許韜，彭功勛，柳杰，沈旭章

1. 中山大學(xué)地球科學(xué)與工程學(xué)院，廣東 珠海 519082

2. 廣州市市政工程設(shè)計研究總院有限公司，廣東 廣州 510060

巖溶，也稱喀斯特（karst），是由水流和可溶性CO2對可溶性巖石長期作用而產(chǎn)生的地質(zhì)現(xiàn)象。我國碳酸鹽巖分布廣泛，巖溶問題突出［1］。巖溶發(fā)育地區(qū)巖面起伏劇烈，形態(tài)千奇百怪，勘察難度大，地質(zhì)病害頻發(fā)。為查明地質(zhì)體的空間分布情況，工程中常采用物探結(jié)合鉆探的方法［2-3］?？缈讖椥圆ǖ膶游龀上瘢–T，computerized tomography）技術(shù)可以利用既有鉆孔，獲得鉆孔間整個剖面的地質(zhì)情況，相對地面物探手段效果較好，近年來得到了廣泛應(yīng)用［4］，彈性波CT 又根據(jù)設(shè)備頻率不同可分為聲波CT和地震波CT，其中地震波信號能量大，透射距離長［5］，適用于工程地質(zhì)探測，該方法在工程中也常被稱為井間地震CT。廣東省地質(zhì)物探工程勘察院于1994 年始采用跨孔地震CT開展巖溶勘察［6］，大量工程實(shí)踐表明，跨孔地震波CT 在江域［7］和海域［8］巖溶勘察中都取得了良好的效果。

跨孔地震波CT 作為間接的探測方法，誤差不可避免，在工程中必須認(rèn)識到誤差的存在，并且掌握誤差產(chǎn)生的原因和分布規(guī)律。大量研究表明探測誤差主要來源于探測理論和現(xiàn)場干擾兩方面，地震波CT 探測基于波動理論發(fā)展而來，理論分析和正反演數(shù)值模擬表明，其分辨率受到波長［9］、射線密度［10］、射線角度［11］、反演方法［12］等影響。朱文仲等［13］對分辨率、可靠性、像元劃分等幾個彈性波CT 探測的重要問題通過正反演進(jìn)行了研究，總結(jié)出兩側(cè)透視系統(tǒng)在滿足射線密度的情況，仍然會出現(xiàn)低速色盲、橫向模糊、無法識別貫穿剖面的異常體，以及像元過小產(chǎn)生虛假異常等問題。工程經(jīng)驗(yàn)表明現(xiàn)場試驗(yàn)與理論分析存在一定的偏差，如成果解釋中巖溶邊界更平滑，分層埋深判斷有誤差等［2］，這些偏差的產(chǎn)生有理論分辨率的限制因素，也可能由于介質(zhì)不均勻、環(huán)境干擾、耦合效果不佳等導(dǎo)致［14］。

目前從業(yè)人員已經(jīng)意識到了CT 探測誤差的存在，對探測誤差的規(guī)律也進(jìn)行了一定的數(shù)值模擬和室內(nèi)試驗(yàn)研究，但對現(xiàn)場CT實(shí)測結(jié)果和開挖/鉆探的驗(yàn)證成果，缺乏統(tǒng)計分析。本文通過現(xiàn)場試驗(yàn)的方式，對同一條測線采用不同的鉆孔間距進(jìn)行地震波CT 探測，綜合采用鉆探和管波對CT 結(jié)果進(jìn)行驗(yàn)證，通過數(shù)理統(tǒng)計的方法，分析鉆孔間距對跨孔彈性波CT法探測分辨率與誤差的影響。

1 工程試驗(yàn)

