鄒 華, 閻曉娜, 韓 鋒, 梁玲亮

(上海大學(xué)理學(xué)院,上海 200444)

飛秒脈沖光譜全息記錄和再現(xiàn)

鄒 華, 閻曉娜, 韓 鋒, 梁玲亮

(上海大學(xué)理學(xué)院,上海 200444)

結(jié)合飛秒脈沖光譜全息的記錄和再現(xiàn)結(jié)構(gòu),對(duì)其物理過(guò)程進(jìn)行詳細(xì)的描述,給出再現(xiàn)后輸出脈沖在不同波矢方向上的光場(chǎng)表達(dá)式.詳細(xì)討論記錄、讀出時(shí)對(duì)信號(hào)、參考和探測(cè)脈沖入射角的要求,分析各脈沖在頻譜面上的光場(chǎng)分布圖像,以及信號(hào)、參考及探測(cè)脈沖寬度不同對(duì)結(jié)果的影響.研究結(jié)果對(duì)超短時(shí)間脈沖的整形、再現(xiàn)和存儲(chǔ)等信號(hào)處理有一定的參考價(jià)值.

飛秒脈沖;光譜全息;記錄;再現(xiàn)

連續(xù)光采用傅氏變換全息方法記錄物體的空間頻譜信息[1],而脈沖光的光譜全息記錄的是物體的時(shí)間譜信息,稱(chēng)為脈沖光譜全息.飛秒脈沖光譜全息的概念最早由 Mazurenko[2]提出,克服了波包全息中條紋對(duì)比度差的問(wèn)題.Mazurenko從理論上推導(dǎo)了2D光譜全息的記錄和再現(xiàn),但并沒(méi)有給出完整的輸出場(chǎng)表達(dá)式,并且由于在其推導(dǎo)中考慮了光譜器件的時(shí)間響應(yīng)函數(shù),使得整個(gè)物理過(guò)程變得很不明晰.1992年,基于Mazurenko的飛秒脈沖光譜全息的原理,Weiner等[3]以光譜非選擇性介質(zhì)——熱塑料作為記錄介質(zhì),實(shí)現(xiàn)了對(duì)飛秒時(shí)間脈沖信號(hào)的存儲(chǔ)、再現(xiàn)以及相關(guān)和卷積處理.但并未對(duì)記錄和再現(xiàn)過(guò)程進(jìn)行詳細(xì)的理論推導(dǎo),對(duì)實(shí)驗(yàn)中涉及到的各脈沖寬度以及入射角都沒(méi)有討論.近年來(lái),飛秒脈沖光譜全息技術(shù)已經(jīng)被廣泛應(yīng)用于超短脈沖的整形[3]、超精細(xì)飛秒微加工[4-5]、超大容量的飛秒光通信[6-7]等多個(gè)領(lǐng)域.

本研究結(jié)合飛秒脈沖光譜全息的物理圖像,對(duì)其記錄和讀取過(guò)程進(jìn)行了系統(tǒng)的理論推導(dǎo),得到出射脈沖關(guān)于信號(hào)脈沖、參考脈沖及探測(cè)脈沖的表達(dá)式.此外,還對(duì)每一步涉及的物理過(guò)程進(jìn)行了詳細(xì)的說(shuō)明,并且討論了信號(hào)、參考和探測(cè)脈沖入射角之間的關(guān)系,以及它們的頻寬、脈寬對(duì)出射光束的影響.

1 飛秒脈沖光譜全息原理

飛秒脈沖光譜全息和一般的傅氏變換全息一樣,也包括記錄和再現(xiàn) 2個(gè)過(guò)程.為了更好地理解雙脈沖光譜全息的記錄,首先討論單脈沖通過(guò)光譜全息記錄裝置后在輸出面的光場(chǎng)分布,之后再討論雙脈沖光場(chǎng)光譜全息的記錄和再現(xiàn).

