肖奎 羅子安
摘 要:對許多實(shí)際物理問題而言,哈密頓量比較復(fù)雜,使得薛定諤方程精確求解難以實(shí)現(xiàn),需要發(fā)展近似方法,微擾理論是量子力學(xué)中的一種近似方法。量子力學(xué)中的微擾理論,有一套完備的計(jì)算步驟,但計(jì)算過程相對較為繁雜,較難直觀展示微擾理論的物理內(nèi)涵。為了直觀展示微擾理論對波函數(shù)及能級產(chǎn)生的影響,本文以一維線性諧振子為例,做簡諧振動的粒子為帶電粒子,當(dāng)其處在弱電場中時,會受到微擾。本文借助Mathematica軟件,展示帶電諧振子處在弱電場時,能量及波函數(shù)的變化情況。
關(guān)鍵詞:量子力學(xué);一維線性諧振子;微擾;Mathematica
中圖分類號:0413,1 文獻(xiàn)標(biāo)識碼:A 文章編號:1671-2064(2019)05-0218-02
量子力學(xué)中的定態(tài)問題,通過解薛定諤方程,原則上可以得到哈密頓算符的本征值譜和本征函系。但當(dāng)哈密頓算符比較復(fù)雜的時候,很難獲得薛定諤方程的精確解。量子力學(xué)發(fā)展了很多近似的方法,比如微擾理論、變分法等。本文以一維線性諧振子為例,當(dāng)諧振子處在外電場的情況下,并利用Mathematica來展示如何直觀的展示波函數(shù)和能量的變化情況。
1 模型
可見,當(dāng)帶電諧振子處在弱外電場時,其能級以及波函數(shù)都相應(yīng)的發(fā)生了變化。微小量對波函數(shù)的影響顯而易見,即諧振子的平衡位置發(fā)生了平移。但其對能級的影響情況是怎樣的?單從公式的表述中難以得到一個直觀理解。為了得到一個直觀的理解,可以借助數(shù)學(xué)軟件實(shí)現(xiàn)。借助數(shù)學(xué)軟件理解量子力學(xué),國內(nèi)外已經(jīng)有大量的實(shí)例[3,4],這里,我們采用Mathematica軟件,比較上述實(shí)例中的波函數(shù)及能級變化情況。
2 圖形展示
在Mathematica網(wǎng)站中,對諧振子的微擾進(jìn)行了兩種不同情況下的展示。本文采用比較簡單的命令,來實(shí)現(xiàn)微擾理論的可視化。在Mathematica軟件中,利用內(nèi)部命令Manipulate 可以實(shí)現(xiàn)對控件的操作,其基本形式為:
Manipulate[expr,{u,umin,umax,du}]
其作用是產(chǎn)生一個帶有控件的expr表達(dá)式版本,該控件允許對u的值進(jìn)行交互式操作,其中umin,umax分別是u的最小值和最大值,du表示從最小值到最大值以du步長變化。
為了方便,我們直接令質(zhì)量m=1,=1。為了能比較波函數(shù)及能量微擾前后的變化情況,這里我們采用Mathematica中的內(nèi)部命令Manipulate進(jìn)行演示。代碼如下:
其中左圖中紅色實(shí)線表示未受微擾的波函數(shù),黑色點(diǎn)線表示微擾后的波函數(shù);右圖表示微擾前后的能級差。
為了能分析不同能級,不同微擾給波函數(shù)及能級帶來的差異,我們設(shè)置了兩控件,分別為能級n及微擾量,其中n∈[0,10],∈[0,0.1],步長分別為1及0.02。為了方便比較能級的關(guān)系,我們直接用微擾后的能量減去未微擾的能量。運(yùn)行上述程序,可以得到不同情況下的未微擾波函數(shù)和能級與微擾后的波函數(shù)和能級的關(guān)系,具體展示如圖1及圖2。
通過調(diào)整微擾能量En[n_,_]、波函數(shù)φ[n_,x_,_],及控件n,的取值范圍,可以得到不同微擾情況下,未微擾波函數(shù)與微擾波函數(shù)的關(guān)系。
3 結(jié)語
由于量子力學(xué)所研究體系的哈密頓量算符一般比較復(fù)雜,從而能嚴(yán)格求解的薛定諤方程非常少。引入微擾理論獲得薛定諤方程就顯得非常重要。微擾理論的求解往往都是直接對方程進(jìn)行運(yùn)算,但微擾對原來波函數(shù)及能級所產(chǎn)生的影響到底有多大,很難得到一個直觀的印象。本文利用Mathematica計(jì)算軟件,對一維線性諧振子的微擾理論進(jìn)行了分析,比較直觀的展示了微擾對原波函數(shù)以及能級的影響,為進(jìn)一步深入理解相關(guān)物理知識奠定了基礎(chǔ)。
本文展示了如何實(shí)現(xiàn)微擾理論的可視化,同時,借用Mathematica軟件中的“量子力學(xué)應(yīng)用的函數(shù)”,可以進(jìn)行更多模擬和展示。
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