徐俊超　張　軍　于　燕　孟　強(qiáng)　楊林軍　袁竹林　尹艷山

(1東南大學(xué)能源熱轉(zhuǎn)換及其過程測(cè)控教育部重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，南京　210096)(2長沙理工大學(xué)能源高效清潔利用湖南省高校重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，長沙　410114)

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細(xì)顆粒長大特性的直接測(cè)量

徐俊超1張軍1于燕1孟強(qiáng)1楊林軍1袁竹林1尹艷山2

(1東南大學(xué)能源熱轉(zhuǎn)換及其過程測(cè)控教育部重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，南京210096)
(2長沙理工大學(xué)能源高效清潔利用湖南省高校重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，長沙410114)

摘要:為了研究燃燒源產(chǎn)生細(xì)顆粒在過飽和條件下的長大特性，設(shè)計(jì)了基于冷氣流與熱水接觸形成過飽和環(huán)境的生長管來促進(jìn)細(xì)顆粒的長大．利用熱風(fēng)保溫的方式防止測(cè)量窗口水汽的凝結(jié)，從而實(shí)現(xiàn)了直接測(cè)量細(xì)顆粒長大后的液滴粒徑分布．利用實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)研究了熱水溫度、初始顆粒濃度、氣體流量對(duì)細(xì)顆粒長大特性的影響．實(shí)驗(yàn)結(jié)果表明:熱水溫度的上升對(duì)細(xì)顆粒的長大影響非常明顯;而細(xì)顆粒的初始濃度增加則不利于細(xì)顆粒的長大;氣體流量的增大在一定范圍內(nèi)對(duì)細(xì)顆粒的長大影響較小，而流量大于4 L /min時(shí)，則影響較大．在最優(yōu)的實(shí)驗(yàn)條件下，平均粒徑為0．197 μm的細(xì)顆粒長大為5．411 μm．

關(guān)鍵詞:細(xì)顆粒;過飽和水汽;凝結(jié)長大;長大特性

引用本文:徐俊超，張軍，于燕，等．細(xì)顆粒長大特性的直接測(cè)量［J］．東南大學(xué)學(xué)報(bào)(自然科學(xué)版)，2016，46(1) : 70－75．DOI: 10．3969/j．issn．1001－0505．2016．01．012．

傳統(tǒng)除塵設(shè)備對(duì)于亞微米細(xì)顆粒物的脫除效率極低，尤其是對(duì)粒徑處于0．1～1．0 μm的細(xì)顆粒物，這一粒徑段稱為“格林菲爾德區(qū)(Greenfield gap)”［1］．通過預(yù)處理使細(xì)顆粒物在進(jìn)入除塵設(shè)備前聚并長大是提高其脫除效率的有效手段，目前主要的聚并長大方法有蒸汽凝結(jié)、聲聚并、電聚并和化學(xué)團(tuán)聚［2－5］．自20世紀(jì)就開始了利用蒸汽凝結(jié)長大作為細(xì)顆粒物脫除預(yù)調(diào)節(jié)措施的研究［3－7］，其促進(jìn)細(xì)顆粒長大的機(jī)理是:在過飽和水汽條件下，蒸汽以細(xì)顆粒物為核心在細(xì)顆粒物的表面凝結(jié)，并通過進(jìn)一步的凝結(jié)使細(xì)顆粒物長大，同時(shí)在擴(kuò)散和熱泳作用下細(xì)顆粒物發(fā)生遷移運(yùn)動(dòng)，顆粒物之間相互碰撞聚并長大．該方法簡便、易行，顆粒長大效果明顯，顯示出了良好的應(yīng)用前景［8－9］．

