邵輝麗, 潘志兵 , 王順治 , 任 莉

(1.上海工程技術(shù)大學(xué)數(shù)理與統(tǒng)計學(xué)院, 上海201620； 2.中國科學(xué)院上海天文臺時間頻率研究室, 上海 200030)

1 線型離子阱囚禁原理

線型離子阱由均勻分布于同一圓周上的四根電極和兩個端帽電極組成. 四根電極桿上加射頻交流電壓V=V0cosΩt, 相對的兩根施加的電壓完全一樣, 而相鄰的兩根電壓幅值相同, 位相相反, 該射頻電場實現(xiàn)離子在徑向(x-y)平面內(nèi)的囚禁. 安置在兩端的帽極位置正對阱體中心軸, 此電極上施加極性和囚禁離子電荷相同的靜電場, 利用靜電排斥限制離子在軸向z方向的運(yùn)動, 最終離子被囚禁于中心軸線附近[1]. 圖1是線型離子阱結(jié)構(gòu)示意圖, 四根電極上加的射頻交流電場如圖2所示.

圖1 線型離子阱結(jié)構(gòu)圖Fig. 1 The setup of linear ion trap

圖2 電極連接示意圖Fig. 2 The Schematic representation of electrodes connecting of linear ion trap

2 空間電荷效應(yīng)的理論分析

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假設(shè)ωm(r)空間上變化不劇烈, 考慮用所有離子的運(yùn)動頻率的平均值〈ωm〉代替, 對方程(2)積分可得

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對方程(4)微分后可得空間電荷產(chǎn)生的電場

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在x-y平面上做久期運(yùn)動的離子, 當(dāng)它受到該電場庫侖力作用時, 其運(yùn)動方程為

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在r=0附近做泰勒展開, 得到小振動近似[5]. 對展開結(jié)果取前三項, 得到以下的非線性振動方程：

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修正后的運(yùn)動頻率

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從(8)式可以看出, 考慮空間電荷效應(yīng)后, 離子久期運(yùn)動頻率ωm與理論計算結(jié)果ω0之間有漂移, 漂移直接依賴于離子云的中心密度, 離子在阱內(nèi)的運(yùn)動頻率降低, 如圖3曲線所示. 單位體積內(nèi)有大量離子存在時, 庫侖排斥力使得離子在阱中難以穩(wěn)定存在, 從而使阱內(nèi)可以穩(wěn)定囚禁的離子數(shù)有上限, 阱內(nèi)可以穩(wěn)定囚禁的離子總數(shù)：

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實驗條件：囚禁離子為199Hg+, 質(zhì)量m=3.329×10-25kg, 電荷q=1.6×10-19C, 囚禁離子數(shù)目N=2×106,ω0/2π=50 kHz. 根據(jù)(10)式從而可以確定離子的溫度, 離子云溫度越低, 離子云半徑越小, 電荷均勻分布在阱中心附近, 空間電荷效應(yīng)明顯, 久期頻率漂移越大；溫度越高, 離子之間的庫侖相互作用減弱, 頻率漂移越小, 與文獻(xiàn)[6]中的結(jié)果保持一致.

圖3 離子久期運(yùn)動頻率和離子云中心密度的關(guān)系Fig. 3 The dependence of frequency shift on the central ion clouds density

圖4 總電勢隨離子總數(shù)變化曲線Fig. 4 The total potential as a function of the number of ions

圖4表明離子阱中總電勢的變化依賴于離子到阱中心的距離, 不考慮空間電荷效應(yīng)時, 電勢與離子到阱中心的距離的平方正比, 考慮空間電荷效應(yīng)后, 空間電荷產(chǎn)生的電勢會削弱射頻場電勢產(chǎn)生的電場力對離子的束縛作用, 離子運(yùn)動的久期頻率不再是一個常數(shù).

3 結(jié) 論

本文研究了離子阱中空間電荷效應(yīng)對離子宏觀運(yùn)動久期頻率的影響, 離子云中心密度越大, 離子間的庫侖排斥越強(qiáng)烈, 離子運(yùn)動的久期頻率漂移大, 運(yùn)動頻率變小, 改變了離子的運(yùn)動軌跡. 另外討論了離子云的數(shù)目, 溫度與實驗參數(shù)之間的關(guān)系. 計算過程中采用了近似處理和離子云高斯分布假設(shè), 近似結(jié)果與實際情況會存在偏差, 但對理解空間電荷效應(yīng)對離子運(yùn)動的影響以及后期用共振吸收方法檢測離子時有重要的參考價值, 對用離子阱進(jìn)行的頻標(biāo)實驗、碰撞實驗和其他方面的研究都很重要.