王子躍， 任德清

(1.中國(guó)科學(xué)院國(guó)家天文臺(tái)南京天文光學(xué)技術(shù)研究所，江蘇南京 210042；2.美國(guó)加州州立大學(xué)北嶺分校，物理與天文學(xué)系，美國(guó)加州北嶺 91330-8268；3.中國(guó)科學(xué)院大學(xué)，北京 100049)

弗洛伊德參數(shù)r0即大氣光學(xué)相干長(zhǎng)度，是衡量一個(gè)臺(tái)址大氣視寧度的重要參數(shù)。運(yùn)用差分像運(yùn)動(dòng)法通過(guò)測(cè)量星像相對(duì)位置的變化計(jì)算r0值，能夠有效地消除非大氣因素對(duì)大氣視寧度測(cè)量的影響，使得測(cè)量結(jié)果更加準(zhǔn)確可靠。差分像運(yùn)動(dòng)視寧度監(jiān)測(cè)儀是以此原理設(shè)計(jì)研制的。

現(xiàn)如今，在量化天文視寧度領(lǐng)域，最普遍的方法是差分像運(yùn)動(dòng)測(cè)量法，由Sarazin和Roddier兩位科學(xué)家在1990年為歐洲南方天文臺(tái)選址時(shí)提出[1]。它由一個(gè)35 cm口徑的望遠(yuǎn)鏡和一塊有兩個(gè)子瞳的掩模組成，最后連接一塊CCD。對(duì)于經(jīng)過(guò)地球大氣的單一目標(biāo)光源，差分像運(yùn)動(dòng)視寧度監(jiān)測(cè)儀測(cè)量其在望遠(yuǎn)鏡入瞳面的兩個(gè)子瞳上的波前到達(dá)角的相對(duì)方差，求得大氣視寧度參數(shù)r0。該方法的優(yōu)點(diǎn)是能有效消除望遠(yuǎn)鏡由于風(fēng)力載荷造成的追蹤星軌誤差、儀器抖動(dòng)等非大氣因素的影響，具有足夠的時(shí)空精度，便于野外選址使用。1980年以后，很多優(yōu)良臺(tái)址和新的選址工作都使用了差分像運(yùn)動(dòng)視寧度監(jiān)測(cè)儀，例如：西班牙LaPalma天文臺(tái)選址[2]，日本Subaru八米望遠(yuǎn)鏡選址[3]，國(guó)內(nèi)有云南天文臺(tái)麗江高美古2.4 m望遠(yuǎn)鏡選址[4]等。然而，差分像運(yùn)動(dòng)視寧度監(jiān)測(cè)儀在測(cè)量過(guò)程中入瞳掩模的尺寸是固定的，所以一次曝光捕捉的圖像上只能得到一組固定子瞳間距的星像相對(duì)位移信息。

DIMM方法只能夠測(cè)量總的大氣視寧度，無(wú)法對(duì)某一層高度的大氣視寧度進(jìn)行測(cè)量，而三維大氣視寧度測(cè)量是設(shè)計(jì)多層共軛自適應(yīng)光學(xué)系統(tǒng)的前提，針對(duì)該問(wèn)題文[5]于2015年提出了多子孔徑日間視寧度監(jiān)測(cè)儀(Multiple-Aperture Seeing Profiler，MASP)[5]，用來(lái)測(cè)量日間大氣視寧度。它由兩個(gè)口徑40 cm的望遠(yuǎn)鏡組成，選取雙星作為導(dǎo)星，在0～30 km范圍分多層對(duì)大氣湍流進(jìn)行分析，進(jìn)而得出大氣視寧度參數(shù)r0。它可以將大氣湍流測(cè)量高度提升至30 km，等同于112 cm大口徑望遠(yuǎn)鏡所能測(cè)量的高度。多子孔徑日間視寧度監(jiān)測(cè)儀具有成本低、可移動(dòng)性強(qiáng)等優(yōu)點(diǎn)，尤其適合還不具有大口徑望遠(yuǎn)鏡的新臺(tái)址。但是一般情況下，只需測(cè)量總的大氣相干長(zhǎng)度r0，無(wú)需對(duì)多層大氣湍流進(jìn)行量化，另外多子孔徑日間視寧度監(jiān)測(cè)儀用到兩臺(tái)望遠(yuǎn)鏡使得架設(shè)過(guò)程較為復(fù)雜，不便于總體大氣視寧度的測(cè)量工作。