1.1 單脈沖的頻譜分解

飛秒脈沖光譜全息的記錄裝置與傅氏變換全息類(lèi)似,不同的是在輸入面放置一個(gè)光柵.如圖 1所示,x1和 x2分別為入射面和頻譜面 (在傅氏變換透鏡的前后焦面上),θ和γ分別為單脈沖的入射角和其中心波長(zhǎng)的衍射角,f為透鏡焦距.反射型光柵 G放在透鏡的前焦面上,用來(lái)把入射的超短時(shí)間脈沖所包含的不同頻譜成份,按照光柵方程的約束在空間 x1方向展開(kāi);傅氏變換透鏡L對(duì)空間展開(kāi)的光場(chǎng)分布進(jìn)行空間的傅氏變換.根據(jù)傅里葉光學(xué),頻譜面上的光場(chǎng)為透過(guò)光柵 G后的光場(chǎng)空間分布的傅氏變換.

圖 1 單脈沖的譜分解裝置Fig.1 Spectral decom position of a single pulse

設(shè)入射飛秒脈沖的時(shí)間為

E(t)=r(t)exp(-iω0t)+c.c.,(1)

式中,c.c.代表復(fù)共軛項(xiàng),ω0為入射脈沖的載頻,r(t)為時(shí)間包絡(luò).由于超短脈沖和其他脈沖一樣,是不同頻率光場(chǎng)的線性疊加,而輸入面光柵 G對(duì)不同頻率的光場(chǎng)具有不同的衍射作用.因此,引入光場(chǎng)時(shí)間包絡(luò)的頻譜函數(shù) R(ω)與時(shí)間包絡(luò) r(t)為傅氏變換對(duì),具有以下關(guān)系:

式中,ω為頻譜分量的角頻率偏離中心角頻率ω0的大小.

當(dāng)入射脈沖照射到光柵 G時(shí),光柵將脈沖中的不同頻譜成分沿 x1方向色散開(kāi)來(lái).光柵對(duì)不同頻譜分量的反射率函數(shù)為

G(ω,x)=exp(i kβωx), (3)

式中,k=ω0/c為自由空間波數(shù) (c為光速),β=2πc/ω20d cosγ為光柵色散因子,其中 d為光柵周期,γ為入射脈沖中心波長(zhǎng)λ0分量對(duì)應(yīng)的衍射角[8].根據(jù)光柵方程,γ與入射角θ之間的關(guān)系為

由式 (1)～(3),可得到光柵 G后的衍射光場(chǎng)分布為

由于光柵放在透鏡的前焦面上,根據(jù)傅里葉光學(xué)理論,透鏡后焦面上的光場(chǎng)將是透鏡前焦面光場(chǎng)V(ω,x)的傅氏變換,該傅氏變換是對(duì)空間變量 x進(jìn)行的,即式中,fx為空頻分量.fx與頻譜面的空間坐標(biāo)關(guān)系為,其中λ為讀出波長(zhǎng),f為透鏡的焦距.

由式(6)可知,在頻譜面上入射光場(chǎng)分布在以點(diǎn) x20=kω0βλf為中心的區(qū)域附近,入射光場(chǎng)頻率偏離中心頻率的值越大,相應(yīng)離中心點(diǎn)的距離越遠(yuǎn).x20位置為入射光場(chǎng)頻率和入射角度θ的函數(shù).

1.2 雙脈沖飛秒光譜全息的記錄

要在傅氏變換透鏡的頻譜面上記錄全息,需要有 2個(gè)相干光場(chǎng).假設(shè)入射面有 2個(gè)入射角分別為θ1和θ2的相干脈沖 Ea(t)和 Eb(t),相應(yīng)的時(shí)間為

Ea(t)=ra(t)exp(-iω0t)+c.c.,(7)

Eb(t)=rb(t)exp(-iω0t)+c.c.,(8)

式中,ω0為兩相干脈沖的載頻,ra(t)和 rb(t)分別為輸入超短脈沖的時(shí)間包絡(luò).