顆粒物在水汽環(huán)境中的長大特性與技術(shù)工藝參數(shù)的選擇密切相關(guān)．Chen等［10－11］通過蒸汽云室研究了細(xì)顆粒物在蒸汽過飽和條件下的長大，通過UCPC(超細(xì)顆粒凝結(jié)計(jì)數(shù)器)測(cè)量云室入口和出口的顆粒物濃度并研究了顆粒的脫除效果，發(fā)現(xiàn)水汽相變可以提高細(xì)顆粒物的脫除效率．張霞等［12］設(shè)計(jì)了一套應(yīng)用蒸汽相變來脫除細(xì)顆粒物的除塵系統(tǒng)，通過ELPI(靜電低壓撞擊器)測(cè)量相變室入口和出口的細(xì)顆粒物濃度來計(jì)算細(xì)顆粒物的脫除效率，并研究了相變室壁面性能、過飽和參數(shù)、顆粒物化性質(zhì)對(duì)脫除效率的影響．在這些研究中，由于測(cè)量方法的限制，不能對(duì)長大后的含塵液滴粒徑進(jìn)行直接測(cè)量，因而無法了解細(xì)顆粒在過飽和水汽條件下的長大特性．Tu［13］將電動(dòng)天平技術(shù)與熱擴(kuò)散云室相結(jié)合進(jìn)行了實(shí)驗(yàn)，采用光散射技術(shù)在線測(cè)試了甘油液滴在亞飽和條件下的吸濕生長及蒸發(fā)特性．Hogrefe等［14］也采用電動(dòng)天平技術(shù)將單個(gè)光滑玻璃質(zhì)的顆粒懸浮于熱擴(kuò)散云室中進(jìn)行了異質(zhì)成核特性研究．由于電動(dòng)天平(為保證顆粒能夠穩(wěn)定懸浮)要求顆粒粒徑大于10 μm，因此不能用電動(dòng)天平來研究燃燒源產(chǎn)生的細(xì)顆粒的長大特性．Tammaro等［15］采用TSI3340型激光測(cè)量儀構(gòu)建了乙烯燃燒產(chǎn)生的細(xì)顆粒物水汽凝結(jié)長大實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)，實(shí)現(xiàn)了對(duì)液滴粒徑的測(cè)量，因此能更好用于細(xì)顆粒物凝結(jié)長大特性的研究，然而TSI3340測(cè)量儀是采用抽氣采樣的方法來進(jìn)行液滴粒徑分布的測(cè)量，這種測(cè)量方法是將已經(jīng)凝結(jié)長大的液滴抽取到測(cè)量儀器內(nèi)部進(jìn)行測(cè)量，從而會(huì)造成已經(jīng)凝結(jié)在顆粒表面的部分液滴又重新蒸發(fā)的問題．為此，本文采用激光粒度儀構(gòu)建了一套能直接測(cè)量細(xì)顆粒物長大后液滴粒徑分布的實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)，并利用該系統(tǒng)對(duì)燃燒源產(chǎn)生的細(xì)顆粒物長大特性進(jìn)行了直接測(cè)量的研究．

1　實(shí)驗(yàn)

1．1實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)

實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)主要包括細(xì)顆粒生長系統(tǒng)、細(xì)顆粒測(cè)量系統(tǒng)和細(xì)顆粒發(fā)生系統(tǒng)三大部分，如圖1所示．

圖1　細(xì)顆粒核化凝結(jié)長大實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)

細(xì)顆粒生長系統(tǒng)的設(shè)備包括生長管、熱水恒溫槽和低溫恒溫槽．生長管為長400 mm、半徑15 mm的圓柱形玻璃管．生長管中的過飽和場(chǎng)由熱水與飽和冷氣流相接觸的方式構(gòu)建，其中，熱水溫度及流量通過熱水恒溫槽和流量計(jì)來調(diào)節(jié)，熱水通過生長管上部和下部切向連接的細(xì)玻璃管引入和引出，以保證熱水沿著管壁旋轉(zhuǎn)向下流動(dòng)，充分潤濕生長管的圓周，形成水幕;冷卻溫度為載氣的露點(diǎn)溫度．

