湯 純,蘇建新

(1.同濟(jì)大學(xué)物理科學(xué)與工程學(xué)院,上海 200092;2.汕頭大學(xué)物理系,廣東 汕頭 515063)

0 引言

利用超聲換能器形成駐波測(cè)量聲速的方法,由于其測(cè)量簡(jiǎn)單、圖像清晰而被用來測(cè)量空氣中的聲速或測(cè)量液體如水或油的聲速,并被搬進(jìn)大學(xué)物理實(shí)驗(yàn)教學(xué)中[1-6].然而長(zhǎng)久以來,在許多教科書中[1-2],將兩個(gè)換能器之間聲壓幅度隨空間的變化規(guī)律與施加到接收換能器聲壓幅度隨兩換能器之間的距離變化規(guī)律混為一談.陳潔等人[7]以滯粘媒質(zhì)下的納維-斯托克司方程為基礎(chǔ)導(dǎo)出接收換能器上聲壓幅度與兩超聲換能器之間的距離變換規(guī)律.從理論上澄清了一些容易被誤解的概念.然而,依文獻(xiàn)[7]的計(jì)算,空氣粘滯和弛豫現(xiàn)象引發(fā)的吸聲系數(shù)較小,不足以解釋實(shí)驗(yàn)中施加到接收換能器聲壓幅度的極大值和極小值隨兩換能器之間距離增加而顯著下降的實(shí)驗(yàn)現(xiàn)象.針對(duì)上述問題,作者在本文做了較詳細(xì)的研究.

1 基本理論

聲速測(cè)量實(shí)驗(yàn)裝置如圖1所示,在聲源的激勵(lì)下兩換能器之間的空氣元在平衡位置附近做振動(dòng),施加到接收換能器上的聲壓幅度為[7]

式中υ是發(fā)射換能器表面的振動(dòng)速度幅度(假設(shè)為恒定),ρ是空氣密度,c是空氣中聲波的傳播速度,k稱為波數(shù),是復(fù)數(shù),可表示成k=-α j,α為等效吸收系數(shù),l為兩換能器之間的距離.

圖1 實(shí)驗(yàn)裝置原理圖

當(dāng)k是一個(gè)實(shí)數(shù)時(shí),sin(kl)極小值為零,這時(shí)p達(dá)到無限大,但因α的存在,使得sin(kl)不會(huì)達(dá)到零.隨著兩換能器之間的距離變化,sin(kl)出現(xiàn)一系列極小值和極大值,對(duì)應(yīng)施加到接收換能器上的聲壓幅度p達(dá)到極大值和極小值.

在空氣中,聲波的吸聲由三部分組成:即切變粘滯引起的吸收,容變粘滯引起的吸收及分子弛豫引起的吸收.前兩類吸聲系數(shù)與頻率的平方成正比,而分子弛豫引起的吸收在頻率較低時(shí),仍與頻率平方成正比.通常吸聲系數(shù)隨頻率的變化比平方律慢一些.C.M.Harris給出了攝氏二十度下吸聲系數(shù)隨頻率、濕度的變化關(guān)系[8],對(duì)于10 KHz,相對(duì)濕度35%的條件下α≈0.002 m-1,假如α是按頻率平方增加,那么40 KHz時(shí),α≈0.32 m-1.由公式(1)得α≈0.32 m-1條件下,聲壓幅度與距離的關(guān)系,見圖2.

圖2 聲壓幅度隨距離變化的理論值α=0.32 m-1

觀察上圖曲線,得出如下結(jié)果:1)聲壓幅度的極大值,隨距離的增加而衰減,這和實(shí)驗(yàn)定性相符合,但定量差別較大.2)聲壓幅度的極小值幾乎不變,但實(shí)驗(yàn)顯示極小值隨距離的增加也會(huì)明顯下降.3)圖2橫坐標(biāo)是大部分教課書建議的距離范圍,理論計(jì)算近處的極小值遠(yuǎn)小于遠(yuǎn)處的極大值,這也和實(shí)驗(yàn)差別很大.

因此單用前面的普通聲吸收機(jī)理,不足以解釋實(shí)驗(yàn)過程中聲壓幅度隨距離的變化規(guī)律,本文認(rèn)為一個(gè)比較合理的解釋是衍射效應(yīng)在起作用.

