王 夢(mèng)，李向前，陳澤明，王利民（燕山大學(xué)亞穩(wěn)材料制備技術(shù)與科學(xué)國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，河北秦皇島066004）

二元非晶體系中α與βJG弛豫在強(qiáng)度與時(shí)間上的耦合研究

王 夢(mèng)，李向前，陳澤明，王利民?
（燕山大學(xué)亞穩(wěn)材料制備技術(shù)與科學(xué)國(guó)家重點(diǎn)實(shí)驗(yàn)室，河北秦皇島066004）

摘 要：針對(duì)由剛性極性分子為溶質(zhì)和弱極性分子為溶劑構(gòu)成的二元混合物，通過介電損耗實(shí)驗(yàn)，探究不同摩爾比例下α和β(JG)弛豫在強(qiáng)度和時(shí)間上的定量關(guān)系。發(fā)現(xiàn)α和β(JG)弛豫強(qiáng)度比值Δε(α)/Δε(β)和弛豫時(shí)間對(duì)數(shù)比logτ(α)/logτ(β)隨溫度均表現(xiàn)為線性關(guān)系，但是前者斜率隨組分改變明顯，相比之下后者斜率近似相等。也發(fā)現(xiàn)具有正混合熱的二元混合體系中β(JG)弛豫時(shí)間越長(zhǎng)，弛豫強(qiáng)度越高，這不同于純物質(zhì)中的行為，從極性分子所占自由體積與極性分子的數(shù)目?jī)蓚€(gè)方面進(jìn)行了分析。本研究加深了對(duì)β(JG)弛豫物理本質(zhì)的進(jìn)一步認(rèn)識(shí)和理解，同時(shí)為有效預(yù)測(cè)β(JG)弛豫的弛豫時(shí)間提供了工具。

關(guān)鍵詞：玻璃轉(zhuǎn)變；α弛豫；β(JG)弛豫

0　引言

玻璃轉(zhuǎn)變是復(fù)雜的動(dòng)力學(xué)微觀不均勻過程，可以利用多種弛豫手段進(jìn)行測(cè)量，如介電損耗實(shí)驗(yàn)［1］，動(dòng)態(tài)力學(xué)分析實(shí)驗(yàn)［2］、核磁共振光譜儀以及聲子相關(guān)光譜［3?4］等手段。介電弛豫技術(shù)作為一種常用的動(dòng)力學(xué)研究手段，直觀反映各種弛豫峰位置、形狀而被廣泛應(yīng)用。在介電弛豫譜中，隨頻率范圍的不同，會(huì)出現(xiàn)多個(gè)弛豫過程，包括Debye弛豫、α弛豫、慢β弛豫或過剩翅、快β弛豫等［5?7］。由于Debye弛豫存在于特定結(jié)構(gòu)的物質(zhì)中，所以通常情況下觀察到的弛豫行為有兩種［8?12］：1）α弛豫，具有較慢的動(dòng)力學(xué)行為，起源于分子間的協(xié)同運(yùn)動(dòng)，涉及到的分子數(shù)目較多，對(duì)溫度和壓力的依賴性較大；2）β弛豫，具有較快的動(dòng)力學(xué)行為，對(duì)于該動(dòng)力學(xué)，目前缺乏一個(gè)統(tǒng)一的認(rèn)識(shí)，多數(shù)的研究?jī)A向于認(rèn)為起源于分子的非協(xié)同運(yùn)動(dòng)，涉及到的分子數(shù)目較少，對(duì)溫度和壓力的依賴性較小。傳統(tǒng)的觀點(diǎn)認(rèn)為α弛豫是玻璃轉(zhuǎn)變的起點(diǎn)，并在此基礎(chǔ)上建立了多個(gè)經(jīng)典理論，如經(jīng)典的構(gòu)型熵［13］和自由體積理論［14］，并且認(rèn)為β弛豫是涉及到分子內(nèi)的運(yùn)動(dòng)，對(duì)α弛豫影響很小。但在20世紀(jì)70年代，Johari和Goldstein發(fā)現(xiàn)在剛性分子中也存在β弛豫［15］，為紀(jì)念Johari和Goldstein對(duì)β弛豫的貢獻(xiàn)，人們將這一類涉及到整個(gè)分子運(yùn)動(dòng)的β弛豫［16］稱為βJG弛豫（慢β弛豫），認(rèn)為是α弛豫的前驅(qū)或基礎(chǔ)，影響著物質(zhì)的不同玻璃轉(zhuǎn)變性質(zhì)［17］，對(duì)α弛豫和βJG弛豫相關(guān)性以及兩種弛豫對(duì)玻璃轉(zhuǎn)變影響的研究成為多年來的熱點(diǎn)問題［18?22］。