1.1 工作原理和過程

地震波CT 探測的基礎(chǔ)是利用地質(zhì)體中土層、巖層、空洞的壓縮波速差異，在剖面一端的鉆孔內(nèi)布置若干個震源激發(fā)點(diǎn)（炮），在另一個鉆孔內(nèi)布置若干個接收點(diǎn)（檢波點(diǎn)），記錄下各發(fā)射-接收對的初至?xí)r間（見圖1），結(jié)合鉆探得到的地層資料，設(shè)置邊界的波速值，作出初始預(yù)測速度模型，利用計算機(jī)反演。反演的求解過程基于Radon變換原理，使用級數(shù)展開法進(jìn)行反演，將圖像重建區(qū)域離散成規(guī)則的網(wǎng)格，將問題轉(zhuǎn)化為求解線性方程組，其迭代求解的過程為設(shè)置初始速度模型，使用射線追蹤方法計算理論投影值，對比觀察投影值，如殘差大于給定的誤差級別則修改參數(shù)模型，直到滿足收斂條件或達(dá)到給定的迭代次數(shù)。級數(shù)展開法適合投影數(shù)據(jù)不夠完全，且射線路徑為曲線的層析成像，因此在工程物探中得到了廣泛應(yīng)用。最后根據(jù)反演得到的速度模型，疊加工程地質(zhì)剖面圖，制作波速影像圖，推斷出地質(zhì)體的類型，繪制包含巖土分層、基巖起伏形態(tài)、土洞、溶洞邊界的綜合解釋地質(zhì)剖面。

圖1 地震CT測試與成像原理Fig.1 Seismic CT testing and imaging schematic diagram

1.2 工程概況

項目位于廣州市白云區(qū)廣花平原流溪河南段，場區(qū)巖溶發(fā)育。采用跨孔地震波CT 法對橋址范圍進(jìn)行勘察，以查明巖溶發(fā)育情況及空間分布。大橋在河道南北兩側(cè)各設(shè)一個主墩，呈梅花形布樁，每墩總樁數(shù)均為26根，樁徑2.4 m，采用沖孔灌注法施工。

場區(qū)內(nèi)覆蓋層主要為粉質(zhì)黏土、中砂、粗砂、淤泥質(zhì)粉質(zhì)黏土等，基巖為石炭系石灰?guī)r和炭質(zhì)灰?guī)r，溶洞填充物主要為流塑狀粉質(zhì)黏土、碎塊巖、松散砂。溶洞內(nèi)填充物與圍巖存在極為明顯的波速差異，這種波速差異的存在，為地震波CT探測提供了較好的物性條件。

1.3 CT剖面布置

北岸先進(jìn)行沖樁施工，由于沖樁對地震波測試影響較大，本文選取南岸的測試數(shù)據(jù)進(jìn)行分析。南岸墩臺分左右兩幅，均為梅花形布樁，x和y方向的樁心間距均為7.4 m，樁徑2.4 m，鉆探工作采用1 樁2 鉆，成孔后及時跟進(jìn)PVC 套管，防止塌孔。

為驗(yàn)證CT 探測的效果，每條測線都布置了2～3套探測方案互為驗(yàn)證，共64對剖面，鉆孔位置及剖面編號見圖2。正方向上小間距方案為逐孔探測，孔距約7.4 m，大間距方案為隔1 孔，孔距約14.8 m；對角線方向上小間距方案為隔1 孔探測，孔距約10.5 m，大間距方案為隔3孔探測，孔距約20.9 m。由于鉆孔并不位于樁的中心，鉆孔間距值不完全相同，應(yīng)以實(shí)測為準(zhǔn)。

圖2 隔孔方案鉆孔實(shí)測平面圖（單位：m）Fig.2 Measured plan of borehole position of interval scheme

本研究以隔孔探測數(shù)據(jù)為主，重點(diǎn)分析各剖面中間鉆孔位置處CT 揭示的巖層標(biāo)高與鉆探結(jié)果的偏差，以及對溶洞、頂板等地質(zhì)體的漏判、誤判等情況，進(jìn)而總結(jié)出鉆孔間距對彈性波CT 誤差的影響。

1.4 探測技術(shù)參數(shù)

鉆孔全部位于水面以下，以水為耦合介質(zhì)。探測深度一般為探頭能下放到的最大深度，且接收和發(fā)射點(diǎn)的傾角不大于45°。采集儀器為由美國Geometrics 公司生產(chǎn)的Geode 型淺層地震儀，震源為德國Geotomographie公司生產(chǎn)的IPG1005高壓儲能發(fā)射器，接收探頭為兩套CH-3R 型高靈敏度12道聲波探頭。野外主要工作參數(shù)如下

測試工作頻率：≥1 000 Hz；

接收點(diǎn)距：1.0 m；激發(fā)點(diǎn)距：1.0 m；

采樣間隔：20.833 μs；

濾波通帶：400～4 000 Hz；

接收信道數(shù)：24道；

疊加次數(shù)：2～5次。

1.5 反演技術(shù)參數(shù)