本文提出一種名為差分像運(yùn)動(dòng)視寧度優(yōu)化監(jiān)測(cè)法：I-DIMM。該方法在差分像運(yùn)動(dòng)視寧度監(jiān)測(cè)儀[1]的基礎(chǔ)上進(jìn)行改良，不再采用瞳孔掩模制造子瞳的方式，而是改為在望遠(yuǎn)鏡瞳面上選擇兩個(gè)間距20 cm的子孔徑，通過(guò)應(yīng)用多子孔徑日間視寧度監(jiān)測(cè)儀計(jì)算大氣視寧度參數(shù)r0的方法，對(duì)兩個(gè)子孔徑采集到的星像像差法處理，使得計(jì)算得到的r0值更為精確。此外，相較于DIMM法，I-DIMM系統(tǒng)通過(guò)改變兩個(gè)子孔徑之間的距離，得到不同子孔徑間距情況下的r0結(jié)果，尤其在較小子孔徑間距(1.6～3.0個(gè)子孔徑直徑距離)時(shí)，I-DIMM計(jì)算得到的r0值比DIMM法更精確。

1 I-DIMM系統(tǒng)描述

應(yīng)用于歐洲南方天文臺(tái)選址的差分像運(yùn)動(dòng)視寧度監(jiān)測(cè)儀光學(xué)結(jié)構(gòu)[1]如圖1，傳統(tǒng)的DIMM系統(tǒng)通常在小口徑(比如180～350 mm)望遠(yuǎn)鏡的入瞳處放置一塊有兩個(gè)子瞳(50～100 mm)的掩模，并在其中一個(gè)子瞳上放置光楔，使到達(dá)這個(gè)子瞳的波前產(chǎn)生傾斜，從而同一目標(biāo)星經(jīng)過(guò)兩子瞳后產(chǎn)生不重疊的雙像，最后用探測(cè)器記錄下一系列雙像的瞬時(shí)狀態(tài)，并統(tǒng)計(jì)雙像相對(duì)位置的方差，即可計(jì)算出視寧度。本文用于對(duì)比的傳統(tǒng)DIMM系統(tǒng)即為此結(jié)構(gòu)及原理。具體參數(shù)見(jiàn)表1。

表1 歐洲南方天文臺(tái)DIMM參數(shù)Table 1 ESO DIMM Parameters

圖1 差分像運(yùn)動(dòng)視寧度監(jiān)測(cè)儀光學(xué)系統(tǒng)示意圖Fig.1 DIMM Optical Scheme

本文的I-DIMM系統(tǒng)在模擬時(shí)采用微透鏡陣列將望遠(yuǎn)鏡瞳面分割成多個(gè)子孔徑，如圖2。將有效的哈特曼子孔徑的線性陣列進(jìn)行編號(hào)，如圖3。

圖2 I-DIMM工作流程圖Fig.2 I-DIMM workflow diagram

圖3 I-DIMM夏克-哈特曼波前傳感微透鏡陣列Fig.3 I-DIMM SHWFS lens let array

如圖3的I-DIMM系統(tǒng)中，在直徑長(zhǎng)度上由9個(gè)哈特曼子孔徑組成，相當(dāng)于將望遠(yuǎn)鏡瞳面直徑方向上等分為9個(gè)子孔徑(如圖數(shù)字1～9)，每個(gè)子孔徑的直徑4 cm，與DIMM中子瞳口徑相等(參見(jiàn)表1，歐洲南方天文臺(tái)DIMM參數(shù)表)。在同一行的哈特曼子孔徑陣列中，相鄰兩個(gè)數(shù)字代表的孔徑相距為一個(gè)子孔徑直徑的距離，即1D。以此類(lèi)推，數(shù)字間相差為2的兩個(gè)子孔徑間距為2D，當(dāng)數(shù)字間相差為5時(shí)，兩個(gè)子孔徑間距5D，相當(dāng)于DIMM中兩個(gè)子瞳相距20 cm。這樣在結(jié)構(gòu)模型上完成了I-DIMM系統(tǒng)與DIMM系統(tǒng)的一致與統(tǒng)一。對(duì)于一個(gè)固定的子孔徑間距，每一行陣列可以至少提供一種子孔徑的組合方式。以圖3(b)為例，子孔徑1與2的組合間距為1D，而子孔徑3與4的組合間距也為1D，以此類(lèi)推，間距為1D可以找到8種子孔徑組合。圖4展示了直徑不同的夏克-哈特曼子孔徑組合的數(shù)量與對(duì)應(yīng)的孔徑間距之間的關(guān)系。

