李佳賢,杜宛娟
(西華師范大學 數(shù)學與信息學院,四川 南充 637009)
本文主要研究以下非局部擴散問題的爆破現(xiàn)象
其中,α >0,Ω 是一個有界連通光滑區(qū)域,核函數(shù)J:RN→R 是一個具有緊支集的非負有界連續(xù)對稱函數(shù)初值u0(x)是非負,非平凡的有界函數(shù).問題(1)經(jīng)常出現(xiàn)在人口密度、化學反應和熱傳遞等物理模型中.比如u(x,t)可以表示單一種群在空間點x 和時間t 時的密度,J(x -y)可以看作是種群從位置y 轉(zhuǎn)移到位置x 的概率分布,卷積(J* u)(x,t)=表示個體從其他位置到達位置x 的速率,而則表示離開位置x 到達其他位置的速率.非局部反應項J* eαu(x,t)表示了單一人口密度在區(qū)域Ω 內(nèi)呈指數(shù)增長.在考慮內(nèi)源的情況下,密度u滿足非局部擴散方程(1).在問題(1)中,積分僅僅是在Ω 上進行的,而∫J(x - y)(u(y,t)- u(x,t))dy 考慮了個體到達或離開位置x 的情況,因此,把這種擴散僅僅限定在Ω 上進行,沒有個體進入或離開這個區(qū)域.從而問題(1)具有Neumann 邊界條件,參見文獻[1].
近年來,具有ut=∫RNJ(x -y)u(y,t)dy -u(x,t)這種形式的非局部擴散問題,以及它的一些變式,被廣泛應用于擴散問題的建模,可以參考文獻[2 -8].
現(xiàn)在給出這篇文章的主要成果.
且在Ω 上滿足下面這個恒等式
確定了解的存在性和唯一性,接下來去研究解發(fā)生爆破時的時間和速度.
與之相關(guān)的爆破率,有:
定理3 假設(shè)u 是問題(1)的解,且在時刻T 爆破,則:
這部分主要給出定理1.1 的證明,并通過Banach 不動點定理來證明解的存在性和唯一性.為此,給出一些必要的準備.固定t0>0,令Banach 空間其范數(shù)定義為:
定義算子T:Xt0→Xt0
問題(1)的解將在Xt0的一個適當?shù)那蛑?,通過上面算子的一個不動點得出.將通過下面這個引理說明算子T 是有定義的,并且給出條件保證它是嚴格緊縮的.
引理1 算子T 是有定義的,且從Xt0映到Xt0.令那么,存在一個正常數(shù)C =C(α,‖w‖Xt0,‖z‖Xt0,K,Ω),使得
若t0足夠小,則Tw0在球是嚴格緊縮的.
證明:首先驗證Tw0是從Xt0映到Xt0.對于有:
所以Tw0(w)在t=0 處連續(xù).對于,滿足
則Tw0在(0,t0]上連續(xù).
由于核函數(shù)J 在空間中是一致連續(xù)的,因此Tw0(w)是x 的連續(xù)函數(shù).對則Tw0(w)于是Tw0(w)是從Xt0映到Xt0.
其中η≤max{‖w‖Xt0,‖z‖Xt0}.由(x,t)的任意性可得估計(4)式.
選取t0使得Ct0<1,令w0=z0,那么在里,(4)式確保算子Tw0是嚴格緊縮的.實際上,w 和z 定義在這樣的球中可以得到因此,存在一個僅僅依賴于J 和u0的常數(shù)C,使得
對此可以選取t0使得Ct0<1/2 保證在球內(nèi)是嚴格緊縮的.
定理1 的證明(存在性與唯一性):由Banach 不動點定理和引理1 可以得到問題(1)的解在[0,t0]上是存在且唯一的.如果‖u‖Xt0<∞,令初值對于t1>t0,可以將解延拓到區(qū)間[0,t1),和前面的證明類似.因此,若解存在一個最大時間T,是有限的,那么解在范數(shù)下爆破,即
從方程(1)中可以得到u 滿足下面的恒等式
在等式兩邊對x 積分并運用Fubini 定理,則有
定理1 得證.
為了說明問題(1)的解滿足比較原理.為此,先介紹上解和下解.
下解的定義和上解的定義類似,只需將上面的≥全部換為≤.
現(xiàn)在給出與上解和下解有關(guān)的比較原理和極值定理兩個引理.證明參見文獻[9].
定理2 的證明:在方程(1)兩邊對x∈Ω 積分,運用Fubini 定理和Jensen 不等式,可得到:
所以∫Ωu(x,t)dx 不是全局存在的,則u 也不可能全局存在.通過定理1 可知,解u 在范數(shù)下爆破.在上式不等式積分中,可以得到對爆破時間的一個估計,即:
現(xiàn)在我們給出爆破率,即對定理3 進行證明.
對(5)式在(t,T)上積分,可得:
由于u(x,t)爆破,則存在t0使得對于任意的t∈(t0,T),存在參數(shù)ε >0,使得
在(t,T)上積分,可得
令ε→0 時,由(6)和(7)式可得:
即定理得證.
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