Ngai建立的Coupling?Model理論（CM模型）［8，23］，對(duì)純物質(zhì)中α弛豫和βJG弛豫在弛豫時(shí)間上的關(guān)聯(lián)性進(jìn)行了定量描述：

其中，τα和τβ分別是α弛豫和βJG弛豫的弛豫時(shí)間，tc約為2 ps，n是耦合參量（0＜n＜1），與Kohl?rausch指數(shù)β的關(guān)系為n≡1?β。該理論模型認(rèn)為只要α弛豫峰的峰形和峰位置固定，則βJG弛豫的峰位置就是固定的，對(duì)認(rèn)識(shí)βJG弛豫的起源、基本特征等起到了促進(jìn)作用，加深了人們對(duì)βJG弛豫的理解［24?26］。由于βJG弛豫在純物質(zhì)中的強(qiáng)度比較小，限制了對(duì)βJG弛豫進(jìn)一步的分析研究，因此，多數(shù)情況下對(duì)βJG弛豫的相關(guān)研究是在二元混合體系中進(jìn)行的［1，6］，如通過介電手段研究水與glycol［27］、alcohol［28］、glycerol［29］、sorbitol［30］、glucose［31］等混合物；glycerol和sorbitol混合物［32］；2?picoline和tri?styrene［33］等混合物，重點(diǎn)分析α弛豫和βJG弛豫動(dòng)力學(xué)隨極性分子組分的變化。但是，對(duì)α弛豫與βJG弛豫在弛豫時(shí)間、弛豫強(qiáng)度上的相關(guān)性以及βJG弛豫時(shí)間和弛豫強(qiáng)度之間的關(guān)聯(lián)性研究卻很少。

本文選擇了剛性且具有一定極性的小分子6?Fluoro?2?methylquinoline（6F2M）作為二元混合物中的溶質(zhì)，因其分子結(jié)構(gòu)相對(duì)簡(jiǎn)單，易保證分子的剛性特點(diǎn)，值得注意的是，由于剛性分子不涉及分子內(nèi)的運(yùn)動(dòng)，測(cè)出的二級(jí)弛豫為βJG弛豫。然而，6?Fluoro?2?methylquinoline（6F2M）中α和βJG弛豫在位置上離得比較近，不利于明顯區(qū)分出βJG弛豫，且玻璃形成能力差。由于介電測(cè)量只能探測(cè)到極性分子的信號(hào)，故本文引入弱極性的大分子Triphenylethylene作為溶劑，期望借助該弱極性大分子n值較大的特點(diǎn)，使極性分子6F2M中α和βJG弛豫分離得更明顯，易于分辨出βJG弛豫。在這個(gè)前提下，系統(tǒng)分析了α和βJG弛豫在弛豫強(qiáng)度和弛豫時(shí)間上的關(guān)聯(lián)性，研究了βJG弛豫強(qiáng)度和弛豫時(shí)間隨溫度和組分變化的規(guī)律，給出該混合體系中βJG弛豫的特征和變化規(guī)律。該研究有助于建立α和βJG弛豫在強(qiáng)度和時(shí)間上的定量關(guān)聯(lián)，從而實(shí)現(xiàn)利用α弛豫的測(cè)量結(jié)果對(duì)βJG弛豫的強(qiáng)度和時(shí)間進(jìn)行有效地預(yù)測(cè)和評(píng)估，解決βJG弛豫因強(qiáng)度低而不容易被準(zhǔn)確探測(cè)的難題，加深對(duì)βJG弛豫變化規(guī)律的認(rèn)識(shí)和對(duì)βJG弛豫起源問題的理解。

1　實(shí)驗(yàn)部分

1.1實(shí)驗(yàn)藥品制備

本文選擇的藥品為6?Fluoro?2?methylquinoline （6F2M，≥97%，粉末）和Triphenylethylene（TPL，≥99%，粉末），均購(gòu)買自Sigma?Aldrich公司，使用前未經(jīng)過任何提純處理。其中，藥品6F2M易于結(jié)晶，為了避免混合體系在快速冷卻下晶化，故使6F2M在二元混合物中的摩爾比例較小，因此配制6F2M與TPL摩爾比分別為1∶9、2∶8、3∶7、4∶6的4種混合物。