細(xì)顆粒測(cè)量系統(tǒng)由激光粒度儀、數(shù)據(jù)采集系統(tǒng)和測(cè)量窗口構(gòu)成．激光粒度儀型號(hào)為DP－02型，測(cè)量范圍為0．05～1 500 μm．激光粒度儀的工作原理是基于米氏散射理論，即當(dāng)激光光束遇到顆粒阻擋時(shí)，一部分光將產(chǎn)生散射現(xiàn)象，散射角θ的大小與顆粒的大小有關(guān)．顆粒越大，產(chǎn)生的散射光的θ角就越小;顆粒越小，產(chǎn)生的散射光的θ角就越大．而散射光的強(qiáng)度代表該粒徑顆粒的數(shù)量．通過測(cè)量不同角度上的散射光的強(qiáng)度，就能夠獲得樣品的粒度分布．為保證激光不發(fā)生偏振，激光粒度儀測(cè)量窗口采用專用的光學(xué)玻璃制作．為避免水汽在測(cè)量窗口上凝結(jié)，在窗口上裝有加熱裝置，以保證測(cè)量窗口的溫度與生長管中熱水溫度一致．測(cè)量窗口在緊靠生長管出口的位置上，這樣防止凝結(jié)在顆粒表面的液滴蒸發(fā)而造成實(shí)驗(yàn)測(cè)量誤差．

本文研究中的細(xì)顆粒通過燃燒香煙來產(chǎn)生，這是因?yàn)檫@種產(chǎn)生細(xì)顆粒的方式簡便，且能滿足研究所需的顆粒尺寸．圖2為利用激光粒度儀對(duì)香煙產(chǎn)生的顆粒粒徑分布的測(cè)量結(jié)果．由圖可以看出，顆粒的粒徑主要在亞微米級(jí)范圍，平均直徑為0．197 μm．

圖2　細(xì)顆粒物初始粒徑分布

1．2實(shí)驗(yàn)過程及條件

本文采用直接測(cè)量方法研究細(xì)顆粒物在不同過飽和度、顆粒物初始濃度和煙氣流量下的長大規(guī)律．

實(shí)驗(yàn)時(shí)首先采用ELPI對(duì)燃燒室內(nèi)生成的細(xì)顆粒物的初始顆粒濃度進(jìn)行測(cè)量．為避免水汽自身均相凝結(jié)形成的霧滴對(duì)測(cè)量結(jié)果造成影響，在測(cè)量長大后顆粒粒徑分布前打開熱水循環(huán)系統(tǒng)取測(cè)量背景，這樣測(cè)得的實(shí)驗(yàn)結(jié)果中就不會(huì)包含水汽自身凝結(jié)的液滴粒徑分布．

實(shí)驗(yàn)過程中通過調(diào)節(jié)熱水溫度來控制水汽過飽和度．由于過飽和狀態(tài)是一個(gè)非平衡狀態(tài)，因此無法通過溫濕度儀等來測(cè)量．本文通過建立傳熱傳質(zhì)平衡方程對(duì)生長管內(nèi)過飽和分布進(jìn)行了計(jì)算(具體計(jì)算方法見文獻(xiàn)［16］)，圖3給出了生長管中心線上過飽和度場(chǎng)的計(jì)算結(jié)果．可以看出，在其他條件一定的情況下，水溫與過飽和度存在很好的正相關(guān)關(guān)系．實(shí)驗(yàn)條件見表1．

圖3　生長管中心線過飽和度

2　結(jié)果與討論

2．1熱水溫度的影響

圖4給出了不同熱水溫度下細(xì)顆粒物長大后的粒徑分布．由圖可見，所有溫度下細(xì)顆粒物的粒徑分布都向大粒徑段方向移動(dòng)，說明該實(shí)驗(yàn)系統(tǒng)可以實(shí)現(xiàn)細(xì)顆粒物的核化凝結(jié)長大．

表1　實(shí)驗(yàn)條件

圖4　熱水溫度對(duì)顆粒長大的影響

由圖4可見，熱水溫度對(duì)顆粒長大后的粒徑分布影響明顯，熱水溫度的上升有利于細(xì)顆粒的長大．熱水溫度為30℃時(shí)顆粒有所長大，但主要還處于亞微米級(jí)范圍內(nèi);當(dāng)熱水溫度升至40℃時(shí)，亞微米顆粒的數(shù)量大幅減少，顆粒主要分布在1～4 μm范圍;當(dāng)熱水溫度升至50℃時(shí)，顆粒長大更為明顯，并在9 μm左右出現(xiàn)了一個(gè)顆粒粒徑分布峰．通過對(duì)溫度為30，40，50℃時(shí)長大后的顆粒平均直徑進(jìn)行計(jì)算，得到顆粒長大的最終平均直徑分別為0．276，2．005和5．411 μm，而顆粒原始的平均直徑為0．197 μm，因此熱水溫度的增加能夠明顯地促進(jìn)細(xì)顆粒的長大．