圖4 夏克-哈特曼子孔徑組合數(shù)量與孔徑間距的關(guān)系Fig.4 Number of sub-aperture pairs versus the sub-aperture distance

2 I-DIMM計(jì)算理論

傳統(tǒng)的DIMM法[1]中，在L方向(沿著子瞳中心連線方向)差分像位移方差的表達(dá)式為

T方向(垂直于子瞳中心連線方向)差分像位移方差的表達(dá)式為

兩者方差可以用單個(gè)孔徑的二維運(yùn)動(dòng)總方差σ2表示：

理論上，假設(shè)S＝d/D，應(yīng)用(3)式應(yīng)滿足條件：S≥2。(1)、(2)式簡(jiǎn)化為

其中

針對(duì)性訓(xùn)練1：一條多肽鏈的分子式為C22H34O13N6，其徹底水解后，只得到下列下列3種氨基酸：谷氨酸（C5H9O4N），甘氨酸（C2H5O2N），丙氨酸（C3H7O2N）。則該多肽鏈徹底水解可產(chǎn)生多少個(gè)丙氨酸？ （ ）

文[1]給出的上述近似表達(dá)式已經(jīng)對(duì)文[6]的表達(dá)式進(jìn)行了改進(jìn)，在d＞D/2時(shí)能夠和文[6]給出的近似值良好匹配[1]。例如，當(dāng)S＝1時(shí)，沿著子瞳中心連線方向的差分像運(yùn)動(dòng)位移方差近似值偏差率為-0.2%，但是在垂直于子瞳中心連線的方向上，差分像運(yùn)動(dòng)位移方差卻偏差了-17.3%；當(dāng)S＝2時(shí)，垂直于子瞳中心連線方向的差分像運(yùn)動(dòng)位移方差依然偏差較大，有-9.0%之多。所以，為得到更精確的r0估計(jì)，本文將S趨近于0的情況也考慮其中，引用文[5]在多子孔徑日間視寧度監(jiān)測(cè)儀中的近似表達(dá)式：

其中：

由于本文研究導(dǎo)星數(shù)量為1，且僅評(píng)估總的r0值，故θ＝0，hn是望遠(yuǎn)鏡垂直上空大氣湍流的疊加。再聯(lián)合S＝d/D，(10)式、(11)式改寫(xiě)為

對(duì)于方形子孔徑，文[7]指出，函數(shù)II-DIMM(i，0)和函數(shù)的定義分別為

引入函數(shù) Comp(II-DIMM/IDIMM)：當(dāng) II-DIMM/IDIMM＜1時(shí)，函數(shù)值為0，即 II-DIMM＜IDIMM，否則為 1，即II-DIMM＞IDIMM。表2和表3給出了在兩個(gè)方向上，F(xiàn)ried近似值、IDIMM和II-DIMM3種r0計(jì)算方法在不同孔徑分離比下的二維運(yùn)動(dòng)關(guān)系偏差值。

表2 L方向3種方法在不同孔徑分離比下的二維運(yùn)動(dòng)關(guān)系偏差Table 2 Difference of two-dimensional motion for various aperture-to-separation ratios in longitude by three methods

表3 T方向3種方法在不同孔徑分離比下的二維運(yùn)動(dòng)關(guān)系偏差Table 3 Differences of two-dimensional motion for various aperture-to-separation ratios in transverse by three methods

其中，IDIMM的偏差值是與Fried給出的近似值比較的結(jié)果，II-DIMM的偏差值是與IDIMM值比較的結(jié)果。

圖5和圖6給出了兩個(gè)方向上3種方法在不同孔徑分離比的二維運(yùn)動(dòng)關(guān)系曲線。

圖5 3種方法中L方向不同孔徑分離比的二維運(yùn)動(dòng)關(guān)系曲線Fig.5 Graphs of two-dimensional motion for various apertureto-separation ratios in longitude by three methods

