姜利平++劉玲玲++朱厚飛++王海鳳

摘要：

用二元相位器件調(diào)制角向偏振激光光束，然后用高數(shù)值孔徑物鏡聚焦，在實(shí)驗(yàn)上產(chǎn)生了一個(gè)超分辨光學(xué)聚焦暗斑。二元相位器件的調(diào)制作用是通過(guò)讓角向偏振光束經(jīng)一塊刻有多環(huán)同心環(huán)狀凹槽的玻璃基板實(shí)現(xiàn)的。用刀口法檢測(cè)了焦點(diǎn)附近的3D光束分布特性，得到了尺寸是0.32 λ且在4 λ左右的長(zhǎng)度內(nèi)保持不變的超分辨暗斑。這樣的光學(xué)聚焦暗斑可能會(huì)應(yīng)用于超分辨顯微技術(shù)和光學(xué)捕獲。

關(guān)鍵詞：

光學(xué)設(shè)計(jì)及制作； 二元光學(xué)器件； 光電探測(cè)器； 偏振態(tài)

中圖分類號(hào)： O 432 文獻(xiàn)標(biāo)志碼： A doi： 10.3969/j.issn.10055630.2016.01.007

Experimental generation of a superresolution optical dark focused spot

JIANG Liping， LIU Lingling， ZHU Houfei， WANG Haifeng

（School of OpticalElectrical and Computer Engineering， University of Shanghai for

Science and Technology， Shanghai 200093， China）

Abstract：

We generate a superresolution optical dark focused spot by tightly focusing a binary phase modulated azimuthally polarized laser beam. The binary phase modulation is realized by letting the azimuthally polarized light pass through a glass substrate with multibelt concentric ring grooves. We also characterize the 3D beam profile by using knifeedge method. The size of the superresolution dark spot is found to be 0.32 λ， which remains unchanged for ～4 λ within the tube. Thus optical spot may find applications in superresolution microscopy and optical trapping.

Keywords： optical design and fabrication； binary optics； photodetector； polarization

引 言

超分辨聚焦光斑廣泛應(yīng)用于掃描光學(xué)顯微技術(shù)。在受激發(fā)射損耗（STED）顯微鏡[12]中既有聚焦亮光斑也有聚焦暗光斑，其中聚焦亮光斑用作顯微鏡中的激發(fā)光源，激發(fā)熒光分子；聚焦暗光斑用作顯微鏡中的抑制光源，抑制邊緣熒光分子發(fā)射熒光，當(dāng)二者結(jié)合在一起時(shí)便可得到納米量級(jí)的有效光斑。聚焦暗光斑的尺寸越小，有效光斑的尺寸也就越小。對(duì)于聚焦亮光斑，研究最多的是徑向偏振光束通過(guò)高數(shù)值孔徑（NA）聚焦后得到超分辨的亮斑，尺寸接近衍射極限為0.36 λ[35]。對(duì)于聚焦暗光斑的產(chǎn)生方法有很多，有徑向偏振光加渦旋后聚焦或者圓偏振光加一階或二階渦旋后再聚焦得到，而效果相對(duì)較好的要數(shù)角向偏振光聚焦后得到的暗斑，目前理論計(jì)算達(dá)到的水平為半峰值全寬度（FWHM）為0.29 λ[67]。為了減小有效光斑的尺寸并實(shí)現(xiàn)超分辨，單純地靠角向偏振光束聚焦后得到的暗斑遠(yuǎn)遠(yuǎn)不夠，需要對(duì)角向偏振光束的相位或振幅進(jìn)行調(diào)節(jié)。目前調(diào)節(jié)角向偏振光的方法有：空間光調(diào)制器法[89]、全息相位干板法[10]、衍射光學(xué)元件法[11]、二元光學(xué)器件法[1213]等。暗斑尺寸在亞波長(zhǎng)級(jí)別可使得STED顯微鏡達(dá)到更高的分辨率，暗斑焦深變長(zhǎng)可能使得STED顯微鏡實(shí)現(xiàn)三維立體掃描，可觀察到生物組織之間物質(zhì)的傳輸與交換或分子內(nèi)部更精細(xì)的結(jié)構(gòu)，這對(duì)生物醫(yī)學(xué)以及分子結(jié)構(gòu)的研究來(lái)說(shuō)意義重大。雖然這些方法在仿真的條件下確實(shí)可以達(dá)到很好的效果，但是對(duì)于高數(shù)值孔徑透鏡聚焦在實(shí)驗(yàn)上操作又存在難度，因?yàn)榈玫降馁|(zhì)量好的暗斑在焦點(diǎn)前后，要對(duì)這樣的暗斑進(jìn)行測(cè)量以驗(yàn)證方法的可靠性，我們需要納米量級(jí)的移動(dòng)平臺(tái)以及特殊的檢測(cè)器對(duì)光強(qiáng)進(jìn)行測(cè)量。

實(shí)驗(yàn)中用角向偏振光束照明，在數(shù)值孔徑為0.95的顯微物鏡的光闌處放置二元光學(xué)器件，二元光學(xué)器件調(diào)節(jié)相位的結(jié)果不僅在橫向減小了暗斑的尺寸，而且在縱向延長(zhǎng)了焦斑的焦深。在焦點(diǎn)附近得到了超分辨暗斑。十字形刀口檢測(cè)器置于納米平臺(tái)上以檢測(cè)光斑的尺寸以及光強(qiáng)分布。

式中：β和γ是結(jié)構(gòu)參數(shù)，表示光瞳半徑與束腰的比值，二者取值1。用拉蓋爾高斯光束照明時(shí)，聚焦透鏡的NA值為0.95（α≈71.8°），聚焦暗斑的尺寸即FWHM為0.4 λ，非發(fā)散（或發(fā)散角很小）區(qū)域的長(zhǎng)度為2 λ。

然而，我們希望得到的超分辨聚焦暗區(qū)域是暗斑尺寸很小且焦深很長(zhǎng)的光束來(lái)作為STED顯微鏡的抑制光源，所以，我們放置了一個(gè)特制的二元光學(xué)器件，這里的二元光學(xué)器件是一塊玻璃基板上刻有五個(gè)相位為0和π的環(huán)帶凹槽交替組成的，環(huán)帶寬度對(duì)應(yīng)著角度θ。當(dāng)增加了這種二元光學(xué)器件之后，式（1）～式（4）中的函數(shù)e（θ）就被改寫為T（θ）e（θ），這里T（θ）為該器件的透過(guò)率函數(shù)，它的表達(dá)式為

當(dāng)增加了該二元光學(xué)器件后，由于光束的相位得到相應(yīng)的調(diào)制，使得在焦點(diǎn)附近的光束干涉相長(zhǎng)，壓縮了未經(jīng)調(diào)制的角向偏振光束的暗斑尺寸的大小。我們理論上得到光學(xué)管道的長(zhǎng)度增加到4 λ，超分辨聚焦暗斑的尺寸減小為0.32 λ。如圖1所示，（a）、（b）分別為未加和加了二元器件后焦平面上的光強(qiáng)分布，（c）中給出了使用二元光學(xué)器件前后焦點(diǎn)處光強(qiáng)分布圖以及沿X軸的強(qiáng)度分布對(duì)比，虛線曲線表示未使用二元光學(xué)器件時(shí)X軸的強(qiáng)度分布，實(shí)線曲線表示使用了二元光學(xué)器件時(shí)X軸的強(qiáng)度分布。