Nio and Yang，1991）。由薄層的泥質(zhì)披覆層或者侵蝕再作用面作為邊界的前積層被稱為潮汐束（圖 8）（Visser，1980）。潮汐束在厚度上呈周期性變化，反映了潮流強(qiáng)度隨著大潮—小潮周期的變化。因此，在潮汐束序列中，大潮期間形成較厚的交錯(cuò)層理沙層，而小潮期間形成較薄且泥質(zhì)含量較高的沉積層。理想情況下，半日潮和全日潮的1個(gè)完整大潮—小潮周期分別可形成28個(gè)和14個(gè)潮汐束。然而，如果小潮期間的潮流較弱，不足以搬運(yùn)沉積物，導(dǎo)致小潮期間形成的沙層數(shù)量較少。

在1個(gè)漲潮—退潮周期內(nèi)，單一沙丘內(nèi)的潮汐束形成過程可分為4個(gè)階段：主潮汐階段、次潮汐階段以及這2個(gè)階段之后的平潮和停潮階段（圖10）（Nio and Yang，1991）。在主潮汐階段，潮流速度超過泥沙搬運(yùn)的閾值速度，從而導(dǎo)致砂質(zhì)前積層和底積層的沉積。在隨后的平潮／停潮期間，潮流速度逐漸減小，此時(shí)如果懸浮的泥質(zhì)沉積物濃度足夠高，將在前期形成的沙層之上沉積一層泥質(zhì)披覆層。如果次潮流（即張潮流或退潮流中較弱的潮流）較弱時(shí)，只會(huì)沉積一層較薄的沙層，隨后的平潮／停潮期再沉積一層泥質(zhì)披覆層。在這種情況下，主潮汐和次潮汐形成的沙層距離較近，并由2個(gè)泥質(zhì)披覆層分隔開，形成雙黏土層（圖9）。如果次潮流較強(qiáng)，它將會(huì)先侵蝕前期沉積的泥質(zhì)披覆層和主潮汐形成的沙層，這個(gè)侵蝕面被稱為再作用面（圖10），并在其上沉積一層向反方向遷移的流水沙紋（圖9；圖10）。最常見的情況是，潮汐束主要由單向的主潮汐形成的沙層組成，僅在底積層發(fā)育由次潮汐形成的小型流水沙紋。當(dāng)懸浮泥質(zhì)含量較少時(shí)，形成的潮汐束和再作用面不發(fā)育泥質(zhì)披覆層（圖11）（Dalrymple and Choi，2007；Dalrymp le，2010）。

圖9 荷蘭西南部全新世形成于潮下帶的潮汐束（據(jù)Nio and Yang，1991；有修改）Fig.9 Tidal bundles from Holocene subtidal deposits，southwest Netherlands（modified from Nio and Yang，1991）

圖10 泥質(zhì)含量較多的沉積體系內(nèi)潮汐束的沉積過程示意圖（據(jù)Longhitano et al.，2012；有修改）Fig.10 Depositional processes of tidal bundles formed in a muddy sedimentory system（modified from Longhitano et al.，2012）

圖11 （A）加拿大Cobequid海灣－Salmon河口灣中形成的潮汐束和再作用面（據(jù)Dalrymple and Choi，2007；有修改）；（B）在泥質(zhì)含量較低的沉積體系中，潮汐束和再作用面的形成過程示意圖（據(jù)Klein，1970；有修改）Fig.11 （A）Tidal bundles and reactivation surfaces from the Cobequid Bay-Salmon River estuary，Canada（modified from Dalrymple and Choi，2007）；（B）Formation processes of tidal bundles and reactivation surfaces in environmentswith a low concentration of muddy sediment supply（modified from Klein，1970）