根據(jù) 1.1節(jié)討論,可得 2個(gè)相干短脈沖在透鏡L后焦面上的場(chǎng)分布為

由式 (9)可知,2個(gè)脈沖在頻譜面上的光場(chǎng)分布都是δ函數(shù)的形式,說(shuō)明這 2個(gè)輸入脈沖中的不同頻譜分量只能分布在頻譜面上的特定位置處.這個(gè)特定位置由下式求得:

如果要使 2個(gè)脈沖的傅氏變換譜發(fā)生干涉從而記錄光譜全息,就必須確保 2個(gè)脈沖中的相同頻率的分量成像在頻譜面上的同一位置處,即 2個(gè)脈沖譜中的同一頻率分量對(duì)應(yīng)的位置 xa,ω1=xb,ω1,將式(10)代入可得

βa=βb=β.

可見(jiàn),在 2個(gè)記錄脈沖中心頻率相同、光柵周期確定的情況下,要使不同脈沖中同一頻率分量在頻譜面上相遇,一定要滿足 2個(gè)光束的入射角θ1=θ2,即 2個(gè)脈沖平行入射到光柵上.這是通過(guò)光譜全息裝置記錄光柵時(shí)必須滿足的前提條件之一.

當(dāng)來(lái)自 2個(gè)脈沖的同一頻譜分量在頻譜面上相遇時(shí),如果是相干光場(chǎng),則在頻譜面上的相應(yīng)位置處就會(huì)發(fā)生干涉.產(chǎn)生的干涉條紋被記錄在全息介質(zhì)上,記錄的場(chǎng)分布為

U(ω,fx) =ua(ω,fx)+ub(ω,fx), (11)相應(yīng)的干涉光強(qiáng)分布為

H(ω,fx)=U(ω,fx) ·U(ω,fx)＊. (12)

將式 (9)代入式 (12),可得

在線性記錄條件下,經(jīng)過(guò)顯影和定影,得到全息介質(zhì)的復(fù)振幅透過(guò)率為

t(ω,fx) ∝ H(ω,fx). (14)

由式 (13)和 (14)可知,全息干版的透過(guò)率函數(shù)是以不同點(diǎn) xH=kωβλf為中心的干涉條紋.在不同位置處記錄不同頻率分量的干涉條紋,并且干涉條紋的透過(guò)率與此處記錄頻率有關(guān).由于關(guān)心的是光場(chǎng)分布,因此,在下面的討論中式 (14)取等號(hào),這對(duì)結(jié)果沒(méi)有影響.至此,飛秒脈沖光譜全息記錄完成.

1.3 飛秒脈沖光譜全息的再現(xiàn)

記錄過(guò)程結(jié)束后,得到透過(guò)率函數(shù)為式 (14)的全息干版,用如圖 2所示的再現(xiàn)裝置進(jìn)行讀取.

飛秒脈沖光譜全息的讀取裝置和 4f系統(tǒng)相似,不同之處是在輸入和輸出面各放置一個(gè)光柵.輸入面光柵 G1用來(lái)對(duì)輸入的時(shí)間脈沖按照其頻率的不同在空間展開(kāi),而輸出面光柵G2的作用剛好和G1相反,用來(lái)把空間展開(kāi)的不同頻率分量合成為一個(gè)輸出的時(shí)間脈沖.假設(shè)讀出裝置中透鏡的焦距與記錄時(shí)相同,同為 f.

圖 2 飛秒脈沖光譜全息的再現(xiàn)裝置Fig.2 Setup for read ing out the spectral holography

設(shè)讀出時(shí)的探測(cè)脈沖為

Ec(t)=rc(t)exp(-iω′0t)+c.c.,(15)

式中,ω′0為讀取脈沖的中心頻率,rc(t)為讀出超短脈沖的時(shí)間包絡(luò).

