譚超,魏正英,魏培,劉伯林,付麗倩,韓志海

(1.西安交通大學(xué)機(jī)械制造系統(tǒng)國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,710049,西安; 2.西安交通大學(xué)材料學(xué)院,710049,西安)

內(nèi)送粉超音速等離子噴涂顆粒飛行狀態(tài)分析

譚超1,魏正英1,魏培1,劉伯林1,付麗倩1,韓志海2

(1.西安交通大學(xué)機(jī)械制造系統(tǒng)國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室,710049,西安; 2.西安交通大學(xué)材料學(xué)院,710049,西安)

針對(duì)超音速等離子噴涂過(guò)程中飛行顆粒與氣流相互作用過(guò)程難以從實(shí)驗(yàn)獲得的問(wèn)題,采用數(shù)值計(jì)算方法,對(duì)以內(nèi)送粉形式加入的原料顆粒的飛行狀態(tài)進(jìn)行跟蹤分析,并利用SprayWatch-2i儀對(duì)飛行顆粒進(jìn)行在線監(jiān)測(cè)。計(jì)算得到了粒子的動(dòng)力學(xué)和熱力學(xué)行為以及撞擊基體前的速度和溫度分布,發(fā)現(xiàn)顆粒在噴涂距離為80～100mm的速度和溫度最大,這與實(shí)驗(yàn)收集到的此范圍內(nèi)單個(gè)顆粒的形態(tài)相符,可選擇此范圍為最佳噴涂距離。通過(guò)分析韋伯?dāng)?shù)以及小直徑顆粒的速度分布得出,在內(nèi)送粉超音速等離子噴涂過(guò)程中,顆粒在噴槍內(nèi)部和近出口位置會(huì)發(fā)生破碎細(xì)化和霧化,這與實(shí)驗(yàn)觀測(cè)的結(jié)果一致。該計(jì)算及分析結(jié)果可為顆粒在射流中的傳熱傳質(zhì)研究提供參考,為獲得高質(zhì)量涂層提供理論依據(jù)。

等離子噴涂;內(nèi)送粉;顆粒;超音速

等離子噴涂是一種制備高性能涂層的方法,已經(jīng)運(yùn)用于金屬和非金屬涂層的制備過(guò)程,在防腐蝕、隔熱涂層方面有著自己獨(dú)特的特點(diǎn)[1],涂層與基板的結(jié)合有著更好的熱物性、耐磨性、防腐性以及其他的特殊表面屬性[2]。與目前國(guó)內(nèi)外流行的槍外送粉亞音速大氣等離子噴涂技術(shù)(APS)相比,國(guó)內(nèi)最新開(kāi)發(fā)的內(nèi)送粉超音速等離子噴涂技術(shù)(SAPS)可制備出細(xì)密柱晶結(jié)構(gòu)的熱障涂層,使涂層的熱震性能、隔熱性能和高溫氧化性能等方面均有所提高[3]。研究發(fā)現(xiàn),在超音速等離子噴涂過(guò)程中,原料顆粒通過(guò)內(nèi)送粉方式送入高溫高速氣流中,會(huì)發(fā)生顆粒的破碎細(xì)化和霧化現(xiàn)象,從而容易獲得更加細(xì)密的涂層微觀組織結(jié)構(gòu),使涂層結(jié)合強(qiáng)度、致密性和孔隙率都有所改善[4]。

在等離子噴涂過(guò)程中,粒子溫度和速度是影響粒子碰撞、沉積形成涂層過(guò)程的主要因素,直接影響到涂層質(zhì)量。雖然用實(shí)驗(yàn)的方法測(cè)量粒子的溫度和速度可以得到直觀的數(shù)據(jù),但是實(shí)驗(yàn)的工作量大,測(cè)試成本高[5],因此采用數(shù)值計(jì)算的方法來(lái)研究等離子體射流中的物理和化學(xué)過(guò)程,以及粉末顆粒在射流中的熱力學(xué)和動(dòng)力學(xué)行為將成為主要的研究手段。