潮流比較強(qiáng)的區(qū)域通常能夠形成大規(guī)模的底床形態(tài)，例如水下沙丘，這些沙丘的內(nèi)部可發(fā)育潮汐束和再作用面。在潮汐水道內(nèi)部，水道的側(cè)向遷移會(huì)形成潮汐束（Davis，2012）?，F(xiàn)代荷蘭Westerschelde河口灣發(fā)育一系列沙壩，內(nèi)部由大潮和小潮形成的潮汐束組成（Boersma and Terwindt，1981）。阿根廷侏羅系Lajas組中保存了一些典型的潮汐束，發(fā)育在潮汐影響的分流河道、潮汐改造的河口壩以及潮汐沙壩中（Rossi and Steel，2016）。此外，開闊海岸潮坪也可以發(fā)育潮汐束。例如，現(xiàn)代韓國Gyeonggi海灣的開闊海岸潮坪區(qū)域，潮道一側(cè)的潮間帶潮坪內(nèi)發(fā)育一系列水下沙丘，這些沙丘的高度為20～60 cm，波長在5～10m之間，沙丘內(nèi)部保存著一系列由再作用面分隔開的潮汐束（Choi and Kim，2016）。

除了重建古地理沉積環(huán)境，通過對(duì)連續(xù)的潮汐束序列進(jìn)行時(shí)間序列分析，可以重建古水動(dòng)力過程（Yang and Nio，1985；Hovikoskietal.，2005）。例如，美國明尼蘇達(dá)州上寒武統(tǒng)Jordan砂巖中保存有較為連續(xù)的潮汐束，Tape等（2003）對(duì)26個(gè)潮汐束序列進(jìn)行了傅里葉分析，發(fā)現(xiàn)每個(gè)序列包含了15～34個(gè)潮汐束，表明晚寒武世的這部分海岸線受到半日潮或者混合潮的影響。分析潮汐束序列中的不同潮汐組分，并評(píng)估每個(gè)組分的相對(duì)重要性，對(duì)于全面揭示古代潮汐沉積的形成機(jī)制和古水動(dòng)力過程的演化具有重要意義。然而，目前這仍然是潮汐沉積中的一個(gè)難點(diǎn)問題。

3.4 潮汐復(fù)合交錯(cuò)層理

潮汐復(fù)合交錯(cuò)層理發(fā)育在復(fù)合沙丘（又稱潮汐沙波或水下沙丘）內(nèi)，這種復(fù)合沙丘由大型沙丘和其上面疊加的一系列小型單一沙丘組成（Dalrymple and Rhodes，1995）（圖12；圖13）。復(fù)合沙丘形成在較深的水體中（大于8～10m）（Dalrymple and Choi，2007），高度為小于1m 到大于20m，波長可達(dá)到10m 甚至幾百米（Beldersonetal.，1982；Dalrymple，2010）。在潮汐主控的沉積環(huán)境中，潮流速度一般需要達(dá)到至少0.5m／s，沉積物粒度為細(xì)沙到中沙，才能形成這種沙丘（Dalrymple and Rhodes，1995；Masselinketal.，2009）。

圖12 幾種不同復(fù)合沙丘內(nèi)的沉積構(gòu)造示意圖（據(jù)Dalrymple and Choi，2007）Fig.12 Schematic diagrams showing possible ranges of structures in compound dunes（after Dalrymple and Choi，2007）

圖13 澳大利亞昆士蘭Breaksea Spit近海陸架上的復(fù)合沙丘的多波束測(cè)深（A）和測(cè)深剖面（B）（據(jù)Suter，2006；Olariu et al.，2012；有修改）Fig.13 Digital multibeam bathymetry（A）and bathymetric profile（B）of compound dunes crossing the continental shelf offshore of Breaksea Spit，Queensland，Australia（modified from Suter，2006；Olariu et al.，2012）