1.2實(shí)驗(yàn)手段

利用配備有液氮冷卻裝置的Concept80寬頻介電譜儀（德國(guó)，Novocontrol）進(jìn)行等溫測(cè)量，掃描頻率范圍為0.01 Hz至10 MHz，溫度范圍為－160 ～400℃，測(cè)試樣品加在黃銅極板間，用厚度為25 μm的聚四氟乙烯小條隔開，測(cè)試溫度由Novo?control Quatro控制器控制，精度為0.1 K。

1.3實(shí)驗(yàn)測(cè)量

由于常溫下兩種藥品為粉末，故將配比好的4種不同比例的混合物進(jìn)行升溫，待其完全熔化變?yōu)榛旌先芤汉蟮渭又翗O板之間，并迅速放到已經(jīng)降溫至－130℃的測(cè)量罐中，保證足夠高的冷卻速率，以便得到完全的玻璃態(tài)并完成整個(gè)弛豫測(cè)量過程。通過Havriliak?Negami（HN）［34］方程擬合，對(duì)實(shí)驗(yàn)數(shù)據(jù)進(jìn)行分析并獲得相應(yīng)的參數(shù)：

其中，ε∞為高頻介電常量，Δε為介電強(qiáng)度，τ為弛豫時(shí)間，α，γ為介電損耗峰的形狀因子，σdc為電導(dǎo)。當(dāng)γ＝1時(shí)，為Cole?Cole（CC）方程［35］，適用于擬合β弛豫，當(dāng)α＝1時(shí)是Cole?Davison（CD）［36］方程。

2　實(shí)驗(yàn)結(jié)果與討論

通過介電損耗手段，對(duì)摩爾比分別為1∶9、2∶8、3∶7、4∶6的4種6F2M與TPL二元混合物進(jìn)行測(cè)量，得到了玻璃化轉(zhuǎn)變溫度區(qū)間內(nèi)的介電損耗譜，各自的測(cè)量溫度范圍及溫度間隔，如圖1所示。利用HN方程對(duì)α弛豫峰進(jìn)行擬合，如圖1 （a）紅線所示，可以看到，除了低頻處對(duì)應(yīng)的α弛豫峰，在高頻處還有一個(gè)明顯的二級(jí)弛豫峰，如黑色箭頭所示。由于研究的物質(zhì)是剛性分子，不涉及分子內(nèi)的運(yùn)動(dòng)，所以該二級(jí)弛豫應(yīng)為βJG弛豫。該弛豫隨溫度的升高移向高頻，并且強(qiáng)度增加。通過比較圖1（a）～（d），可以看到，隨著6F2M組分的增加，混合物中α和βJG弛豫的強(qiáng)度均增強(qiáng)。

圖1　不同摩爾比例的6F2M和TPL二元混合物介電損耗圖譜Fig.1　Dielectric loss spectra of the mixtures of 6F2M and TPL at different compositions

圖2　6F2M和TPL不同摩爾比例混合物中的βJG弛豫強(qiáng)度與溫度的關(guān)系Fig.2　Strength of βJGrelaxation in the mixtures of 6F2M and TPL as a function of temperature at different compositions

圖2及其插圖分別給出了βJG弛豫和α弛豫的弛豫強(qiáng)度隨溫度的變化關(guān)系。從圖中可以看出：隨著6F2M的組分增加，Δεα和Δεβ均呈現(xiàn)上升的趨勢(shì)。但同一組分下，隨著溫度的升高，兩種弛豫的弛豫強(qiáng)度變化并不完全相同。對(duì)于βJG弛豫，4種組分下的弛豫強(qiáng)度均隨溫度升高而增加。但是，α弛豫的強(qiáng)度隨溫度的變化則相對(duì)復(fù)雜。10%6F2M的混合物中Δεα幾乎不變，20%、40% 6F2M的Δεα隨溫度增加而降低，30%6F2M的混合物中Δεα呈現(xiàn)上升的趨勢(shì)。造成這一復(fù)雜變化趨勢(shì)的原因可能源于：隨著6F2M組分的增加，βJG強(qiáng)度增加，α和βJG弛豫的距離也越來越近（如圖1和圖3所示），導(dǎo)致βJG對(duì)α弛豫強(qiáng)度影響較大。所以，βJG弛豫時(shí)間和弛豫強(qiáng)度的變化對(duì)α弛豫產(chǎn)生影響，導(dǎo)致α弛豫復(fù)雜的變化趨勢(shì)，這暗示了二元混合物中的βJG弛豫的弛豫強(qiáng)度和時(shí)間對(duì)α弛豫是有影響的。