溫度對(duì)細(xì)顆粒長大的影響表現(xiàn)在對(duì)顆粒核化的臨界直徑和顆粒核化速率的影響．

根據(jù)開爾文方程，顆粒核化的臨界直徑與過飽和度有如下關(guān)系［17］:

式中，Rc為顆粒臨界直徑;σ，Mw，ρl分別為凝結(jié)液體的表面張力、摩爾分子質(zhì)量和液體的密度; Rv為通用氣體常數(shù); T為氣相的絕對(duì)溫度; S為過飽和度，S = p /p0，p為蒸汽的實(shí)際壓力，p0為飽和蒸汽分壓．由于液體表面張力的作用使得液滴表面的蒸汽平衡分壓比平板表面的分壓大［15］，因此顆粒的直徑越小，蒸汽向顆粒表面凝結(jié)所需要的實(shí)際蒸汽壓力越大，即所需過飽和度越大．在本實(shí)驗(yàn)過飽和場(chǎng)構(gòu)成方式中，水溫的升高使過飽和度增加(見圖3)，從而使顆粒的臨界直徑減小．此外，水溫的增加也使氣相的溫度升高，從式(1)可知這也有利于顆粒臨界直徑的減?。?/p>

液滴的成核速率公式［17］為

式中，J為成核速率; K為動(dòng)力學(xué)常數(shù);ΔG*為臨界吉布斯自由能; k為玻爾茲曼常數(shù)．由式(2)可知，成核速率J與溫度T成指數(shù)關(guān)系，因此溫度上升極大地促進(jìn)了水汽在顆粒表面的核化速率，增大了顆粒的最終直徑．

為進(jìn)一步分析顆粒的長大特征，定義顆粒的分級(jí)長大效率為

式中，Ni0為顆粒長大前粒徑小于等于i的累積數(shù)量濃度百分?jǐn)?shù); Nig為顆粒長大后粒徑小于等于i的累積數(shù)量濃度百分?jǐn)?shù)．

圖5　不同熱水溫度下顆粒的分級(jí)長大效率

圖5為不同熱水溫度下顆粒在過飽和條件下生長的分級(jí)長大效率．從圖中可以看出，熱水溫度的提高使小粒徑段(小于2 μm)的長大效率有了較大幅度的提高，對(duì)大顆粒粒徑的長大也有一定的促進(jìn)作用;但是大粒徑段細(xì)顆粒的分級(jí)長大效率反而降低了，這是因?yàn)樾×蕉渭?xì)顆粒的粒徑長大到了大粒徑范圍，大粒徑段內(nèi)的顆粒數(shù)量增加．熱水溫度為40℃時(shí)的分級(jí)長大效率在1．5 μm左右開始下降，并且在2～3 μm粒徑段分級(jí)長大效率要低于30℃時(shí)的分級(jí)長大效率，而在3～8 μm粒徑段分級(jí)長大效率又超過了30℃時(shí)的分級(jí)長大效率，這是由于熱水溫度為40℃時(shí)1 μm以下的顆粒核化凝結(jié)長大的數(shù)量要遠(yuǎn)大于熱水溫度30℃時(shí)的情況．而熱水溫度為50℃時(shí)，顆粒的分級(jí)長大效率急劇增大，這是由于過飽和度與熱水溫度成指數(shù)關(guān)系［18］造成的(30，40和50℃熱水溫度下，管內(nèi)對(duì)應(yīng)的平均過飽和度分別為1．020 2，1．093 8和1．207 8)．