初至?xí)r間采用自動拾取并進(jìn)行異常檢查，應(yīng)用國內(nèi)最成熟的CT 反演軟件，選擇1 m×1 m 的節(jié)點(diǎn)間隔，進(jìn)行迭代計算，反演跨孔剖面的波速影像。根據(jù)反演得到的速度模型，以100 m/s 速度間隔進(jìn)行色分，制作波速影像圖。最后結(jié)合鉆探資料和巖土層波速范圍和特征，分類對波速影像進(jìn)行地質(zhì)解釋。

根據(jù)工程經(jīng)驗(yàn)和波速測試結(jié)果，本地區(qū)巖土體可分為3 類：①土層，縱波波速1.8～2.0 km/s，主要為粉質(zhì)黏土或砂土；②溶洞發(fā)育區(qū)，縱波波速1.5～3.5 km/s，表現(xiàn)為溶洞、串珠狀溶洞，可能有填充物；③完整基巖，縱波波速大于3.0 km/s，較完整，巖質(zhì)相對較硬，裂隙發(fā)育，中-微風(fēng)化，無大溶洞。

1.6 成果概述

根據(jù)剖面布置方案和現(xiàn)場施工情況，共完成63 對剖面（布置64 對剖面，僅CT08-2 未完成），總計完成檢波點(diǎn)×炮96 739 個。根據(jù)反演結(jié)果，可以得到鉆孔間地質(zhì)體的波速分布圖，進(jìn)而得到橫、縱、斜各剖面溶洞（綠色部分）的發(fā)育情況和基巖（紅色部分）的分布情況，如圖3。

圖3 同一測線不同孔距探測結(jié)果Fig.3 Results of different borehole distances on the same survey line

以測線CT03和CT03-2為例，可以看出對同一測線采用兩種孔距探測，揭露的地層分布規(guī)律相似，小間距反映出的地質(zhì)體邊界更為精細(xì)，可以揭露尺寸更小的地質(zhì)體，如圖3中黑色箭頭所示逐孔探測揭露有兩個直徑1～2 m的溶洞，在隔孔探測中反映為一個合體的溶洞，說明在對于小尺寸地質(zhì)體的探測中，鉆孔間距的增大可能會導(dǎo)致精度的降低。隔孔探測對于巖溶發(fā)育區(qū)的整體分布規(guī)律揭露良好，反映的尺寸和形態(tài)與逐孔探測結(jié)果吻合良好。

總體來說，本次跨孔彈性波CT 的探測結(jié)果所采集的信號清晰，反演結(jié)果與地質(zhì)鉆探較吻合，不同方案的成果具有可比性，探測精度變化符合一般規(guī)律，成果可用于工程建設(shè)和進(jìn)一步的科學(xué)研究。

2 誤差分析

2.1 誤差評價標(biāo)準(zhǔn)

分析剖面結(jié)果推測，跨孔地震波CT 的誤差可能與鉆孔間距有關(guān)，為定量分析誤差的變化規(guī)律，首先要建立適當(dāng)?shù)恼`差評價標(biāo)準(zhǔn)。逐孔探測的結(jié)果由于缺乏進(jìn)一步的驗(yàn)證，相鄰鉆孔之間的CT 剖面不宜作為評價探測誤差的參考值。為了定量評價彈性波CT 探測的誤差，選取鉆探成果為參考值，將隔孔探測的CT 剖面與穿過的鉆孔柱狀圖進(jìn)行比對，重點(diǎn)分析溶洞邊界和頂板的高程和位置與鉆探結(jié)果的偏差。本文中誤差評價標(biāo)準(zhǔn)如下：

1）若CT 與鉆探均揭露，且鉆孔成果與同位置CT 剖面大致吻合：界面誤差=界面高程差的絕對值；

2）若CT 與鉆探均揭露，且將鉆孔成果平移后可與CT 剖面吻合，平移距離小于平移前的高程差：界面誤差=鉆孔平移距離+平移后的高程差；

3）若CT 揭露或鉆探揭露：界面誤差=誤判或漏判地質(zhì)體的豎向尺寸。

將每個鉆孔對應(yīng)的所有巖土交界面誤差求和得到該孔的累計誤差Et，除以交界面?zhèn)€數(shù)N，得到該孔的探測平均誤差（簡稱單孔誤差）

式中N=該孔溶洞的個數(shù)×2+1。

2.2 誤差統(tǒng)計分析

對隔孔探測結(jié)果的25 條剖面，共計49 個中間鉆孔的187 個巖層界面，統(tǒng)計得到3 個不同孔距組合的單孔誤差如表1。由于采用的是1 樁2 鉆，統(tǒng)計時選取離剖面距離最近的鉆孔柱狀圖作為參考。

