趙 冰，姜季江，付世曉，許玉旺

（1.上海交通大學a.海洋工程國家重點實驗室；b.船舶海洋與建筑工程學院，上海 200240；2.中遠海運重工有限公司，上海 200135）

0 引 言

隨著海洋油氣資源開發(fā)走向深遠海，惡劣的作業(yè)海域環(huán)境對浮式結(jié)構(gòu)物關(guān)鍵系統(tǒng)的研制提出了更高的要求。通用型FPSO 是一種適用于多種海域環(huán)境的海洋油氣開發(fā)平臺，搭載多點、單點內(nèi)轉(zhuǎn)塔及外轉(zhuǎn)塔等多種系泊系統(tǒng)，工作水深可達2000 m 左右。作為保證上部浮體正常定位作業(yè)的關(guān)鍵裝備，系泊系統(tǒng)的設(shè)計分析對整個平臺的安全性能尤為重要[1]。

通用型FPSO 系泊系統(tǒng)數(shù)值分析包括船體與系泊系統(tǒng)兩部分。其中，船體作為剛體，受到風浪流等環(huán)境載荷作用，產(chǎn)生6自由度剛體運動。通常波浪載荷基于勢流理論采用面元法進行頻域計算，然后轉(zhuǎn)至時域；而風流載荷需要開展模型試驗獲得，在初步設(shè)計階段可采用已發(fā)表的近似船型風流載荷系數(shù)進行估算。系泊系統(tǒng)的分析主要包括解析方法和數(shù)值離散方法。解析懸鏈線模型忽略動態(tài)流力作用，僅考慮重力及浮力作用，且假定剛性海底無摩擦作用，從而得到船體偏移與系泊線頂端張力之間的非線性函數(shù)關(guān)系，但是這種方法只能用于系泊系統(tǒng)的靜力計算分析[2]。另一種是離散數(shù)值模型，將系泊線視為彈性連續(xù)體，通常采用集中質(zhì)量法、有限單元法或有限差分法等進行結(jié)構(gòu)離散。Hall和Goupee[3]采用集中質(zhì)量法對系泊線進行了建模分析，并忽略了彎曲及扭轉(zhuǎn)剛度；Tang等[4]同樣采用集中質(zhì)量法對網(wǎng)箱的網(wǎng)衣與系泊線的動力響應(yīng)進行了計算分析；Guo等[5]采用有限元法對浮式風機的懸鏈式系泊線回復剛度的遲滯特性進行了數(shù)值分析與研究；Kim 等[6]分別采用線性彈簧模型與非線性有限元模型模擬系泊系統(tǒng)對浮體運動響應(yīng)進行分析，其中線性彈簧模型由于無法計及非線性因素導致結(jié)果不夠準確。離散數(shù)值模型能夠計及節(jié)點運動產(chǎn)生的修正莫里森流載荷、海洋生物附著、海土剛度及摩擦作用等非線性因素，這種方法可以用于系泊系統(tǒng)的非線性時域動力計算。

真實海洋環(huán)境中，船體與系泊系統(tǒng)的動力響應(yīng)存在強烈的非線性耦合作用。在時域計算中，通常采用不同的數(shù)值分析方法來考慮二者不同程度的耦合機制，數(shù)值分析方法主要包括準靜態(tài)分析方法、解耦動力分析方法以及耦合動力分析方法[7]。準靜態(tài)分析方法以懸鏈線理論為基礎(chǔ)，將上一時刻船體偏移位置處的系泊系統(tǒng)張力作為外力輸入，計算當前時刻船體的偏移位置，從而得到船體6自由度運動響應(yīng)以及對應(yīng)的系泊水平張力[2]；解耦動力分析方法把系泊系統(tǒng)作為彈性體進行結(jié)構(gòu)離散，將準靜態(tài)方法獲得的船體運動響應(yīng)作為系泊系統(tǒng)的頂端運動邊界條件，計及波流作用下的莫里森載荷等非線性因素，開展系泊系統(tǒng)的時域動力計算[8-9]；耦合動力分析方法將船體與系泊系統(tǒng)作為統(tǒng)一整體，建立全耦合控制方程組進行求解，這種方法由于耦合程度較高，計算結(jié)果準確性較高，但往往耗費大量計算時間[10-13]。此外，還有學者采用頻域分析方法對浮式結(jié)構(gòu)物的系泊系統(tǒng)進行耦合分析[14]，但是頻域方法難以考慮所有的非線性影響因素。

