王春媛
(上海工程技術(shù)大學(xué) 電子電氣工程學(xué)院,上海 201620)
傳統(tǒng)的正射校正算法有多項(xiàng)式、直接線性變換、有理函數(shù)和共線方程等[1]。共線方程是攝影測(cè)量處理方法的理論基礎(chǔ),其通過數(shù)學(xué)關(guān)系式嚴(yán)格給出了成像瞬間地面坐標(biāo)與影像坐標(biāo)的幾何對(duì)應(yīng)關(guān)系,校正精度是目前認(rèn)為最高的[2]。但是,利用共線方程實(shí)際計(jì)算時(shí),只能對(duì)外方位元素進(jìn)行近似表達(dá),在衛(wèi)星GPS數(shù)據(jù)間隔時(shí)間較長的情況下,不能準(zhǔn)確求得外方位元素的表達(dá)式,因此,校正精度并不顯著[3]。為了克服傳統(tǒng)正射校正方法的不足,本文基于共線方程對(duì)遙感影像進(jìn)行校正估計(jì),采用線性函數(shù)擬合外方位元素,采用廣義嶺估計(jì)法克服外方位元素之間的強(qiáng)相關(guān)性,基于控制點(diǎn)求解外方位元素,利用循環(huán)迭代法求解像平面坐標(biāo)。
設(shè)飛行方向?yàn)閥,當(dāng)傳感器在高軌道飛行時(shí),外方位元素變化很小,可認(rèn)為其是時(shí)間的線性函數(shù)。由于像平面行坐標(biāo)y記錄的是時(shí)間序列,所以,外方位元素可表示成y的線性函數(shù)。由GPS提供的影像首、末行衛(wèi)星位置和姿態(tài)數(shù)據(jù)可求得外方位元素的初值。
線陣CCD外方位元素之間存在很強(qiáng)的相關(guān)性,致使誤差方程嚴(yán)重病態(tài)甚至奇異。常用克服外方位元素相關(guān)性的方法有主成分估計(jì)、嶺估計(jì)等中心標(biāo)準(zhǔn)化等。本文采用實(shí)踐證明最為有效的廣義嶺估計(jì)法克服相關(guān)性。
求得初始外方位元素后,外方位元素又是y的線性函數(shù),所以,需迭代計(jì)算。采用牛頓迭代法后,實(shí)驗(yàn)表明,迭代計(jì)算收斂速度慢,且對(duì)初值敏感。為此,本文提出下述循環(huán)迭代算法。
由共線方程知:
將外方位元素的表達(dá)式代入式(1)中,化簡得:
設(shè)投影坐標(biāo)為(X,Y,Z),其像平面行坐標(biāo)初值為y=y(tǒng)0.將初始的外方位元素和(X,Y,Z)代入式(2)中求得新的像平面行坐標(biāo)y=y(tǒng)1。設(shè)定閾值為T,則迭代運(yùn)算的終止條件為:
求得y后,重新計(jì)算外方位元素,再代入共線方程,求出像平面列坐標(biāo)x.為了得到更精確的灰度值插值效果,選用3次內(nèi)插法進(jìn)行影像重采樣。
圖1 2種校正方法的誤差均勻性
本文分別采用傳統(tǒng)共線方程和本文所述方法對(duì)上下、左右相鄰兩景影像進(jìn)行校正,然后對(duì)相鄰兩景公共區(qū)域地物匹配,通過匹配程度反映算法的校正精度。為了比較2種方法的校正精度,分別在校正后影像和對(duì)應(yīng)ETM影像上隨機(jī)選取20個(gè)道路交叉點(diǎn)評(píng)價(jià)誤差。為了比較2種方法的誤差均勻性,將20個(gè)檢驗(yàn)點(diǎn)分別按照行、列大小排序,然后作誤差—序列分布圖,結(jié)果如圖1所示。由圖1可知,共線方程列方向誤差隨著序列的增加而增大。這是因?yàn)樾l(wèi)星存在側(cè)擺角,列序列越大,衛(wèi)星照射區(qū)域越遠(yuǎn)離星下點(diǎn),所以,誤差越大。而本文方法無論在行方向,還是列方向,誤差都呈均勻分布,有效改善了誤差均勻性。
運(yùn)用傳統(tǒng)的共線方程計(jì)算時(shí),假設(shè)外方位元素是行的線性函數(shù),校正誤差比較大。本文提出的迭代求解外方位元素的方法與傳統(tǒng)的共線方程相比,校正精度有了很大的提高。
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