復(fù)合沙丘通常是不對(duì)稱的，沙丘的背水坡比較陡，并且地層傾向于沉積物搬運(yùn)和底床遷移方向。復(fù)合沙丘的主要特征是小型沙丘在大型沙丘的頂部快速遷移，導(dǎo)致層理內(nèi)部的不連續(xù)性（圖12）。小型沙丘與大型沙丘的遷移方向大致相同，例如在澳大利亞昆士蘭近海陸架上的復(fù)合沙丘中，小型沙丘與大型沙丘波脊的走向較為接近（夾角小于45°）（圖13）（Suter，2006；Olariuetal.，2012）。如果上覆的沙丘比下伏大型沙丘小，當(dāng)上覆沙丘遷移到大型沙丘的邊緣時(shí)，形成的侵蝕深度最小。在這種情況下，大型沙丘形成一系列大型交錯(cuò)層理，再作用面僅分布在大型沙丘的上部（圖12－A）（Dalrymple and Choi，2007）。在沙丘的底積面附近，可發(fā)育和保存次潮流形成的流水沙紋和平潮／停潮形成的泥質(zhì)披覆層。然而，如果上覆沙丘較大，則產(chǎn)生平緩的復(fù)合交錯(cuò)層理，每層交錯(cuò)層理是由上覆沙丘遷移形成的（圖12－B）（Dalrymp le and Choi，2007；Dalrymple，2010）。由于次潮流強(qiáng)度較弱，所以再作用面主要是由主潮流所形成（Dalrymple，2010），這種再作用面有時(shí)也稱為主層理面（master bedding surface）（Allen，1980）。在次潮流較大的沉積環(huán)境中，次潮流形成的反向交錯(cuò)層理明顯增多，因此可見一些雙向交錯(cuò)層理（圖12－C）。

現(xiàn)代韓國西海岸Gyeonggi海灣的Yeochari潮坪內(nèi)發(fā)育單一沙丘和復(fù)合沙丘，分布在潮間帶水道和支流水道的兩側(cè)（Choi and Jo，2015）。復(fù)合沙丘的遷移速度受水道中漲潮流和退潮流相對(duì)大小的影響。盡管水道兩側(cè)的潮流速度較大，但由于潮汐不對(duì)稱性較小（即漲潮流和退潮流的差異不大），導(dǎo)致復(fù)合沙丘的遷移速度較慢（2～4m／月）（Choi and Jo，2015），遷移方向取決于主導(dǎo)潮流的方向。南美洲古Orinoco三角洲的Springvale組保存有大型的復(fù)合沙丘地層，沙丘內(nèi)部由一系列復(fù)合交錯(cuò)層理砂巖堆疊，可見流水沙紋、浮泥沉積層和泥礫（圖14）（Pengetal.，2018a；Huggins，2019），這種復(fù)合沙丘可在潮下帶潮汐水道內(nèi)部以及水道兩側(cè)發(fā)育。

圖14 古Orinoco三角洲Manzanilla組地層中發(fā)育的潮汐復(fù)合沙丘Fig.14 Compound tidal dunes from the Manzanilla Formation，paleo-Orinoco Delta

對(duì)于古代沉積體系的研究，潮汐復(fù)合沙丘和潮汐沙壩比較難區(qū)分開來。這主要是由于二者沉積特征相似，都可形成復(fù)合交錯(cuò)層理，并且具有相似的厚度。然而，二者在內(nèi)部結(jié)構(gòu)和沙體發(fā)育的方向上存在一些差異。潮汐沙壩的形成主要與潮道的側(cè)向遷移有關(guān)（Dalrympleetal.，2003；Dalrymple and Choi，2007），因此，沙壩的長軸通常與潮流方向和內(nèi)部主層理面的走向平行。相比之下，潮汐復(fù)合沙丘的波峰大致與潮流的方向垂直，同時(shí)具有很強(qiáng)的向前遷移組分（Dalrymple and Rhodes，1995；Dalrymp le，2010），導(dǎo)致其內(nèi)部結(jié)構(gòu)是以向前加積為主，并且與復(fù)合沙丘同期的潮汐水道并不常見（Olariuetal.，2012）。

