郭旭飛

(1 呂梁學(xué)院物理系，山西 呂梁 033001；2 中北大學(xué)信息探測(cè)與處理山西省重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，太原 030051)

0 引言

當(dāng)前針對(duì)固體火箭發(fā)動(dòng)機(jī)多層結(jié)構(gòu)殼體的脫粘問題，主要研究都集中于技術(shù)測(cè)試與應(yīng)用，理論上的分析與建模并不多見。段方勇等[1]采用傳輸矩陣法建立了多層結(jié)構(gòu)超聲回波幅度譜模型,分析了由不同材料構(gòu)成的多層結(jié)構(gòu)的幅頻特性。張建生[2]提出了鋼-橡膠多層結(jié)構(gòu)的超聲卷積模型，并采用同態(tài)濾波解卷積等信號(hào)處理方法分析界面脫粘的特征。簡(jiǎn)曉明[3]根據(jù)聲壓和質(zhì)點(diǎn)速度在界面處的連續(xù)性推導(dǎo)了超聲脈沖回波的解析表達(dá)式,并對(duì)二界面粘接情況進(jìn)行了評(píng)價(jià)。H?gglund等[4-5]提出了參數(shù)模型，并推導(dǎo)出了模型參數(shù)的最大似然估計(jì)，然后用于廣義似然比檢驗(yàn)(GLRT)來檢測(cè)多層結(jié)構(gòu)中的缺陷。閆鑫[6]利用輸入阻抗來描述多層結(jié)構(gòu)的反射譜，并分析了界面粘接缺陷的反射譜特征。

在文獻(xiàn)[2,5]的基礎(chǔ)上，文中將多層結(jié)構(gòu)的超聲模型進(jìn)行簡(jiǎn)化，并對(duì)部分公式進(jìn)行修正，得到任意多層結(jié)構(gòu)的超聲信號(hào)傳輸?shù)臄?shù)學(xué)模型，為后續(xù)對(duì)多層結(jié)構(gòu)進(jìn)行信號(hào)分析與處理奠定理論基礎(chǔ)。

1 多層結(jié)構(gòu)的數(shù)學(xué)模型

1.1 線性系統(tǒng)

在系統(tǒng)識(shí)別中，被研究的材料或結(jié)構(gòu)可以被視為線性系統(tǒng)，而傳遞函數(shù)可以描述線性系統(tǒng)的特征,即描述了輸出信號(hào)y(t)和輸入信號(hào)u(t)之間的關(guān)系，如圖1所示。與時(shí)域分析相比，離散的頻域分析有許多優(yōu)點(diǎn)[7]。

圖1 在時(shí)域和頻域中的線性系統(tǒng)

輸出和輸入在頻域的關(guān)系為:

Y(jω)=Htf(jω)U(jω)

(1)

式中:Y(jω)，U(jω)分別為輸出信號(hào)和輸入信號(hào)的傅里葉變換；ω為角頻率。

1.2 單層結(jié)構(gòu)超聲傳輸模型

單層結(jié)構(gòu)的超聲傳輸模型如圖2所示，為了描述方便，信號(hào)垂直輸入，均在圖中表示斜入射，且未考慮材料的衰減。

圖2 單層結(jié)構(gòu)反射信號(hào)傳輸示意圖

當(dāng)超聲信號(hào)垂直入射到單層結(jié)構(gòu)，在介質(zhì)中會(huì)形成多層反射。

第一次反射為：

Y1(jω)=T01R12T10e-jωτ1U(jω)=T01T10R12e-jωτ1U(jω)

(2)

第二次反射為：

(3)

第三次反射為：

(4)

?

第n次反射為：

(5)

則第n次反射與第(n-1)次反射滿足關(guān)系：

Yn(jω)=R10R12e-jωτ1Yn-1(jω),n≥2

(6)

式(2)～式(5)中:T為界面透射系數(shù);R為界面反射系數(shù);τ1為界面反射兩次的時(shí)間，可表示為2d1/c1,d1為單層介質(zhì)的厚度，c1為超聲傳播速度。單層結(jié)構(gòu)總輸出超聲信號(hào)為：

(7)

進(jìn)一步整理得到：

(8)

則單層結(jié)構(gòu)的傳遞函數(shù)為：

(9)

式中，τ0為超聲的時(shí)間延遲。由于一般耦合介質(zhì)很薄，τ0影響可忽略，則

(10)

1.3 多層結(jié)構(gòu)超聲傳輸模型

對(duì)于多層結(jié)構(gòu)，由于不同層之間非連續(xù)性聲阻抗特性，所以超聲信號(hào)存在多次反射和折射。從圖3可以看到增加了層數(shù)使得信號(hào)傳播路徑復(fù)雜化。但其中每一層超聲傳播和單層介質(zhì)類似，傳遞函數(shù)容易求出。只要求出任意層的傳遞函數(shù)，那么多層結(jié)構(gòu)的傳遞函數(shù)是各層傳遞函數(shù)的級(jí)聯(lián)。

