郭瑾昭,趙建平,趙 敏,吳思雨,徐 娟
(曲阜師范大學,山東 曲阜 273165)
隨著無線通信技術的發(fā)展,毫米波由于其具有寬帶寬、窄波束以及穿透強等特點,在通信、雷達以及醫(yī)療等各個領域得到了廣泛應用。而在毫米波通信中,必不可少的毫米波天線得到了人們的高度關注。常用的毫米波天線有介質(zhì)諧振器天線、微帶天線以及喇叭天線等。
介質(zhì)諧振器天線(Dielectric Resonator Antenna,DRA)具有尺寸小、重量輕、成本低、輻射效率高以及饋電容易等特點[1]。介質(zhì)諧振器一般用高介電常數(shù)的材料制成。在毫米波段,金屬天線的導體損耗大大降低了天線的輻射效率,而DRA不存在導體和表面波損耗,自身的介質(zhì)損耗小,具有較高的輻射效率,因此介質(zhì)諧振器天線在毫米波段得到了廣泛應用[2]。研究發(fā)現(xiàn),單個介質(zhì)諧振器單元的增益較小,因此在合理排列的情況下,多個介質(zhì)諧振天線單元可以組成陣列,以獲得定向的輻射方向圖和更高的增益[3]。
為了建立良好的星地通信鏈路,大多數(shù)衛(wèi)星通信和導航定位系統(tǒng)都采用圓極化形式。介質(zhì)諧振天線通過產(chǎn)生極化方向正交、幅度相等以及相位差90°的2個線極化波[4]實現(xiàn)圓極化?,F(xiàn)階段,圓極化已成為介質(zhì)諧振器研究領域的熱點問題。
本文提出了一種微帶饋電的4單元圓極化介質(zhì)諧振器天線陣列,設計了一種非均勻的微帶饋線網(wǎng)絡,通過非均勻的激勵控制天線的輻射旁瓣,以獲得更高的增益和方向性。在高介電常數(shù)的情況下,通過在圓柱形介質(zhì)諧振器中心挖正交矩形槽的方式實現(xiàn)天線的圓極化。
假設圓柱形介質(zhì)諧振器表面為理想磁壁,則沿z軸方向的TE波和TM波的方程表示為[5]:
其中Jn是第一類貝塞爾函數(shù),有:
式中a為圓柱形介質(zhì)諧振器的半徑,h為介質(zhì)諧振器的高度。
天線在實際應用中通常工作于基模TM110模,基模的諧振頻率最低,諧振頻率為:
基模的波函數(shù)為:
介質(zhì)諧振器天線陣列模型如圖1所示,諧振腔選用介電常數(shù)εr1=37的某種材料,其半徑a=0.178 mm,高h1=0.143 mm。介質(zhì)基板采用介電常數(shù)εr2=2.2的Rogers 5880,天線的整體尺寸為1.934 mm×2.917 mm×0.041 9 mm。通過在諧振器中心挖兩個相互正交的矩形槽,實現(xiàn)天線的圓極化性能[6-8]。為減小天線輻射的旁瓣,采用非均勻分布的開路微帶饋線網(wǎng)絡,微帶線各支路的能量分布取決于各支路的阻抗[9]。微帶饋線在端口處和開槽處阻抗為50 Ω(W1),λ/4阻抗轉(zhuǎn)換器的阻抗為35 Ω(W2);W3段的阻抗為86 Ω,用于實現(xiàn)非均勻的激勵;為實現(xiàn)各段微帶線之間的匹配,W4段阻抗設置為66 Ω。使用同軸探針對微帶線端口進行饋電。為減小各單元間的互耦,單元間距采用λ/2。
圖1 介質(zhì)諧振器天線陣列模型
利用電磁仿真軟件HFSS對天線參數(shù)進行優(yōu)化處理,得到一組最優(yōu)的天線參數(shù)如表1所示。
表1 天線參數(shù)
介質(zhì)諧振器天線陣列的回波損耗如圖2所示。從圖2可以看出,回波損耗S11≤-10 dB的頻率范圍為147.14~153.82 GHz,阻抗帶寬為6.68 GHz,相對帶寬為4.45%。圓極化天線陣列的軸比曲線如圖3所示,軸比小于3 dB的頻率范圍為147.80~152.20 GHz,軸比帶寬為4.4 GHz,且最小軸比能夠達到0.47 dB。
圖2 天線陣列回波損耗曲線
圖4和圖5分別給出了介質(zhì)諧振器天線陣列的2D和3D輻射方向圖,可以看出天線的增益約為11.379 dB且旁瓣較小,能夠?qū)崿F(xiàn)較高的增益和較好的方向性。
圖3 天線陣列軸比曲線
圖4 天線陣列的2D方向圖
圖5 天線陣列的3D方向圖
本文設計了一種工作在毫米波段的圓極化介質(zhì)諧振器天線陣列,天線的工作頻率較高,因此天線的整體尺寸較小。通過對介質(zhì)諧振器進行挖槽的方式實現(xiàn)了圓極化性能,并通過設計非均勻饋電網(wǎng)絡達到降低天線輻射旁瓣的目的。仿真結果表明,S11≤-10 dB的相對帶寬為4.45%,圓極化的軸比帶寬為4.4 GHz,最小軸比可達到0.47 dB。天線陣列實現(xiàn)了11.379 dB的高增益輻射,可應用于未來的毫米波通信系統(tǒng)。