目前，學(xué)者們主要關(guān)注復(fù)合沙丘在不同水動(dòng)力條件下的發(fā)育模式和沉積構(gòu)型（Ernstsenetal.，2006；Svensonetal.，2009）?，F(xiàn)代復(fù)合沙丘為這些研究提供了良好的條件，通過對(duì)現(xiàn)代沉積體系的研究，可以了解研究區(qū)的水動(dòng)力條件、沉積物粒度在空間和時(shí)間的變化以及沙丘的幾何形態(tài)和空間展布等因素之間的相互作用或響應(yīng)。例如，Choi和Jo（2015）對(duì)韓國西部開闊海岸潮間帶的復(fù)合沙丘進(jìn)行了研究，通過分析一系列復(fù)合沙丘和河道剖面，明確了復(fù)合沙丘和河道在時(shí)間和空間上的形態(tài)變化，并揭示了相應(yīng)的沉積過程。此外，由于現(xiàn)代潮汐影響的沉積環(huán)境通常同時(shí)受到河流和波浪的作用（彭旸等，2022），因此在復(fù)合沙丘中識(shí)別非潮汐沉積也是研究中的難點(diǎn)問題?，F(xiàn)代研究表明，潮汐本身的不對(duì)稱性、波浪作用下的潮汐周期、波浪強(qiáng)度和方向的季節(jié)性變化以及分支河道的遷移等因素，都對(duì)復(fù)合沙丘的沉積構(gòu)型起到重要的控制作用（Jo and Choi，2016）。

3.5 雙向交錯(cuò)層理

雙向交錯(cuò)層理，又稱為羽狀交錯(cuò)層理，是指上下相鄰的交錯(cuò)層理具有相反的傾向（圖15），通常指示潮汐沉積過程。雙向交錯(cuò)層理的形成表明次潮流達(dá)到一定強(qiáng)度，使得沙體以沙丘或沙壩的形式沿著與主潮流相反的方向遷移。一般在河口灣或者三角洲近海的部分，隨著逆向水流（主要為漲潮流）強(qiáng)度逐漸增大，會(huì)逐漸出現(xiàn)這種由雙向水流沉積形成的羽狀交錯(cuò)層理。

圖15 古Orinoco三角洲Manzanilla組中的雙向交錯(cuò)層理砂巖Fig.15 Bi-directional cross-bedded sandstones in the Manzanilla Formation，paleo-Orinoco Delta

在潮汐影響的沉積環(huán)境中，河道彎曲度和潮汐沙壩形成的地形地貌等因素會(huì)影響潮流和相應(yīng)的沉積物搬運(yùn)，導(dǎo)致沙壩兩側(cè)的水道系統(tǒng)分別以漲潮流和退潮流為主，在任何一個(gè)位置通常主要存在由單向水流形成的地層（Harris and Collins，1991；Dalrymp le，2010；Kleinhansetal.，2014）。因 此，這種相互規(guī)避的潮汐水道系統(tǒng)意味著雙向交錯(cuò)層理不可能廣泛發(fā)育，只能夠出現(xiàn)在特定的潮汐沉積環(huán)境中。Dalrymp le和Choi（2007）指出，雙向交錯(cuò)層理最有可能發(fā)育在2個(gè)位置：（1）細(xì)長的潮汐沙壩頂部，因?yàn)樵撐恢梦挥谙嗷ヒ?guī)避的水道之間，經(jīng)歷同等強(qiáng)度的漲潮流和退潮流；以及（2）復(fù)合沙丘沉積的內(nèi)部，因?yàn)橛纱纬绷餍纬傻男⌒蜕城鹂梢栽诖笮蜕城鸬谋乘乱粋?cè)發(fā)育和保存，因此局部存在傾向相反的交錯(cuò)層理（圖12－B，12－C）。南美洲古Orinoco三角洲上新世Manzanilla組保存了完好的雙向交錯(cuò)層理（Pengetal.，2018a）（圖15），可能形成于潮控河口灣的潮下帶水道的內(nèi)部（Huggins，2019）。

3.6 雙黏土層

雙黏土層是指與薄層沙巖互層、成對(duì)出現(xiàn)的泥層（圖16）。一般情況下，主潮流具有較大的流速，會(huì)沉積較厚的沙層，而次潮流的流速較小，會(huì)沉積較薄的沙層。2個(gè)潮流之間的平潮和停潮期間，隨著流速降低，會(huì)沉積2個(gè)泥層。由于次潮流形成的沙層較薄，導(dǎo)致2個(gè)泥層彼此距離很近，從而形成雙黏土層（圖4－B；圖16）。