粉末的速度特性取決于粉末的受力,粉末的受熱取決于其與等離子體的熱量交換,因而與周?chē)入x子的溫度、受熱時(shí)間等直接相關(guān)。對(duì)于顆粒運(yùn)動(dòng)的分析,Chyou等將注入的粉末當(dāng)作一種離散相,通過(guò)求解拉格朗日坐標(biāo)系下的運(yùn)動(dòng)方程、熱傳導(dǎo)和質(zhì)量傳導(dǎo)速率方程得到其飛行狀態(tài)[6],但沒(méi)有考慮飛行顆粒對(duì)氣流的影響。Xiong等分析了不同粒徑的顆粒在飛行過(guò)程中的熔化和氧化行為[7]。Zhao等則分析了超音速等離子噴涂過(guò)程中顆粒的熔化細(xì)化行為[8]。Kanta等利用神經(jīng)網(wǎng)絡(luò)方法預(yù)測(cè)飛行粒子的速度和表面溫度等[9]。馮拉俊等運(yùn)用龍格-庫(kù)塔法分析了顆粒在氣流中的速度和溫度分布,以及粒子特性(如密度、比熱容等)對(duì)顆粒運(yùn)動(dòng)的影響[5]。楊慶功等則運(yùn)用雙流體模型對(duì)濃度較高的飛行粒子進(jìn)行了兩相流分析[10]。與Li等[11]類(lèi)似,本文在前期胡福勝等對(duì)超音速噴槍內(nèi)外部多物理場(chǎng)下的高溫高速等離子體氣流特性研究[12]的基礎(chǔ)上,采用拉格朗日法并基于牛頓第二定律,對(duì)進(jìn)入及流出計(jì)算域的所有粒子進(jìn)行軌跡跟蹤,主要考慮粒子所受的拖曳力、熱泳力、壓力梯度力等,得到粒子的加熱加速行為,并結(jié)合在線監(jiān)測(cè)實(shí)驗(yàn)以及通過(guò)收集飛行中的顆粒完成驗(yàn)證分析。

1 顆粒計(jì)算模型

顆粒飛行狀態(tài)的分析,通過(guò)求解拉格朗日參考系下的質(zhì)量、動(dòng)量、能量守恒控制方程實(shí)現(xiàn)顆粒-氣體的兩相流計(jì)算。為了簡(jiǎn)化計(jì)算,進(jìn)行如下假設(shè):

(1)顆粒是球形的,不考慮其氣化和蒸發(fā);

(2)在湍流工況下,認(rèn)為在顆粒與渦流相互作用期間,等離子體湍流脈動(dòng)的平均強(qiáng)度保持不變。

1.1 粒子加速加熱模型

粉末顆粒在運(yùn)動(dòng)過(guò)程中受到氣流的拖拽力作用,這一作用可用如下方程表示[13]

(1)

式中:md為顆粒質(zhì)量;υ=ui+vj+wk是顆粒速度矢量;CD為氣體阻力系數(shù);ρ、U分別表示顆粒周?chē)鷼怏w的密度、氣流速度矢量;Ad為顆粒迎風(fēng)面積;Vd表示顆粒體積;g為重力加速度矢量。對(duì)于本計(jì)算中所采用的球形顆粒,Ad=πd2/4,Vd=πd3/6(其中d為顆粒直徑)。

上述方程考慮了顆粒在飛行過(guò)程中受到的空氣阻力與重力的作用。

阻力系數(shù)CD由下式計(jì)算[14]

(2)

式中:Re為局部雷諾數(shù),可表示為

(3)

式中:μ為顆粒周?chē)鷼怏w動(dòng)力黏度。

當(dāng)?shù)入x子體射流中存在壓力梯度時(shí),球形顆粒所受壓力梯度力為

(4)

式中:P為壓力。

(5)

式中:Kn是克努森數(shù);Kg和Kp分別是氣體和顆粒的熱導(dǎo)率;常數(shù)Cs取值為1.17[15];Ct和Cm與協(xié)調(diào)系數(shù)及切向動(dòng)量協(xié)調(diào)系數(shù)有關(guān),熱泳力計(jì)算中常用值為Ct=2.18和Cm=1.14。

等離子體射流與粒子間的熱量交換包括熱傳導(dǎo)、對(duì)流和輻射3種方式,其中熱傳導(dǎo)和輻射所占比例較小[16],粒子的加熱問(wèn)題可用對(duì)流傳熱模型處理。根據(jù)傳熱學(xué)定律,粒子的加熱速率可表示為

(6)

式中:Tp和Tg分別是顆粒溫度和氣流溫度;ρp和cp分別是顆粒密度和比熱容;hc為對(duì)流換熱系數(shù),可由下式計(jì)算

(7)

式中:Nu=2+0.6Pr1/3Re1/2是努塞爾數(shù),其中Pr是普朗特?cái)?shù)。

1.2 顆粒破碎機(jī)理

超音速等離子體射流高的能量密度和速度會(huì)引起顆粒在飛行過(guò)程中發(fā)生破碎,這種現(xiàn)象可以類(lèi)比液滴的破碎過(guò)程。液滴的破碎主要與韋伯?dāng)?shù)We和Ohnesorge數(shù)Oh有關(guān)。其中We表示氣流阻力和表面張力之比,由下式表示