圖3　6F2M與TPL不同摩爾比例混合物的激活能曲線圖Fig.3　Activation plots of the α relaxation and βJGrelaxation in the mixtures of 6F2M and TPL at different compositions

圖3是α弛豫與βJG弛豫的激活能圖，實(shí)心圖標(biāo)表示α弛豫，空心圖標(biāo)表示βJG弛豫，反映弛豫時(shí)間隨溫度倒數(shù)的變化規(guī)律，從圖中可以更直觀的判定α弛豫和βJG弛豫之間的距離?？梢钥闯?，α弛豫與βJG弛豫的弛豫時(shí)間隨溫度的變化關(guān)系：隨著6F2M組分的增加，｜logτα－logτβ｜越來越小，說明α弛豫和βJG弛豫之間的距離越小。同一組分，隨著溫度的升高，logτα、logτβ逐漸降低可知，α弛豫和βJG弛豫均移向高頻，但由于α弛豫對(duì)溫度的依賴性較大，所以α弛豫移向高頻的速度比βJG弛豫快，即圖3中的實(shí)線的斜率均高于虛線的斜率。

圖4選擇4種不同組分的二元混合物，α弛豫峰的峰值頻率均在1.65 Hz左右的介電弛豫譜做比較。因?yàn)樵谠擃l率處βJG弛豫和α弛豫之間距離相對(duì)較遠(yuǎn)，從圖中能直觀看出α弛豫和βJG弛豫在弛豫強(qiáng)度和時(shí)間上的相對(duì)變化，可結(jié)合α弛豫峰寬度變化規(guī)律分析βJG弛豫對(duì)α弛豫的影響。圖中實(shí)心符號(hào)是實(shí)驗(yàn)測(cè)量結(jié)果，實(shí)線是α弛豫的HN方程擬合結(jié)果，得到了對(duì)應(yīng)的形狀因子α，γ，并通過公式β＝（αγ）1/1.23可以求出4種混合物中α弛豫的非指數(shù)因子為β1＝0.43、β2＝0.26、β3＝0.40、β4＝0.38。非指數(shù)因子β（0＜β≤1）反映的是α弛豫峰的寬窄，β值越大，弛豫峰越窄。通過對(duì)比發(fā)現(xiàn)隨著極性分子6F2M組分的增加，α和βJG弛豫的強(qiáng)度都逐漸增加，但β值先減小后增大，這表明α弛豫的峰寬度呈先增加后減小的趨勢(shì)。由圖2、圖3可知，隨著6F2M組分的增加，α弛豫和βJG弛豫的強(qiáng)度都逐漸增大并且βJG弛豫與α弛豫的距離越來越近。由于隨著極性分子6F2M的增加，20%6F2M的α弛豫強(qiáng)度增加較小，但βJG弛豫的強(qiáng)度增大明顯，且與α弛豫的距離越來越近，導(dǎo)致α弛豫峰變寬。隨著極性分子6F2M數(shù)量增加，α弛豫強(qiáng)度也增加，βJG弛豫與α弛豫的距離進(jìn)一步減小，βJG逐漸變成過剩翅處于α弛豫的高頻處，導(dǎo)致α弛豫峰逐漸變窄。以上結(jié)果說明，βJG弛豫強(qiáng)度、位置共同影響了α弛豫的強(qiáng)度和峰寬度。

圖4　6F2M和TPL 4種不同組分α弛豫峰值頻率為～1.65 Hz時(shí)的介電圖譜Fig.4　Comparison of the dielectric loss spectra for the mixtures of 6F2M and TPL at four representative temperatures and the data are selected to guarantee the α?peak position to be located at～1.65 Hz

為了進(jìn)一步研究?jī)煞N弛豫間的相互關(guān)系，進(jìn)行了不同組分下的兩種弛豫強(qiáng)度和弛豫時(shí)間對(duì)數(shù)的比值隨溫度變化的探究，建立α和βJG弛豫的定量關(guān)聯(lián)。