2．2煙氣初始顆粒濃度的影響

從圖6中可以看出，隨著初始顆粒濃度的增大，細(xì)顆粒在水汽過飽和條件下核化凝結(jié)長大效果會(huì)變差．這是因?yàn)榧?xì)顆粒數(shù)量濃度增大時(shí)，顆粒與顆粒之間會(huì)發(fā)生水汽“爭奪”，這會(huì)造成2種現(xiàn)象:①小粒徑段細(xì)顆粒能夠成核的數(shù)量減少;②由于水汽競爭，被激活成核的小粒徑段細(xì)顆粒沒有足夠的水汽向其表面擴(kuò)散凝結(jié)，使得大粒徑顆粒數(shù)量減少．由初始顆粒濃度從2．26×107cm－3增大到9．07×107cm－3時(shí)顆粒長大后的粒徑分布曲線(見圖6)可見，顆粒之間由于水汽競爭引起小粒徑段的數(shù)量濃度增加，而對(duì)于大粒徑段，由于細(xì)顆粒無法獲得足夠的水汽在其表面凝結(jié)，因此數(shù)量濃度減?。跏碱w粒濃度為2．26×107，3．01×107，4．54× 107，9．07×107cm－3時(shí)細(xì)顆粒長大后的平均直徑分別為1．785，0．651，0．337和0．297 μm，可以看出平均直徑也是隨著煙氣中初始顆粒濃度的增大而減?。?/p>

圖6　煙氣初始顆粒濃度對(duì)細(xì)顆粒長大的影響

圖7為不同煙氣初始顆粒濃度下細(xì)顆粒的分級(jí)長大效率．可以看出，隨著初始顆粒濃度的增大，分級(jí)長大效率呈減小的趨勢(shì)，初始顆粒濃度的增加不僅會(huì)降低小粒徑段顆粒的長大效率，同時(shí)也會(huì)降低大粒徑段細(xì)顆粒的長大效率．這也說明顆粒濃度增加會(huì)引起水汽競爭，一方面減少了小粒徑細(xì)顆粒成為凝結(jié)核，另一方面水汽競爭使得激活的小粒徑細(xì)顆粒在水汽條件不足的情況下無法進(jìn)一步長大至大粒徑．

圖7　不同煙氣初始顆粒濃度下顆粒的分級(jí)長大效率

2．3煙氣流量的影響

由圖8中可以看出，煙氣流量從1 L /min上升到4 L /min時(shí)，小粒徑段細(xì)顆粒數(shù)量濃度增多，大粒徑細(xì)顆粒數(shù)量濃度減少．煙氣流量為1，2，3，4 L /min時(shí)顆粒最終長大直徑分別為0．474，0．337，0．302，0．205 μm，顆粒直徑逐漸減?。S煙氣流量增加，細(xì)顆粒在過飽和水汽條件下的長大效果變差，這是因?yàn)闊煔饬髁康脑龃髮?shí)質(zhì)上提高了煙氣的流速，減小了煙氣在水汽過飽和條件下的停留時(shí)間．但是與溫度和初始顆粒濃度的影響相比，煙氣流量的變化對(duì)細(xì)顆粒在水汽過飽和條件下長大效果的影響程度較小，尤其是對(duì)大粒徑段顆粒數(shù)量濃度的分布的影響更小，這是因?yàn)榧?xì)顆粒在過飽和水汽條件下成核長大是在非常短的時(shí)間內(nèi)完成的，停留時(shí)間的縮短對(duì)顆粒長大的減弱作用并不明顯．

圖8　煙氣流量對(duì)細(xì)顆粒長大的影響

分析不同煙氣流量下細(xì)顆粒的分級(jí)長大效率(見圖9)可以看出，當(dāng)煙氣流量增加到4 L /min時(shí)，流量的繼續(xù)增大對(duì)于小粒徑顆粒的長大效率有明顯的影響．這是因?yàn)楫?dāng)煙氣流量為4 L /min時(shí)，煙氣的流速達(dá)到了37．4 cm /s，而生長管的長度只有400 mm，顆粒在過飽和條件下的停留時(shí)間只有1 s左右，盡管文獻(xiàn)［19］表明，顆粒長大的時(shí)間只需50 ms左右，但是由圖3可以看出，在生長管中的過飽和度并不是在煙氣入口處就達(dá)到最大值，最大值發(fā)生在煙氣流動(dòng)方向的后半程，占原始顆粒大部分的小粒徑段顆粒的激活是在生長管后半段發(fā)生的，因此流量較高時(shí)顆粒從激活到長大的時(shí)間要小于1 s．同時(shí)隨流量增大，顆粒在管內(nèi)的停留時(shí)間縮短，顆粒表面凝結(jié)消耗的蒸汽不能及時(shí)得到補(bǔ)充，阻礙了核化后細(xì)顆粒的進(jìn)一步長大，從而對(duì)顆粒的長大效果造成了較大的影響．由圖9還可以看到，當(dāng)煙氣流量為4 L /min時(shí)，顆粒的長大效率急劇下降，這是2個(gè)方面原因造成的:①核化后的細(xì)顆粒不能充分長大;②低于1 μm的細(xì)顆粒核化長大后的粒徑達(dá)到了1～2 μm粒徑段，使得2 μm粒徑段左右的長大效率很低．這一結(jié)果表明，在應(yīng)用水汽相變作為除塵預(yù)處理技術(shù)時(shí)須保證細(xì)顆粒在水汽過飽和條件下有足夠的停留時(shí)間，需要重點(diǎn)結(jié)合預(yù)處理段中的過飽和場(chǎng)來設(shè)置設(shè)備的長度．