圖16 特立尼達(dá)古Orinoco三角洲地層（A）和北海Brent三角洲地層（B-C）中的雙黏土層Fig.16 Double mud drapes from the paleo-Orinoco Delta，Trinidad（A）and the Brent Delta，North Sea（B-C）

雙黏土層通常保存在一些不受波浪改造和河流影響的區(qū)域，例如潮間帶的潮汐水道邊緣或者河口灣內(nèi)部的次級(jí)水道（Tessieretal.，1995）。南美洲上新世Orinoco三角洲Manzanilla組中可見典型的雙黏土層（圖16－A），這些雙黏土層與沙層共同構(gòu)成潮汐韻律層。北海Brent三角洲Rannoch組的三角洲前緣遠(yuǎn)端地層保存了潮汐與風(fēng)暴浪相互作用的沉積產(chǎn)物，其中潮汐沉積地層發(fā)育典型的雙黏土層（圖16－B，16－C）和潮汐束。潮汐沉積在風(fēng)暴浪地層之間的形成和保存通常需要特殊的沉積條件，例如，具有較大潮差的大型河口附近，或者具有較高的沉積速率和盆地沉降速率的沉積環(huán)境（Weietal.，2016）。

3.7 浮泥沉積

浮泥沉積是一種在水下懸浮、可流動(dòng)的泥質(zhì)沉積物（黏土和粉沙），在潮汐沉積環(huán)境中比較常見。潮汐影響的三角洲或者河口灣存在淡水和咸水之間的過渡帶，在這個(gè)區(qū)域，河流帶來的淡水由于密度較小在上層向外流動(dòng)，而密度較高的海水則位于下層，隨著潮汐向陸地方向流動(dòng)，形成河口環(huán)流，同時(shí)，在河道底部形成鹽水楔。河口環(huán)流和絮凝作用捕獲懸浮的細(xì)粒沉積物，形成沉積物濃度很高的最大渾濁帶。在平潮和停潮期間，這些懸浮的泥質(zhì)沉積物快速沉降，沉積物濃度可達(dá)到大于10 g／L，形成浮泥沉積（Dalrymple，2010）。古代地層中浮泥沉積經(jīng)過壓實(shí)后厚度可大于0.5 cm（Dalrympleetal.，2003；Ichaso and Dalrymple，2009；Pengetal.，2018b），內(nèi)部沒有紋層，一般不受生物擾動(dòng)的影響，有時(shí)受砂巖的擠壓會(huì)發(fā)生軟沉積變形。

南美洲圭亞那洋流從亞馬遜河河口搬運(yùn)大量泥質(zhì)沉積物到現(xiàn)代Orinoco三角洲和古Orinoco三角洲，導(dǎo)致Orinoco三角洲前緣和一些河道的底部地層中含有大量的浮泥沉積（圖 17）（Pengetal.，2018a）?，F(xiàn)代弗萊河三角洲是典型的潮控三角洲，大潮時(shí)河床底部的潮流速度超過1m／s，分流河道底部常發(fā)育互層的礫石和浮泥沉積，泥層厚度有時(shí)超過1 cm（Dalrympleetal.，2003）。值得注意的是，浮泥沉積有時(shí)也會(huì)出現(xiàn)在波浪或者風(fēng)暴浪為主的沉積環(huán)境中，地層中表現(xiàn)為互層的浪成波紋或者丘狀交錯(cuò)層理砂巖和浮泥沉積（Ichaso and Dalrymple，2009；Pengetal.，2018a）。所以，分析地層的沉積過程時(shí)，需要結(jié)合其他沉積特征進(jìn)行綜合考慮。

4 潮控三角洲

潮汐沉積體系較為復(fù)雜多變，不同的沉積體系可由多種亞環(huán)境組成，上述的沉積過程和沉積特征通常以不同組合形式出現(xiàn)在潮汐影響的三角洲、河口灣、海侵陸架沙脊和海峽等沉積體系中。目前研究較多的是潮控三角洲，因此在以下部分將以潮控三角洲為例，來揭示其在沉積過程和沉積特征方面的復(fù)雜性。

