陳古源 高嵐 莊曉波 張善端 劉克富

(復旦大學電光源研究所，上海 200433)

1 引言

近年來，紫外光源技術(shù)已成為微電子、醫(yī)藥、化工、衛(wèi)生和環(huán)保等領域中基礎性的和關鍵性的技術(shù)。所有這些應用均要求光源有較窄的輻射光譜和一定的輻射光強度。例如在環(huán)保領域，只有在紫外輻射的波長與待處理的有機物吸收波長相匹配的情況下，處理效率才能達到最大。傳統(tǒng)的低氣壓汞燈發(fā)射的紫外光譜只有185nm和254nm兩條可用，而惰性氣體燈輻射的紫外光強又相對較弱，不符合應用的要求。

介質(zhì)阻擋放電能夠激發(fā)生成各種波長的高效準分子紫外輻射，基于此而制成的準分子紫外光源完全滿足實際應用的需要。但是目前紫外準分子燈的紫外輻射效率仍然相對較低。一些研究者也對提高稀有氣體—鹵素準分子光源的效率進行了研究，但是很多都是改進幾何結(jié)構(gòu)以及尋找最佳充氣壓和稀有氣體鹵素最佳配比等。很少有文獻指出驅(qū)動電源的參數(shù)對于輻射效率的影響。為了尋找更加合適的電源參數(shù)以提高準分子燈的工作效率，本文進行了實驗研究，分析不同電源參數(shù) (激勵類型、極性、頻率、幅值等)對于KrCl*準分子燈的工作特性的影響并作了簡要分析。

2 實驗架構(gòu)

2.1 測量方法

對222nm的輻射功率進行精確測量比較困難，所以各個研究小組最佳參數(shù)和最佳效率相差很大。在文獻［1］，用化學方法測量 222nm的絕對輻射強度;而在文獻［2］，則通過已定標的光敏二極管配合示波器測輻射功率。本實驗采用［3］中的測量方法，通過測定紫外輻照度，再用 Keitz公式［4］計算出輻射功率。

準分子燈的直徑遠小于其長度，所以可以把它看成線光源，222nm的輻射功率Prad可由 Keitz公式計算得出。

式中，E——測量得到的輻照度 (Wm－2);

D——燈中心到紫外探頭的距離 (m);

L——燈的發(fā)光長度 (m);

α——半頂角，如圖1所示。

根據(jù)Keitz公式測得輻射功率后，再通過示波器獲得電壓電流波形，積分就可以得到準分子燈的輸入功率。

式中，u——瞬時電壓;

圖1 燈和紫外探頭的測量示意圖

i—— 瞬時電流;

T—— 周期;

N——周期內(nèi)的采樣個數(shù);

Δt——間隔時間。

最后根據(jù)得到的紫外輻射功率Prad和輸入功率 Pin，我們就可以根據(jù)式得出準分子燈222nm的紫外輻射效率:

從而根據(jù)對比不同電源工作下輻射效率的高低，尋找出電源參數(shù)對于準分子燈工作特性的影響。

2.2 實驗裝置

實驗中使用的準分子燈，充氣壓:150托，壁厚:1.5mm，用不同的電源驅(qū)動。用高壓探頭(Tektronix P6015A)和電流探頭 (Pearson P4100)配合示波器 (Tektronix DPO 4032)測量電壓電流波形。紫外輻照度計探頭 (Hamamatsu H8025－222)和紫外輻照度計 (Hamamatsu-C8026)用于測量222nm的輻照度。

實驗中使用的納秒脈沖電源是先前我們自行設計的，具體參數(shù)如表1所示，典型波形如圖2所示

表1 納秒脈沖電源參數(shù)表

3 實驗結(jié)果

設計了幾組對比實驗，首先比較了正弦電源和脈沖電源對準分子燈工作的影響，然后就脈沖電源極性、電壓幅值、工作頻率等參數(shù)的影響進行了比較研究。

圖2 脈沖電源的典型波形圖

3.1 激勵類型

分別使用正弦電源和脈沖電源驅(qū)動準分子燈，兩種電源的電壓幅值均為6kV。實驗結(jié)果如表2所示。

表2 激勵類型對于準分子燈的特性影響

根據(jù)實驗結(jié)果，可以得出在相同的電壓驅(qū)動下，兩者紫外輻射強度接近，但脈沖電源消耗的電功率明顯低于正弦電源消耗的電功率。因此，用納秒脈沖驅(qū)動準分子燈，紫外輻射的效率較高，和正弦驅(qū)動相比，效率提高86.5%。