本文以通用型FPSO 多點系泊系統(tǒng)為研究對象，基于準靜態(tài)分析、解耦動力分析以及耦合動力分析等數(shù)值方法，開展系泊系統(tǒng)總體動力響應(yīng)計算分析，通過分析系泊張力和船體運動響應(yīng)等結(jié)果，對比三種數(shù)值方法的計算精度與效率，為通用型FPSO系泊系統(tǒng)不同設(shè)計階段的數(shù)值分析方法提供指導性建議。

1 數(shù)值分析方法

通用型FPSO的系泊系統(tǒng)數(shù)值分析方法主要包括準靜態(tài)方法、解耦動力分析方法和耦合動力分析方法。其中，準靜態(tài)方法采用懸鏈線方程模擬系泊系統(tǒng)，解耦動力方法將準靜態(tài)方法獲得的船體運動響應(yīng)作為系泊系統(tǒng)有限元模型的頂端運動邊界條件，耦合動力方法將船體運動方程與系泊系統(tǒng)有限元動力學控制方程聯(lián)立求解。

1.1 準靜態(tài)分析方法

如圖1所示，準靜態(tài)方法將系泊系統(tǒng)采用解析懸鏈線模型進行分析，獲得頂部導纜點不同偏移位置處的系泊張力，為船體運動提供系泊回復作用力-[]Km{ }x。此外，系泊系統(tǒng)的動態(tài)響應(yīng)對船體運動還存在一種阻尼作用，在準靜態(tài)分析方法中將其考慮為線性阻尼-[Cm]{x?}。因此，在風浪流等載荷作用下，系泊船體動力學控制方程為

圖1 準靜態(tài)分析方法Fig.1 Quasi-static analysis method

1.1.1 準靜態(tài)系泊剛度

在準靜態(tài)分析方法中，系泊系統(tǒng)為船體提供的回復作用力可通過懸鏈線理論獲得。通常單一成分的懸鏈線無法滿足工程需求，系泊線由多種成分組成，對于每一種成分，均可采用懸鏈線方程模擬，在連接點處滿足張力連續(xù)，形成單根多成分系泊線的懸鏈線方程[15]。

準靜態(tài)系泊剛度是系泊系統(tǒng)回復力對船體位移的偏導數(shù)。根據(jù)懸鏈線理論計算每根系泊線在不同導纜點處的系泊張力，利用剛性船體參考點與導纜點的空間位置關(guān)系，獲得系泊系統(tǒng)在船體參考點處的合力，其中合力水平分量對船體水平位移的偏導數(shù)為系泊系統(tǒng)的水平面剛度。圖2給出了500 m 水深條件下一根長1200 m、直徑111 mm、單位長度濕重234.4 kg/m 的錨鏈系泊張力水平分量與上端點水平偏移的非線性關(guān)系曲線，可以看出懸鏈線理論結(jié)果與商業(yè)軟件Riflex和OrcaFlex 的離散數(shù)值模型靜力分析結(jié)果基本相同，其中Riflex 采用有限單元法，OrcaFlex 采用集中質(zhì)量法，說明懸鏈線理論可以獲得較為準確的準靜態(tài)系泊剛度。

1.1.2 準靜態(tài)系泊阻尼

系泊系統(tǒng)對船體運動的準靜態(tài)阻尼可以表示為線性阻尼，主要影響船體的水平面運動自由度（縱蕩、橫蕩及首搖），阻尼系數(shù)陣為

圖2 系泊張力水平分量-船體水平偏移關(guān)系曲線Fig.2 Horizontal component of mooring tension-ship offset relationship curve

其中，各個系數(shù)之間滿足關(guān)系

式中，L為船長；Km,11為船體在初始位置處的縱蕩系泊剛度；ζ為臨界阻尼比，可采用衰減運動數(shù)值分析方法獲得(見4.2節(jié))。

1.2 解耦動力分析方法

如圖3所示，解耦動力分析方法在準靜態(tài)方法的基礎(chǔ)上，將船體六自由度運動時歷作為系泊系統(tǒng)有限元模型的頂端運動邊界條件，同時計及莫里森流載荷、海底剛度及摩擦作用等非線性因素，開展系泊系統(tǒng)的動力計算，獲得系泊線各個節(jié)點的動力響應(yīng)。