表1 探測結(jié)果誤差統(tǒng)計Table 1 Error statistics of detection results

鉆探資料表明，場區(qū)內(nèi)52 個鉆孔共揭露溶洞81 個，平均每個鉆孔揭露溶洞1.56 個，本次統(tǒng)計使用的三組參照鉆孔，揭露的溶洞數(shù)分別為1.40、1.67、1.42 個，認(rèn)為各組數(shù)據(jù)都具有一般代表性，統(tǒng)計結(jié)果可用于科學(xué)分析。

在探測誤差中，地質(zhì)體的漏誤判屬于較特殊的誤差類型，分析地質(zhì)體漏誤判統(tǒng)計結(jié)果發(fā)現(xiàn)，不同孔距的探測都有一定概率發(fā)生漏判，漏判率分別為11.5%、10.0%和17.6%?？拙?0.5 m 和14.8 m 漏判的地質(zhì)體類型均為巖層頂面的第一個頂板，且尺寸平均值和最大值變化不大（最大為0.5 m），而當(dāng)孔距達(dá)到20.9 m 時，漏判的地質(zhì)體尺寸顯著增大（最大為1 m），且該間距下還出現(xiàn)了一個溶洞的漏判和一個溶洞的誤判。其中漏判為鉆孔BLSQzk2-1 在標(biāo)高-53.30～-52.30m 揭露了溶洞，但剖面CT08-1 卻顯示為完整巖層。誤判的情況為CT14-1 的剖面圖顯示#20 樁標(biāo)高-47m 左右有一個直徑約0.95 m 的低速區(qū)存在，物探成果解釋為溶洞，但該樁的鉆孔LSXQzk64和LSXQzk64-1、對應(yīng)的管波和穿過該樁的其他CT 剖面（CT14-2、CT13-1、CT13-2），以及沖樁過程中，均未顯示在該位置有溶洞存在，推測為誤判，見圖4。

圖4 漏誤判情況舉例Fig.4 Missed and misjudged geological body

根據(jù)式（1）的定義，單孔誤差Ea可以綜合考慮巖層界面的誤差和地質(zhì)體漏誤判的情況，分析數(shù)據(jù)可知，隨著鉆孔間距的增大，誤差的平均值和最大值均顯著變大，當(dāng)孔距從10.5 m 增加到20.9 m 時，單孔誤差的平均值和最大值分別增加為3.5倍和3.9倍，見圖5。

本次鉆探采用的是1 樁2 鉆的方案，且鉆孔并不位于樁的中心，因此實(shí)際上CT 鉆孔間距值不完全相同，散點(diǎn)圖中的鉆孔間距為現(xiàn)場測量值，而本文分析結(jié)果時仍然用樁心間距代指該組的孔距。

由圖5可知，單孔平均誤差隨著孔距的增加有增大的趨勢，孔距從10.5 m 增大到14.8 m 時，誤差的增大并不顯著，且絕大部分情況<1.0 m，而孔距為20.9 m時誤差顯著增大，最大可達(dá)1.97 m，誤差隨孔距整體呈加速增長趨勢。

圖5 誤差與孔距關(guān)系Fig.5 Relationship between error and borehole distance

2.3 分辨率影響因素

在地球物理勘探中，分辨能力可以用距離表示，能分辨的垂向或橫向范圍D越小，則分辨能力越強(qiáng)，越不容易發(fā)生漏判、誤判。彈性波CT 的分辨率通常受到第一菲涅爾帶的半徑、射線密度等制約，根據(jù)波動理論及正反演分析，二維情況下，在背景場均勻的連續(xù)介質(zhì)中，對于兩側(cè)透視系統(tǒng)，彈性波CT 對局部異常體的最高分辨率對應(yīng)的尺寸D有估算公式［13］