圖9　不同煙氣流量下顆粒的分級(jí)長大效率

3　結(jié)論

1)過飽和水汽能夠促進(jìn)細(xì)顆粒物的長大，在所研究的實(shí)驗(yàn)條件下，香煙燃燒源產(chǎn)生的細(xì)顆粒物平均直徑從0．197 μm可長大到5．411 μm．

2)熱水溫度上升對(duì)于小粒徑(小于2 μm)顆粒長大的促進(jìn)作用非常明顯，并且有助于整體粒徑的長大，熱水溫度為30，40和50℃的條件下，顆粒長大的最終平均直徑分別為0．276，2．005和5．411 μm．

3)煙氣中初始顆粒數(shù)量濃度的增大，引起了顆粒之間的水汽競爭，一方面水汽競爭會(huì)減少小粒徑顆粒的核化，另一方面水汽競爭會(huì)影響核化后顆粒的凝結(jié)長大，從而導(dǎo)致顆粒的最終長大直徑減小．

4)流量增大，細(xì)顆粒在過飽和水汽條件下的長大效果變差，但是其影響程度較輕，當(dāng)流量增加到4 L /min時(shí)，細(xì)顆粒的長大效果很差．

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Direct measurement of fine particles growth characteristics

Xu Junchao1Zhang Jun1Yu Yan1Meng Qiang1Yang Linjun1Yuan Zhulin1Yin Yanshan2
(1Key Laboratory of Energy Thermal Conversion and Control of Ministry of Education，Southeast University，Nanjing 210096，China)
(2Key Laboratory of Efficient and Clean Energy Utilization of Hunan Province，Changsha University of Science and Technology，Changsha 410114，China)

Abstract:To study the growth characteristics of combustion emission fine particles under supersaturation condition，a growth tube in which the supersaturation was formed by cooled gas flow meeting with hot water was designed to facilitate fine particle enlargement．The droplet size distribution after particle enlargement was measured directly by preventing vapor from condensing on measurement window with a hot airflow．The influences of hot water temperature，initial number concentration and gas flow on fine particle growth characteristics were studied by the experimental apparatus．The results show that the increase of water temperature highly improves the performance of fine particle enlargement，and the higher concentration of initial particles disfavors the fine particle enlargement．The increase of gas flow slightly affects the fine particle enlargement within a certain range．However，when the gas flow increases to 4 L /min，it has a significant influence on particle growth．Under the optimal experiment condition，the mean diameter of the fine particle with an initial mean size of 0．197 μm can be enlarged to 5．411 μm．

Key words:fine particle; supersaturation water vapor; condensation and growth;growth characteristics

基金項(xiàng)目:國家自然科學(xué)基金資助項(xiàng)目(51576043)、國家重點(diǎn)基礎(chǔ)研究發(fā)展計(jì)劃(973計(jì)劃)資助項(xiàng)目(2013CB228504)、能源高效清潔利用湖南省高校重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室開放基金資助項(xiàng)目(2015NGQ003)．

收稿日期:2015-08-20．

作者簡介:徐俊超(1990—)，男，博士生;張軍(聯(lián)系人)，男，博士，教授，博士生導(dǎo)師，junzhang@ seu．edu．cn．

DOI:10．3969/j．issn．1001－0505．2016．01．012

中圖分類號(hào):TK16

文獻(xiàn)標(biāo)志碼:A

文章編號(hào):1001－0505(2016) 01-0070-06