圖3 解耦動力分析方法Fig.3 Uncoupled dynamic analysis method

系泊系統(tǒng)的動力學控制方程為

式中，[m]為系泊線質(zhì)量矩陣，[c]為阻尼矩陣，[k]為剛度矩陣，{ }u、{ }u?、{ }u? 分別為系泊線節(jié)點位移、速度及加速度列向量，{ }f為系泊線受到的莫里森載荷、海土的支持力及摩擦力等合外力列向量。系泊線頂端節(jié)點運動邊界條件{uline-top} 為船體導纜點處的準靜態(tài)方法獲得的運動響應(yīng){xship-fairlead} 。

1.3 耦合動力分析方法

如圖4 所示，耦合動力分析方法將船體動力學控制方程與系泊系統(tǒng)動力學控制方程通過導纜點動力響應(yīng)聯(lián)立同時求解，控制方程組可以表示為

式中，{Fm} 為系泊系統(tǒng)對船體提供的作用力向量，其中力和力矩分別由各個系泊線在導纜點處的系泊張力合成以及對船體參考點的力矩合成；[T]為船體參考點位移與導纜點位移的轉(zhuǎn)換矩陣。

圖4 耦合動力分析方法Fig.4 Coupled dynamic analysis method

2 模型參數(shù)

2.1 船體模型

本文算例FPSO 是一艘大排水量船，設(shè)計排水量高達48 萬噸，船體結(jié)構(gòu)參數(shù)如表1 所示。船體設(shè)計吃水下濕表面網(wǎng)格如圖5所示，船體坐標系原點位于船體重心在水線面的投影點處。

表1 FPSO參數(shù)Tab.1 Parameters of FPSO

圖5 船體濕表面網(wǎng)格模型Fig.5 Wet surface mesh model of the hull

圖6 多點系泊系統(tǒng)布置方式Fig.6 Layout of multi-point mooring system

2.2 系泊系統(tǒng)

通用型FPSO可搭載4×4型式的多點系泊系統(tǒng)，如圖6所示，每一組系泊線與船中線的夾角為45°，每一組的線間角為5°，系泊半徑為3200 m，錨點水深為2000 m，分別編號為#1～#4、#5～#8、#9～#12 和#13～#16。每根系泊線由頂端錨鏈-中間鋼繩-底端錨鏈的形式組成，具體參數(shù)如表2所示。

表2 系泊線結(jié)構(gòu)參數(shù)Tab.2 Structural parameters of the mooring lines

2.3 環(huán)境載荷

船體波浪載荷基于勢流理論采用面元法求解波浪速度勢，再通過壓力積分獲得頻域波浪載荷，其中平均漂移力采用Newman近似法進行計算。

風載荷計算公式為

式中，CWX、CWY、CWN分別為Isherwood 方法[16]的縱向、橫向和首搖載荷系數(shù)，ρa為空氣密度，Uwr為船體相對風速的運動速度，AT、AL分別為船體中橫剖面和中縱剖面面積，L為船長。圖7為FPSO 在不同方向θ（迎浪0°）下的風載荷系數(shù)。

流載荷計算公式為

式中，CCX、CCY、CCN分別為OCIMF 方法[17]的縱向、橫向和首搖載荷系數(shù)，ρw為海水密度，Ucr為浮船體相對流速的運動速度，T為吃水，L為船長。圖8為FPSO在不同方向θ（迎浪0°）下的流載荷系數(shù)。

圖7 FPSO風載荷系數(shù)Fig.7 Wind load coefficients of the FPSO

圖8 FPSO流載荷系數(shù)Fig.8 Current load coefficients of the FPSO

對于系泊線等細長結(jié)構(gòu)物，通常采用Morison 載荷模擬洋流對其作用，單位長度圓柱體運動過程中受到的Morison載荷為

式中，D為圓柱直徑；vc、un分別為流體質(zhì)點和結(jié)構(gòu)節(jié)點的法向速度；CD為拖曳力系數(shù)，文中無擋錨鏈取2.4，中間鋼絲繩取1.2；Ca為附加質(zhì)量系數(shù)，文中均取1.0。