式中K為與觀測系統(tǒng)和射線密度有關(guān)的系數(shù)，通常K<1，L為鉆孔間距（簡稱孔距），V0為背景場波速，Δt為走時測量誤差。式（2）只是理想條件下對分辨率變化趨勢的估計，在工程中使用應(yīng)當(dāng)注意其限制條件。

屬于兩側(cè)透視系統(tǒng)的跨孔探測，其剖面中部在射線密度達(dá)到理論極限時，可取K=0.2［13］；剖面的上下部隨著射線密度和有限廣角的降低，K值會增大，一般取K=0.2～0.8。本次現(xiàn)場試驗(yàn)取V0=4 000 m/s，Δt=20.8 μs，由此可以估算本場地理論分辨尺寸與孔距L的關(guān)系（見圖6）。結(jié)合表1 中對于漏判地質(zhì)體的尺寸統(tǒng)計，發(fā)現(xiàn)規(guī)律與理論值基本符合，但實(shí)測值的擬合線斜率增長要比理論分辨率曲線快，推測分辨率的影響因素多于式（2）中所列變量［14］。

圖6 漏誤判地質(zhì)體尺寸和孔距的關(guān)系Fig.6 Relationship between the size of missed and misjudged geological body and borehole distance

式（2）中K值是在射線密度達(dá)到理論極限時給出的，由于發(fā)射/接受點(diǎn)距是固定的，隨著孔距L的增大，射線密度必然降低，且射線的有限廣角降低［11］，K值也會發(fā)生變化。由于本次探測使用的是12 道聲波探頭，長度H約11 m，因此認(rèn)為在L≤H時，射線密度滿足要求，不是制約分辨率的主要因素。而L>H時，射線密度隨孔距增大而減小，推測D與L的關(guān)系式為

式中K0為射線密度達(dá)到理論極限時的系數(shù)，本次探測H=11 m。將式（3）代入式（2）可得

將式（4）曲線繪入圖6 發(fā)現(xiàn)，考慮射線密度降低后的分辨率曲線與現(xiàn)場測試規(guī)律較吻合。本文建議在實(shí)際工程的成果分析時，應(yīng)當(dāng)考慮孔距增大引起的射線密度降低，對分辨率產(chǎn)生的影響。

2.4 誤差的影響因素

分辨率主要受到設(shè)備參數(shù)、探測方案、處理方法等技術(shù)條件制約，而誤差的影響因素更加廣泛，且往往具有隨機(jī)性，如波傳播過程中能量的衰減，鉆孔的垂直度，溶洞的填充情況，儀器與地層的耦合情況，外部的干擾如水浪沖擊、機(jī)械設(shè)備振動等。

綜合分析跨孔CT 誤差和漏誤判地質(zhì)體的統(tǒng)計結(jié)果（表1和圖5），發(fā)現(xiàn)誤差在孔距較大時顯著增大，除受到分辨率限制，還可能與彈性波在空間傳播能量的耗散有關(guān)，彈性波的振幅衰減為

式中A0為原始振幅；A1為衰減后的振幅，X為傳播距離。其中Q為品質(zhì)因子，與波速成正比［15］，依據(jù)經(jīng)驗(yàn)灰?guī)r可近似取Q=300。λ為彈性波波長，與土體波速有關(guān)，本文計算中近似取λ=1 m。

由式（5）可知，隨著傳播距離的增加，波的能量呈指數(shù)級衰減。在無外部干擾的情況下，只要能準(zhǔn)確拾取初至，理論上信號衰減對反演結(jié)果沒有影響，但實(shí)際工程中接收信號的信噪比降低，可能導(dǎo)致探測誤差的增大。如果假設(shè)測量誤差正比于D·A0/A1，即理論分辨尺寸/衰減比例，設(shè)鉆孔間距為L，忽略側(cè)線傾斜導(dǎo)致的傳播距離增大，則估算得到理論最大誤差

將Es繪入圖7，可以發(fā)現(xiàn)計算結(jié)果Es的斜率與Ea擬合線基本一致，Es可以包含96%的誤差值，且分割較為精確，在地質(zhì)條件相似的工程中用式（6）來預(yù)測誤差的界線是可行的。需注意的是在孔距>15 m 時，有鉆孔的誤差超出了Es線的范圍，足見實(shí)際誤差的影響因素多于式（6）中包含的變量，且隨著孔距增大，誤差增長加速。