圖3 多層結(jié)構(gòu)超聲信號(hào)傳播示意圖

假設(shè)第q層為多層結(jié)構(gòu)中的任意一層(q>1)，則超聲在其內(nèi)部傳輸和接收分為3種情況：

1)信號(hào)從第(q-1)層下行入射到第q層，經(jīng)多次反射，從第q層上行透射到第(q-1)層。

圖4 信號(hào)從第(q-1)層下行到第q層，再上行到第(q-1)層傳播示意圖

這種情況與單層結(jié)構(gòu)的超聲傳播類似，對(duì)應(yīng)的傳遞函數(shù)為：

(11)

式中:τq為信號(hào)在上下界面依次反射一次的傳播時(shí)間，可表示為2dq/cq,dq和cq分別為第q層的厚度和波速。

2)信號(hào)從第(q-1)層下行入射到第q層，經(jīng)多次反射，從第q層下行透射到第(q+1)層。

圖5 信號(hào)從第(q-1)層下行到第q層，再下行到第(q+1)層傳播示意圖

信號(hào)從第(q-1)層入射到第q層，再透射到第(q+1)層的總信號(hào)為：

(12)

對(duì)應(yīng)的傳遞函數(shù)為：

(13)

3)信號(hào)從第(q+1)層上行入射到第q層，經(jīng)多次反射，從第q層上行透射到第(q-1)層。

圖6 信號(hào)從第(q+1)層上行到第q層，再上行到第(q-1)層傳播示意圖

信號(hào)從第(q+1)層入射到第q層，再透射到第(q-1)層的總信號(hào)為：

(14)

對(duì)應(yīng)的傳遞函數(shù)為：

(15)

2 多層結(jié)構(gòu)界面脫粘幅頻特性和相頻特性

固體火箭發(fā)動(dòng)機(jī)多層結(jié)構(gòu)模型如圖7所示，圖中虛線表示橡膠層不同的厚度,各層材料參數(shù)見表1[3]，各層材料不考慮聲衰減。主要利用傳遞函數(shù)模型來研究多層結(jié)構(gòu)1界面脫粘和2界面脫粘的幅頻特性和相頻特性，其中2界面脫粘的深度逐漸增大，如圖7中的虛線變化。其中,d1=3 mm。

圖7 多層結(jié)構(gòu)示意圖

表1 多層結(jié)構(gòu)的材料參數(shù)

當(dāng)1界面脫粘時(shí)，假設(shè)耦合介質(zhì)很薄，則其傳遞函數(shù)為：

(16)

當(dāng)2界面脫粘時(shí)，其傳遞函數(shù)為：

(17)

式(16)～式(17)中，不同的透射系數(shù)T和反射系數(shù)R可由材料聲阻抗求解[4]。

2.1 幅頻特性變化

圖8為多層結(jié)構(gòu)界面脫粘幅頻特性圖，可以觀察到1界面脫粘幅頻明顯不同2界面脫粘的幅頻特性。對(duì)于2界面脫粘，文中其深度d2從0.95 mm開始以Δd為0.5 mm的厚度增加到5.95 mm。從圖8中可以看出，隨著2界面脫粘深度的增大，其對(duì)應(yīng)的幅頻特性曲線也發(fā)生細(xì)微變化。

圖8 1界面脫粘和2界面脫粘深度變化時(shí)的幅頻特性

2.2 相頻特性變化

圖9為多層結(jié)構(gòu)界面脫粘相頻特性圖，可以觀察到1界面脫粘相頻特性明顯不同2界面脫粘的相頻特性。隨著2界面脫粘深度的增大，其對(duì)應(yīng)的相頻特性曲線也發(fā)生一定程度的變化。

圖9 1界面脫粘和2界面脫粘深度變化時(shí)的相頻特性

3 結(jié)論

從信號(hào)傳輸?shù)慕嵌?，建立了固體火箭發(fā)動(dòng)機(jī)多層結(jié)構(gòu)的數(shù)學(xué)模型，研究了多層結(jié)構(gòu)脫粘時(shí)其幅頻特性和相頻特性的變化特點(diǎn)，主要結(jié)論如下：

1)多層結(jié)構(gòu)1界面的脫粘，可通過其傳遞函數(shù)的幅頻特性和相頻特性來表征。

2)多層結(jié)構(gòu)2界面脫粘深度的增大，其傳遞函數(shù)的幅頻特性和相頻特性也會(huì)發(fā)生相應(yīng)的變化。

該研究為后續(xù)多層結(jié)構(gòu)超聲信號(hào)的分析與處理提供了理論基礎(chǔ),后續(xù)研究應(yīng)該考慮材料對(duì)超聲傳播的衰減因素。