由 1.1節(jié)討論可知,探測(cè)脈沖在透鏡 L1的后焦面、全息干版前的光場(chǎng)分布為

uc(ω,fx)=Rc(ω)δ(fx-kβcω). (16)

由式 (16)可知,探測(cè)脈沖通過(guò)光柵和透鏡 L1后的光場(chǎng)分布在以 xc=kω′βcλ′f′為中心的范圍內(nèi) ,要使探測(cè)脈沖能夠讀出記錄的光譜全息,要求 xc=xH,這樣才能保證頻率相同的探測(cè)光譜場(chǎng)與記錄的光譜全息重合.xc=xH意味著有 2個(gè)條件必須滿足:①讀出脈沖中心頻率等于記錄脈沖中心頻率;②讀出角度必須等于全息記錄時(shí)信號(hào)脈沖的入射角.

探測(cè)脈沖光譜場(chǎng)透過(guò)全息干板后的光場(chǎng)分布為

透鏡L2的作用是對(duì)透過(guò)全息干版后的光場(chǎng)進(jìn)行空間的傅氏變換,變換后的光場(chǎng)分布在光柵 G2的前表面.在如圖 2所示的坐標(biāo)反轉(zhuǎn)情況下,相當(dāng)于對(duì)式 (17)進(jìn)行傅氏逆變換,得到

最后,光譜場(chǎng)通過(guò)光柵 G2轉(zhuǎn)換為時(shí)間分布的脈沖,光柵的作用與入射面光柵 G1剛好相反.出射面光柵的作用可表示為

將式 (18)代入式 (19),得到輸出脈沖在時(shí)域的表達(dá)式為

式 (20)的后 2項(xiàng)可進(jìn)一步寫(xiě)為

式中,＊代表卷積運(yùn)算,?代表相關(guān)運(yùn)算.

在式 (20)中,本研究所關(guān)注的也正是這最后 2個(gè)干涉項(xiàng),即

式中,K1=kc+ka-kb,K2=kc-ka+kb分別表示出射脈沖的波矢方向,ka,kb和 kc分別為信號(hào)脈沖、參考脈沖和讀出脈沖的波矢量.式 (22)與Weiner實(shí)驗(yàn)中給出的結(jié)果[3]是相同的.

對(duì)式 (21)表示的結(jié)果進(jìn)行討論,可得如下結(jié)論:

(1)如果記錄時(shí)的參考脈沖和讀出時(shí)的讀出脈沖寬度都很窄,可以表示成δ函數(shù),則在輸出端分別得到原信號(hào)脈沖的真實(shí)再現(xiàn)和原信號(hào)脈沖的時(shí)間反演;

(2)如果選擇參考脈沖為δ型的脈沖,則信號(hào)脈沖和探測(cè)脈沖的關(guān)系為

E(t,x) =rc(t)＊ra(t)+rc(t)? ra(t),(23)

即在輸出端分別得到 2個(gè)脈沖信號(hào)的卷積和相關(guān)運(yùn)算,其中相關(guān)運(yùn)算可以用來(lái)實(shí)現(xiàn)脈沖的匹配濾波.如果 rc=ra,則是自相關(guān)可以用來(lái)探測(cè)脈沖的變化波形.

2 討 論

2.1 記錄時(shí)對(duì)信號(hào)脈沖和參考脈沖寬度的要求

超短的時(shí)間脈沖包含了一定頻段的信號(hào),因此,需具體討論各種頻率的信號(hào)在透鏡后焦面上的分布情況 (見(jiàn)圖 3).

選擇入射脈沖的中心角頻率ω0分量對(duì)應(yīng)于衍射角γ=0,即沿著光軸方向傳播,這可以保證利用傅氏變換透鏡的中心部分.設(shè)角頻率的范圍為ω1～ω2,根據(jù)光柵方程,計(jì)算得到角頻率為ω′的頻率成分成像于透鏡后焦面 x′處,即

圖 3 輸入脈沖中各種頻率成分在透鏡后焦面的分布Fig.3 D istr ibution of input pulses’d ifferen t frequency at back focal plane of lens

由式 (24)可知,入射光場(chǎng)中偏離中心頻率ω0越大的頻譜成分,其衍射場(chǎng)在后焦面的位置也離中心位置 x0越遠(yuǎn).

