唐 琳， 雷 霖， 程 皓

(成都大學(xué) 信息科學(xué)與工程學(xué)院， 四川 成都 610106)

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多絲正比計(jì)數(shù)器的優(yōu)化設(shè)計(jì)

唐 琳， 雷 霖， 程 皓

(成都大學(xué) 信息科學(xué)與工程學(xué)院， 四川 成都 610106)

由于低水平放射性測量中樣品計(jì)數(shù)率非常低，使用多絲正比計(jì)數(shù)器進(jìn)行α放射性測量時(shí)，本底主要由探測器內(nèi)壁材料中的α放射性成分貢獻(xiàn).考慮到測量系統(tǒng)本身的放射性干擾一直是制約測量能力的重要因素，降低測量系統(tǒng)本底是α輻射測量的重點(diǎn).采取在傳統(tǒng)多絲正比室添加屏蔽絲的方法，并通過Garfield程序模擬正比室在不同參數(shù)設(shè)置下電子漂移過程得到正比室各項(xiàng)參數(shù)的最優(yōu)解.模擬結(jié)果表明，優(yōu)化后的正比室可以對不同入射方向的α粒子進(jìn)行篩選，有效抑制探測器本底，從而得到最優(yōu)的正比室結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)參數(shù).

超低本底；α計(jì)數(shù)；多絲正比計(jì)數(shù)器；Garfield

0 引 言

為了保障核工程環(huán)境的輻射安全，低本底α探測技術(shù)一直是輻射防護(hù)和電離輻射計(jì)量領(lǐng)域的重要研究內(nèi)容[1].目前，用于α測量的探測器有正比計(jì)數(shù)器、α電離室、閃爍計(jì)數(shù)器和半導(dǎo)體探測器等多種.由于樣品的放射性水平很低，測量時(shí)必須把樣品制成較大面積，這就要求探測器有較大的探測面積.正比型氣體探測器是ISO國際標(biāo)準(zhǔn)中推薦的α活度探測器，其采用多絲正比室進(jìn)行α粒子活度測量，具有探測面積靈活、探測效率高等特點(diǎn)[2].在超低本底的輻射測量中，測量系統(tǒng)自身本底的干擾是限制測量能力最重要的因素，這一部分本底主要由探測器內(nèi)壁材料中的α放射性成分貢獻(xiàn).對此，本研究設(shè)計(jì)出了一種新型的超低本底正比計(jì)數(shù)器，該計(jì)數(shù)器針對傳統(tǒng)計(jì)數(shù)器的室內(nèi)結(jié)構(gòu)作了改進(jìn)優(yōu)化，使得在超低本底的α輻射測量中具有更高的探測效率，可有效抑制探測器本身帶來的放射性干擾.

1 多絲正比計(jì)數(shù)器設(shè)計(jì)

1.1 傳統(tǒng)多絲正比計(jì)數(shù)器的結(jié)構(gòu)

傳統(tǒng)的多絲正比計(jì)數(shù)器室內(nèi)結(jié)構(gòu)如圖1所示[2].

圖1中，α1為待測樣品輻射的α粒子，α2為與陽極絲平行的正比室側(cè)壁輻射的α粒子，α3為與陽極絲垂直的正比室側(cè)壁輻射的α粒子， α4為正比室腔體上蓋輻射的α粒子.所有α粒子中，僅僅只有α1為需要探測的目標(biāo)粒子，α2、α3和α4都是應(yīng)該被篩選掉的本底干擾.

圖1 傳統(tǒng)多絲正比室結(jié)構(gòu)示意圖

傳統(tǒng)的多絲正比計(jì)數(shù)器是在夏帕克和厄斯金的理論中改進(jìn)設(shè)計(jì)的，厄斯金的計(jì)算給出了一般情況下對稱結(jié)構(gòu)中陽極絲附近的電荷以及電場分布圖，正比室內(nèi)電場的分布是輻射狀的，室內(nèi)電場遵從1/r的分布規(guī)律，這種電場分布結(jié)構(gòu)的正比計(jì)數(shù)器在超低本底的α探測中，由于探測器本身的本底干擾，導(dǎo)致探測效率十分有限.因此，對超低本底多絲正比計(jì)數(shù)器結(jié)構(gòu)優(yōu)化的設(shè)計(jì)實(shí)際上就是篩選不同方向入射的α粒子，探測放射源輻射出的α粒子，屏蔽掉探測器內(nèi)壁輻射的α粒子.

