韓冰冰

（盤錦職業(yè)技術(shù)學(xué)院 基礎(chǔ)部，遼寧 盤錦 124000）

近年來(lái)，非線性方程在自然科學(xué)與工程應(yīng)用方面占據(jù)非常重要的地位。其中求解非線性方程的精確解是一項(xiàng)具有重要現(xiàn)實(shí)意義的科研工作[1]。同時(shí)，非線性方程解的唯一性問(wèn)題一直都是科研工作者的關(guān)注熱點(diǎn)[2]。尤其是求解非線性方程的方法有很多，包括雙曲正切函數(shù)展開(kāi)法[3]、sine-cosine方法[4]、齊次平衡法[5]以及試探函數(shù)法[6]等。盡管這些方法能夠求解非線性方程的孤波解或者沖擊解，但對(duì)于周期解的解析并不是都適宜[3-6]。針對(duì)這一問(wèn)題科研工作者提出了許多新的求解方法。例如，楊娟等人通過(guò)Riccati展開(kāi)法和復(fù)變換獲得非線性分?jǐn)?shù)階Sharma-Tasso-Olever方程和時(shí)空分?jǐn)?shù)階耦合Burgers方程的精確解[7]。熊淑雪等人利用復(fù)變換和整合分?jǐn)?shù)階導(dǎo)數(shù)方法求出了分?jǐn)?shù)階JM方程的新精確解[8]。王輝采用tanh函數(shù)方法對(duì)耦合Kaup-Kupershmidt方程求解，通過(guò)行波約化和Riccati方程進(jìn)行方程轉(zhuǎn)化最終求得顯式行波解[9]。目前，尋找非線性方程新形式的精確解仍然是一件很有意義的工作。為尋求非線性Klein-Gordon方程的更多的周期解，將Jacobi橢圓函數(shù)展開(kāi)法作進(jìn)一步推廣，得到了該方程許多豐富的行波解，然后通過(guò)參數(shù)取值得到了該方程的一些特殊的精確解，包括三角函數(shù)解、雙曲函數(shù)解及它們的混合解，使以前的一些結(jié)論得到了有效推廣。

1 Jacobi橢圓函數(shù)的概述

1.1 Jacobi橢圓函數(shù)的性質(zhì)

Jacobi橢圓函數(shù)的定義和性質(zhì)可以參看文獻(xiàn)[10]，其中sn（ξ,k）稱為Jacobi橢圓正弦函數(shù)，cn（ξ,k）稱為Jacobi橢圓余弦函數(shù)，dn（ξ,k）稱為第三類Jacobi橢圓函數(shù)，用到Jacobi橢圓函數(shù)的以下性質(zhì)：