角頻率范圍在ω1～ω2的所有頻譜成分在透鏡后焦面對(duì)應(yīng)的成像范圍為

式中,Δω=ω1-ω2為入射脈沖的頻寬.

對(duì)于形如 exp(-t2/A2)的高斯型脈沖,其脈寬Δτ和頻寬Δω的關(guān)系為

將式 (26)代入式 (25),可得

由式 (25)和 (27)可知,成像范圍Δx與頻寬Δω成正比,與脈寬Δτ成反比.由此可見(jiàn),要保證信號(hào)脈沖中所有的頻譜成分都能夠被全息介質(zhì)記錄下來(lái),必須使信號(hào)脈沖的頻寬Δωa小于或等于參考脈沖的頻寬Δωb,或者說(shuō)要使信號(hào)脈沖的寬度Δτa大于或等于參考脈沖的寬度Δτb,這樣才能保證頻譜面上參考脈沖的頻譜成分完全覆蓋信號(hào)脈沖的頻譜成分.顯然,在再現(xiàn)過(guò)程中,也存在類(lèi)似信息丟失的情況.

2.2 再現(xiàn)時(shí)信號(hào)脈沖與探測(cè)脈沖之間脈寬、頻寬的比較關(guān)系

在讀取過(guò)程中,如果探測(cè)脈沖的脈寬Δτc小于信號(hào)脈沖的脈寬Δτa,則探測(cè)脈沖在頻譜面上的頻譜成分對(duì)應(yīng)的寬度范圍將大于信號(hào)脈沖的頻譜范圍,即大于記錄全息的頻譜范圍.此時(shí),讀出脈沖能完全讀出記錄的信息,得到的衍射場(chǎng)分布如式 (20)所示.

如果Δτc＞Δτa,將有部分信號(hào)光的頻譜分量沒(méi)有被讀取出來(lái),這將導(dǎo)致讀取過(guò)程中在全息干版上偏離中心頻率較大的頻譜成分丟失,此時(shí)讀出場(chǎng)表達(dá)式 (17)應(yīng)改寫(xiě)成

式中,Δω′為探測(cè)脈沖的頻寬.

這相當(dāng)于在頻譜分布上加上一個(gè)以ω0為中心頻率的低通濾波器,寬度在Δω′內(nèi)的頻譜分量才能被正常讀取出來(lái).如果選取的探測(cè)脈沖的脈寬Δτc大于信號(hào)脈沖的脈寬Δτa,顯然在輸出脈沖里會(huì)丟失信號(hào)脈沖的一些頻率成分,最終導(dǎo)致輸出脈沖波形的變化,此時(shí)式 (20)應(yīng)改寫(xiě)為

圖 4為高斯型的信號(hào)、參考和探測(cè)脈沖對(duì)讀取過(guò)程中丟失信息的情況進(jìn)行數(shù)值模擬的結(jié)果.為了便于討論,選取式 (22)中 K1方向的輸出進(jìn)行研究.另外,K2方向的輸出為關(guān)于信號(hào)脈沖的共軛項(xiàng),在強(qiáng)度上和 K1方向的相等.信號(hào)脈沖和參考脈沖的脈寬都選為Δτa=Δτb=100fs,探測(cè)脈沖分別選 100,120,140和 200fs時(shí)的輸出脈沖.

由圖 4可見(jiàn) ,當(dāng)Δτc=Δτa時(shí) ,脈沖寬度最窄.當(dāng)探測(cè)脈沖的寬度增大時(shí),輸出脈沖的寬度也增大,這意味著有更多的信號(hào)脈沖頻率成分在讀取過(guò)程中丟失.實(shí)際上,該結(jié)果提供了一種濾波辦法,即有意識(shí)地利用探測(cè)脈沖寬度來(lái)過(guò)濾掉信號(hào)脈沖中的一些高頻信號(hào)成分.