用納秒脈沖驅(qū)動準分子燈可以獲得更高的效率，因為在快脈沖激勵下，可以有效減小電子與原子或分子之間發(fā)生彈性碰撞的概率，從而將主要能量直接加到電子上，有利于激發(fā)原子和分子。

3.2 電源極性

在電壓幅值為5kV，頻率50kHz條件下實驗分別對比了在不同極性的電源驅(qū)動下，準分子燈的紫外輻射效率。實驗數(shù)據(jù)如表3所示。

表3 電源極性對于準分子燈的特性影響

雙向脈沖電源驅(qū)動下，一個周期內(nèi)有兩次放電，放電功率與紫外輻射功率都相應比單向脈沖高，而紫外輻射的效率與單向脈沖比較接近，單向負脈沖驅(qū)動效率略高一些。這一結(jié)果與文獻［5］中的結(jié)論一致。

脈沖電源的極性不同，對于介質(zhì)阻擋放電的特性并沒有顯著的影響，因此產(chǎn)生準分子的等離子體化學過程同樣沒有明顯的差別，相應的也沒有影響燈的工作特性。實驗中單向負脈沖效果略好一些，可能是因為在負高壓脈沖放電過程中，電源能饋入更多的能量。

3.3 電壓幅值

為了比較電壓幅值對于紫外準分子燈工作特性的影響，在工作頻率50kHz、單向負脈沖條件下，分別對比了在不同電壓幅值驅(qū)動下的準分子燈的工作特性。具體結(jié)果如圖3所示。

圖3 電壓幅值對于準分子燈的特性影響

從實驗數(shù)據(jù)可以看出，隨著電源電壓幅值的增加，準分子紫外輻射強度相應提高，但能量轉(zhuǎn)換效率隨之下降。

紫外輻射功率隨著電壓的升高而升高，這是因為電壓幅度的增加，放電過程中有更多的能量引起激發(fā)和電離反應，即產(chǎn)生的KrCl*準分子數(shù)量增加，準分子輻射強度隨之增加。

紫外輻射效率隨著電壓的升高而減少，即消耗電功率增加的速率超過了紫外輻射功率增加的速率。這是由于電壓增加而相應增加的電功率，一部分用于增加紫外輻射功率，但是大部分能量轉(zhuǎn)變成熱能，進而導致了能量轉(zhuǎn)換效率的下降。

3.4 脈沖頻率

類似的，為了比較電源頻率對于紫外準分子燈工作特性的影響，在工作電壓5kV、單向負脈沖條件下，分別對比了在不同工作頻率下的準分子燈的工作特性。具體結(jié)果如圖4所示。

圖4 脈沖頻率對于準分子燈的特性影響

實驗發(fā)現(xiàn)，隨著脈沖電壓頻率的升高，紫外輻射功率隨之增加，且基本成一線性關系;紫外輻射效率隨頻率升高變化不明顯，50kHz略好一些。

脈沖電源的頻率上升，單位時間內(nèi)放電的次數(shù)增加，紫外光輸出提高。但相應消耗的電功率也增加。而從實驗結(jié)果看出，紫外輻射效率隨頻率變化幾乎不變。