潮控三角洲不僅受潮汐的影響，還同時(shí)受到河流和波浪的作用。在三角洲的向海一側(cè)，潮汐沉積作用產(chǎn)生向陸和向海方向交替的潮流；同時(shí)，波浪作用從淺海陸架向三角洲岸線方向逐漸增強(qiáng)，因此，這部分三角洲通常受到潮汐和波浪的共同作用（圖 18－A）（Dalrymple and Choi，2007；Legleretal.，2014；Weietal.，2016；彭旸等，2022）。隨著潮水涌入到三角洲平原的中部到內(nèi)部，并被壓縮在逐漸減少的空間中，潮差和潮流逐漸增大，潮汐作用逐漸加強(qiáng)（Dalrymple and Choi，2007）。與此同時(shí)，三角洲內(nèi)部持續(xù)受到河流的影響，而波浪作用由于受到摩擦力的影響逐漸減弱，因此，三角洲的中部受到潮汐和河流的相互作用（圖18－A）（彭旸等，2022）。三角洲的向陸一側(cè)主要受到河流作用，同時(shí)存在微弱的潮汐作用。

圖18 （A）潮控三角洲沉積環(huán)境示意圖（據(jù)Dalrymp le and Choi，2007；有修改）；（B）古Orinoco潮控三角洲地層存在河流、潮汐和波浪相互作用（據(jù)Peng et al.，2018b；有修改）Fig.18 （A）Schematic map of a tide-dominated delta（modified from Dalrymple and Choi，2007）；（B）A tide-dom inated stratigraphic succession from the paleo-Orinoco Delta showingmixed river，tide and wave processes（modified from Peng et al.，2018b）

上新世Orinoco三角洲的一段潮控三角洲地層中同時(shí)保存了潮汐、河流和波浪的沉積特征，Peng等（2018b）利用最新的量化方法（Rossietal.，2017）對(duì)河流、潮汐和波浪的相互作用過程進(jìn)行了量化和重建，揭示了潮控三角洲中復(fù)合斜坡的存在以及空間上幾種沉積過程的相互作用（圖18－B）。波浪沉積作用從三角洲水下斜坡向水下臺(tái)地外部增強(qiáng)，然后向水下臺(tái)地內(nèi)部減弱，而潮汐作用則呈相反的趨勢(shì)變化，河流作用呈不規(guī)律變化（Pengetal.，2018b）。這種沉積過程的變化趨勢(shì)主要表明風(fēng)暴浪沉積作用主要改造河口壩和潮汐沙壩的遠(yuǎn)端，并將沉積物輸送到水下臺(tái)地外部和水下斜坡。三角洲水下臺(tái)地主要受河流和潮汐作用的影響。水下臺(tái)地存在的大量泥質(zhì)沉積物可減弱風(fēng)暴浪的影響，從而使得河流和潮汐沉積記錄得以保存，同時(shí)對(duì)海岸起到一定的穩(wěn)固作用，使得三角洲復(fù)合斜坡體系能夠快速向前推進(jìn)。值得注意的是，不同的地質(zhì)背景下形成的潮控三角洲可能存在多種不同情況，因此，對(duì)于三角洲的沉積過程和沉積特征需要進(jìn)行具體的分析，從而推測(cè)可能的沉積模式。