(8)

式中:ρ為氣流的密度;σ為液滴的表面張力;d為液滴直徑;U和υ分別為氣流和液滴的運(yùn)動(dòng)速度。

Oh表示黏性力和表面張力之比,由下式表示

(9)

式中:μp為液滴的動(dòng)力黏度;ρL為液滴密度。

在低Oh(通常Oh<0.1)的情況下,隨著We的不同,破碎主要存在振動(dòng)破碎、袋狀破碎、多態(tài)破碎、剪切破碎和爆炸破碎這5種破碎形式[17,8]。

通過(guò)研究發(fā)現(xiàn),在等離子噴涂過(guò)程中,顆粒熔滴破碎的條件為:熔滴和等離子體射流的密度滿足ρp/ρg>500,雷諾數(shù)Re>500,同時(shí)大的We值和小的Oh值更容易引起熔滴的破碎。

2 顆粒計(jì)算模型條件的設(shè)置

本文計(jì)算中,超音速等離子噴涂采用的顆粒為氧化鋯(ZrO2)粉末,其原始粒徑為45 μm。

對(duì)于粉末顆粒飛行過(guò)程中與等離子氣流的傳熱和相互作用分析,是在前期對(duì)超音速等離子噴涂多物理場(chǎng)研究的基礎(chǔ)上進(jìn)行的,利用全場(chǎng)計(jì)算結(jié)果作為邊界條件,即提取噴槍內(nèi)截面的流場(chǎng)特性作為顆粒計(jì)算模型的入口邊界。超音速等離子噴涂采用的工藝條件見(jiàn)表1。

表1 超音速等離子噴涂主要工藝參數(shù)

圖1所示顆粒計(jì)算模型包含陽(yáng)極固體、送粉管道和外部大氣環(huán)境部分,整個(gè)模型采用結(jié)構(gòu)化網(wǎng)格,共包括384 867個(gè)計(jì)算節(jié)點(diǎn)、332 024個(gè)計(jì)算單元。前期根據(jù)內(nèi)送粉超音速等離子噴槍的實(shí)際尺寸建立了全三維計(jì)算模型,考慮氣體的電離與復(fù)合反應(yīng),以及等離子射流邊緣的非局域熱力平衡效應(yīng),得到了噴槍內(nèi)部的多物理場(chǎng)分布,圖2為截取的圖1所示計(jì)算模型主氣入口位置處的速度場(chǎng)和溫度場(chǎng)分布。

(a)三維計(jì)算模型

(b)剖面處的計(jì)算網(wǎng)格劃分

(a)速度分布

(b)溫度分布

從圖2可以看出,截面處的最大速度和溫度都出現(xiàn)在中心位置,越貼近壁面,阻力越大,氣流速度越小;越貼近壁面,電弧對(duì)氣體的加熱作用越弱,且壁面的冷卻作用越強(qiáng),氣體溫度越低。表2為顆粒計(jì)算模型的條件設(shè)置。

表2 計(jì)算模型的條件設(shè)置

氣體密度計(jì)算采用理想氣體方程,黏度計(jì)算采用Sutherland定律,比熱容計(jì)算采用JANNAF方法。

3 計(jì)算結(jié)果分析

根據(jù)以上條件設(shè)置,計(jì)算得出粉末顆粒在超音速等離子體射流中的加速加熱過(guò)程,顆粒的速度和溫度分布如圖3所示。

從圖3看出,高速氣流進(jìn)入到大氣環(huán)境后,大量空氣卷吸入射流中,射流變形較大。原料顆粒的加入對(duì)送粉口附近氣流的穩(wěn)定性產(chǎn)生了影響。由于采用內(nèi)送粉形式,顆粒較好的被送入氣流中心,氣流對(duì)其的拖拽效果更加強(qiáng)烈,所以顆粒主要沿軸線分布。在不同噴涂距離X(取邊長(zhǎng)為5 mm的立方體區(qū)域作統(tǒng)計(jì))測(cè)其平均速度和溫度如圖4所示。

(a)速度分布

(b)溫度分布

從圖4可以看出,顆粒的飛行過(guò)程可以分成3個(gè)階段:顆粒在距噴嘴出口X為80mm之前,氣流的速度和溫度高于顆粒,顆粒被加速且處于熔化過(guò)程;在X為80～100mm時(shí),氣流的速度和溫度與顆粒的速度和溫度相近,顆粒等速飛行且處于熔融狀態(tài);在X為100mm以后,氣流的速度和溫度低于顆粒,這時(shí)顆粒被減速和被冷卻。通過(guò)以上分析,可以得出被噴涂的工件應(yīng)放在距噴嘴出口80～100mm左右,以使顆粒在撞擊基板時(shí)速度和溫度最高。