4 分析

實驗中得到的納秒脈沖電源驅(qū)動效率高于正弦電源驅(qū)動，結(jié)果可以從以下兩個方面進行解釋。第一，兩者電源相比，納秒脈沖電源有著更快的電壓時間梯度即更高的du/dt。上升沿陡直，電子在高的約化電場 (E/n)作用下獲得足以電離氣體中原子或分子的能量，有利于激發(fā)電離原子和分子并相應產(chǎn)生準分子，輻射紫外光。上升沿陡直，電壓上升的時間很短，在這較短的時間內(nèi)，電子和原子或分子發(fā)生彈性碰撞的次數(shù)將會減少，而這部分能量將轉(zhuǎn)化為熱能耗散出去。第二，從介質(zhì)阻擋放電的放電類型的角度，陡直的下降沿會使儲存在空間和介質(zhì)表面累積電荷中的能量瞬間釋放并在氣體中引發(fā)二次放電。脈沖電壓驅(qū)動的DBD中存在二次放電現(xiàn)象，以起到自擦除效應，消除記憶電荷的影響［6］。從二次放電的過程中，電子同樣可以獲得能量激發(fā)原子分子。而正弦驅(qū)動時，由于緩慢的下降沿，觀察不到二次放電的產(chǎn)生，記憶電荷將對放電產(chǎn)生影響。即先前放電沉積在介質(zhì)表面的電荷對隨后的近鄰放電有屏蔽作用，其中的約化場強有所變化，導致在同一電壓半周期中后階段微放電通道中激發(fā)和電離程度下降;功率增加的速率超過了光輻射強度的變化，而場能大部分轉(zhuǎn)變成熱能，進而導致了能量轉(zhuǎn)換效率的下降。

另外實驗中還得到，脈沖電源的頻率并不影響紫外輻射的效率。這一結(jié)論與正弦電源驅(qū)動下的結(jié)果不同。準分子燈在正弦電壓驅(qū)動下，較高的工作頻率有著較高的效率［5］。因為對于正弦電壓驅(qū)動，更高的頻率并不只意味著單位時間內(nèi)放電次數(shù)的增加，還意味著更高的電壓的時間變化率。電壓時間變化率du/dt提高，正如前面的分析，可以有效減小電子與原子或分子之間發(fā)生彈性碰撞的概率，從而將主要能量直接加到電子上，有利于激發(fā)原子和分子。因此，增加正弦驅(qū)動電壓的頻率會有助于提升轉(zhuǎn)換效率。而對于脈沖電壓驅(qū)動的情形，頻率的高低不會影響電壓的時間變化率，即不會影響電壓的上升沿和下降沿。提高頻率僅僅只是增加了單位時間內(nèi)的放電次數(shù)，介質(zhì)阻擋放電類型并沒有改變，對紫外輻射效率的影響也很小。

5 結(jié)論與展望

上述實驗結(jié)果表明，電源因素對紫外準分子燈光輻射的影響可初步概括為如下幾點:

納秒脈沖電源驅(qū)動紫外準分子燈的紫外輻射效率，比正弦電壓驅(qū)動有顯著提高;脈沖電源的極性對燈的工作特性沒有顯著的影響;增加電源電壓幅值可提高準分子紫外輻射強度，但紫外輻射效率下降;脈沖電源的頻率增加，紫外輻射強度相應增加，而紫外輻射效率基本不變。

由于實驗條件所限，本次實驗并未比較脈沖上升沿對于紫外準分子燈輻射效率的影響，下一步將繼續(xù)進行更快參數(shù)脈沖驅(qū)動下的改善準分子燈效率的研究。

［1］Zhang JY，Boyd IW．Efficient excimer ultraviolet sources from a dielectric barrier discharge in rare-gas/halogen mixtures［J］．J Appl Phys，1996，80(2):633～638．

［2］Lomaev M I，Tarasenko V F，Shitts D V．An effective high-power KrCl*excimer barrier-discharge lamp ［J］．Technical Physics Letters，2002，28(1):33～35．

［3］莊曉波，朱紹龍等．管壁厚度和方波電源頻率對氯化氪準分子燈效率的影響 ［J］．照明工程學報，2010，6．

［4］Keitz H A E．Light Calculations and Measurements［M］．London ，UK:Macmillan and Co Ltd，1971．

［5］徐金洲，梁榮慶等．電源對介質(zhì)阻擋放電 (DBD)激發(fā)準分子 (XeCl*)輻射的影響［J］．真空科學與技術(shù)學報，2002，5．

［6］Shuhai Liu， Manfred Neiger． Electrical modelling of homogeneous dielectric barrier discharge under an arbitrary excitation voltage［J］．J Appl Phys．36(2003):3144 ～3150．