圖5（a）表示α和βJG弛豫介電強(qiáng)度比隨著溫度的變化關(guān)系，從圖中可以看到，隨著6F2M組分的增加，α和βJG弛豫強(qiáng)度比值呈線性增大的（當(dāng)6F2M組分為20%時(shí)并不是增加的），說明隨組分的增加，兩種弛豫的強(qiáng)度變化并不是同步的，Δεα的增長(zhǎng)幅度要大于Δεβ?？梢园l(fā)現(xiàn)α和βJG弛豫強(qiáng)度的比值Δεα/Δεβ隨溫度變化呈線性關(guān)系，斜率K1、K2、K3分別為0.346、－0.029、2.171，數(shù)值并不相同，且差別較大，難以通過已知組分的強(qiáng)度來預(yù)測(cè)其他組分的強(qiáng)度。

圖5（b）表示α和βJG弛豫時(shí)間對(duì)數(shù)之比隨溫度的變化關(guān)系，對(duì)比6F2M為10%、20%、30%的3組混合物結(jié)果，α和βJG弛豫時(shí)間對(duì)數(shù)的比值logτα/logτβ隨溫度變化也呈線性關(guān)系，更為有趣的是，斜率非常接近，分別為0.049、0.063、0.055。而40%6F2M結(jié)果為0.016，相差較大，分析可能的原因是該組分下兩種弛豫的弛豫峰離的很近，難以分開并獲得準(zhǔn)確的弛豫時(shí)間。這一結(jié)果將有助于利用已知組分下的βJG弛豫時(shí)間來外推其他組分下的弛豫時(shí)間，更深入的研究將在后續(xù)工作中完成。

對(duì)純物質(zhì)的研究發(fā)現(xiàn)，隨著溫度升高，βJG弛豫的弛豫時(shí)間越短，對(duì)應(yīng)的弛豫強(qiáng)度就越大。一般而言，分子運(yùn)動(dòng)加快的同時(shí)，運(yùn)動(dòng)的幅度會(huì)加大，運(yùn)動(dòng)也越劇烈。為了探究二元混合物中，βJG弛豫的弛豫時(shí)間和強(qiáng)度之間的關(guān)系是否與已有的發(fā)現(xiàn)一致，本文對(duì)該體系4種混合物在Tg以下得到的弛豫時(shí)間和弛豫強(qiáng)度的關(guān)系進(jìn)行了對(duì)比研究。

圖6（a）給出了玻璃轉(zhuǎn)變溫度Tg以下，混合物中βJG弛豫的弛豫時(shí)間與弛豫強(qiáng)度的關(guān)系圖。對(duì)比4種混合物在0.97Tg處的弛豫時(shí)間和弛豫強(qiáng)度（如圖6中空心圖標(biāo)所示），可以看出隨著6F2M組分的增加，βJG弛豫時(shí)間變長(zhǎng)，而弛豫強(qiáng)度也逐漸增大，這不同于純物質(zhì)中βJG弛豫越快，弛豫強(qiáng)度越大的行為。導(dǎo)致這種情況可能的原因有兩種：極性分子的數(shù)量和自由體積的差異。從極性分子數(shù)量角度分析，組分大的6F2M混合物中的極性分子數(shù)量多，即使在動(dòng)力學(xué)較慢的情況下，也可能導(dǎo)致其弛豫強(qiáng)度高于組分小時(shí)的βJG弛豫強(qiáng)度。不同組分下的極性分子6F2M質(zhì)量分?jǐn)?shù)分別為6.53%、13.59%、21.23%、29.54%。當(dāng)忽略升溫后不同組分下溶液密度的改變時(shí)，利用6F2M的質(zhì)量分?jǐn)?shù)對(duì)不同組分的βJG弛豫強(qiáng)度進(jìn)行歸一化處理，即ΔβJG/ω6F2M，可得對(duì)應(yīng)極性分子數(shù)量相等時(shí)各組分中βJG弛豫強(qiáng)度，如圖6（b）所示?？梢钥吹?，不同組分的βJG弛豫時(shí)間和弛豫強(qiáng)度的變化仍與純物質(zhì)中的弛豫時(shí)間和弛豫強(qiáng)度的變化行為不同。初步推測(cè)，這可能與混合物中極性分子的自由體積的大小相關(guān)。注意到該二元體系可看作為一個(gè)體積相對(duì)較小的極性分子為溶質(zhì)溶解到體積較大的弱極性分子中形成的，可以預(yù)計(jì)這兩個(gè)組元之間表現(xiàn)出正的混合熱。盡管整體上體系是混溶的，當(dāng)極性分子與弱極性分子的比例不同時(shí)，極性分子的自由體積也會(huì)不同，有關(guān)體積上的研究需要進(jìn)一步開展，以更全面的揭示自由體積對(duì)βJG弛豫強(qiáng)度和弛豫時(shí)間關(guān)聯(lián)性的影響。