圖7 誤差與孔距關(guān)系Fig.7 Relationship between error and borehole distance

在地質(zhì)工程物探中，可能引起誤差因素除上文提及外，還有如鉆孔垂直度：根據(jù)現(xiàn)行的建筑工程地質(zhì)勘探與取樣技術(shù)規(guī)程，垂直鉆孔允許偏差為2%，那么100 m 深的鉆孔底部的位置偏差也可能達(dá)到2 m，若不通過高精度測斜進(jìn)行修正，誤差將會反映到反演結(jié)果中。走時誤差：假設(shè)巖層波速為4 km/s，如果檢波器［16］的采樣間隔為0.125 ms，走時測量誤差對應(yīng)的彈性波傳播距離則約為V0·Δt=0.5 m，相對于探測誤差而言是可觀的。即使在理想條件下，走時誤差為0，根據(jù)波動理論，仍然有可能漏判尺寸小于第一菲涅爾帶半徑（λL1L2/L）1/2的異常體，孔距<20 m 時半徑為1～2 m。由于反演計算是按二維空間處理，而實(shí)際情況下，溶洞是在三維空間中分布的低速異常體，彈性波的傳播路徑未必是圖1所示剖面中的直線，有時在平面外繞開低速異常體傳播的路徑走時更短，從而造成探測誤差甚至漏判。

文中式（2）和式（6）對于影響分辨率和誤差的各個因素，以相乘的形式給出，只是對于其規(guī)律的半經(jīng)驗(yàn)表達(dá)，公式并未包含所有的影響因素，也不是在所有的定義域上適用，不應(yīng)認(rèn)為其中某一項為0的時候，最后的探測誤差會將會為0。除此之外實(shí)際工程中還有很多未知的因素干擾，由于誤差具有累加的性質(zhì)，最終探測成果的誤差往往由某個最不利的因素控制。

綜上分析，隨著孔距增大，射線密度、有限廣角將會降低，同時第一菲涅爾帶半徑、三維空間不均勻性、能量耗散等參數(shù)，均隨孔距增大而增大，這些因素均會導(dǎo)致誤差隨之增大。現(xiàn)有設(shè)備條件下，巖溶地區(qū)工程勘察的地震波CT 探測孔距一般不宜大于20 m。受限于波長、激發(fā)和接收點(diǎn)距，為保證射線密度有效性，孔距也不宜太小，一般應(yīng)大于5 m。如此，在合理技術(shù)參數(shù)下探測的誤差一般小于1 m。對小于0.5 m 的地質(zhì)異常體漏誤判的概率約為10%，對1 m 以上的地質(zhì)異常體可以準(zhǔn)確地識別。在布置鉆孔施工和CT 的順序時，可先實(shí)施大間距鉆孔，及時跟進(jìn)CT 探測，基本確定完整巖層的范圍后，再實(shí)施中間鉆孔；再做小間距的逐孔CT探測，得到更加精確的地質(zhì)資料。

3 結(jié) 論

1）通過現(xiàn)場試驗(yàn)，對跨孔地震波CT 在巖溶地區(qū)的地質(zhì)勘察中的探測誤差進(jìn)行了分析研究，表明在合理的技術(shù)參數(shù)和測試方案下，可以較好地反映巖溶的發(fā)育形態(tài)，準(zhǔn)確地識別尺寸1 m 以上的地質(zhì)異常體，對體積小于0.5m 的地質(zhì)異常體漏誤判的概率約為10%，巖土界面的平均探測誤差小于1 m。

2）試驗(yàn)結(jié)果表明，跨孔地震波CT 的探測誤差隨孔距增加近似呈指數(shù)級增長，當(dāng)孔距大于15 m 后誤差顯著增大，孔距大于20 m 時單孔平均誤差可能大于1 m，推測誤差受射線密度、有限廣角、能量耗散等因素影響。現(xiàn)有的設(shè)備條件下，中～微風(fēng)化灰?guī)r地區(qū)的工程勘察中激發(fā)-接收孔距以5～20 m為宜。

3）探測的分辨率和誤差影響因素很多，且具有累加的性質(zhì)，實(shí)際操作中要能夠根據(jù)設(shè)備參數(shù)和探測環(huán)境分析出關(guān)鍵因素，并通過技術(shù)手段進(jìn)行改善。