5 潮汐沉積的油氣意義

全球有許多與潮汐沉積過程相關(guān)的大型油氣田。厄瓜多爾Oriente盆地的Sacha油田中，白堊系Hollin組和Napo組是重要的油氣儲(chǔ)集層，地層內(nèi)主要發(fā)育由潮汐水道、潮汐沙壩和潮坪組成的潮控河口灣體系（Shanmugametal.，2000；李陽等，2020）。委內(nèi)瑞拉馬拉開波盆地的潮汐沉積體系是油氣開發(fā)的重點(diǎn)區(qū)域，其主力產(chǎn)層為始新世潮控三角洲和潮汐影響的三角洲砂體（Escalona and Mann，2006）。加拿大白堊系 Clearwater 組Wabiskaw段保存了典型的河口灣地層，是Athabasca油砂區(qū)域的重要儲(chǔ)集層（Pengetal.，2022）。該沉積體系主要有潮道和潮汐沙壩組成，砂體的平均厚度為20～30m，有時(shí)可達(dá)到40m（圖19），砂體內(nèi)部發(fā)育雙向交錯(cuò)層理、雙向流水沙紋、浮泥沉積等（Pengetal.，2022）。潮道砂體整體粒度呈向上變細(xì)的趨勢(shì)，由一系列交錯(cuò)層理砂巖組成，底部可見沖刷面，并伴有泥礫或生物碎屑。潮汐沙壩的粒度整體向上逐漸變粗，砂泥比例逐漸增加，內(nèi)部存在大量的浮泥沉積。

圖19 加拿大Athabasca油砂中Wabiskaw段河口灣沉積體系中的潮汐水道和潮汐沙壩（據(jù)Peng et al.，2022；有修改）Fig.19 Tidal－dominated channels and tidal bars in an estuary from the Athabasca Oil Sands，Canada（modified from Peng et al.，2022）

中國的海相盆地保存了大量潮汐作用形成的砂體，是油氣勘探中的重要儲(chǔ)集層。南海珠江口盆地陽江凹陷中新統(tǒng)地層發(fā)育的潮控河口灣和潮控三角洲沉積體系中的潮汐沙壩（吳靜等，2021），以及惠州凹陷新近系珠江組形成的潮汐和波浪作用的陸架砂脊（丁琳等，2016），均為具有優(yōu)良儲(chǔ)集能力的巖性圈閉儲(chǔ)集層。中國東海陸架的西湖凹陷是一個(gè)規(guī)模較大的含油氣盆地，其主要儲(chǔ)集層平湖組和花港組發(fā)育了潮汐影響的三角洲和河口灣沉積體系（黃勝兵等，2009；Lietal.，2018；李順利等，2018）。鄂爾多斯盆地的本溪組保存著由潮汐改造的三角洲砂體，砂體的展布受控于潮汐和河流的相互作用（侯云東等，2018），太原組則保存了潮坪和潮汐水道，其中潮汐水道是優(yōu)質(zhì)的儲(chǔ)集層（吳洛菲，2018）。在潮汐沉積的油氣成藏體系中，海相頁巖和碳酸鹽巖為烴源巖（Canfieldetal.，1982；Dashwood and Abbotts，1990；Whiteetal.，1995），砂質(zhì)潮道和潮汐沙壩為儲(chǔ)集層，泥質(zhì)潮坪和陸架上的海侵泥巖可作為有效的蓋層，可組成良好的生儲(chǔ)蓋組合。這些潮汐作用形成的砂體通常可形成較好的巖性地層圈閉，是有利的勘探目標(biāo)。

潮汐沉積體系通常具有復(fù)雜的沉積構(gòu)型，因此在油氣勘探和開發(fā)過程中預(yù)測(cè)儲(chǔ)集層的局部連通性具有一定挑戰(zhàn)性。潮汐沉積體系的砂質(zhì)儲(chǔ)集層通常被多種泥質(zhì)沉積封隔，導(dǎo)致砂體在空間上呈不連續(xù)性分布。砂質(zhì)儲(chǔ)集層內(nèi)普遍存在大量泥質(zhì)披覆層和浮泥沉積，這些泥質(zhì)地層會(huì)阻止流體在儲(chǔ)集層中的垂向流動(dòng)（Fenies and Tastet，1998），由此表明，潮汐沉積中砂體構(gòu)型對(duì)于油氣的運(yùn)移起重要作用。此外，在潮汐沉積體系中，潮汐、河流和波浪的相對(duì)強(qiáng)度和空間變化影響沉積物的搬運(yùn)和沉積過程，從而控制河口壩、三角洲前緣等沉積環(huán)境中的砂體平面形態(tài)和空間展布。潮汐作用影響下的河口沙壩一般地形較緩，例如，在阿根廷中侏羅系Lajas組中，河流作用形成的河口沙壩坡度為7°～10°，而潮汐影響的河口沙壩坡度為4°～7°（Kurcinkaetal.，2018）。研究表明，潮汐作用能夠影響砂體的平面形態(tài)，由河流作用為主形成的沙壩長寬比約為2：1（Reynolds，1999），由潮汐作用為主形成的沙壩長寬比約為10：1，由河流—潮汐共同作用形成的沙壩長寬比則介于2：1和6：1之間（Kurcinkaetal.，2018）。潮汐作用會(huì)增加分流河道的深度和穩(wěn)定性，砂質(zhì)沉積物會(huì)被搬運(yùn)更遠(yuǎn)的距離（Rossietal.，2016）。由此可見，潮汐沉積過程和沉積特征的研究對(duì)相關(guān)類型的油氣勘探和開發(fā)具有重要的指導(dǎo)意義。