3 分析工況

表3 給出了4 組計算工況的環(huán)境參數(shù)，其中波浪采用JONSWAP 譜進行模擬，風采用NPD 風譜進行模擬，流采用定常流，三者方向相同（船首迎浪），如圖9所示。

表3 計算工況Tab.3 Cases for calculation

圖9 風浪流方向Fig.9 Incoming directions of wind,wave and current

4 結(jié)果與討論

本文采用WAMIT 進行船體頻域水動力計算；采用SIMA 軟件進行船體-系泊系統(tǒng)動力響應(yīng)計算，其中Simo 模塊用于計算船體運動響應(yīng)，能夠?qū)⑾挡聪到y(tǒng)采用懸鏈線方程進行模擬，Riflex 模塊采用有限元方法模擬系泊系統(tǒng)，用于計算系泊線的動力響應(yīng)。Simo 和Riflex 兩個模塊可以實現(xiàn)解耦和耦合兩種分析方法。

4.1 系泊剛度

分別采用準靜態(tài)分析方法的懸鏈線理論和動力分析方法的有限元模型，對系泊系統(tǒng)在船體縱蕩方向上不同偏移位置處的靜態(tài)水平系泊張力進行計算，結(jié)果如圖10 所示?？梢钥闯鰞煞N方法的計算結(jié)果基本相同，且在偏移平衡位置100 m范圍內(nèi)水平系泊張力與偏移量呈近似線性關(guān)系，超出100 m 后表現(xiàn)出微弱的非線性。因此，在線性范圍內(nèi)，圖10 中曲線的斜率可近似認為是定值，則斜率即為多點系泊系統(tǒng)在縱蕩方向上的水平系泊剛度Km,11=40 099 N/m。考慮船體縱蕩無窮附加質(zhì)量A∞=3599.1 t 時，船體在初始位置的縱蕩固有周期T11為

圖10 系泊張力水平分量-縱蕩偏移關(guān)系Fig.10 Horizontal mooring tension-surge offset relationship

4.2 系泊阻尼

首先給船體設(shè)置初始縱蕩偏移66 m，分別采用耦合動力（coupled dynamic, CD）分析方法和準靜態(tài)（quasi-static, QS）方法進行靜水衰減數(shù)值分析，結(jié)果如圖11 中黑色實線和藍色點劃線所示?？梢钥闯鰞煞N方法的結(jié)果差別較大，主要是因為準靜態(tài)方法中未計入系泊阻尼。

為了獲得系泊系統(tǒng)對船體運動的阻尼，根據(jù)耦合動力分析結(jié)果利用對數(shù)衰減法可以得到系泊阻尼系數(shù)ζ為0.2，進而運用公式（2）～（3）獲得系泊阻尼，并將其應(yīng)用于準靜態(tài)分析方法中進行相同的靜水衰減數(shù)值分析，結(jié)果如圖11 中紅色虛線所示。從圖11 中可以看出，在準靜態(tài)分析方法中考慮系泊阻尼后，結(jié)果與耦合動力分析方法的差別較小，同時也說明系泊阻尼對船體運動響應(yīng)的影響十分重要，在數(shù)值計算中應(yīng)予以考慮。

圖11 系泊船體縱蕩靜水衰減曲線對比Fig.11 Comparison of static decay curves of moored ship in surge direction

4.3 船體位移

針對表3 中的4 組分析工況，采用耦合動力分析方法（CD）與準靜態(tài)方法（QS）數(shù)值計算船體在縱蕩方向上的運動響應(yīng)，并統(tǒng)計兩種方法計算結(jié)果的平均值（mean）及標準差（standard deviation），如圖12所示。從圖中可以看出，兩種方法得到的船體縱蕩位移響應(yīng)時歷整體上基本相同，因此平均位移基本相同，而準靜態(tài)方法（QS）的標準差略大于耦合動力分析方法（CD），可能的原因是準靜態(tài)方法（QS）中的線性系泊阻尼略小于耦合動力分析方法（CD）中的系泊系統(tǒng)動態(tài)阻尼效應(yīng)。

圖12 船體縱蕩位移響應(yīng)及統(tǒng)計結(jié)果對比（QS：準靜態(tài)方法；CD：耦合動力方法）Fig.12 Comparison of surge displacement responses and statistic results(QS:Quasi-static method;CD:Coupled dynamic method)