圖 5為式 (23)的數(shù)值模擬結(jié)果.在模擬中,選擇參考脈沖為δ函數(shù),信號(hào)脈沖的寬度Δτa=100fs,其頻寬Δωa=5.5×1013Hz.這時(shí) ,輸出脈沖將只包含信號(hào)脈沖與探測(cè)脈沖的卷積和相關(guān)項(xiàng).

由圖 5可知,如果改變探測(cè)脈沖的頻寬Δωc,則輸出脈沖的寬度也將隨之變化.當(dāng)Δωc=Δωa=5.5×1013Hz時(shí),脈沖寬度最窄,這說(shuō)明信號(hào)脈沖中各種頻譜成分被全部讀出.隨著探測(cè)脈沖的頻寬Δωc從 5.5×1013Hz減小到2.5×1013Hz,輸出脈沖的寬度逐漸展寬,這說(shuō)明信號(hào)脈沖里的一些頻譜成分在讀出過(guò)程中丟失.所選擇的探測(cè)脈沖頻寬越小,輸出脈沖的展寬越大,這意味著有更多的信號(hào)脈沖頻率成分在讀取過(guò)程中丟失.

圖 4 選取不同Δτc的探測(cè)脈沖讀取時(shí),輸出脈沖歸一化強(qiáng)度的時(shí)間分布Fig.4 Normalized intensityofoutputpulsewith differentpulsedurationΔτcofthetestpulse inreadoutprocess

圖 5 選取不同Δωc的探測(cè)脈沖讀取時(shí),輸出脈沖歸一化強(qiáng)度的時(shí)間分布Fig.5 Normalized intensityofoutputpulsewith differentbandwidthΔωcofthetestpulsein readoutprocess

3 結(jié) 束 語(yǔ)

本研究主要討論了飛秒光譜全息的 2個(gè)主要的步驟——記錄和讀取,通過(guò)具體的理論推導(dǎo)得出了輸出脈沖的表達(dá)式,并詳細(xì)分析了信號(hào)、參考和探測(cè)脈沖的入射角度及脈寬、頻寬對(duì)輸出脈沖的影響.通過(guò)合理地選擇信號(hào)、參考和探測(cè)脈沖,可以在輸出脈沖中得到信號(hào)脈沖和參考脈沖的卷積和相關(guān)運(yùn)算、信號(hào)脈沖的原函數(shù)和時(shí)間反演等.結(jié)合光譜全息的理論,討論了入射角、讀出角必須相等的條件,并得到如下結(jié)論:為把信號(hào)脈沖記錄下來(lái),記錄時(shí)選擇參考脈沖的寬度要小于信號(hào)脈沖的寬度,且讀出時(shí)探測(cè)脈沖寬度要小于信號(hào)脈沖寬度,否則由于讀出時(shí)丟失頻譜分量,輸出脈沖會(huì)被展寬.本結(jié)論對(duì)研究及利用超短脈沖光譜全息具有參考價(jià)值.

[1] WEINER A M,LEA IRD D E,REITZE D H.Femtosecond spectral holography[J]. IEEE Journal of Quantum Electronics,1992,28(10):2251-2261.

[2] MAZURENKO Y T.Holography of wave packets[J].Appl Phys B,1990,50:101-114.

[3] WEINER A M,LEA IRD D E,REITZE D H,et al.Spectral holography of shaped femtosecond pulses[J].Opt Lett,1992,17:224-226.

[4] KONDO T,MATSUO S,JUODKAZIS S, et al.Femtosecond laser interference technique w ith diffractive beam splitter for fabrication of three-dimensional photonic crystals[J].App l Phys Lett,2001,79(6):725-727.

[5] L I Y,WATANABE W,YAMADA K,et al.Holographic fabrication of multiple layers of grating inside soda-lime glass with femtosecond laser pulses[J].Appl Phys Lett,2002,80(9):1508-1510.

[6] WEINER A M,HERITAGE J P,SALEHI J A.Encoding and decoding of femtosecond pulses[J].Opt Lett,1988,13:300-302.