圖3 換能器發(fā)射的聲波隨距離的增加而擴(kuò)散開

實(shí)驗(yàn)中發(fā)射、接收換能器的工作頻率大約是40 KHz.對(duì)于空氣,聲波波長(zhǎng)大約是0.86 cm,而換能器的直徑大約是2.4 cm,這樣會(huì)有明顯的衍射效應(yīng).

如果以l=8 cm為例,可算得愛麗斑半徑[9],約為R=0.61Xl=3.5 cm,它大約

為換能器半徑的3倍.根據(jù)愛麗斑上能量分布函數(shù)關(guān)系[8],可用下列公式估算一下因衍射帶來的聲壓衰減.

式中J1(x)是一階Bessel函數(shù)(J1(x)的第一個(gè)根x=3.83).即從發(fā)射換能器處發(fā)射的聲波傳過8 cm,中心處半徑為1.2 cm的區(qū)域(即換能器的區(qū)域)的平均聲壓已經(jīng)衰減到原有的0.64倍.如果沒有衍射僅考慮粘滯和弛豫要達(dá)到這樣的衰減程度對(duì)應(yīng)有e-αl≈0.64,即α≈0.55 m-1,這個(gè)值比C.M.Harris最大值還要大一個(gè)數(shù)量級(jí)(隨著距離的變化該值會(huì)有一點(diǎn)變化).因此理論計(jì)算應(yīng)當(dāng)把衍射效應(yīng)產(chǎn)生的等效α連同粘滯吸聲和分子弛豫吸聲一同考慮到公式(1)去.

2 實(shí)驗(yàn)

由于兩個(gè)換能器之間的實(shí)際有效距離l和從標(biāo)尺上讀得的距離l′有一點(diǎn)差別,把l換成l=δl+l′,這里δl是常數(shù).聲壓是要通過示波器電壓顯示出,把聲壓p和電壓U寫成p=AU,A是常數(shù).把(1)代入,通過示波器上讀到的峰峰值隨距離的變化為:

本文實(shí)驗(yàn)選用的距離區(qū)段是通常實(shí)驗(yàn)教材建議的范圍(約5 cm到15 cm)內(nèi),本文以實(shí)驗(yàn)測(cè)得的第一個(gè)極大值作為參照點(diǎn)定出常數(shù)δl≈0.001 9 m-1和 2υρc/A≈0.63 V.選擇的距離點(diǎn)都盡可能選在聲壓幅度的極值點(diǎn)附近.圖4畫出電壓峰峰值隨距離l′變化的理論值("●"表示)和實(shí)驗(yàn)值("+"表示)發(fā),結(jié)果顯示兩者非常一致.

圖4 聲壓幅度隨距離變化"●"理論值,"+"實(shí)驗(yàn)值

3 結(jié)論及討論

發(fā)射換能器與接收換能器之間聲壓場(chǎng)是個(gè)近似的駐波場(chǎng),施加到接收換能器上聲壓幅度隨兩換能器之間的距離l按1/sin(kl)變化.它的極大值和極小值隨兩換能器之間的距離的增大而顯著衰減的現(xiàn)象主要是由衍射效應(yīng)引起的.這種效應(yīng)還會(huì)對(duì)聲壓幅度的極大值和極小值的分布帶來影響,它們已不再嚴(yán)格按照等間距分布了,關(guān)于這一點(diǎn)我們將會(huì)做出進(jìn)一步的研究.

[1]李平.大學(xué)物理實(shí)驗(yàn)[M].高等教育出版社,2003:110-116.

[2]吳平.大學(xué)物理實(shí)驗(yàn)教程[M].機(jī)械工業(yè)出版社,2007:85-89.

[3]賈玉潤(rùn),王公治,凌佩玲.大學(xué)物理實(shí)驗(yàn)[M].復(fù)旦大學(xué)出版社,1987:133-136.

[4]陸廷濟(jì),費(fèi)定曜,胡德敬,等.大學(xué)物理實(shí)驗(yàn)教材[M].同濟(jì)大學(xué)出版社,2000:167-170.

[5]黃耀清,王閎.大學(xué)物理實(shí)驗(yàn)[M].機(jī)械工業(yè)出版社,2009:46-54.

[6]黃義清,李斌,周有平.大學(xué)物理實(shí)驗(yàn)教程[M].電子工業(yè)出版社,2012:52-55.

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[8]杜功煥,朱哲民,龔秀芬.聲學(xué)基礎(chǔ)[M].上海科學(xué)技術(shù)出版社,1981:144-211.

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