(a)速度對(duì)比

(b)溫度對(duì)比

圖5 2種噴涂工藝下顆粒所受的拖拽力

圖5為計(jì)算得到的超音速等離子噴涂和普通等離子噴涂顆粒在各個(gè)噴涂距離處的拖拽力。由圖5可以看出,超音速等離子噴涂顆粒所受氣流的拖拽力要遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于普通等離子噴涂,所以顆粒的飛行速度要高于普通等離子噴涂,從而熔融顆粒撞擊基體時(shí)的動(dòng)量大,能量轉(zhuǎn)換效率高,熔滴鋪展充分,涂層薄片有效結(jié)合增加,涂層結(jié)合強(qiáng)度、致密性和孔隙率都有所改善。此外,當(dāng)噴涂距離X<80mm時(shí),拖拽力大于0,顆粒加速飛行;X為80～100mm時(shí),拖拽力近似為0;X>100mm時(shí),拖拽力小于0,氣流的拖拽力為阻力,這與圖4a的分析結(jié)果相同。

圖6 2種噴涂工藝下韋伯?dāng)?shù)的變化

圖6為計(jì)算得到的超音速等離子噴涂和普通等離子噴涂顆粒的We變化。

從圖6可以看出,超音速等離子噴涂的We值在噴槍出口位置處達(dá)到最大,為22.5,遠(yuǎn)遠(yuǎn)大于普通等離子噴涂噴槍出口位置處的We值,說(shuō)明顆粒破碎細(xì)化主要發(fā)生在噴槍內(nèi)部和近噴槍出口位置處,且內(nèi)送粉超音速等離子噴涂顆粒更容易發(fā)生細(xì)化。在80～100mm處,We值近似等于0,這是由于在這一區(qū)域,氣流和顆粒的相對(duì)速度近似為0。此外,噴涂過(guò)程中,Oh值都小于0.1,可以得出顆粒主要為振動(dòng)破碎和袋狀破碎[8]。破碎后的細(xì)小熔滴表面能大,碰撞到基體上飛濺小,冷速快,晶粒來(lái)不及長(zhǎng)大,容易獲得更加細(xì)密的涂層組織,涂層的韌性等綜合指標(biāo)均有所改善。

4 實(shí)驗(yàn)分析

對(duì)于顆粒的飛行狀態(tài),利用SprayWatch-2i儀進(jìn)行測(cè)量,如圖7所示。該裝置可安裝于等離子噴槍側(cè)面,利用超高速CCD探頭測(cè)定快門(mén)開(kāi)閉間隙內(nèi)高速飛行粒子的位移軌跡長(zhǎng)度,除以設(shè)定好的曝光時(shí)間測(cè)量速度,通過(guò)對(duì)1 000個(gè)粒子飛行軌跡的統(tǒng)計(jì)平均,計(jì)算出平均速度。粒子溫度的測(cè)量是通過(guò)雙色高溫測(cè)量法原理來(lái)實(shí)現(xiàn)的,SprayWatch-2i系統(tǒng)采用2個(gè)可透過(guò)波長(zhǎng)為850nm和700nm的光學(xué)雙色濾光片來(lái)接收不同溫度顆粒表面輻射,集成到相機(jī)上,再經(jīng)過(guò)雙色高溫法曲線測(cè)算出粒子的表面溫度。

圖7 SprayWatch-2i儀測(cè)量原理

用該裝置測(cè)量得出的顆粒溫度和速度與計(jì)算值的對(duì)比曲線如圖8所示。

(a)溫度對(duì)比

(b)速度對(duì)比

從圖8可以看出,顆粒計(jì)算溫度略高于實(shí)驗(yàn)值,二者具有相同的變化趨勢(shì),最大相對(duì)誤差為10.7%,產(chǎn)生誤差的原因是顆粒計(jì)算模型沒(méi)有考慮顆粒在飛行過(guò)程中的氣化與蒸發(fā)效應(yīng),而小直徑顆粒的加速過(guò)程更符合測(cè)量得到的速度值,其計(jì)算值與實(shí)驗(yàn)值的相對(duì)誤差在10%以內(nèi)。這是由于熔融顆粒在與高速氣流的相互作用中會(huì)產(chǎn)生破裂細(xì)化,變成直徑更小的粒子,這些小顆粒在氣流中受到的加速效果更強(qiáng)。顆粒細(xì)化過(guò)程可通過(guò)原始顆粒尺寸與射流中尺寸的對(duì)比說(shuō)明。圖9為原始顆粒的形貌和射流中90mm截面處收集的粒子形貌,可以看出射流中小直徑顆粒占的比例較多。這一分析結(jié)果與圖6中對(duì)韋伯?dāng)?shù)的分析相同。