6 結(jié)語

潮汐沉積是油氣勘探中重要儲(chǔ)集層類型，其平面形態(tài)和空間結(jié)構(gòu)、砂體規(guī)模和展布規(guī)律等主要受潮汐沉積過程的控制。隨著油氣勘探和生產(chǎn)實(shí)踐的不斷發(fā)展，對(duì)沉積微相進(jìn)行精細(xì)刻畫的要求日益提高。識(shí)別由潮汐作用形成的沉積構(gòu)造和沉積特征，是進(jìn)行相關(guān)沉積微相精細(xì)刻畫的基礎(chǔ)。

在潮汐沉積環(huán)境中，典型的潮汐沉積構(gòu)造或特征包括潮汐韻律層、過渡性層理、潮汐束、再作用面、復(fù)合交錯(cuò)層理、雙向交錯(cuò)層理、雙黏土層、浮泥沉積等。潮汐韻律層由沙層和泥層交替沉積而成，在厚度上呈現(xiàn)周期性變化，其沉積特征直接與潮流強(qiáng)度以及后續(xù)侵蝕情況密切相關(guān)。過渡性層理包括脈狀、波狀以及透鏡狀層理，沙層中可見雙向的流水沙紋。潮汐束是主導(dǎo)的漲潮流或退潮流在一個(gè)潮汐周期內(nèi)形成的交錯(cuò)層理砂巖，其邊界由薄層的泥質(zhì)披覆層或者再作用面界定。潮汐束的厚度呈周期性變化，主要受控于大潮和小潮周期內(nèi)潮流強(qiáng)度的變化。潮汐復(fù)合交錯(cuò)層理則形成于復(fù)合沙丘內(nèi)，復(fù)合沙丘由大型沙丘和疊加其上的一系列小型單一沙丘構(gòu)成，一般發(fā)育在潮流較強(qiáng)的沉積環(huán)境中，其遷移速度受控于漲潮流和退潮流的相對(duì)大小。雙向交錯(cuò)層理或者羽狀交錯(cuò)層理指上下相鄰、傾向相反的交錯(cuò)層理，僅在特定的潮汐沉積環(huán)境中發(fā)育。雙黏土層為成對(duì)出現(xiàn)的泥層與薄層砂巖互層，較厚和較薄的砂層分別為主潮流和次潮流沉積形成，而2個(gè)泥層則在平潮或停潮期間沉積而成。浮泥沉積通常發(fā)育在潮汐影響的三角洲或者河口灣的過渡帶，在河口環(huán)流和絮凝作用的影響下，潮流流速降低，導(dǎo)致懸浮的泥質(zhì)沉積物快速沉降形成。

潮汐沉積體系不僅受潮汐作用的控制，同時(shí)還受到河流和波浪作用的影響，導(dǎo)致沉積體系呈現(xiàn)復(fù)雜的構(gòu)型?；趯?duì)潮汐沉積構(gòu)造和沉積特征的分析，可以推測(cè)相應(yīng)的沉積過程和沉積環(huán)境，這對(duì)預(yù)測(cè)沉積構(gòu)型、砂體規(guī)模和展布具有關(guān)鍵作用。

致謝感謝李順利博士和單新博士以及另一位審稿專家對(duì)文章提出的建設(shè)性修改意見。