圖6 3種方法中T方向不同孔徑分離比的二維運(yùn)動(dòng)關(guān)系曲線Fig.6 Graphs of two-dimensional motion for various apertureto-separation ratios in transverse by three methods

圖5和圖6直觀地顯示，改進(jìn)后的II-DIMM在L方向上均小于IDIMM。T方向上，當(dāng)S＜1.6時(shí)，II-DIMM略大于IDIMM；當(dāng)S≥1.6時(shí)，II-DIMM均小于IDIMM。盡管IDIMM是文[1]針對(duì)歐洲南方天文臺(tái)DIMM圓形子孔徑的簡(jiǎn)化公式，而II-DIMM是針對(duì)線性類(lèi)方孔徑的簡(jiǎn)化公式，但根據(jù)表2和表3的量化比較，在S≥1.5時(shí)，兩種簡(jiǎn)化表達(dá)式相差僅僅在2%上下，孔徑形狀的不同不會(huì)對(duì)計(jì)算結(jié)果帶來(lái)明顯的誤差。

3 I-DIMM與DIMM對(duì)比模擬

3.1 子孔徑間距20 cm時(shí)I-DIMM與DIMM對(duì)比模擬

本文使用專(zhuān)業(yè)光學(xué)軟件YAO(Yorick Adaptive Optics，YAO是被廣泛公認(rèn)的用以模擬不同大氣及星源條件下點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)成像的軟件)。在Linux環(huán)境下運(yùn)行YAO，設(shè)置望遠(yuǎn)鏡口徑為36 cm，直徑方向上設(shè)置9個(gè)子孔徑，每個(gè)子孔徑直徑4 cm，設(shè)置與傳統(tǒng)DIMM相同的望遠(yuǎn)鏡參數(shù)[1]，這樣，I-DIMM在硬件上與DIMM完全相同，所以排除了兩種方法在計(jì)算r0值時(shí)因?yàn)橛布驅(qū)е碌牟町惻c誤差，最終結(jié)果的差異完全因?yàn)橛?jì)算公式的差異。在硬件上通過(guò)設(shè)置大氣湍流參數(shù)，初始化r0，設(shè)置值0.1 m(std＝0.1)，運(yùn)行仿真軟件得到一系列光源的點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)模擬圖像，仿真DIMM中差分像運(yùn)動(dòng)圖像的曝光捕捉。具體設(shè)置參數(shù)如表4。

每次模擬處理2 000幅點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)圖像，共模擬100次。利用圖像質(zhì)心算法求得每一個(gè)子孔徑上圖像質(zhì)心在L(沿著子瞳中心連線)和T(垂直于子瞳中心連線)方向的坐標(biāo)，結(jié)合差分像運(yùn)動(dòng)算法，求得在兩個(gè)方向上的大氣視寧度參數(shù)r0值，圖7和圖8分別給出了L和T兩個(gè)方向上，S＝5時(shí)，100次模擬求得的r0值。

表4 YAO參數(shù)設(shè)置Table 4 Software YAO setup parameters

圖7 S＝5時(shí)L方向100次模擬r0計(jì)算值Fig.7 S＝5 results of r0 by 100 times simulating in Longitude

圖8 S＝5時(shí)T方向100次模擬r0計(jì)算值Fig.8 S＝5 results of r0 by 100 times simulating in Tranverse

如圖7和圖8，當(dāng)子孔徑間距20 cm，即孔徑分離比S＝5時(shí)，100次模擬中I-DIMM測(cè)量r0值均比DIMM更接近設(shè)置值0.1 m。L方向上，I-DIMM測(cè)量r0平均值為0.100 8 m，誤差0.8%，小于DIMM的誤差1.6%；T方向上，I-DIMM測(cè)量r0為0.102 6 m，誤差2.6%，小于DIMM的誤差4.0%。圖9給出了100次模擬總r0計(jì)算值。

I-DIMM測(cè)量總的r0平均值為0.101 7 m，誤差1.7%，小于DIMM的誤差2.8%。所以證明了IDIMM得到的r0值比傳統(tǒng)DIMM法得到的更加精確。