1.2 新型多絲正比計(jì)數(shù)器原型

本研究設(shè)計(jì)新型超低本底多絲正比計(jì)數(shù)器的目的就是希望屏蔽測量系統(tǒng)帶來的本底干擾，盡可能降低測量系統(tǒng)對α2、α3和α4的計(jì)數(shù)， 僅僅對樣品發(fā)射的α1進(jìn)行計(jì)數(shù)，從而在α放射性測量中有效地抑制探測器的本底.

本研究所設(shè)計(jì)改進(jìn)的多絲正比室結(jié)構(gòu)如圖2所示.

1.外殼；2.樣品；3.探測絲；4.屏蔽絲；5.氣嘴；6.絲支撐；7.絕緣子

圖2 新型多絲正比室設(shè)計(jì)結(jié)構(gòu)示意圖

圖2中，在靠近樣品的下層中間位置設(shè)置了3根探測絲，在陽極絲上方和左右兩側(cè)設(shè)置了屏蔽絲.與圖1相比，主要不同之處是在合適的位置添加了屏蔽絲和固定長度的絲支撐.屏蔽絲的作用是屏蔽從內(nèi)壁α2和α4方向產(chǎn)生的電離.α3在電場的作用下被絲支撐收集.由于絲支撐直徑大，α3電離的電子不會(huì)發(fā)生雪崩效應(yīng)，容易在信號幅度上被甄別.

2 Garfield模擬方法及結(jié)果

2.1 Garfield概述

Garfield最初是由歐洲核子研究組織(European Organization for Nuclear Research,CERN)研發(fā)的用于由絲以及平面構(gòu)成的二維室(如漂移室、多絲正比計(jì)數(shù)器等)的一個(gè)模擬程序.經(jīng)過多年的發(fā)展改進(jìn)，如今Garfield模擬程序也接受二維、三維的場圖計(jì)算，這些場圖計(jì)算均由專門的有限元分析軟件，如ANSYS、Maxwell、Tosca及QuickFieldD等，計(jì)算得出.在混合氣體的計(jì)算中，Magboltz程序可直接被調(diào)用來計(jì)算混合氣體中電子漂移速度、混合氣體的湯森系數(shù)和傳輸特性[3].

2.2 Garfield模擬

本研究采用100%氬氣，在保障探測效率的前提下，為了使正比室內(nèi)壁不同方向的α粒子電離產(chǎn)生的電子按照預(yù)設(shè)的方向漂移，通過調(diào)整探測絲、屏蔽絲的間距以及探測絲和屏蔽絲的工作電壓4項(xiàng)基本參數(shù)來模擬不同方向次級電子的漂移軌跡[4]，當(dāng)各個(gè)方向的電子都按照預(yù)期的方向漂移時(shí)就得到了最優(yōu)解，具體模擬過程如圖3所示.

圖3 Garfield模擬程序流程圖

本研究的重點(diǎn)是對不同參數(shù)設(shè)置下電子漂移路徑的模擬.在Garfield程序中，通過CELL SECTION構(gòu)造好探測器模型、設(shè)置好各項(xiàng)參數(shù)之后，漂移路徑和終點(diǎn)位置可通過調(diào)用DRIFT-ELECTRON子程序計(jì)算得出[5-6].SIGNAL SECTION部分完成模擬區(qū)域的設(shè)置和繪圖，DRIFT部分繪制不同坐標(biāo)位置的電子的運(yùn)動(dòng)軌跡圖.部分模擬代碼如下：

&signal

area -15 -3 -8 15 16 8 view z=0

avalanche townsend

window 1 0.001 1000

sel (abc)

area -15 -3 -8 15 16 8 view z=0

Call plot-drift-area

track 2.1 0 0 2.15 0 0…

gamma energy 150 kev single-cluster

sig

pl-sig

&field

area -15 -3 -8 15 16 8 view z=0

plot contour range 20 1000

&drift

area -15 -3 15 16

Call plot-drift-area

Call drift-electron(-14.2,0)

Call plot-drift-line

Call drift-electron(-14,0)

2.3 最優(yōu)模擬結(jié)果

新型多絲正比室在Garfield模擬得到的正比室最優(yōu)解設(shè)置下的次級電子漂移路徑如圖4所示.由于α粒子質(zhì)量較大，電離之前α粒子在工作氣體中的運(yùn)動(dòng)軌跡基本保持不變，而電離之后的電子運(yùn)動(dòng)軌跡會(huì)受正比室電場的影響發(fā)生偏移.圖4(a)中，樣品發(fā)射的α粒子電離的電子漂移到探測絲上，被探測絲收集；圖4(b)中，與陽極絲平行的側(cè)壁發(fā)射的α粒子漂移到屏蔽絲上；圖4(c)中，與陽極絲垂直的側(cè)壁發(fā)射的α粒子漂移到絲支撐上，被絲支撐收集；圖4(d)中，腔體上蓋發(fā)射的α粒子漂移到屏蔽絲上.