[7] MENDEZ A J,GAGL IARD I R M,HERNANDEZ V J,et al.Design and performance analysis of wave-length/time(W/T)matrix codes for optical CDMA [J].Journal of Light Wave Technology,2003,21(11):2524-2532.

[8] MARTINEZ O E.Grating and p rism comp ressors in the case of finite beam size[J].Opt Soc Am B,1986,3(7):929-934.

上海大學(xué)期刊社網(wǎng)站喜獲“上海市期刊十佳網(wǎng)站”提名獎(jiǎng)

新年伊始,我校期刊社又傳捷報(bào):在 2011年 1月 28日召開(kāi)的上海市期刊協(xié)會(huì)三屆四次理事會(huì)議上,由上海市期刊協(xié)會(huì)主辦的“上海市期刊十佳網(wǎng)站”評(píng)選結(jié)果揭曉,上海大學(xué)期刊社網(wǎng)站榮獲 2010年“上海市期刊十佳網(wǎng)站”提名獎(jiǎng).

據(jù)悉,此次評(píng)選是上海市期刊協(xié)會(huì)首次舉辦的網(wǎng)站交流活動(dòng),對(duì)參評(píng)的上海市數(shù)十家社會(huì)科學(xué)和自然科學(xué)期刊網(wǎng)站分別從“網(wǎng)站影響力”、“網(wǎng)站欄目設(shè)置及內(nèi)容功能”、“網(wǎng)絡(luò)管理制度建設(shè)及安全”三個(gè)方面進(jìn)行評(píng)選.經(jīng)過(guò)初選、復(fù)選和公開(kāi)答辯,再經(jīng)過(guò)理事會(huì)無(wú)記名投票,最終評(píng)選出“上海市期刊十佳網(wǎng)站”及 10個(gè)提名獎(jiǎng)獲得者.

上大期刊社網(wǎng)站創(chuàng)建于 2007年 3月,由期刊社信息化工作室和編輯部網(wǎng)管員二級(jí)管理并負(fù)責(zé).經(jīng)過(guò)網(wǎng)站工作人員 (兼職)四年的精心設(shè)計(jì)和辛勤耕耘,目前網(wǎng)站內(nèi)容豐富,欄目設(shè)置科學(xué)合理,既為員工即時(shí)獲取本社各種信息、了解規(guī)章制度及期刊編輯、出版的法律法規(guī)等提供了方便,也為期刊的作者、讀者了解期刊社十種期刊信息、投稿等提供了便捷條件,同時(shí)也為作者和編輯提供了重要的交流平臺(tái).

上大期刊社網(wǎng)站工作人員將繼續(xù)努力,爭(zhēng)取把網(wǎng)站辦得更完善,更好地為編輯、作者和讀者服務(wù).

(上海大學(xué)期刊社)

Record ing and Readout of Fem tosecond Spectral Holography

ZOU Hua, YAN Xiao-na, HAN Feng, L IANGLing-liang
(College of Sciences,ShanghaiUniversity,Shanghai200444,China)

Based on the recording and readout structures of femtosecond spectral holography,the entire physical procedures is depicted,and the mathematical expressions for the output pulse field distribution in different directions is given.The choices of the angles of signal,reference and test pulses,and distributionsof the signal,reference and test pulses on the spectral plane are discussed.Then the influence of signal,reference and testpulses’duration on the outputpulses isdiscussed.The results are useful to the ultrashort pulse signal processing including shaping,storage and reconstruction.

femtosecond pulse;spectral holography;record;readout

O 438.1;O 438.2

A

1007-2861(2011)02-0170-06

10.3969/j.issn.1007-2861.2011.02.012

2009-10-09

國(guó)家自然科學(xué)基金資助項(xiàng)目(60908007,10974132);上海市重點(diǎn)學(xué)科建設(shè)資助項(xiàng)目(S30105)

閻曉娜 (1970～),女,副教授,博士,研究方向?yàn)樾畔⒐鈱W(xué).E-mail:xnyan@staff.shu.edu.cn

(編輯:劉志強(qiáng))