1.1.1 轉(zhuǎn)化關(guān)系

1.1.2導(dǎo)數(shù)關(guān)系

1.1.3 平方關(guān)系

1.1.4 極限關(guān)系

當(dāng)k→0時(shí)：

sn（ξ,k）=sin（ξ）,cn（ξ,k）=cos（ξ）,dn（ξ,k）=1,

ns（ξ,k）=csc（ξ）,cs（ξ,k）=cot（ξ）,ds（ξ,k）=csc（ξ）,

sc（ξ,k）=tan（ξ）,nc（ξ,k）=sec（ξ）,dc（ξ,k）=sec（ξ）,

sd（ξ,k）=sin（ξ）,cd（ξ,k）=cos（ξ）,nd（ξ,k）=1

當(dāng)k→1時(shí)：

sn（ξ,k）=tanh（ξ）,cn（ξ,k）=sech（ξ）,dn（ξ,k）=sech（ξ）,

ns（ξ,k）=coth（ξ）,cs（ξ,k）=csch（ξ）,ds（ξ,k）=csch（ξ）,

sc（ξ,k）=sinh（ξ）,nc（ξ,k）=cosh（ξ）,dc（ξ,k）=1,

sd（ξ,k）=sinh（ξ）,cd（ξ,k）=1,nd（ξ,k）=cosh（ξ）

其中0≤k≤1是Jacobi橢圓函數(shù)的模數(shù)。

1.2 Jacobi橢圓函數(shù)的展開(kāi)法

非線性發(fā)展方程的一般形式可寫(xiě)為

式中的F是關(guān)于變?cè)猽,ut,ux,utt,uxt,uxx,...的多項(xiàng)式。引入行波變換

其中k1和c是非零的待定常數(shù)，ξ0是任意常數(shù)。將（2）代入（1）得到關(guān)于u（ξ）的常微分方程

設(shè)方程式（3）具有如下形式的行波解

2 Klein-Gordon方程的其他形式的解

2.1 Klein-Gordon方程的行波解

考慮非線性Klein-Gordon方程

將式（2）代入式（5）,整理得到

將式（4）代入式（6）。當(dāng)Hi（ξ,k）選取不同的Jacobi橢圓函數(shù)時(shí)，計(jì)算得到不一樣的非線性Klein-Gordon方程行波解。本研究根據(jù)以下4種情形進(jìn)行計(jì)算：

2.1.1 情形一

令H1（ξ,k）=sn（ξ,k）,H2（ξ,k）=cn（ξ,k）,H3（ξ,k）=dn（ξ,k）時(shí)，得到

對(duì)式（7）求二階導(dǎo)數(shù)得到

對(duì)式（7）求立方得到

將式（7）、式（8）、式（9）同時(shí)代入式（6）整理得到

在式（10）中令sn（ξ,k）lcn（ξ,k）mdn（ξ,k）n（l,m,n=0,1,2,3）系數(shù)均為零，解得式（5）的以下六個(gè)解：

2.1.2 情形二

令H1（ξ,k）=sd（ξ,k）,H2（ξ,k）=cd（ξ,k）,H3（ξ,k）=nd（ξ,k）時(shí)，得到

u（ξ）=a0+a1sd（ξ,k）+a2cd（ξ,k）+a3nd（ξ,k）

按照情形一的計(jì)算步驟，計(jì)算得到以下六個(gè)式（5）的解：

2.1.3 情形三

令H1（ξ,k）=ns（ξ,k）,H2（ξ,k）=cs（ξ,k）,H3（ξ,k）=ds（ξ,k）時(shí)，得到

u（ξ）=a0+a1ns（ξ,k）+a2cs（ξ,k）+a3ds（ξ,k）

按照情形一的計(jì)算步驟，計(jì)算得到以下六個(gè)式（5）的解：

2.1.4 情形四

令H1（ξ,k）=sc（ξ,k）,H2（ξ,k）=nc（ξ,k）,H3（ξ,k）=dc（ξ,k）時(shí)，得到

u（ξ）=a0+a1sc（ξ,k）+a2nc（ξ,k）+a3dc（ξ,k）

按照情形一的計(jì)算步驟，計(jì)算得到以下六個(gè)式（5）的解：

根據(jù)所求得的行波解，利用Maple 7軟件繪制解的波形圖。以u(píng)1（x,t）圖形為例，u1（x,t）的波形圖見(jiàn)圖1。

圖1 解u1（x,t）的波形圖：ξ0=0,c0=2,α=1,β=1,c=1,k=,x=1

2.2 Klein-Gordon方程的其他形式的解

上述得到的非線性Klein-Gordon方程的24個(gè)行波解，如果考慮它們的極限情況，即當(dāng)k→1時(shí)，Jacobi橢圓函數(shù)退化為雙曲函數(shù)；當(dāng)k→0時(shí)，Jacobi橢圓函數(shù)退化為三角函數(shù)。

2.2.1情形一

當(dāng)k→0時(shí)，非線性Klein-Gordon方程，即式（5）的24個(gè)行波解退化為以下三角函數(shù)形式的解：

2.2.2 情形二

當(dāng)k→1時(shí)，得到的非線性Klein-Gordon方程（5）的24個(gè)行波解退化為以下雙曲函數(shù)形式的解：

3 結(jié)論

本研究以Klein-Gordon方程為例，介紹了Jacobi橢圓函數(shù)的性質(zhì)和展開(kāi)法，利用該方法求得非線性Klein-Gordon方程一系列新的精確周期解，并且充分考慮到極限情況，得到的三角函數(shù)及雙曲函數(shù)的解，從而揭示了求解非線性Klein-Gordon方程精確行波解的理論和技巧。此外，該方法具有一定的普遍性，可以用來(lái)求解更多的非線性發(fā)展方程，例如非線性Schrodinger方程、KP方程、Ginzburg-Landau方程等。