為了直觀地得到顆粒在超音速等離子體射流中的飛行狀態(tài),在水中收集3個(gè)噴涂距離處單個(gè)氧化鋯顆粒如圖10所示。從圖10可以看出:不同距離處的飛行顆粒呈現(xiàn)不同形態(tài);70mm處的顆粒呈橢球形,這是由于顆粒受到氣流拖拽力而處于加速階段,而且顆粒表層已熔、中心為熔,正處于熔化狀態(tài);100mm處的顆粒呈球形,說(shuō)明顆粒受到的拖拽力最小,且已完全熔化,顆粒溫度最高;120mm處的顆粒之間發(fā)生碰撞相連,這是由于顆粒受到氣流阻力引起的。這些分析驗(yàn)證了前面圖4和圖5的計(jì)算結(jié)果。

(a)原始粉末

(b)射流中90mm截面處收集的粒子

5 結(jié) 論

通過(guò)對(duì)顆粒在超音速等離子體射流中的加熱加速過(guò)程的計(jì)算分析可以得出,顆粒在距噴嘴出口約80～100mm處其速度和溫度與氣流的相近,且顆粒的飛行速度和溫度可以同時(shí)達(dá)到最大,故在實(shí)際應(yīng)用中應(yīng)將基材放在此噴涂距離范圍內(nèi),這一計(jì)算結(jié)果與實(shí)驗(yàn)分析結(jié)果相符。

通過(guò)對(duì)韋伯?dāng)?shù)的分析可以得出,顆粒在噴槍內(nèi)部和近噴槍出口處更容易發(fā)生破碎細(xì)化,所以小直徑顆粒的速度計(jì)算值與實(shí)驗(yàn)值更接近,相對(duì)誤差小于10%。從飛行中顆粒形貌與原始顆粒形貌的對(duì)比可以看出,在實(shí)際的噴涂過(guò)程中的確產(chǎn)生了顆粒的細(xì)化和霧化現(xiàn)象,使得顆粒更好地得到加速和加熱,從而產(chǎn)生性能更好的涂層結(jié)構(gòu)。

(a)70mm處顆粒 (b)100mm處顆粒 (c)120mm處顆粒

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高敏,李長(zhǎng)久,李成新,等.噴涂條件與熱處理對(duì)La0.5Sr0.5CoO3-δ涂層含氧量的影響.2010,44(3):115-119.[doi:10.7652/xjtuxb201003024]

(編輯 劉楊)

In-FlightParticleBehaviorinInternalPowderInjectionSupersonicPlasmaSpray

TAN Chao1,WEI Zhengying1,WEI Pei1,LIU Bolin1,FU Liqian1,HAN Zhihai2

(1.State Key Laboratory of Manufacturing Systems Engineering,Xi’an Jiaotong University,Xi’an 710049,China;2.School of Material Science and Engineering,Xi’an Jiaotong University,Xi’an 710049,China)

To investigate the thermal and dynamic behaviors of in-flight particles in plasma flow the velocity and temperature before impinging plate,and the trajectories of particles injected by inner channel are analyzed for whole supersonic plasma flow,the actual in-flight particles are on-line monitored by SprayWatch-2i.Numerical test result indicates that both particle velocity and temperature achieve the maximum at the distance of 80～100mm,which coincides with the status of observed individual particle in the experiments.So this range of 80～100mm can be taken as the best spraying distance.According to the analysis for Weber number and velocity distribution of particles with small diameters,particles are melted and refined inside the gun or near the gun exit in internal powder injection supersonic plasma spray,which supports the experimental results on heat and mass transfer of particles.

plasma spray; inner powder injection; particle; supersonic

2014-01-16。

譚超(1989—),男,碩士生;魏正英(通信作者),女,教授。

國(guó)防“973計(jì)劃”資助項(xiàng)目(613112-K3);西安交通大學(xué)金屬材料強(qiáng)度國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室開(kāi)放研究項(xiàng)目(20131310)。

時(shí)間:2014-03-19

10.7652/xjtuxb201406016

TG174.44;O359

:A

:0253-987X(2014)06-0091-07

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