4.4 系泊張力

由于準靜態(tài)方法的船體運動響應(yīng)與耦合動力分析方法的結(jié)果基本相同，因此可以將準靜態(tài)方法的船體運動時歷作為系泊系統(tǒng)運動邊界條件，即采用解耦動力（uncoupled dynamic,UD）分析方法求解系泊系統(tǒng)動力響應(yīng)。圖13 給出了不同工況下#4 和#8 系泊線分別采用三種分析方法的系泊張力時歷對比結(jié)果，可以看出準靜態(tài)分析方法得到的系泊張力與動力分析方法相比瞬時脈動值明顯偏小，這主要是因為在準靜態(tài)方法中未考慮系泊線受到的莫里森力，而兩種動力分析方法獲得的系泊張力變化基本相同，僅在瞬時脈動值上略微存在差異。

圖13 系泊張力時歷對比Fig.13 Comparison of mooring tension time histories

為了進一步比較三種數(shù)值計算方法的系泊張力差異，對系泊張力特征峰值進行Weibull極值分布擬合，將概率水平為99%的特征極值進行對比，以工況4（Hs=8 m）為例，結(jié)果如圖14所示?？梢钥闯觯簩τ趶埦o的系泊線#1～#4 和#13～#16，兩種動力分析方法獲得的系泊張力極值明顯大于準靜態(tài)分析方法；對于松弛的系泊線#5～#8，三種方法結(jié)果比較接近；此外，兩種動力分析方法的結(jié)果基本相同，系泊線#1的差異最大，但僅占耦合動力分析方法結(jié)果的4.96%。因此，采用解耦動力分析方法整體上可以獲得與耦合動力分析方法同樣精度的結(jié)果。

圖14 系泊張力Weibull極值對比（工況Hs=8 m）Fig.14 Comparison of mooring tension Weibull extreme values(Hs=8 m)

4.5 計算耗時

為了比較三種數(shù)值方法的計算效率，進一步統(tǒng)計了三種數(shù)值方法計算每個工況所耗費的時間，如表4所示。圖15所示為三種方法的耗時比率，其中準靜態(tài)方法（QS）耗時最少，為耦合動力分析方法（CD）耗時的3.02%，解耦動力分析方法（UD）耗時介于準靜態(tài)方法（QS）與耦合動力分析方法（CD）之間，約為耦合動力分析方法（CD）耗時的一半。因此，采用解耦動力分析方法能夠在保證計算精度的基礎(chǔ)上節(jié)省計算時間，提高計算效率。

圖15 三種數(shù)值分析方法計算耗時比率Fig.15 Time consuming ratios of the three numerical analysis methods

表4 三種方法計算耗時對比Tab.4 Comparison of consuming time in the three methods

5 結(jié) 論

本文分別采用準靜態(tài)分析、解耦動力分析和耦合動力分析等數(shù)值方法開展了通用型FPSO多點系泊系統(tǒng)總體動力響應(yīng)計算分析，針對三種分析方法的船體運動與系泊張力等結(jié)果的計算精度以及計算效率進行了對比研究，主要得到以下結(jié)論：

（1）系泊系統(tǒng)對船體運動除了提供回復力外，還具有一定的阻尼作用，對船體運動響應(yīng)影響較大，因此在準靜態(tài)分析方法中需要計及系泊阻尼，可采用靜水衰減耦合動力數(shù)值方法求解系泊系統(tǒng)的準靜態(tài)線性阻尼系數(shù)；

（2）采用計及系泊阻尼的準靜態(tài)分析方法獲得的船體運動響應(yīng)與耦合動力分析方法基本一致，但系泊張力由于未考慮莫里森力等作用而相差較大，在解耦動力分析方法中建立系泊系統(tǒng)有限元模型，考慮了莫里森力等多種非線性因素，得到的系泊張力與耦合動力分析方法基本相同；

（3）耦合動力分析方法耦合程度最高，但是計算耗時較長，準靜態(tài)分析方法計算最快，但是無法計及流載荷導致結(jié)果存在偏差，解耦動力分析方法能夠在保證系泊張力計算準確性的基礎(chǔ)上節(jié)省計算時間，從而提高計算效率；

（4）建議在系泊系統(tǒng)初步設(shè)計階段采用準靜態(tài)方法確定初步設(shè)計方案，在詳細設(shè)計階段可采用解耦動力分析方法進行安全性校核。