圖4 用Garfield計(jì)算不同位置入射的α粒子軌跡和電子漂移軌跡

2.4 優(yōu)化結(jié)果

從Garfield的模擬結(jié)果可以看出，樣品輻射的α粒子電離產(chǎn)生的次級電子在電場作用下發(fā)生漂移，運(yùn)動(dòng)方向也發(fā)生了改變，最終漂移到探測絲上被收集，經(jīng)過后端電子學(xué)儀器的甄別、放大，從而讀出測量結(jié)果.而測量系統(tǒng)本身輻射出的α粒子，包括前面提到的α2、α3和α4，在特定的參數(shù)設(shè)置下將會(huì)按照預(yù)期的方向漂移.結(jié)果表明：新型超低本底多絲正比計(jì)數(shù)器的正比室結(jié)構(gòu)在進(jìn)行合理的結(jié)構(gòu)設(shè)計(jì)和模擬研究后可以得到一個(gè)最優(yōu)的參數(shù)設(shè)置，其中，正比室大小為300 mm×150 mm，陽極絲間隔為50 mm，屏蔽絲間隔為30 mm，陽極絲直徑為40 μm，絲支撐直徑為10 mm，探測絲和屏蔽絲分別加800 V正高壓.優(yōu)化后的正比室?guī)缀谓Y(jié)構(gòu)及各項(xiàng)參數(shù)如圖5所示.

圖5 優(yōu)化后的正比室?guī)缀谓Y(jié)構(gòu)圖

3 結(jié) 論

在模擬得到的最優(yōu)參數(shù)配置下屏蔽絲和絲支撐可以對內(nèi)壁不同方向輻射出的α粒子進(jìn)行篩選，從而達(dá)到降低測量本底干擾的目的，大幅度改善了傳統(tǒng)的多絲正比計(jì)數(shù)器在低本底輻射測量中存在的探測效率低的問題，在超低本底α輻射測量領(lǐng)域具有現(xiàn)實(shí)的意義.

[1]王小胡，陳孝強(qiáng).InfluenceofworkinggaspropertiesonMWPCanodewiremodulationeffect[J].Chin Phys C,2015,39(10):82-86.

[2]任家富,林業(yè)，徐一鶴，等.多絲正比技術(shù)器的技術(shù)改造[J].核電子學(xué)與探測技術(shù),2012,32(11):1317-1319.

[3]Veenhof R.&GAS[EB/OL].[2016-06-30].http://garfield.web.cern.ch/garfield/help/garfield-31.html # Ref0340.

[4]林業(yè)，方方，任家富，等.AmeasurementsystemforalphaandbetasurfaceemissionrateusingMWPC[J].Chin Phys C,2015,39(5):60-63.

[5]Wang X,Wei T,Long J,et al.SimulationandoptimizationofadoubleTHGEMdetector[J].Nucl Sci Techn,2013,24(1):17-21.

[6]姜志剛,王和義，袁永剛，等.基于Benjamin結(jié)構(gòu)的球形組織等效正比計(jì)數(shù)器氣體放大倍數(shù)的模擬與實(shí)驗(yàn)研究[J].核技術(shù)，2015,38(8):11-16.

Optimization Design of Multi-wire Proportional Counter

TANGLin,LEILin,CHENGHao

(School of Information Science and Engineering, Chengdu University, Chengdu 610106, China)

In low-level radioactive measuring, the sample counting rate is pretty low.When multi-wire proportional counter is used to measure alpha radioactivity,the background is mainly contributed by the alpha radioactive materials in the inner wall of detector.The radioactive interference of the measurement system itself is a major factor that limits the detection performance,and thus the focus of the alpha radiation measurement is on reducing the measurement system’s background.The paper adopts the design by adding shielding wires to the traditional multi-wire proportional chamber.Based on the Garfield program,the paper simulates the electron drift process of the proportional chamber under different parameter settings to get the optimal solutions to each parameter of the proportional chamber.The simulation results show that the optimal proportional chamber can filter alpha particles from different incidence directions,effectively inhibit detector background and obtain the best proportional chamber structure design parameter.

ultra-low background;alpha counting;multi-wire proportional counter;Garfield

1004-5422(2017)02-0195-04

2017-03-15.

四川省教育廳自然科學(xué)基金(15ZA0357、 16ZB0435)、 成都市科技局科研課題(2015-HM01-00399-SF)資助項(xiàng)目.

唐 琳(1988 — )， 女， 博士， 實(shí)驗(yàn)師， 從事氣體探測器設(shè)計(jì)相關(guān)技術(shù)研究.

TL811+.2

A