3.2 方形子孔徑誤差模擬

本文3.1節(jié)證明了改用I-DIMM計(jì)算公式，可以提高r0計(jì)算值的計(jì)算精度，但是，傳統(tǒng)DIMM采用的公式是在1990年提出的，由于當(dāng)時(shí)計(jì)算能力有限，再加上主要應(yīng)用于圓形子孔徑，與本文模擬時(shí)的方形孔徑有差別，必然導(dǎo)致一定的計(jì)算偏差。盡管在第2部分論證了與I-DIMM公式誤差僅僅在2%左右，完全可以忽略。但是，為了排除DIMM針對(duì)圓形子孔徑計(jì)算公式帶來(lái)的誤差，進(jìn)一步驗(yàn)證運(yùn)用I-DIMM對(duì)計(jì)算精度的影響，對(duì)兩種方法中的r0計(jì)算均采用I-DIMM的計(jì)算公式。不同的是，模擬孔徑間距為20 cm的傳統(tǒng)DIMM計(jì)算時(shí)只處理孔徑1和6的像差分信息，而在模擬I-DIMM時(shí)，如圖4，I-DIMM系統(tǒng)的微透鏡陣列在直徑方向上最多可以提供4組孔徑間距為20 cm的像差分信息，所以為計(jì)算r0值提供了更多組數(shù)。以一次模擬2 000幅點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)圖像計(jì)算r0為例，I-DIMM相當(dāng)于處理8 000幅點(diǎn)擴(kuò)散函數(shù)圖像，是DIMM處理像差分信息量的4倍。表5給出了對(duì)20次模擬，每次模擬2000幅圖像得到總r0平均值的結(jié)果。

如表5，I-DIMM計(jì)算總r0平均值為0.101 7，誤差為1.7%，比只處理一組信息的DIMM法計(jì)算誤差1.9%更加精確，所以，在處理相同數(shù)量圖像時(shí)，I-DIMM計(jì)算更多的子孔徑像偏移信息，計(jì)算值也比DIMM更精確。

3.3 子孔徑間距比S≤3時(shí)I-DIMM與DIMM對(duì)比模擬

根據(jù)文[1]的理論，使用DIMM時(shí)要求S≥2，而實(shí)際的望遠(yuǎn)鏡未必一定滿足這一條件，比如，美國(guó)國(guó)家光學(xué)天文臺(tái)和歐洲南方天文臺(tái)的選址[3]，也剛剛達(dá)到S＝2，再比如，臺(tái)灣鹿林天文臺(tái)的選址[3]，S＝1.6。實(shí)際上，當(dāng)S越小(S≤3)，望遠(yuǎn)鏡口徑也能隨之越小，更便于選址作業(yè)。為了評(píng)估S較小情況下I-DIMM測(cè)量r0值的精確程度，本文詳細(xì)分析了S較小(S≤3)時(shí)的情況。圖10與圖11分別給出了S較小時(shí)100次模擬r0計(jì)算平均值。

圖9 S＝5時(shí)100次模擬總r0計(jì)算值Fig.9 S＝5 results of total r0 by 100 times simulating

表5 總r0平均值Table 5 The average results of total r 0

圖10 0.36 m望遠(yuǎn)鏡L方向r0計(jì)算結(jié)果Fig.10 Results of r0 in longitude via 0.36m telescope

圖11 0.36 m望遠(yuǎn)鏡T方向r0計(jì)算結(jié)果Fig.11 Results of r0 in transverse via 0.36m telescope

如圖10，在L方向上，I-DIMM法求得的r0值均小于DIMM法所求值，且距離r0設(shè)置值的基準(zhǔn)線更近，說(shuō)明I-DIMM法求得的r0值更精確。實(shí)際數(shù)值上，當(dāng)S＝1，2，3時(shí)，I-DIMM計(jì)算r0值分別為0.116 4 m，0.103 1 m和0.100 7 m，誤差分別為16.4%，3.1%和0.7%，均小于DIMM計(jì)算r0值誤差24.1%，4.9%和1.9%。在T方向上，當(dāng)S＝2，3時(shí)，I-DIMM法計(jì)算r0值為0.104 6 m和0.101 9 m，誤差4.6%和1.9%，均小于DIMM法誤差5.6%和3.5%，且I-DIMM曲線距離r0設(shè)置值的基準(zhǔn)線更近，證明了I-DIMM法計(jì)算r0值在T方向同樣更為精確。由于r0與I(I-DIMM，DIMM)的單調(diào)性一致，當(dāng)II-DIMM大于IDIMM時(shí)，I-DIMM的r0計(jì)算值也大于DIMM，如圖6，當(dāng)S＜1.6時(shí)，II-DIMM＞IDIMM，所以當(dāng)S＝1時(shí)，I-DIMM法計(jì)算值大于DIMM法所求的r0值，偏離基準(zhǔn)線也更遠(yuǎn)。圖12給出的100次模擬總r0值的平均值，同樣印證了上述結(jié)論。