圖5　6F2M與TPL不同組分混合物中α弛豫和βJG弛豫的弛豫強(qiáng)度比值、弛豫時(shí)間對(duì)數(shù)比值與溫度的關(guān)系Fig.5　Temperature dependence of the ratios of relation strength Δεα/Δεβand of logarithmic relation time logτα/logτβbetween α and βJGrelaxations in mixtures of 6F2M?TPL at different compositions

圖6　在Tg以下不同組分的βJG弛豫時(shí)間和弛豫強(qiáng)度的關(guān)系圖Fig.6　Relation of the relaxation time to relaxation strength for the four mixtures below Tg

3　結(jié)論

對(duì)具有明顯二級(jí)弛豫的6?Fluoro?2?meth?ylquinoline與Triphenylethylene二元混合體系進(jìn)行研究，通過弛豫強(qiáng)度和弛豫時(shí)間的比較，發(fā)現(xiàn)βJG弛豫強(qiáng)度和時(shí)間均與α弛豫相關(guān)。α和βJG弛豫的弛豫時(shí)間對(duì)數(shù)比值隨溫度變化表現(xiàn)為線性關(guān)系，這一規(guī)律為有效預(yù)測(cè)βJG弛豫的弛豫時(shí)間提供了實(shí)用工具?；旌象w系中βJG弛豫強(qiáng)度與弛豫時(shí)間之間表現(xiàn)出更為復(fù)雜的關(guān)系，不同于純物質(zhì)中提高的弛豫強(qiáng)度和加快的弛豫時(shí)間的同步性行為?？梢灶A(yù)計(jì)，利用二元混合體系將有助于揭示自由體積對(duì)βJG弛豫動(dòng)力學(xué)的影響。

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Studies of coupling between α and βJGrelaxations in relaxation time and strength in binary glass?forming mixtures

WANG Meng LI Xiang?qian CHEN Ze?ming WANG Li?min
State Key Laboratory of Metastable Materials Science and Technology Yanshan University Qinhuangdao Hebei 066004 China

AbstractDielectric measurements of the binary molecular mixtures composed of a rigid and polar liquid as solute and a non?polar liquid as solvent are performed to explore the correlation of the relaxation time and the relaxation strength of the α and β(JG)relaxa?tions in different compositions.The ratio of the relaxation strength for the α and β(JG)relaxations Δε(α)/Δε(β)is found to increase lin?early with temperature but the slopes differ notably among the mixtures.In contrast where as the ratio of the logarithmic relaxation time for the two relaxations logτ(α)/logτ(β)also shows a linear relation to temperature the slopes basically keep constant enabling the effective prediction of the β(JG)relaxation time.Meanwhile quite different behaviors are found for the relaxation strength and relax?ation time in binary glass forming mixtures when compared with the pure glass formers and the contributions from the free volume and the number of polar molecules in mixtures are discussed.The results would help the further understanding of the physics of the β(JG)relaxation.

Key wordsglass transition α relaxation β(JG)relaxation

作者簡(jiǎn)介：王夢(mèng)（1991?），女，河南濮陽(yáng)人，碩士研究生，主要研究方向?yàn)槌汉透邏合碌倪^冷液體中二級(jí)β弛豫動(dòng)力學(xué)；?通信作者：王利民（1973?），男，河北玉田人，博士，教授，博士生導(dǎo)師，主要研究方向?yàn)榉蔷B(tài)材料的形成和熱穩(wěn)定性，Email：limin＿wang＠ysu.edu.cn。

基金項(xiàng)目：國(guó)家重點(diǎn)基礎(chǔ)研究發(fā)展規(guī)劃（973計(jì)劃）資助項(xiàng)目（2015CB856805）；國(guó)家自然科學(xué)基金資助項(xiàng)目（11474247）；河北省自然科學(xué)基金資助項(xiàng)目（A2014203260）；河北省教育廳百名優(yōu)秀人才支持計(jì)劃資助項(xiàng)目（BR2?227）

收稿日期：2015?04?03

文章編號(hào)：1007?791X（2015）03?0206?07

DOI：10.3969/j.issn.1007?791X.2015.03.003

文獻(xiàn)標(biāo)識(shí)碼：A

中圖分類號(hào)：O469