蘇向斌,薛 紅(渭南師范學(xué)院 物理與電氣工程學(xué)院,陜西 渭南 714099)
變形矩形波導(dǎo)的傳輸特性研究
蘇向斌,薛紅
(渭南師范學(xué)院物理與電氣工程學(xué)院,陜西渭南714099)
摘要:根據(jù)Maxwel l方程組和矩形波導(dǎo)的邊際條件解出矩形波導(dǎo)中電磁波的空間傳輸表達(dá)式,分析討論減少矩形波導(dǎo)高度時(shí)通過狹窄通道電磁波的傳輸性質(zhì)。繪制了ENZ通道的傳輸系數(shù)在矩形波導(dǎo)發(fā)生幾何變形條件下隨頻率的變化曲線。
關(guān)鍵詞:矩形波導(dǎo);傳輸系數(shù);反射系數(shù)
波導(dǎo)是一種用來約束或引導(dǎo)電磁波傳輸?shù)慕Y(jié)構(gòu)。盡管存在很多不同形式的波導(dǎo),而且新的形式還不斷涌現(xiàn),但到目前,在實(shí)際應(yīng)用中矩形波導(dǎo)和圓波導(dǎo)仍是兩種最主要的波導(dǎo)形式。人工電磁材料是本世紀(jì)初物理學(xué)和電磁學(xué)的重要發(fā)現(xiàn)之一。作為人工電磁材料的一種,相對介電常數(shù)接近零的超材料(Epsilon-near-zero,ENZ超材料)具有低折射率,高相速度,近零相移等特點(diǎn),這種超材料突破了傳統(tǒng)電磁場理論中的一些重要概念,可以應(yīng)用于標(biāo)準(zhǔn)化技術(shù)領(lǐng)域,如新型電磁元器件、天線和開環(huán)諧振器等[1,2],矩形波導(dǎo)在接近截止頻率時(shí)的色散特性可以用來模擬ENZ超材料的行為[3]。該結(jié)構(gòu)有大量的應(yīng)用前景,特別對于隱形裝置和微型天線的設(shè)計(jì)[4]具有重要的理論參考價(jià)值和實(shí)際應(yīng)用意義。
圖1是寬度為a和高度為b(其中a>b)的矩形波導(dǎo)。根據(jù)Maxwell方程組可以得到矩形波導(dǎo)TEmn模式電磁波的空間傳輸表達(dá)式:
表式中w為電磁波角頻率,kc為臨界波數(shù),m表示x方向變化的半周期數(shù),n表示y方向變化的半周期數(shù),γ為傳播常數(shù)。
選擇兩個(gè)過渡層厚度相等形成Π通道(或ENZ通道)[4],對ENZ通道的傳輸系數(shù)進(jìn)行模擬。介質(zhì)通道和過渡區(qū)的介電常數(shù)εRCH=1(空氣),波導(dǎo)輸入端的介電常數(shù)εR=2,bs=bch=0.8毫米時(shí),Π通道傳輸系數(shù)曲線如圖2所示。
可見,第一次傳輸峰出現(xiàn)在1.476GHz,該點(diǎn)代表零階共振,即在隧道中出現(xiàn)的頻率;第二次傳輸峰值是由于法布里-珀羅共振所引起,其峰值位置很大程度上取決于隧道長度。
第二傳輸峰值的產(chǎn)生主要是由于法布里-珀羅共振引起的,并且高度依賴通道長度的變化而變化。法布里-珀羅共振的變化相當(dāng)于狹窄的通道各種長度分別改變了L1=95毫米,L2=127毫米,L3=190毫米,如圖3所示。可見,該屬性可以用來操縱第二傳輸高峰期。
通過矩形波導(dǎo)的邊界條件解出M axwell方程組關(guān)于電磁波的空間傳輸表達(dá)式,得到了矩形波導(dǎo)截止頻率和模式譜圖的一般結(jié)果。討論了ENA通道發(fā)生幾何變形的傳輸電磁波的特征,改變通道長度僅影響法布里-珀羅共振出現(xiàn)的位置,并不會(huì)影響零階共振的產(chǎn)生。
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基金項(xiàng)目:陜西省自然科學(xué)基金項(xiàng)目(2013JM8013);陜西省大學(xué)生創(chuàng)新創(chuàng)業(yè)計(jì)劃項(xiàng)目(13XK071)。
作者簡介:蘇向斌(1991—),男,甘肅莊浪人,研究方向:波導(dǎo)光學(xué)。