4 0.12 m口徑望遠(yuǎn)鏡I-DIMM的模擬

在軟件YAO上，設(shè)置望遠(yuǎn)鏡口徑為12 cm，子孔徑直徑4 cm，子孔徑間距8 cm，即S＝2，初始r0設(shè)置值0.03 m(std＝0.03)，具體參數(shù)如表6。

圖12 0.36 m望遠(yuǎn)鏡總r0計(jì)算結(jié)果Fig.12 Results of Total r0 via 0.36m telescope

表6 YAO參數(shù)設(shè)置Table 6 Software YAO setup parameters

運(yùn)用差分像運(yùn)動(dòng)法結(jié)合式，圖13給出了L和T兩個(gè)方向上20次模擬求得的r0計(jì)算平均值。

如圖13，當(dāng)S＝2時(shí)，無(wú)論在L方向或是T方向，本文所用I-DIMM法求得r0值都更接近r0設(shè)置值0.03 m的基準(zhǔn)線，說(shuō)明計(jì)算結(jié)果更精確。計(jì)算值分別為0.032 6 m和0.030 3 m，與設(shè)置值的誤差為8.6%和0.9%，低于DIMM法所得計(jì)算值誤差10.5%和1.8%。I-DIMM計(jì)算得總的r0值為0.031 4 m，誤差4.7%，小于DIMM的誤差值6.1%。這表明小口徑望遠(yuǎn)鏡，子孔徑間距分離比S盡管很小，但I(xiàn)-DIMM法求得的總r0值比DIMM更精確。

圖13 0.12 m望遠(yuǎn)鏡r0計(jì)算結(jié)果Fig.13 Results of r0 via 0.12m telescope

5 結(jié) 語(yǔ)

本文介紹了差分像運(yùn)動(dòng)視寧度優(yōu)化監(jiān)測(cè)法(I-DIMM)在小口徑望遠(yuǎn)鏡上，選取一定間距的兩個(gè)子孔徑組合即可計(jì)算得到大氣視寧度參數(shù)r0值。本文通過(guò)和傳統(tǒng)DIMM對(duì)比，在計(jì)算公式方面，不但證明了I-DIMM法應(yīng)用的計(jì)算公式在孔徑間距為20 cm時(shí)計(jì)算r0值比DIMM的公式更精確，而且還證明了在孔徑間距很小的情況下I-DIMM得到的r0值同樣比DIMM更精確，尤其當(dāng)孔徑分離比在1.6～3之間時(shí)，無(wú)論在沿子孔徑中心連線方向還是垂直于子孔徑中心連線方向，I-DIMM法計(jì)算得到的r0值都比DIMM精確，最大誤差在5%左右。在子孔徑組合方面，當(dāng)星像圖像數(shù)量相同，孔徑間距固定時(shí)，I-DIMM處理一張圖像子孔徑信息的組合數(shù)大于或等于1，大多數(shù)情況下比DIMM處理一張圖像只能得到一組子孔徑星像偏移信息要多，從而進(jìn)一步提高了r0計(jì)算精度。

本文又通過(guò)模擬0.12 m口徑望遠(yuǎn)鏡，在孔徑分離比為2的視寧度測(cè)量情況，進(jìn)一步驗(yàn)證了IDIMM法計(jì)算r0值比DIMM更精確。這就為使用更小口徑望遠(yuǎn)鏡提供了證據(jù)。同時(shí)，I-DIMM只需小口徑望遠(yuǎn)鏡上的部分孔徑組合，即可求得精確的大氣視寧度參數(shù)r0，極大地簡(jiǎn)化了儀器設(shè)備，更利于開(kāi)放環(huán)境下便攜的大氣視寧度測(cè)量和選址作業(yè)。