文/杭州之江開(kāi)關(guān)股份有限公司 戴水東 洪黎歡
在傳統(tǒng)的塑殼斷路器設(shè)計(jì)與生產(chǎn)工藝中,觸頭預(yù)壓力的確定主要是通過(guò)各種經(jīng)驗(yàn)數(shù)據(jù)計(jì)算和參數(shù)指標(biāo)摸底實(shí)驗(yàn)進(jìn)行測(cè)仿,而采用有限元分析的較少。產(chǎn)生的弊端一是產(chǎn)品研發(fā)的材料成本和試驗(yàn)成本大,二是開(kāi)發(fā)的周期時(shí)間長(zhǎng)。在現(xiàn)在的市場(chǎng)競(jìng)爭(zhēng)和工程實(shí)踐中,必須引進(jìn)和應(yīng)用有限元分析來(lái)提高設(shè)計(jì)速度,減少試驗(yàn)費(fèi)用,提高斷路器的可靠性。
本次電動(dòng)斥力的計(jì)算是通過(guò)ANSYS有限元軟件來(lái)分析求解的。首先我們將塑殼斷路器動(dòng)靜觸頭的實(shí)體模型導(dǎo)入到ANSYS中,可得到如圖1所示的模型。
由于實(shí)體模型包含了大量對(duì)電動(dòng)斥力計(jì)算無(wú)關(guān)和不利于有限元網(wǎng)格剖分的細(xì)節(jié),必須經(jīng)過(guò)適當(dāng)?shù)募庸ぬ幚?,以減少計(jì)算量,提高計(jì)算效率和計(jì)算結(jié)果的精度,為此有必要對(duì)原始模型進(jìn)行處理。由于模型具有對(duì)稱性,因此在電動(dòng)斥力計(jì)算中只取其一半的模型,如圖2所示。
為了避免在對(duì)模型的剖分過(guò)程中出現(xiàn)過(guò)小的單元,將原模型帶有倒角的地方處理成直角,并將部分圓孔填充;同時(shí)刪除了對(duì)計(jì)算沒(méi)有影響的絕緣墊片。將圖2的計(jì)算模型進(jìn)行有限元網(wǎng)格剖分,可以得到磁場(chǎng)計(jì)算時(shí)所需的有限元模型,如圖3所示。
計(jì)算可分三步進(jìn)行:
在動(dòng)觸頭的A端面加一電壓并流入電流,在靜觸頭的B端面加零電壓并流出電流,具體如圖4所示。
當(dāng)電流為6kA時(shí)的載流導(dǎo)體中的電流密度分布如圖5所示。具體流程序如下所示:
圖1 實(shí)體模型
圖2 電動(dòng)斥力計(jì)算模型
圖3 有限元模型(不含空氣、刪片)
圖4 ANSYS中的有限元模型添加電流場(chǎng)的邊界條件
圖5-1 載流導(dǎo)體在電流為6KA時(shí)電流密度分布
圖5-2 載流導(dǎo)體在電流為6KA時(shí)電流密度分布
為了對(duì)磁場(chǎng)分布進(jìn)行計(jì)算,需要定義空氣邊界,包裹載流導(dǎo)體和鐵磁柵片,并對(duì)整個(gè)模型進(jìn)行剖分后,施加磁力線平行邊界條件和垂直邊界條件,如圖6所示。圖7為電流為6kA時(shí)的磁感應(yīng)強(qiáng)度分布圖。
我們計(jì)算的電動(dòng)斥力由兩部分組成,包括動(dòng)觸頭所受的回路洛倫茲力(本次計(jì)算只有Y方向的力)和動(dòng)靜觸頭間因電流收縮而產(chǎn)生的Holm力。
計(jì)算得到磁通分布后,就可以利用下面的公式(1)-(3)計(jì)算動(dòng)導(dǎo)電桿所受回路電動(dòng)斥力:
式中,Fi為回路電動(dòng)斥力、Ji為電流密度、Bi為磁感應(yīng)強(qiáng)度、v為體積,l為動(dòng)觸頭電流流入端到觸頭中點(diǎn)的距離。電動(dòng)斥力由回路電動(dòng)斥力和Holm力組成,通過(guò)該式子計(jì)算得回路電動(dòng)斥力。
由于動(dòng)靜觸頭在宏觀環(huán)境下的面接觸實(shí)際上在微觀下僅僅是點(diǎn)接觸,在這些接觸點(diǎn)上就會(huì)造成電流收縮集中,從而產(chǎn)生Holm力,其本質(zhì)仍然是電動(dòng)斥力,該力的計(jì)算公式為:
式中FH是動(dòng)觸頭所受Holm力,μ0為真空中的磁導(dǎo)率,R為觸頭半徑,根據(jù)計(jì)算可是R=3.53mm;r為接觸點(diǎn)半徑,通過(guò)計(jì)算知,r=1.572mm;ξ是觸頭接觸系數(shù),取值范圍為0.3~0.6,通常取0.45,H為觸頭材料的布氏硬度,對(duì)銀材料為900N/mm2,F(xiàn)K為觸頭預(yù)壓力。在本次計(jì)算中,設(shè)定FK分別為2N和4N。
以1000A電流、觸頭預(yù)壓力為2N時(shí)的計(jì)算電動(dòng)斥力為例,其計(jì)算過(guò)程如下:
在不同電流下,利用公式 (1)- (3)計(jì)算動(dòng)觸頭所受電動(dòng)斥力力矩和歸算到動(dòng)觸頭中心的電動(dòng)斥力,計(jì)算結(jié)果為旋轉(zhuǎn)雙斷點(diǎn)MCCB每一側(cè)的動(dòng)觸頭所受的力,如表1所示。
表1 不同電流下的電動(dòng)斥力計(jì)算結(jié)果 單位:N
圖6 ANSYS中的有限元模型添加磁場(chǎng)的邊界條件
圖7 電流為6kA時(shí)的磁感應(yīng)強(qiáng)度分布2.3 計(jì)算電動(dòng)斥力
圖8 電流-總電動(dòng)斥力
通過(guò)對(duì)塑殼斷路器在不同的觸頭預(yù)壓力下運(yùn)行ANSYS有限元分析,可提高設(shè)計(jì)人員對(duì)產(chǎn)品工作特性理論分析能力,并可提高斷路器自主設(shè)計(jì)能力,推動(dòng)斷路器虛擬樣機(jī)設(shè)計(jì)技術(shù)的發(fā)展?;贏NSYS的斷路器電動(dòng)斥力計(jì)算分析,可獲得詳實(shí)的數(shù)據(jù),結(jié)果較為準(zhǔn)確。
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